Слой изотропный

Другой, более сложной системой является двухслойное углеродное покрытие. Внутренний слой пористого углеродного покрытия, имеющего низкую плотность, служит буферной зоной, а внешний слой изотропного пиролитического углеродного покрытия, обладающего высокой плотностью, служит как бы сосудом высокого давления или диффузионным барьером для продуктов деления твердого вещества. Внутреннее покрытие благодаря своему свободному объему представляет как бы резервуар для хранения газообразных продуктов деления. Оно также снимает напряжение за счет аккомодации вызванных радиацией изменений размеров топливного элемента и внешнего изотропного слоя. Такие покрытия подбирают для обеспечения определенной температуры, скорости выгорания и устойчивости топливного элемента в быстром потоке. [c.451]

Идеальный прибор представляет собой тепловыделяющий элемент в виде бесконечного цилиндра радиуса окруженный слоем изотропного плохо проводящего тепло вещества, внешний радиус которого равен R. В начальный момент времени действует мгновенный источник тепла мощностью q на цилиндрической поверхности г = (г < < R). Внешняя поверхность цилиндра поддерживается при постоянной температуре (граничные условия первого рода). Найдем распределение температуры в цилиндре и тепловые потоки через различные сечения цилиндра для фиксированных значений безразмерного времени Fo = ах [c.153]

Рассмотрим плоский слой изотропно рассеивающей среды, имеющий прозрачные границы т = 0 и т == То, на которые извне под некоторым углом падает излучение. Уравнение переноса излучения имеет вид [c.330]

Рассмотрим одномерное уравнение переноса излучения в плоском слое изотропно рассеивающей серой среды [c.379]

Если слои изотропны, то для определения эффективных свойств можно воспользоваться полученными уравнениями, если положить Б = Et, v = "t ,f.. 2. [c.194]

Как и прежде, будем считать изоляционные слои изотропными, а обмоточные — анизотропными. [c.116]

Упругий потенциал среды при описании плоских волн может иметь вид (2.22) и для некоторых анизотропных сред. Так будет выглядеть Ф, например, для слоистой среды, если фронт волны параллелен слоям, а слои изотропны. То же верно и для волокнистой среды, если волокна ортогональны фронту. К этому же типу функции Ф относится хорошо изученный в магнитной гидродинамике частный случай волокнистой среды - идеально проводящий сжимаемый газ с вмороженным в него магнитным полем (Куликовский, Любимов [1962]). Подробнее об этом будет сказано в 2.5. [c.133]

Каждая из оболочек может состоять из нескольких слоев. Один из слоев — изотропный, металлический, механические характеристики которого определяются модулем упругости Е, коэффициентом Пуассона V и диаграммой растяжения материала а(8) остальные — упругие, ортотропные, с переменными вдоль образующей механическими характеристиками, определяемыми величинами Е2К VI- и причем Е 2 =Е2Ь К Индекс / в дальнейшем означает номер ортотропного слоя, причем />0 для слоев, расположенных со стороны внешней нормали от изотропного слоя /=0 для изотропного слоя. В качестве поверхности приведения выбираем срединную поверхность металлического слоя. Считаем, что для всего пакета справедливы гипотезы Кирхгофа — Лява. [c.150]

Структура и свойства пиролитического графита РуС зависят от параметров технологического процесса (температуры, концентрации метана). При определенных температурах можно получать изотропный пироуглерод с различной пористостью как для первого буферного слоя, так и для плотных запирающих слоев. [c.15]

Скорость потока через статически гомогенный и изотропный плотный слой определяется по формуле [c.431]

Турбулентность в потоке может быть возбуждена силами трения около поверхности, а также при течении слоев жидкости вдоль или поперек относительно друг друга. В первом случае она называется пристенной, во втором — свободной турбулентностью. Если турбулентность имеет во всех точках одинаковую величину, то она называется однородной, в противном случае — неоднородной. Если пульсационные характеристики не зависят от координат, то турбулентность называется изотропной. [c.257]

Далее будем рассматривать установившееся движение грунтовых вод в однородном изотропном (фиктивном) грунте с т — подстилаемом плоским водонепроницаемым слоем (водоупором). Рассматривается движение в полностью насыщенном водой грунте. [c.259]

Ниже, касаясь, как и в предыдущем изложении, только изотропного грунта, рассмотрим простейшие случаи неоднородного грунта (в отношении коэффициента фильтрации). Представим на рис. 17-44, а прямоугольный грунтовый массив, образованный двумя горизонтальными слоями грунта раз- [c.574]

Внутреннее сопротивление. Нередко электроизоляционные материалы не являются изотропными. Электрическое сопротивление материалов в направлении, параллельном поверхности образца (а у слоистых материалов в направлении вдоль слоев), меньше, чем в перпендикулярном направлении. Характеристикой таких материалов может служить внутреннее сопротивление / , , определяемое между двумя стандартными цилиндрическими электродами (см. рис. 1-6). Электроды плотно вставляются в образец на определенном расстоянии друг от друга. В некоторых случаях, помимо внутреннего сопротивления вводят понятие внутреннего удельного сопротивления р,-, рассчитываемого согласно формуле [c.19]

Полуволновые слои (без потерь), расположенные в однородной изотропной среде, являются неотражающими в некотором диапазоне углов падения волны на слой, который шире при вертикальной поляризации падающих воли и уменьшении кратности толщины слоя половине длины волны в диэлектрике. [c.210]

Частотно-контрастная характеристика для фотографических слоев, у которых процессы рассеяния изображения изотропны, в общем виде описывается следующей зависимостью [c.348]

При расчете девяти компонент тензора податливости по методике, приведенной в работах [44, 69], характеристики слоя и прослойки принимаются заданными. Согласно рассматриваемой модели эти характеристики определяются свойствами компонентов и геометрической структурой материала. В частном случае из соотношений для данной модели вычисляют упругие характеристики среды, армированной изотропными слоями. При этом рз =0, 1 = 2 = = 1, tii= п.2= п. Vi = Vj = Va-Тогда при вырождении компонент ма- [c.133]

Вырождение зависимости (5.62) в случае армирования материала изотропными слоями параллельно плоскости 12 приводит к известной формуле для модуля сдвига в этой плоскости (18, 107 [c.138]

Допустим, что серые непрозрачные стенки отражают и излучают лучистую энергию изотропно имеют постоянные, но различные температуры (7 i>7 2) и поглощательные способности Ai и Лг (рис. 18-1). Примем, что основным способом переноса тепла является перенос излучением и что процесс стационарен во времени. Требуется найти распределения плотности потока результирующего излучения и температуры по толщине слоя среды (задача одно- мерная). [c.427]

По принятой терминологии к категории смектических жидких кристаллов (или смектиков) относятся анизотропные жидкости разнообразной слоистой структуры. По крайней мере некоторые из них представляют собой тела с микроскопической функцией плотности молекул, зависяш,ей только от одной координаты (скажем, Z) и периодической по ней, р = р (2). Напомним (см. V, 128), что функцией плотности определяется распределение вероятностей различных положений частиц в теле в данном случае можно говорить о различных положениях молекул как целого, т. е. pdV есть вероятность центру инерции отдельной молекулы находиться в элементе объема dV. Тело с функцией плотности р (г) можно представлять себе как состоящее из свободно смещаюш,ихся друг относительно друга плоских слоев, расположенных на одинаковых расстояниях друг от друга. В каждом из Слоев расположение центров инерции молекул беспорядочно, и в этом смысле каждый из них представляет собой двумерную жидкость , жидкие слои, однако, могут быть как изотропными, так и анизотропными. Это различие может быть связано с характером упорядоченной ориентации молекул в слоях. В простейшем случае анизотропия распределения ориентаций задается всего одним направлением п (скажем, направлением длинной оси молекулы). Если это направление перпендикулярно плоскости слоев, слои изотропны, так что ось. z является осью аксиальной симметрии тела такова, по-видимому, структура так называемых смектиков А. Если же направление п наклонно к плоскости х, у, то в этой плоскости появляется избранное направление и осевая симметрия исчезает такова, по-видимому, структура так называемых смектиков С. [c.228]

Приближение Милна — Эддингтона вытекает из тензорного приближения как частный случай, если рассматривать перенос излучения в плоских слоях среды при состояниях, близких к термодинамическому равновесию, что приводит к изотропному распределению интенсивности в среде. Эти условия достаточно хорошо выполняются в астрофизических проблемах, в связи с чем приближение Милна — Эддингтона было предложено и получило достаточно широкое распространение [Л. 1, 90, 352, 353] именно в астрофизике. Авторы этого приближения не использовали, однако, тензорные представления, а исходили из упрош,енного уравнения переноса для плоского слоя поглощающ,ей среды, считая излучение в слое изотропным. [c.183]

Таким образом, применение электрофизических и электрохимических методов обработки обеспечивает при изготовлении деталей из материалов с повышенными физико-механическими свойствами высокую производительность, точность и класс чистоты обрабатываемой поверхности. Кроме того, в подавляюшем большинстве случаев обеспечивается повышение качества обрабатываемых деталей за счет упрочнения и легирования поверхностного слоя, изотропной структуры его микрогеометрии и отсутствия дефектного слоя — остаточных напряжений и микротрещин. [c.305]

Ф. э. проявляется в том, что линейно поляризованное эл.-магн. излучение после прохождения слоя изотропного твёрдого вещества, помещённого в магн. поле, в направлении, перпендикулярном магн. полю, становится эллиптически поляризованным. Это обусловлено возникающей в магн. Лоле оптической анизотропией вещества с выделенным направлением вдоль магн. поля. Составляющие эл.-магн. волны, линейно поляризованные вдоль и поперёк магн. поля, имеют разную скорость распространения, поэтому при прохождении слоя вещества они приобретают разность фаз и выходящее из слоя излучение оказывается эллиптически поляризованным (обычно выбирают свет, линейно поляризованный под углом, близким к 45 относительно магн. поля). Фазовый сдвиг й, определяющий параметры эллипса подяризаиии, пропорционален толщине слоя I и разности показателей преломления лц и для волн, поляризованных соответственно вдоль и поперёк магн. поля [c.330]

В связи с тем, что область течения симметрична относительно оси El, а среда в каждом /-том слое изотропна и однородна, движение в этой области должно быть направлено по линии действия приложенных сил (по оси Е ). Иными словами, линии тока в такой области должны бьпъ параллельными оси i и в соответствии с (1.2.105) функция тока будст зависеть только от одной координаты Ei. [c.166]

Рассмотрим теперь распространение электромагнитных волн в бесконечной среде, состоящей из чередующихся слоев двух различных однородных и изотропных веществ. Хотя каждый отдельный слой изотропный, структура в целом ведет себя как анизотропная среда. Оказывается, что ТЕ- и ТМ-волны распространяются с разными эффективными фазовыми скоростями и периодическая среда является двулучепреломляющей. [c.222]

Первыми двумя слагаемыми в (6.1.13) можно пренебречь, учитывая для связующего только мощность сдвига и сжатия вдоль оси Z. Для того чтобы универсально описать модель с однородными или однокомпонентными слоями (изотропными или анизотропными), в выражении (6.1.13) удобно учитывать все слагаемые. [c.144]

Принимается, что поперечные сдвиговые напряжения воспринимаются только слоями изотропного связующего, а слои с армирующими волокнами являются абсолютно жесТ1 ими на сдвиг. [c.14]

Рассмотрим простейшую стр)астуру — слоистую. При одноосных растяжениях вдоль слоев вьфажение (9.85) на основании (9.62) примет вид (свойства слоев изотропны) [c.199]

После того как найдено распределение нейтронов в защите, можно разделить защиту на элементарные слои толщиной dz и определить для каждой группы нейтронов плотность столкновений в слое Ф , yMMHpysf эти произведения по всем энергетическим группам нейтронов, находим полную величину плотности столкновений в этом слое Ф 2й(2. Она представляет собой мощность изотропного поверхностного источника, отнесенную к единице площади. Это означает, что слой защиты dz можно интерпретировать как плоский источник и решение данной задачи свести к решению предыдущей, дополнив его интегрированием по Z в связи с наличием непрерывно распределенных плоских источников на глубине всей защиты от О до Д. [c.112]

Если между скрещенными поляризаторами Ni и N< введен слой вещества хотя бы со слабыми признаками оптической анизотропии, то поле становится несколько светлее в случае монохроматического света или дает более или менее прихотливое окрашивание в случае белого света. Поворот объекта приводит к изменению интерференционной картины. В частности, таким методом можно обнаружить слабую анизотропию в кусках стекла и других материалах, обычно изотропных, но подвергнувшихся каким-либо деформациям вследствие сжатия или неравномерного нагрева (см. гл. XXVII). [c.517]

В дальнейшем буде.м предполагать, что фильтрация происходит в однородном изотропном грунте, расположенном при этом на плоском водонепроипцаемо.м подстилающем слое. [c.296]

Составим выражение потенциальной энергии деформации, накапливаемой при изгибе изотропной пластины, выразив ее через прогибы. В каждом горизонтальном слое пластины развиваются упругие деформации е,., е , у у (6.2) и соответствующим им наиряже- [c.181]

В предположении изотропного нэрмального распределения случайньгх фаз, сделанного и для когерентного слоя пространства, осреднение функции Г 4] [c.58]

Высокие жесткость и прочность армирующих волокон, составляющие основу прочности и жесткости композиционных материалов, реализуются лишь в случае их определенного расположения по отношению к действующему полю напряжений (действующей нагрузке). Вследствие большого разнообразия нагрузок применяются различные схемы укладки арматуры. Варьируя направлением укладки слоев, можно получить слоистые материалы с различной ориентацией армирующих волокон, обладающие в плоскости укладки изотропными и анизотропными свойствами. Именно в возможности придания материалу оптимальной для каждого частного случая анизотропии заключается главное преимущество волокнистых композиционных материалов [44]. В зависимости от ориентации армирующих волокон в плоскости укладки слоистые структуры можно подразделить на следующие основные группы однонаправленные, ортогонально-армированные с переменным углом укладки волокон по толщине, перекрестно-армированные и хаотически-армированные. [c.5]

Перекрестная укладка одинакового числа слоев в двух направлениях образует композиционные материалы с ортотропией в осях, направленных вдоль биссектрис угла между волокнами в соседних слоях. Материалы с переменным углом укладки по толщине одинакового числа слоев в направлениях О, 60 и 120° условно называют материалами звездной укладки (1 1 I). Они являются изотропными в плоскостях, параллельных плоскостям укладки слоев. Трансверсальноизотропными являются и многонаправленные материалы, в которых одинаковое число слоев укладывается в направлениях, я/ц, 2я/л,. .., л, п 3), а также хаотически армированные в одной плоскости короткими волокнами. При использовании в качестве арматуры обычных однослойных тканей получаются композиционные материалы со слоистой структурой (тек-столиты). Возможны различные комбинации структур ткань может быть уложена так, что направления основы во всех слоях совпадают или между направлениями смежных слоев образуется некоторый заданный угол. Кроме того, угол укладки и число слоев по толщине материала могут изменяться. В зависимости от этого можно выделить три основных вида слоистых структур симметричные, антисимметричные и несимметричные. К первому виду относятся материалы, обладающие симметрией физических и геометрических свойств относительно их срединной плоскости, ко второму виду — материалы, обладающие симметрией распределения одинаковых толщин слоев, но угол укладки волокон (слоя) меняется на противоположный на равных расстояниях от срединной плоскости. К несимметричным структурам относятся материалы, не обладающие указанными выше свойствами. [c.5]

Для получения упрощенных зависимостей, описывающих усредненные упругие характеристики двухмерноарми-рованного слоя, использованы подходы, изложенные в работах [4, 18, 49]. Сначала укажем на основные допущения, принятые при приближенном описании деформативных характеристик однонаправленного композиционного материала [49] 1 — компоненты армированного пластика (волокно и матрица) изотропны и линейно упруги и работают совместно на всех этапах деформирования 2 — единичный объем материала находится в условиях плоского напряженного состояния 3 — пренебрегается напряжениями, перпендикулярными к волокнам при действии нормальной нагрузки вдоль волокон 4 — деформации вдоль нагрузки при поперечном (к направлению волокон) растяжении-сжатии пропорциональны в каждой компоненте ее объемному содержанию в материале 5 — напряжения неизменны в объеме отдельных компонентов. [c.57]

При выбранной энергии протонов (на 80 кэВ выше энергетического порога реакции) активация ядер изотопа происходит в тонком поверхностном слое толщиной 0.5 мкм. Расчет разрешающей способности метода ио поверхности проводился на основе известной теории авторадиографической системы для следующих значений параметров толщина эмульсии 10 мкм, эффективная толщина неактивированного слоя 0.3 мкм, зазор между образцом и эмульсионным слоем равен нулю. На рисунке приведены расчетные кривые почернений эмульсии от двух пар бесконечных штриховых эталонных источников различной ширины —10 и 1 мкм. Для упрощения задачи считалось, что радиоактивный изотоп 0 распределен изотропно по толщине источников, равной 0.3 мкм. Зазор между штрихами для обеих иар эталонных ис- оцнцков одинаков и равен 5 мкм. [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...