Идеальная сыпучая среда

Здесь и ниже рассматривается истечение так называемых идеально сыпучих сред, т. е. таких, у которых отсутствуют или малы силы сцепления между частицами. [c.43]

Принято считать, что сыпучая среда (песок) находится в состоянии равновесия, если касательное напряжение Ху на произвольно ориентированной элементарной площадке с нормалью п не больше модуля соответствующего нормального напряжения Оу, умноженного на коэффициент трения /, характеризующий данную среду. Очевидно, что идеально сыпучая среда не может обладать растягивающими напряжениями, т.е. всюду должно быть [c.494]

Общим для грунтов и сыпучих материалов является то, что и те и другие являются минерально-дисперсной средой, у которой связи между твердыми частицами либо отсутствуют (идеальная сыпучая среда), либо обладают меньшей прочностью, чем прочность самих частиц. Поэтому не следует проводить строгого различия между грунтами и целым рядом сыпучих материалов, исходя из общности условий их зачерпывания грейферами. [c.209]

Для идеально-сыпучей среды, когда k = Н — О, предельная прямая проходит через начало координат, а для идеально-связной среды, когда р = О, параллельна оси абсцисс. [c.15]

Это соотношение, принадлежащее Т. Карману [ ], будет получено в 25 как интеграл системы уравнений предельного равновесия для весомого клина из идеально-сыпучей среды. [c.111]

Особенности идеально-сыпучей среды позволяют получить решения многих задач о предельном равновесии весомого клина более простым путем, чем это можно сделать на основании обш,ей теории. Решение всех этих задач, как будет показано далее, достигается в замкнутой форме или приводит к интегрированию обыкновенных нелинейных дифференциальных уравнений. [c.198]

Приступим теперь к рассмотрению различных задач о предельном равновесии весомого клина из идеально-сыпучей среды [ ], в которых [c.202]

Обратимся теперь к слоистой идеально-сыпучей среде и покажем, что решения многих задач о предельном равновесии могут быть получены простым путем. [c.230]

Плоское предельное равновесие слоистой идеально-сыпучей среды определяется обыкновенной предельной зависимостью [c.230]

Распределение напряжений в зонах обыкновенного предельного равновесия слоистой идеально-сыпучей среды ничем не отличается от изученного выше, поэтому здесь остается рассмотреть лишь распределение напряжений в зонах специального предельного равновесия. Ясно, что в этих зонах через каждую точку на плоскости ху проходит прямая линия скольжения, параллельная оси х. [c.230]

Сравнение значений 9о показывает, что для слоистой идеально-сыпучей среды они значительно меньше, чем для неслоистой, или, другими словами, [c.234]

В заключение исследуем предельное равновесие массива из идеально-сыпучей среды, ограниченного криволинейным контуром, свободным от давлений и наклоненным к горизонту под переменным углом а, считая, что 1а р. [c.234]

Обратим внимание, что приведенное и действительное напряжения, а также их граничные значения—приведенное и действительное давления для идеально-сыпучей среды, в которой Н=0, полностью совпадают. [c.205]

Кратко остановимся на сущности некоторых из полученных выражений. Комплексы (9-38) определяют связь между нормальными, касательными напряжениями и предельным напряжением сцепления частиц. У стенки взамен (9-38), учитывая, что для сыпучих сред, близких к идеальным, т—>-0, найдем [c.290]

ОБ ОБЩИХ УРАВНЕНИЯХ ТЕОРИИ ИДЕАЛЬНОЙ ПЛАСТИЧНОСТИ И СТАТИКИ СЫПУЧЕЙ СРЕДЫ [c.5]

Отметим, что вопросы учета сжимаемости идеально пластических (сыпучих) сред рассматривались в [2. [c.133]

Анатольев А. В., Распределение давлений идеально сыпучей среды на дно и стенки глубокого цилиндрического сосуда. Канд. диссертация, Одесса, 1958. [c.399]

Среду называют идеально-сыпучей, если k = О (этому условию довольно близко отвечают крупнозернистый сухой песок и зерно). Для идеально-сыпучей среды угол внутренне.го трения р равен углу естественного откоса. Сыпучими азываются среды,, которые при наличии внутреннего трения обладают только небольшим сцеплением. [c.306]

Наиболее важные исследования Мора можно найти в переработанном виде в собрании четырнадцати его избранных произведений (цит. в предыдущей сноске). Этот сборник содержит сообщения о принципах графостатики, связанных с идеями Вариньона и Кульмана, о геометрии масс и о напряжениях и деформациях (графические методы Мора для представления моментов инерции масс, распределенных в пространстЕе, и однородных напряженных состояний и малых деформаций) кроме того, там содержится фундаментальная теория механической прочности твердых тел и состояний предельного равновесия идеальной сыпучей среды, основанная на рассмотрении огибающей наибольших главных кругов напряжений (часть которой Мор опубликовал уже в 1882 г.), и метод проведения при помощи карандаша и линейки упругой линии балки путем построения веревочных линий. Инженеры обязаны Мору многими элементарными приемами, которые они повседневно используют при расчете ферм, мостов, подпорных стенок и деталей машин. [c.532]

Уравнения теории идеально сыпучей среды в форме Кёттера. Мы видели, что компоненты напряжений a , Оу, %ху для плоского предельного напряженного состояния можно [c.553]

Уравнения идеально сыпучей среды в форме Кёттера 553, 556 [c.857]

Глава V относится к предельному равновесию идеально-сыпуче клина. Особенности идеально-сыпучей среды, лишенной сцеплени позволяют получить искомые решения встречающихся здесь зад более просто, чем на основании общей теории. Удается рассмотре некоторые задачи, в которых одновременно имеют место предельн и непредельные зоны. Разобраны задачи о равновесии насыпей, о сущей способности оснований, о давлении на подпорные стень Решение всех этих задач достигается в замкнутой форме или пр водит к интегрированию обыкновенных нелинейных дифференциал ных уравнений. [c.6]

Разберем теперь интересный частный случай 0тс тстг>ия собственного веса, когда -[= 0. Многие задачи о равновесии невесомого клина из идеально-сыпучей среды могут быть рассмотрены в предположении, что все компоненты напряжения а, и пропорциональны степенной функции от г или что а пропорционально той же степенной фуикции от г, а а и / зависят только от 6. [c.200]

Обратим внимание, что приведенное и действительное напряжения, также их граничные значения— приведенное и действительное да-тения для идеально-сыпучей среды, в которой Я = 0, полностью звпадают. [c.205]

Глава V относится к предельному равновес клина. Особенности идеально-сыпучей среды, позволяют получить искомые решения встреч более просто, чем на основании общей теории некоторые задачи, в которых одновременно им и непредельные зоны. Разобраны задачи о равн сущей способности оснований, о давлении н Решение всех этих задач достигается в замкн водит к интегрированию обыкновенных нелине ных уравнений. [c.6]

Отметим, что если значение о достаточно велико, то коэффи циент Н перестает оказывать существенное влияние на компонент напряжения. Поэтому при возрастании а предельное равновеси стремится к соответствующему предельному равновесию идеально сыпучей среды. [c.27]

Особенности идеально-сыпучей среды позволяют пс многих задач о предельном равновесии весомого клина путем, чем это можно сделать на основании общей т всех этих задач, как будет показано далее, достигает форме или приводит к интегрированию обыкновенн дифференциальных уравнений. [c.198]

Приступим теперь к рассмотрению различных зада1 равновесии весомого клина из идеально-сыпучей среды [c.202]

Идеально сыпучим называют сыпучее тело, в котором отсутствует сцепление, но ействует внутреннее трение (см. В. В. Соколовский. Статика сьШучей среды. Физматгиз, I960). [c.95]

Сближение различных разделов механики сплошной среды и даже стирание граней между ними привело к выработке общих методов решения задач (и, в свою очередь, стимулировалось этим процессом). Ярким примером служит теория распространения разрывов в сплошных средах, математические основы которой разрабатывал в начале XX в, Ж. Адамар. В настоящее время теория ударных волн охватывает многие модели сплошных сред (см., например, монографию Я. Б. Зельдовича и Ю. П. Райзера ). С. А. Христиановичем и другими была установлена близкая аналогия между задачами о плоском установившемся течении в газовой динамике, задачами о распространении упруго-пластических волн в стержнях, задачами о неустановившемся течении воды в каналах и реках, задачами о предельном равновесии идеально-пластической или сыпучей среды (во всех случаях приходится иметь дело с некоторыми системами квазилинейных уравнений гиперболического типа). Общими для всей механики становятся методы подобия и размерностей, асимптотические методы и методы линеаризаций. [c.279]

Для обоснования предпочтительного выполнения полного предельного состояния, как и в теории идеальной нластичпости, следует привлечь кинематические соображения, которые, одпако, в статике сыпучей среды егце не получили достаточного развития. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...