Горизонтальный вектор

При равномерном нагреве результирующий фиктивный груз равен нулю, так как угловая деформация (искривление оси основной системы) отсутствует. Результирующий фиктивный момент, равный геометрической сумме элементарных температурных удлинений, представится горизонтальным вектором —удлинением хорды DE [c.379]

Кроме того, данным построением координаты X и У объединяются в горизонтальный вектор Я = а координаты И М =--объединяются в горизонтальный момент [c.223]

Wla И Wba является фокусом плоскости относительных ускорений. Что касается ускорения ], то оно будет расположено в пространстве в плоскости Р, перпендикулярной к плоскости а. Из этих соображений горизонтальные векторы Wa и Wf, будут перпендикулярны. Точка пересечения фокалей и является фокусом плоскости абсолютных ускорений. [c.251]

Откладывая от начала О по величине и направлению известные нам горизонтальные векторы и Wf,, а затем проводя из точек р [c.251]

Несколько более простая полуэмпирическая теория была построена А. С, Мониным (1965) для турбулентности в пограничном слое атмосферы.. Эта теория основывается на уравнениях Рейнольдса и уравнениях (1.5), причем в последних пренебрегается третьими моментами и принимаются гипотезы А. Н. Колмогорова и формулы типа (2.12) для ряда членов. В результате удается определить все одноточечные вторые моменты пульсаций скорости ветра и температуры (включая и упоминавшиеся выше горизонтальные компоненты турбулентного потока тепла) и получить ряд допускающих сопоставление с данными наблюдений следствий. Так, например, горизонтальные векторы с компонентами Тг/г)г [c.478]

Складываем векторы ур-ия геометрически ПЬ методу замкнутого тр-на, пользуясь для вектора Сд кривой Лилиенталя Е данного змея (фиг, 2). Предполагая направление ветра горизонтальным, вектор силы тяжести 00 — [c.355]

Две такие диаграммы приведены на рис.8. На них ускорение, созданное вынуждающей силой изображено горизонтальным вектором длиной [c.124]

Скорость горизонтальная (вектор ОВ) равна скорости по касательной v, умноженной на os Б [c.50]

Решение. Рассмотрим равновесие вала с закрепленными на нем телами. На вал, кроме реакций подшипников, действуют вертикальная сила Q натяжения каната, равная весу груза Q вертикальная сила Р давления колодки на тормозной шкив сила трения Р, направленная по касательной к тормозному шкиву (т. е. в данном случае горизонтально), и, наконец, тормозящий момент т, который можно изобразить в виде вектора, направленного по оси вала. Рассмотренные силы образуют систему вертикальных и горизонтальных векторов, перпендикулярных к оси вала (силы, образующие заданную пару, можно направить параллельно оси у, или оси г, так как пару можно расположить как угодно в ее плоскости). [c.105]

Сумма горизонтальных векторов от изгибающего и крутящего моментов, сложенная с собственным приращением крутящего момента, дает значение крутящего момента в сечении О —О [c.85]

Таким образом, получив значение Мкр для сечения О — О, суммируем его со значениями приращения местных крутящих моментов AM и получим крутящие моменты в части крыла АВ. Как видно из фиг. 71, направление горизонтальных векторов (крутящих моментов) от изгибающих и крутящих моментов не совпадает. Поэтому сумма Мкр = Мкр + Мкр должна быть взята с учетом знаков. [c.85]

Обычно в условиях естественного залегания горных пород в платформенных областях (при отсутствии значительных горизонтальных тектонических усилий) вертикальный вектор напряжения значительно превышает горизонтальный. Здесь в качестве вертикального вектора выступает горное давление толщи вышележащих пород, а в качестве горизонтального вектора - давление бокового распора, которое определяется через горное давление как [c.126]

Сложное магнитное поле может быть получено с помощью системы, содержащей сборный С-образный магнитопровод 5, концевые соленоиды 1, питаемые постоянным током, средние соленоиды 4, питаемые пульсирующим током, и транспортный лоток 2 для деталей 3, выполненный из диамагнитного материала, например латуни (рис. 7.1, а). Соленоиды ] создают между параллельными полюсными наконечниками стационарное однородное магнитное поле, характеризуемое вертикальным вектором В, а соленоиды 4 — пульсирующее поле, обозначенное горизонтальными векторами В и Ва [c.222]

Показать в виде векторов горизонтальные и вертикальные составляющие сил давления жидкости на полусферу и конус. Как изменятся силы при = 0,8 р = 800 кг/м [c.62]

При горизонтальном движении сосуда с ускорением а свободная поверхность жидкости наклонится к горизонту под углом р, определяемым из условия, что свободная поверхность нормальна к вектору единичной массовой силы в данном случае можно непосредственно получить (рис. IV—10, б) [c.82]

Колесо массы М и радиуса г катится без скольжения по прямолинейному горизонтальному рельсу. Определить главный вектор и главный момент сил инерции относительно оси, проходящей через центр масс колеса перпендикулярно плоскости движения. Колесо считать сплощным однородным диском. Центр масс С движется по закону = где а — постоянная поло- [c.314]

Конец А однородного тонкого стержня АВ длины 21 И массы М перемещается по горизонтальной направляющей с помощью упора Е с постоянной скоростью V, причем стержень все время опирается на угол D. Определить главный вектор и главный момент сил инерции стержня относительно оси, проходящей через центр масс С стержня перпендикулярно плоскости движения, в зависимости от угла ф. [c.314]

Однородный диск радиуса а и массы т катится без скольжения ио горизонтальной плоскости. Составить уравнения движения диска 1) в координатах хс, ус, 9, ф, ср, где Хс, Ус — координаты центра масс диска, 0, ф, ср — углы Эйлера, 2) в координатах х, у, 6, ф, ср, где X, у — координаты точки контакта диска с плоскостью, Ф> Ф — углы Эйлера (см. задачу 50.11) 3) в квазикоординатах р, у, г, являющихся проекциями вектора мгновенной угловой скорости вращения диска на главные оси центрального эллипсоида инерции А, С — главные центральные моменты инерции диска., [c.386]

В зубчатых передачах нормальное усилие направлено по касательной к линии зацепления, представляющей собой при часовом профиле зубьев сложную кривую. В начальный момент контакта зубьев направление линии зацепления близко к горизонтальному и угол давления а, образованный направлением нормального усилия Q и вектором скорости зуба ведомого триба а, имеет небольшую величину. Поэтому момент на ведомой оси в начальный период за- [c.346]

В данном случае, чтобы построить эпюры, нужно ввести угловую координату ф и записать выражения для усилий и моментов. При этом проще рассматривать проекцию стержня на горизонтальную плоскость (рис. 91, б). Ось г тогда совпадаете точкой С и отмечена точкой в кружочке, а сила Р - с точкой А и отмечена крестиком в кружочке приложенный внешний момент представлен в виде вектора-момента. [c.81]

Момент внутренних сил в сечении проволоки M = PR. Раскладывая горизонтальный вектор М, получаем изгибающий момент М = PR os , крутящий момент уИ = Pff sin tjj, продольная сила iV=P osi ), поперечная сила Q = Р os -ф. [c.357]

Остается точка О. Нолзун О движется строго горизонтально. Вектор скорости Vfj направляем по горизонтали налево. Из двух возможных горизонтальных направлений мы выбрали этот вариант, исходя из теоремы о проекции векторов скоростей точек неизменяемого отрезка. Проекции должны быть равны и направлены в одну сторону. Таким образом, известны направления скоростей двух точек тела. Это позволяет определить МЦС звена ВОВ. Находим точку пересечения перпендикуляров, проведенных из точек В т О, к векторам у и Vq (рис. 89). Теперь определяем направление вектора Vj . Он [c.161]

Снабдим многообразие N = M G факторметрикой < , >, опустив на N исходную метрику на М, ограничив ее предварительно на распределение горизонтальных векторов. Поскольку потенциал V M- R постоянен на орбитах группы G, то существует единственная гладкая функция V N- -R такая, что [c.100]

Уравнения Эйлера—Пуассона имеют интеграл <Л, е>=с, порожденный группой симметрий 50(2). Зафиксируем его постоянную и рассмотрим четырехмерный интегральный уровень Л с= <1), е <Ло), е) = с, <е, е> = 1 , диффеоморфный (ко)каса-тельному расслоению сферы Пуассона 5 = е6/ <е, е> = 1 . Положим о) = (й + се1(,Ае, е> вектор является горизонтальным касательным вектором в канонической связности главного расслоения (50(3), 5, 50(2)), порожденной инвариантной римановой метрикой <Л , й)>/2. Проекция 50(3)- -5 позволяет отождествить горизонтальные векторы с касательными векторами к сфере Пуассона. Пусть < , > — факторметрика на 5 [c.110]

Здесь a (где j = 1, 2, 3) - произвольные горизонтальные векторы, Zi и а - скалярные постоянные. Возможные вертикальные зависимости проекции вектора Vq, заданного формулой (3.183), на произвольное горизонтальное направление показаны на рис. 3.11. Зависимость проекций Vq (3.184) от Z формально совпадает с функцией (z) (3.35). Поэтому рис. 3.3 может служить иллюстрацией форм профилей (vq)x и (vo)y, получающихся при различных значениях параметров a и а. Для профилей течения (3.183) решения уравнения (3.181) выражаются через функции параболического цилиндра, еаш fuj Ф О, и через функции Эйри, если в) = 0. (В последнем случае, как отмечалось выше, удается найти и решения точного уравнения (3.180).) В однородной среде с течением (3.184) решения волнового уравнения выражаются через функции Уиттекера и В частном случае ffl2 = О, когда они сводятся к функциям [c.88]

Анизотропия изменения параметров сейсмических волн, распространяющихся в среде с упорядочено ориентированной трещиноватостью, является одним из ведущих признаков для выделения трещиноватости и их доминирующего направления. Однако природа анизотропии упругих свойств геологической среды не ограничивается азимутально ориентированной трещиноватостью. Это явление латеральной изменчивости физико-механических свойств осадочных пород может быть обусловлено многими факторами условиями накопления осадков, последующими преобразованиями (диагенезом, катагенезом, эпигенезом, динамометаморфизмом и т.п.), направлениями горизонтальных векторов тектонических усилий, флюидонасыщением и т.д. Безусловно, в каждой конкретной геологической ситуации тот или иной фактор может быть доминирующим и определять азимутально ориентированную анизотропию свойств среды. Зачастую этими доминантами оказываются трещиноватость и горизонтальные напряжения. Азимуты доминирующих направлений трещин и векторов горизонтального напряжения, как правило, не совпадают. Например, при наличии горизонтальных сжимающих усилий образуется система сопряженных трещин, имеющих два направления, азимуты которых не совпадают с векторами горизонтальных напряжений [65]. Но это достаточно простой случай, так как обычно в реальной среде присутствует несколько систем трещиноватости, обусловленных различными источниками и очагами тектонического напряжения, а также горным давлением, литологией, эффектами дилатансии и т.д. [c.46]

Оптимизм по отнощению возможности использования признаков анизотропии распространения сейсмических волн для изучения трещиноватости основан, по нащему мнению, на результатах исследования волнового поля, образующегося на упрощенных физических моделях. Преобладает стремление смоделировать системы трещин математически (аналитическими и численными методами) и на физическом уровне в виде упрощенных формализованных систем трещиноватости. Таковыми являются, например, НТ1-модель системы трещиноватости, отражающая горизонтально трансверсально-изотропное распределение, или УТ1 - вертикально трансверсально-изотропное распределение. В реальной среде 3-мерное распределение трещиноватости соответствует системе организованного хаоса , где в качестве инициирующих центров ( организаторов ) выступают разномасштабные очаги напряжения и разноориентированные горизонтальные вектора тектонических сил, образованные многообразными тектоническими движениями. [c.46]

Типичный пример субвертикального развития трещиноватости пород (при их естественном залегании) представлен на разрезе (рис. 4.12а), взятом из вышеприведенного куба трещиноватости (рис. 4.10) Здесь же приводится общая для данного разреза роз-диаграмма углов наклона зон трещиноватости (рис. 4.126). На диаграмме отмечается субвертикальное направление трещиноватости в качестве доминирующего. При этом представлена возможность оценки отношения величин вертикального и горизонтального векторов сжатия. [c.127]

Азимутальная ориентировка трещин определяется направлением и величиной горизонтальных векторов напряжения и сгу. На горизонтальных срезах пород, как правило, отмечаются системы трещин с различной азимутальной направленностью и различной степенью их залеченности, т.е. заполнения полостей каменным материалом.. Это свидетельствует о том, что образование трещин обязано несколькими этапами тектонической активности, в процессе которых менялись направления основных векторов напряжения (а, и ау) и характер деформации (складкообразования) геосреды. [c.128]

Использование разности между наблюдениями 5 и 1 сВязано с тем, что аномалия техногенной трещиноватости по этим материалам проявилась наиболее интенсивно, Комплект широтных вертикальных разрезов с щагом 20 м приведен на рис. 4.27. По всем разрезам отмечается локальность зоны, ее ограниченное развитие в интервале глубин и горизонтальная выдержанность на уровне -2400 м, на котором проводился гидроразрыв пласта. Факт развития зоны трещиноватости в горизонтальном направлении (по латерали) залегания пласта был отмечен впервые по результатам многочисленных исследований СЛБО. Объясняется это только техно-генны.м происхождением зоны трещиноватости, так как для разгрузки горного давления 650 атм в пласт был закачан гель под давлением "560 атм, что определило наличие только одного горизонтального вектора и латера,тьное развитие трещиноватости в соответствие с тектонофизической моделью. [c.151]

Рис. 54. Определение массы противовеса на кривошипе при уравиовеши-вании вертикальной составляющей главного вектора сил инерции звеньев горизонтального кривошипно-ползун-ного мехаршзма.

Величины перпендикуляров, опущенных из точки о на горизонтальные проекции указанных положений производящих, равны величинам эксцентриситетов вспомогательных геликоидов, а геометрическим местом оснований этих перпендикуляров является лежащая в плоскости Qv кривая линия тп, т п — спираль Архимеда. Для построения спирали величины ее радиусов-векторов, равные эксцентриситетам gj,. .., можно взять из фронтальной проекции чертежа. Величины упюв а,, 0.2,. .. поворота радиусов-векторов спирали можно определить, пользуясь базовой линией, как углы поворота производящих линий вспомогательных геликоидов при их опускании винтовым движением на плоскость Qy. Осевыми перемещениями этих производящих линий являются, Si, S2,. 3,. .. [c.209]

Ось винтовой поверхности пересекается заданной плоскостью в точке кк, через которую проходит горизонталь 12, Г2 плоскости. Эксцентриситеты Eq, Ej,. .. вспомогательных геликоидов проецируются на горизонтальную плоскость проекций в натуральную величину и могут быть определены по горизонтальной проекции линии наибольшего уклона tr, t r заданной плоскости mnef, m n e f. Пользуясь величинами эксцентриситетов е и углов поворота а, строим кривую линию (спираль Архимеда) как геометрическое место оснований перпендикуляров, опущенных из точки о на расположенные в плоскости Qv проекции производящих прямых линий вспЬмогательных геликоидов. Через точки спирали перпендикулярно к ее радиусам-векторам проводим ряд распрло- [c.214]

Для графического ренюння векторных уравнений достаточно через точку с плана ускорений иропести вертикальную, а через иолюс я — горизонтальную прямые, Па пересечении находим точку С5 — конец вектора абсолютного ускорения иолзу 1а 5, [c.102]

Распределенная нагрузка, которая действует на криволинейную поверхность от нормальных в каждой ее точке сил давления жидкости, может быть приведена к главному вектору и главному моменту. Главный вектор определяется по трем составляющим (обычно по вертикальной и двум взаимно перпеидикулярт1ым горизонтальным составляющим), главный момент — по сумме моментов этих составляющих. [c.50]

Показать в виде векторов горизонтальные и вертикальные составляю1дие сил давления воды на днища. [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...