Уравнения идеально сыпучей среды

Это соотношение, принадлежащее Т. Карману [ ], будет получено в 25 как интеграл системы уравнений предельного равновесия для весомого клина из идеально-сыпучей среды. [c.111]

Особенности идеально-сыпучей среды позволяют получить решения многих задач о предельном равновесии весомого клина более простым путем, чем это можно сделать на основании обш,ей теории. Решение всех этих задач, как будет показано далее, достигается в замкнутой форме или приводит к интегрированию обыкновенных нелинейных дифференциальных уравнений. [c.198]

ОБ ОБЩИХ УРАВНЕНИЯХ ТЕОРИИ ИДЕАЛЬНОЙ ПЛАСТИЧНОСТИ И СТАТИКИ СЫПУЧЕЙ СРЕДЫ [c.5]

Займемся теперь исследованием основной системы уравнений плоского предельного равновесия идеально-связной среды, имея в виду, что ее можно рассматривать как сыпучую среду без внутреннего трения, т. е. при р = 0. Ограничимся в целях определенности случаем, когда собственный вес направлен параллельно оси у. [c.149]

Теории предельного состояния (идеальное жестко-пластическое тело сыпучее тело, тело, не выдерживающее растягивающих напряжений, и др.) можно рассматривать как предельные случаи соответствующих теорий идеальной упруго-пластической среды, в уравнениях которых опускаются члены с упругой компонентой деформации. [c.370]

Уравнения идеально сыпучей среды в форме Кёттера 553, 556 [c.857]

Уравнения теории идеально сыпучей среды в форме Кёттера. Мы видели, что компоненты напряжений a , Оу, %ху для плоского предельного напряженного состояния можно [c.553]

Глава V относится к предельному равновесию идеально-сыпуче клина. Особенности идеально-сыпучей среды, лишенной сцеплени позволяют получить искомые решения встречающихся здесь зад более просто, чем на основании общей теории. Удается рассмотре некоторые задачи, в которых одновременно имеют место предельн и непредельные зоны. Разобраны задачи о равновесии насыпей, о сущей способности оснований, о давлении на подпорные стень Решение всех этих задач достигается в замкнутой форме или пр водит к интегрированию обыкновенных нелинейных дифференциал ных уравнений. [c.6]

Глава V относится к предельному равновес клина. Особенности идеально-сыпучей среды, позволяют получить искомые решения встреч более просто, чем на основании общей теории некоторые задачи, в которых одновременно им и непредельные зоны. Разобраны задачи о равн сущей способности оснований, о давлении н Решение всех этих задач достигается в замкн водит к интегрированию обыкновенных нелине ных уравнений. [c.6]

Особенности идеально-сыпучей среды позволяют пс многих задач о предельном равновесии весомого клина путем, чем это можно сделать на основании общей т всех этих задач, как будет показано далее, достигает форме или приводит к интегрированию обыкновенн дифференциальных уравнений. [c.198]

Сближение различных разделов механики сплошной среды и даже стирание граней между ними привело к выработке общих методов решения задач (и, в свою очередь, стимулировалось этим процессом). Ярким примером служит теория распространения разрывов в сплошных средах, математические основы которой разрабатывал в начале XX в, Ж. Адамар. В настоящее время теория ударных волн охватывает многие модели сплошных сред (см., например, монографию Я. Б. Зельдовича и Ю. П. Райзера ). С. А. Христиановичем и другими была установлена близкая аналогия между задачами о плоском установившемся течении в газовой динамике, задачами о распространении упруго-пластических волн в стержнях, задачами о неустановившемся течении воды в каналах и реках, задачами о предельном равновесии идеально-пластической или сыпучей среды (во всех случаях приходится иметь дело с некоторыми системами квазилинейных уравнений гиперболического типа). Общими для всей механики становятся методы подобия и размерностей, асимптотические методы и методы линеаризаций. [c.279]

Одна из многих областей научных интересов академика А.Ю. Ишлинского связана с механикой сыпучей среды. В работе [1] академик А.Ю. Ишлинский применил классическую модель идеальной пластичности для исследования сыпучих сред. Этот подход получил дальнейшее развитие в различных направлениях. Вначале остановимся на результатах [2]. В [2] было показано, что переход к неортогональным линиям скольжения приводит к появлению в уравнениях относительно скоростей новой кинематической переменной. Переменная имеет смысл микровращения. Последнее означает, что вращение среды на макроуровне должно определяться, как обычно, через ротор поля скоростей однако при переходе к микроуровню у среды проявляются дополнительные степени свободы, для описания которых требуются дополнительные переменные и соответствующие дополнительные уравнения. [c.685]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...