Источники при установившихся температурах

Источники при установившихся температурах 115 [c.286]

Источники и стоки при установившейся температуре [c.415]

В продолжительном режиме источник питания работает под нагрузкой длительное время при установившейся температуре Гу. В этом режиме работают однопостовые и многопостовые источники питания для автоматической сварки. В данном режиме источник питания работает с постоянной выходной мощностью (рис. 9, а), а его температура (рис. 9.6) в первый момент времени возрастает до установившейся температуры по экспоненте [c.14]

Рассмотрим неоднородное тело с одномерным установившимся распределением температуры Т(г), теплопроводностью X(z) и площадью нормального к координатной оси г сечения F(z). При отсутствии в теле внутренних источников энерговыделения распределение температуры описывается дифференциальным уравнением [c.134]

Из всего того, что было сказано о забивании и коррозии труб воздухоподогревателей, ВИДНО, что для надежной защиты их путем повышения температуры стенки труб выше точки росы нужен такой источник тепла для подогрева воздуха, который не был бы связан с работой самого котлоагрегата. Обычно на станциях имеется такое тепло, которым можно воспользоваться для предварительного подогрева воздуха, поступающего в воздухоподогреватель не только при установившейся работе котла, но и при его пуске и остановке это-—тепло отработавшего пара турбин, выхлопного пара турбонасосов, продувочной воды котлов и т. п. [c.150]

Далее следует открыть полностью газовый шибер перед котлом и сообщить в технологический цех о готовности котла полностью принять газы от теплотехнологических установок-источников ВЭР. В период подъема нагрузки котла нужно внимательно следить за давлением и температурой перегретого пара. При установившемся питании котла клапаны на линии рециркуляции экономайзера необходимо закрыть, а клапаны непрерьшной продувки котла открыть. [c.154]

Установившаяся температура в теле прямоугольного сечения—а < л < а, —Ь< у<,Ь при наличии источника тепла [c.171]

Пусть тело находится в естественном состоянии, в котором как деформации, так и перемещения равны нулю. В процессе деформирования, осуществляющегося достаточно медленно, происходит изменение температуры. Предположим, однако, что происходит теплообмен с окружающей средой, так что процесс можно считать изотермическим. При установившемся деформировании и отсутствии источников тепла и нагрева все полевые величины, перемещения и и повороты ю становятся независимыми от времени, а 0 = 0 (7 = Т о). [c.834]

Третий этап состоял в косвенной оценке средней контактной температуры. Для этой цели в статическом режиме тепло от внешнего источника подводилось к зоне контакта манжеты с валом (рис. 29) таким образом, что термопара в усе манжеты показала установившуюся температуру, соответствуюш,ую температуре зафиксированной при динамическом режиме. [c.59]

Номинальный режим работы источника - заданный изготовителем режим, при котором источник питания сохраняет работоспособность в течение всего установленного срока службы. Номинальному режиму работы соответствует установившееся тепловое состояние источника. В правильно сконструированном аппарате температура его активных компонентов - обмоток трансформаторов и дросселей, магнитопроводов, электронных приборов - в номинальном режиме близка к допустимым значениям, но не превышает их. Основной параметр номинального режима - номинальный сварочный ток /гном- Напряжение на выходных зажимах источника при нагрузке его номинальным сварочным током называется номинальным рабочим напряжением С/гном- [c.219]

Характер распределения температур при сварке (температурное поле) отличается от приведенного, так как в этом случае нагрев осуществляется подвижным источником тепла и изотермы приобретают форму эллипсов, сдвинутых относительно центра разогрева. На рис. 133 изображено температурное поле, связанное с поступлением тепла от электрической дуги и продвижением ее при сварке (при установившемся предельном состоянии). Как видно из рис. 133, а, изотермы сгущены в направлении движения дуги и растянуты в зоне выполненного сварного соединения. В плоскости, проходящей через ось дуги и перпендикуляр- [c.224]

Термический цикл при установившемся процессе (нагреве и охлаждении) может быть с известным приближением описан расчетной схемой подвижного нормально-полосового источника и запаздывающего сосредоточенного стока, перемещающихся на поверхности полубесконечного тела. Эта схема пригодна для описания процесса распространение теплоты в области максимальных температур и на стадии охлаждения [70, 71 ]. [c.188]

После включения источника питания его температура повышается, вызывая нарастание температуры перегрева. При достижении температурой перегрева Г своего установившегося значения /" у для данно.го режима температура источника питания Т не повышается, так как количество теплоты, выделяемой источником питания в единицу времени, равно количеству теплоты, отдаваемой в окружающую среду. При нарушении отвода выделяемой теплоты отдельными узлами источника питания температура перегрева становится выше установившегося значения, что приводит к нарушению работы и преждевременному выходу из строя источника питания. [c.14]

Установившаяся самостоятельная работа ГТД возможна лишь при таких числах оборотов, при которых мощность турбины становится достаточной для вращения ротора двигателя, а температура газа не превышает максимально допустимой величины. При числе оборотов ротора меньше равновесных оборотов самостоятельная работа двигателя невозможна, поэтому для запуска ГТД требуется посторонний источник мощности (стартер), способный первоначально раскрутить ротор двигателя до определенного числа оборотов, при которых мощность турбины становится достаточной для уверенного выхода двигателя на режим малого газа. Число оборотов ротора на режиме малого газа выбирается из условия получе-нпя минимальной тяги при надежной и устойчивой работе двигателя. При этом для обеспечения необходимой приемистости температура газов перед турбиной должна быть меньше максимально допустимой величины. [c.269]

Л ) = 3/<Ге N) rxi N), N S силами [181. В однородном теле с постоянными и теплофизическими и механическими характеристиками материала при отсутствии объемных источников тепла, объемных и поверхностных распределенных и сосредоточенных нагрузок, а также связей, ограничивающих перемещения поверхностных точек тела, напряжения не возникают, если процесс теплопроводности установившийся, т. е. Т,ц М) =0, и распределение температуры линейно зависит от прямоугольных декартовых координат [5]. Аналитическое решение пространственной задачи термоупругости затруднительно для тел сложной формы при произвольных граничных условиях и функциях (М) и (М). Среди численных методов решения рассмотрим МКЭ и МГЭ. [c.248]

Такой теплообменник, как нагреватель, трудно рассчитать и, следовательно, сконструировать, поскольку нужно одновременно удовлетворять требованиям для внутренней и наружной поверхностей трубки, а они, как правило, различны. Более того, его конструкция зависит также от выбора источника энергии. Наружная поверхность трубки работает обычно в условиях установившегося течения низкого давления и высокой температуры, из-за чего в материале могут возникнуть достаточно напряженные условия, если при его изготовлении используется, например, углеводород с высоким содержанием серы. На внутреннюю поверхность трубки воздействует существенно нестационарное течение с высоким давлением и высокой температурой. Коэффициенты теплоотдачи на внутренней и наружной поверхностях трубки будут резко отличаться по своей величине, и поэтому требования к площади теплообменной поверхности практически всегда будут различными. Кроме того, имеется еще два ограничения, поскольку отношение внутреннего диаметра к наружному определяется как силовыми, так и тепловыми нагрузками и оптимальное отношение диаметров может не соответствовать требованиям, предъявляемым к площади теплообменной поверхности. К тому же все эти факторы могут противоречить требованиям, предъявляемым к величинам сопротивления трения и мертвого объема. Следовательно, еще до рассмотрения основных теоретических положений нетрудно заметить, что практические возможности и особенности конструкции нагревателя сильно затрудняют задачу исследователя. [c.248]

В настоящей главе мы рассмотрим различные задачи, которые нельзя отнести ни к одной из изученных ранее они объединены лишь тем, что для их исследования хорошо подходит метод преобразования Лапласа, который в большинстве случаев приводит к изображениям более сложным, чем рассматривавшиеся ранее. Мы вкратце покажем применение этого метода к задачам теплопроводности в движущихся твердых телах, к теории теплообменников, при наличии в твердых телах источников тепла, при расчете установившихся периодических температур, к задачам о тепловом потоке в неоднородных материалах и к ряду других задач. В дополнение к уже использовавшимся методам мы рассмотрим также прямое применение преобразования Лапласа к задачам с несколькими пространственными переменными. [c.381]

Пусть в начале координат находится источник мощностью (на единицу длины) Q p (t). Тогда при достижении установившегося режима температура на расстоянии г от начала координат через время ЬТ после начала периода нагрева равна (Qal nKr)- -v , где периодическая часть Vp имеет вид [c.396]

Если в режиме периодически повторяющихся импульсов (кривая 2) за время между двумя соседними импульсами не успевает произойти выравнивания температуры по объему элемента, то к началу последующего импульса температурное поле (Гог, Гоз) будет определяться суперпозицией двух составляющих, соответствующих распределению источников тепла и релаксационному тепловому полю. Результирующее распределение температуры в этом случае будет зависеть от распределения плотности энергии накачки, теплопроводности среды и интенсивности теплообмена с окружающей средой. По мере поступления последующих импульсов накачки относительный вклад релаксационного поля становится все более значительным и установившееся поле температуры будет весьма сильно отличаться от распределения источников тепла. После поступления некоторого числа импульсов наступает квазистационарный тепловой режим, в котором в сходственные моменты времени каждого последующего цикла воспроизводится температурное поле. Температурные перепады в элементе при этом значительно превосходят перепады температуры, обусловленные неравномерностью накачки в режиме одиночных импульсов. [c.14]

Источники и стоки при установившихся температурах. В случаях установившегося теплового потока, рассмотренных в предшествуюш их параграфах, теплота, которая поддерживала стационарное состояние, притекала с границ твердого тела. [c.115]

Стоки при установившейся температуре 115 Странео опыты 97—100 Сферические функции 271 Сферический источник тепла 168, 271 [c.287]

Введение. Когда различные части тела находятся при различной температуре, тепло течет от более горячих частей к более холодным. Рассмотрим металлический стержень АВС1> (фиг. 1) и предполозним, что конец А нагревается внешним источником тепла. В течение некоторого времени температура стержня постепенно возрастает. Сначала нагреваются части ближайшие к А на участке D при этом не происходит ргикаких изменений до тех пор, пока не возрастет температура в области ВС. Если нагревание производить достаточна долго, то будет достигнуто установившееся температурное состояние, при котором температура изменяется от точки к -- > [c.9]

При измерении установившейся температуры пирометром с исчезающей нитью целесообразно подобрать ток таким образом, чтобы нить казалась раскаленной вначале несколько ярче, а затем несколько темнее источника изл чения, и соотв втствен-но сделать два отсчета. При постоянной температуре, например в точке плавления никеля, установлена возможность производить измерения в течение 10 мин., причем разброс замеров составляет не более 5°, тогда как при температуре плавления хрома (1860°) разброс не превышает 7°. При измерении изме- [c.116]

При установившемся тепловом балансе источник теплоты образует в свариваемом изделии квазистационарное (не изменяющееся, движущееся вместе с зоной сварки) температурное поле, параметры которого зависят от мощности источника нагрева, скорости его перемещения и теплофизических свойств основного материала. Это поле создает при ЭШС довольно широкую зону термического влияния, ширина которой растет с увеличением мощности источника тепла, а также с уменьшением скорости сварки. Термический цикл ЭШС характеризуется медленным нагревом и охлаждением основного металла, что приводит к иерегреву околошовной зоны и росту зерна, а это в конечном итоге определяет качество сварного соединения в целом. Например, при ЭШС низкоуглеродистой стали толщиной 200 мм свариваемые кромки основного металла прогреваются на глубину до 50 мм до температуры более 800 °С. Время пребывания отдельных участков околошовной зоны при такой температуре при средней скорости охлаждения 0,2...0,8 °С/с составляет от 1 до 20 мин. Такой характер термических циклов, с одной стороны, снижает опасность появления тре- [c.206]

Рассмотрим плоский слой несерой среды с оптической толщиной То, заключенный между двумя диффузно излучающими и диффузно отражающими непрозрачными параллельными граничными поверхностями (фиг. 9.2). Граничные поверхности т = О и X = То поддерживаются при постоянных температурам Г] и Гг и имеют спектральные степени черноты eiv и 62v соответственно. Перенос энергии осуществляется только излучением (т. е. влияние теплопроводности и конвекции пренебрежимо мало), среда не содержит ни источников, ни стоков энергии рассматривается установившееся состояние. Получим уравнения для скачка температуры на границах и для плотности потока результирующего излучения в среде. [c.349]

В случае двухпозиционных регуляторов применение импульса от производной значительно уменьшает скачкИ регулируемой температуры,, возникающие при резких колебаниях нагрузки или мощности. Велич и на колебаний тем-пературы при установившихся режимах нагрузки уменьшается при примененьш импульса от производной на незначительную величину. Одн ако если есть возможность уменьшить запаздывание дополнительной термобатареи, установив ее ближе к месту подачи мощн ости или к источнику основньях переменных тепловьгх потерь, то и при двухпозиционном регулировании эта батарея может дать существенный эффект, значительно уменьшая колебания регулируемой температуры (иногда в два-три раза). [c.262]

Пример 12. На сплошной стальной цилиндр диаметром 6,5 см производится наплавка слоя толщиной около 0,25 см газодуговым способом при следующих условиях /=130 а С/=20 в скорость вращения цилиндра 3 об/мин шаг наплавки й=4 мм, к. п. д. источника теплоты т)=0,7. Определить температуру точки В цилиндра (см. рис. 17.20, б), на одящейся на глубине 3,5 мм от поверхности и на расстоянии Жо=30 мм позади источника теплоты О, при установившемся процессе. Источник теплоты О в рассматриваемый момент времени переместился за плоскость /—/, где находится точка В, на угол я [c.447]

Процесс нагрева металла протекает в две стадии. Первая стадия — предварительный подогрев металла кромки реза до температуры его воспламенения в кислороде неподвижным внешним источнико теплоты (подогревающим пламенем). Вторая стадия — нагрев металла при установившемся процессе в результате совместного действия двух источников (внешнего и внутреннего) теплоты перемещающегося подогревающего пламени и теплоты реакции окисления железа и примесей, содержащихся в металле. [c.18]

В отличие от кристаллизации слитка, сварочная ванна при кристаллизации подвергается одновременно нагреву источником тепла и охлаждению за счет отвода тепла в окружающий ее металл. По мере удаления источника начинает преобладать охлаждающее действие окружающего ванну металла. При установившемся тепловом процессе объем сварочной ванны ограничен изотермической поверхностью, имеющей температуру затвердения стали 1500° С. Кристаллизация начинается от нерасплавившихся кристаллов основного металла и развивается в направлении, перпендикулярном поверхностям охлаждения. При охлаждении процесс кристаллизации протекает периодически. [c.80]

Т. е. тот полный приток тепловой вредности, к-рый в ур-ии (2) имел общее обозначение Ь. В фабрично-заводских помещениях, находящихся в работе, этот общий приток тепла м. б. определен более простым методом. Если помещение не имеет вентиляции, то темп-ра его повышается до тех пор, пока не установится равенство притоков и тепловых потерь наружных ограждений. Измеряя темп-ру помещений в разных пунктах по высоте его и находя среднюю внутреннюю температуру г , можно определить разность средней внутренней и наружной темп-р. Зная эту разность и размеры поверхностей охлаждения, мы узнаем общую сумм тепловых потерь помещения. При установившемся состоянии общая сумма тепловых потерь определяет общий приток тепла от всех имеющихся в помегцении источников. Измерения следует делать не в солнечный день, чтобы избежать влияния солнечной радиации. Если после этого сделать поправку на влияние естественной вентиляции, а также принять во внимание уменьшение тепловыделений при установившемся состоянии благодаря повышению внутренней темпе ,1атуры, то можно получить материалы, вполне достаточные для учета количества IV. [c.89]

При работе в перемежающемся режиме (рис. 10, а) выходная мощность источника питания имеет циклический характер, т. е. изменяется от до При этом режиме температура (рис. 10,6) за время / не успевает достигнуть установившейся температуры у источника питания, равной Т у- -То, а за вре.мя — снизиться до температуры окружающей среды То. По истечении времени работы источника питания его температуоа Т колеблется между некоторыми максимальным Гг и минимальным Т] значениями температур. Среднее значение этих температур Тдоп соответствует значению выходной мощности, отдаваемой [c.15]

Согласно тепловой теории дуги, начало которой было положено В. Ф. Миткевичем в 1905 г., источником электронной эмиссии при установившейся дуге является раскаленный катот, температура которого достаточно высока (например, для угольной дуги в атмосфере азота около 3600°). [c.58]

Потоки воздуха и топлива входят в установку практически при давлении и температуре атмосферы и покидают ее при атмосферном давлении. Изменение состояния, претерпеваемое потоком воздух — топливо, когда он служит источником теплоты, является установившимся процессом, в ходе которого работа через границы потока обычно не передается (/ = 0), Скорость на входе в установку примерно равна скорости на выходе из а изменением потенциальной энергии можно прене-иозтому в соответствии с уравнением (706) [c.334]

В первой части гл. 8 последовательно описаны закономерности упругих и Прочностных. свойств, а также процессы деформации и разрушения. Подчеркнута такая характерная черта аморфных сплавов, как высокая вязкость разрушения в сочетании с высокой прочностью. Рассмотрена также зависимость механических свойств от температуры и скорости. деформирования. В аморфных сплавах ниже некоторой температуры Гр пластическая деформация протекает крайне неоднородно — она сосредоточена в полосах деформации, которые на стадии разрушения служат источником трещин. Выше Тр пластическая деформация становится однородной. На первом температурном участке прочность сравнительно слабо зависит от скорости деформирования, на втором эта зависимость выражена ярко. Темп уменьшения прочности с повышением температуры резко возрастает при Т>Тр, а разрушение при этом происходит после образования шейкн. Кривые ползучести аморфных сплавов имеют вид, идентичный кривым ползучести кристаллических металлов, но природа их специфического вида совершенно разная, поскольку дислокационный механизм развития ползучести для аморфных сплавов не приемлем. В стности, процесс установившейся ползучести в аморфных металлах связан с механизмом вязкого течения и осуществляется путем диффузии. [c.20]

Упрощаюшие предположения, которые часто вводят при решении задач независимость вязкоупругих свойств материала от температуры разделение задачи на вязкоупругую и температурную рассмотрение установившихся режимов. Дальнейшее упрощение связано с тем, что вместо вязкоупругой задачи решают упругую, а поглощаемую энергию учитывают с помощью коэффициента потерь. В уравнении теплопроводности функцию источников тепла усредняют за цикл колебаний. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...