Идеально пластичное тело

ПЛОСКАЯ ДЕФОРМАЦИЯ ИДЕАЛЬНО ПЛАСТИЧНОГО ТЕЛА [c.110]

Свойства ньютоновской жидкости были рассмотрены выше. Остановимся на понятии идеального пластичного тела. [c.288]

Кривая течения подобного идеального пластичного тела представляет прямую линию, параллельную оси ординат и отстоящую от нее на расстоянии, равном Т(, (кривая II на рис. 210, б) ее уравнение [c.288]

Если теперь просуммировать абсциссы этой кривой и кривой I (рис. 210, а) течения ньютоновской жидкости, как это показано на том же рисунке (рис. 210, в), получим кривую III, представляющую собой кривую течения вязко-пластичной жидкости, течение которой, как и у идеального пластичного тела, начинается при напряжении, равном начальному напряжению сдвига Тц, и продолжается далее при напряжениях, изменяющихся по JЩ- [c.288]

Материал ведет себя как идеально пластичное тело, упрочнение которого определяется степенью деформации. [c.551]

Отличительной особенностью дислокационного подхода является принципиальная невозможность допущения об идеально пластичном теле, поскольку дислокации как носители деформации нельзя рассматривать в отрыве от их полей упругих напряжений. В результате получается, что дислокации обеспечивают деформацию, а их упругие поля — упрочнение материала, т. е. деформация и упрочнение являются в дислокационном подходе неразрывными понятиями. [c.7]

При анализе критериев и границ существования приспособляемости наряду с использованием простейшей диаграммы деформирования идеально пластичного тела привлекаются механические дискретные и статистические структурные модели тел В дискретных моделях [37] рассматривается система одновременно деформирующихся на одинаковую величину подэлементов, наделенных различными упругопластическими и реологическими свойствами. Это позволяет описать влияние скорости деформирования на диаграмму растяжения металла, эффект Баушингера и циклическое упрочнение при малоцикловом нагружении, ползучесть и релаксацию при выдержках, а также воспроизвести деформационные процессы при сложном, в том числе неизотермическом нагружении. Тем самым использование моделей способствует введению надлежащих уравнений состояния в вычислительные решения задач о полях упругопластических деформаций при термоциклическом нагружении. На этой основе рассматривались вопросы неизотермического деформирования лопаток и дисков газовых турбин, образцов при термоусталостных испытаниях и, ряд других приложений. [c.30]

Естественным обобщением описанной картины на случай сложного напряженного состояния является представление о том, что в пространстве напряжений существует такая область й, содержащая начало координат, что на всяком пути нагружения, расположенном целиком внутри Q, деформация элемента остается упругой. Если тело идеально пластично, то выход точки на границу 5 области Q означает переход тела в состояние текучести, деформация при этом становится неопределенной. Таким образом, граница S представляет собой геометрическое место пределов текучести при всевозможных путях нагружения. Для идеально пластичного тела точки вне Q реализуются. Переход точки с границы S внутрь области Q сопровождается изменением только упругой составляющей деформации, т. е. происходит разгрузка, хотя некоторые из компонентов напряжения 0,7 могут при этом возрастать. [c.730]

Совпадение расчетных значений с экспериментальными является достаточно удовлетворительным. В частности, расчетный коэффициент роста в области слабых текстур увеличивается по закону, близкому к линейному, а в области больших текстур гораздо больше по сравнению с линейной зависимостью. При п 0,83 коэффициент радиационного роста поликристаллического урана достигает значений, характерных для монокристаллов. Физически последнее означает, что при п > 0,83 напряжения, развиваемые кристаллами преимущественной ориентировки, достаточны для того, чтобы заставить деформироваться остальную группу кристаллов со скоростью, равной скорости радиационного роста свободных кристаллов. Решение аналогичной задачи применительно к поликристаллам циркония, но в приближении идеально пластичного тела приведено в работе [45]. Качественно результаты расчета для циркония и урана совпадают. Например, для циркония также характерна нелинейная зависимость коэффициента роста от степени выраженности текстуры. [c.212]

Для идеально пластичного тела (X = X 0) [c.136]

Для идеально пластичного тела (X = X = 0) получим [c.140]

Однако, если размеры образца таковы, что dlt<.8, то процесс разрушения происходит в условиях плоского деформированного состояния при этом можно непосредственно определить истинный предел текучести. Образец на рис. 8.9 и 8.10 имел d/f l,2 и разрушение происходило в условиях плоского деформированного состояния. При этом на основании того, что плоскость скольжения составила с осью растяжения угол 52° и удовлетворялся критерий Мизеса , можно сказать, что аморфный металл показал себя как идеально пластичное тело. [c.233]

Такие значения т и п, как характеристики процесса распространения трещины в структурно однородном аморфном металле, близки к аналогичным характеристикам для идеально пластичных тел. [c.243]

Характерным примером является вид кривой при одноосном растяжении аморфного сплава, когда реализуется ограниченное число полос скольжения. Из представленной на рис. 170,а кривой деформации для одноосного растяжения можно сделать вывод об ограниченной пластичности сплава и о его хрупком разрушении, но при прокатке или сжатии диаграмма имеет вид, показанный на рис. 170,6, т.е. материал пластичен (в этом случае деформация близка к 50%). Это означает, что при одноосном растяжении поведение аморфного сплава, не претерпевающего фазовых переходов при деформации, подобно идеально пластичному телу [c.297]

Классификация-, идеально упругое тело (закон Фука) идеально пластичное тело (условие Сен-Венана) вязкое тело (закон Ньютона). [c.448]

Классификация идеально упругое тело (закон Фука) идеально пластичное тело [c.448]

Идеально пластичное тело не испытывает необратимой деформации, если приложенное к нему напряжение меньше порогового значения, называемого пределом пластичности или напряжением пластического течения ар. Когда напряжение достигает значения ар, оно остается дальше постоянным и равный этому значению при этом возникает необратимая деформация, которая может принимать любые значения (см. рис., 1.3,г). В случае пластичного твердого тела при наличии деформационного упрочнения для достижения все больших деформаций приложенное напряжение нужно увеличить выше предела текучести (рис. 1.3, г).. [c.23]

Идеально пластичное тело 23, 24, 32 [c.280]

Наиболее близко отвечает действительному поведению металлических и других материалов учет не только упругих деформаций, но также и упрочнения. Однако для инженерных расчетов пока удобнее теория идеально пластичных тел, не обладающих упрочнением, так как такая теория дает результаты, достаточно хорошо соответствующие опытным данным, и в то же время она [c.130]

Свойства ньютоновской жидкости были рассмотрены ранее. Остановимся на понятии идеального пластичного тела. В таком теле при малых действующих нагрузках, а следовательно, и малых напряжениях возникают упругие деформации. После снятия нагрузки эти деформации исчезают и тело восстанавливает свою первоначальную форму. Когда напряжение достигает некоторого предельного значения то, называемого пределом текучести, или начальным напряжением сдвига, пластичное тело начинает течь. В дальнейшем это напряжение сохраняется постоянным нри любых значениях относительной скорости сдвига. [c.212]

Течение вязко-пластичной жидкости, как и идеального пластичного тела, начинается при напряжении, равном начальному напряжению сдвига то, и продолжается при напряжениях, изменяющихся по линейному закону, как и обычных ньютоновских жидкостей. Уравнение такой кривой имеет следующий вид [c.213]

Для решения вышеназванных проблем при анализе течений бингамовских сред авторами (А. В. Гноевой, Д. М. Климов, В. М. Чесноков, 1997) была предложена новая постановка таких задач и новые уравнения для их решения [16,20]. Сущность предложения заключается в следующем а) ядро течения такой среды принимается, в соответствии с моделью бингамовской среды, идеально пластичным телом (телом Сен-Венана) б) в текущей среде, в зависимости от ее напряженного состояния, различаются следующие области а) область сдвигового течения, в которой интенсивность напряжений больше предельного напряжения сдвига б) область идеально пластического течения, в которой интенсивность напряжений равна предельному напряжения сдвига в) граничными условиями являются на стенках [c.12]

Читатель знаком с одним частным случаем обобщенного идеально пластичного тела, а именно, с идеально пластичным телом, в котором в условиях плоского напряженного состояния Ттах = [c.562]

Однако теперь дифференциальные уравнения обобщенного пластичного тела (15.78) имеют для нас большее значение, чем это могло показаться до сих пор, поскольку они проливают некоторый новый свет на способы получения точных решений для состояний предельного равновесия зернистой среды, обладающей ограниченным сопротивлением сцепления. Именно этот факт побудил нас включить теорию Прандтля обобщенного идеально пластичного тела в данную главу, посвященную в первую очередь равновесию зернистых материалов. [c.563]

При таких условиях получается картина вдавливания жесткого штампа в твердое тело больших размеров, ограниченное плоской поверхностью для идеально пластичного и обобщенного идеально пластичного тел соответственно (рис. 15.29, рис. 15.30). В левой части рис. 15.29 показаны траектории главных напряже- [c.570]

Наибольшее давление а направлено перпендикулярно горизонтальной оси симметрии у = 0. Напомним читателю описанную впервые Прандтлем в 1923 г. сходную картину, но с ортогональными линиями скольжения ), для течения идеально пластичного тела, сдавливаемого между двумя параллельными шероховатыми плитами. В этом случае течение происходит в направлении, противоположном положительному направлению оси х на рис. 15.35. Мы замечаем, таким образом, что предыдущие уравнения описывают течение данного типа для обобщенного пластичного тела. [c.575]

Треска (Тгезса [1872, 2] доказал, что существуют три области деформации упругая область, следующая за ней промежуточная область пластической работы упрочнения и третья — состояние пластического течения при постоянном напряжении. Гест излагал доводы для тех, кто после прочтения работ Треска удивлялся, как концепция идеально пластичного тела, в котором пластическое течение при постоянном напряжении предполагалось имеющим место после достижения предела упругости, могла быть выведена из экспериментов Треска. [c.83]

Большие (иногда называемые конечными) деформации [7], которые вызывают значительные трудности при учете изменения формы и размеров тела, структурных изменений, поворота поверхностей скольжения, возникновения значительной деформационной анизотропии и т. д. Если указанные факторы не учитываются, то и для больших деформаций часто применяют упрощенные расчеты, например, при определении несущей способности при кручении жесткопластичного тела считают, что стержень перешел в пластическую область по всему сечению в предположении идеальной пластичности. Подобные расчеты для идеально пластичных тел имеют большое инженерное значение [28, 32]. Надежность этих решений зависит от справедливости предпосылок, положенных в основу уравнений данной теории пластичности, а также от точности самих решений. [c.109]

При рассмотрении условий пластического деформирования можно говорить о критическом, докритическом и закритическом состояниях. Так, например, в теории идеально пластичных тел критической считают такую постоянную нагрузку, при которой деформация неограничена (предельное состояние). [c.133]

Если теперь просуммировать абсциссы этой кривой и кривой / (рис. 7.4, а) течения ньютоновской жидкости, как это показано на рис. 7.4, в, получим кривую III течения вязко-пластичной жидкости. Течение вязко-пластичной жидкости, как и идеального пластичного тела, начинается ири напряжении, равном начальному напряжению сдвига то, и продолжается при напря- [c.243]

Обобщение Прандтлем понятия идеально пластичной среды. Применение к течению твердых тел в условиях плоского напряженного состояния, иллюстрируемое соответствующими изогональными линиями скольжения. Прежде чем продвинуться дальше в рассмотрении предельного равновесия сыпучей среды, выясним группу смежных вопросов, перечисленных в названии этого раздела, к которым привлек внимание Прандтль в двух из первых его статей, посвященных теории пластичности На основе рассмотрения огибающих кругов Мора для наибольших главных напряжений он ввел понятие обобщенного идеально пластичного тела, не обладающего свойством деформационного упрочнения, имея в виду твердые тела квазиизо-тропного поликристаллического строения с вполне определенным пределом текучести. Для такого тела он смог постулировать, что материальные элементы начинают деформироваться и непрерывно деформируются неопределенно долго, если только максимальное касательное напряжение Тщах достигает строго определенного предела, зависящего от среднего значения полусуммы) наи-больилего и наименьшего главных напряжений 01 и оз, [c.558]

Для идеально пластичного тела, подчиняющегося условию теку чести Ттах = сГс/2= onst, ЭТО соотношение дает в пределе простую формулу [c.570]

Рис. 15.29. Зона пластичности в обобщенном идеально пластичном теле, находящемся под действием равномерно распределенного по участку поверхности давления р = onst.

НИЙ, а в правой —линии скольженияв пластической зоне, которая простирается значительно дальше вдоль поверхности, чем для идеально пластичного тела (рис. 15.30), в котором линии скольжения ортогональны. [c.571]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...