Механизмы вязкого течения

Механизмы вязкого течения [c.244]

Механизм вязкого течения (аналогичного наблю- [c.295]

Величина у в случае переноса массы частиц по механизму вязкого течения равна единице. [c.90]

Общим для теорий Эйринга и Я- И. Френкеля является предположение о механизме вязкого течения как о перемещении молекулы в дырку , связанном с преодолением потенциального барьера. Однако методы расчета различны, поэтому множитель А в уравнениях (105) и (107) имеет разный физический смысл. [c.181]

Процесс слияния частиц обычно контролируют по изменению отношения х/Я, удельного объема АУ/У, оптической плотности, тепло- и электропроводности, звукопроницаемости слоя порошка и т. д. Поскольку полимерам свойственен массоперенос по механизму вязкого течения, временная зависимость этих показателей имеет следующий вид [c.57]

Механизм вязкого течения (аналогичного наблюдаемому в жидкости), когда вследствие направленного перемещения атомов из объема частиц к контактному перешейку увеличивается площадь контакта и сближаются центры крупинок (рис. 137, д). Коэффициент вязкости твердого материала, определяющий скорость этого процесса, с коэффициентом диффузии атомов связан соотношением [c.321]

Наличие двух видов необратимых процессов такими являются а) течение, обусловленное молекулярным механизмом, аналогичное течению вязких жидкостей и происходящее при низких уровнях напряжения б) так называемое .химическое течение, имеющее место при высоких уровнях напряжения и температуры. [c.339]

Вязкое течение металла тесно связано с его кристаллической структурой и диффузионным механизмом перемещения атомов [11 [c.73]

КОЙ деформации. В то время как вторая, промежуточная, стадия характеризуется линейно-вязким течением, которое обеспечивается наличием вязко-жидкой структуры на перемещающейся по объему деформируемого металла границе а/7-перехода, которая играет принципиальную роль в механизмах деформации и аккомодации. Поэтому показатель скоростного упрочнения т существенно зависит от скорости фазового превращения (см. рис. 5.37). При этом максимальное значение показателя т зависит от скорости деформации. Из этого следует, что повышение скорости фазового превращения может способствовать увеличению показателя т при более высоких скоростях деформации. [c.424]

В нашей работе не ставится задача подробного рассмотрения процессов пластического вязкого течения, поскольку эксплуатация конструкционных полимерных материалов осуществляется, как правило, вне пределов температурной области вязкого течения, хотя в отдельных случаях при эксплуатации может иметь место наложение упругой, высокоэластической деформаций и вязкого течения, характеризуемого значительными остаточными деформациями. В зависимости от температуры и скорости приложения нагрузки механизм разрушения у одного и того же полимера может быть различным. Это в значительной степени усложняет количественную интерпретацию экспериментальных результатов по долговременной прочности, а также затрудняет прогнозирование прочностных свойств полимерных материалов. [c.120]

Проведенный на основе представления о структурных элементах деформации анализ литературного материала по фрагментации структуры на различных стадиях пластического течения и в условиях вязкого разрушения также убедительно показывает, что фрагментацию структуры следует рассматривать как механизм макропластического течения кристаллов. [c.4]

Так как F(x) убывает с уменьшением х, то инкубационный период, согласно (7.31), возрастает с уменьшением коэффициента интенсивности напряжений. Существует критическое значение коэффициента интенсивности напряжений Ки такое, что при Ki > Ки раскрытие трещины достаточно велико и газ (жидкость), текущий в полости трещины, можно считать идеальным в этом режиме расход газа будет прямо пропорционален ширине щели, и коэффициент т] в формуле (7.18) не зависит от раскрытия трещины и коэффициента интенсивности напряжений. При Ki < Ки механизм движения газа меняется (вязкое течение, кнудсеновская диффузия и т. п.) при этом расход газа будет гораздо сильнее зависеть от ширины щели, и коэффициент т] будет уменьшаться с уменьшением Vo и Ki. В последнем режиме с уменьшением Ki инкубационный период, согласно (7.31), возрастает гораздо быстрее, чем в первом режиме например, в простейшем случае вязкого течения будет [c.386]

Рис. 24. Механизм спекания 1 — поверхностная диффузия 2 — диффузия внутри решетки 3 — поверхностное перераспределение и зернограничная диффузия 4 — испарение и конденсация 5 — вязкое течение

Вязкость выражается в паузах (П — единица системы СГС) или в паскаль-секундах (1 Па с== 10П). Значения коэффициента вязкости для различных материалов Находятся в широком диапазоне например, для воды при комнатной температуре т1 = = 10 , П, а для пород мантии Земли ri = 10 2 п. Вязкость сильно зависит от температуры и уменьшается с ее ростом. Как мы увидим позже, высокотемпературную ползучесть твердых тел при постоянном напряжении можно рассматривать как процесс вязкого течения. В связи с этим одна из целей данной книги — рассмотреть элементарные физические механизмы, обусловливающие вязкое поведение материала, а также исследовать зависимость вязкости от различных параметров. [c.21]

Наблюдения над обтеканием твердых тел жидкостями п общие соображения по поводу механизма вязкого (и турбулентного) течения в аэро- и гидродинамике дали убедительное доказательство того, что вещества, подобные воде или воздуху, которые в некоторых явлениях можно рассматривать как идеальные жидкости, вблизи стенок из твердых тел должны передавать тангенциальные силы (торможение). Здесь мы имеем случай, когда представление [c.20]

Закончив на этом описание основных физических явлений, возникающих при течениях с очень малой вязкостью, и изложив тем самым в самых кратких чертах теорию пограничного слоя, мы перейдем в следующих главах к построению рациональной теории этих явлений на основе уравнений движения вязкой жидкости. В настоящей части книги (в главе III) мы составим общие уравнения движения Навье — Стокса, а во второй части сначала выведем из уравнений Навье — Стокса путем упрощений, вытекающих из предположения о малой величине вязкости, уравнения Прандтля для пограничного слоя, а затем перейдем к интегрированию этих уравнений для ламинарного пограничного слоя. Далее, в третьей части книги, мы рассмотрим проблему возникновения турбулентности (переход от ламинарного течения к турбулентному) с точки зрений теории устойчивости ламинарного течения. Наконец, в четвертой части книги мы изложим теорию пограничного слоя для вполне развившегося турбулентного течения. Теорию ламинарного пограничного слоя можно построить чисто дедуктивным путем, исходя из дифференциальных уравнений Навье — Стокса для движения вязкой жидкости. Для теории турбулентного пограничного слоя такое дедуктивное построение до сегодняшнего дня невозможно, так как механизм турбулентного течения вследствие его большой сложности недоступен чисто теоретическому исследованию. В связи с этим при изучении турбулентных течений приходится в широкой мере опираться на экспериментальные результаты, и поэтому теория турбулентного пограничного слоя является, вообще говоря, полуэмпирической. [c.53]

Таким образом, вязкое течение кристаллических тел при малых нагрузках и диффузионное перераспределение вещества за счет градиента химического потенциала суть описываемые аналогичным образом идентичные процессы, в основе которых лежит вакансионный механизм [6]. [c.298]

Наиболее характерной чертой спекания с участием жидкой фазы является большая степень уплотнения по сравнению со спеканием в твердой фазе. Процесс уплотнения происходит по стадиям. Сначала имеет место вязкое течение образовавшейся жидкости, приводящее к перегруппировке частиц, затем действует механизм ра- [c.318]

Теория вязкого течения полимеров развивалась Эйрингом и др. [101, 134 на основе общетеоретических положений Я. И. Френкеля [1001 об активационном механизме течения, элементарными актами которого являются перескоки кинетических единиц из одного положения в другое. Эти перескоки оказываются возможными при нерегулярном строении жидкости, наличии в ней пустот, или дырок , свободного объема, распределенных по закону случая. Перескок — преодоление энергетического барьера (взаимодействия с окружающей средой), активированный процесс, облегчаемый механическим воздействием и повышением температуры. Из описанных представлений вытекает температурная зависимость вязкости, как сопротивления [c.57]

Ползучесть огнеупоров представляет собой сложный физический процесс. Определение для него кажущейся энергии активации позволяет в некоторых случаях путем сравнения значений определить механизм ползучести. Так, например, кажущаяся энергия активации крипа шамотных изделий в интервале 1250—1510°С составляет 100 ккал/моль, что близко к энергии кажущейся активации вязкого течения плавленого кремнезема и близко к энергии одинарных связей Н — О и 81 — [c.173]

В первой части гл. 8 последовательно описаны закономерности упругих и Прочностных. свойств, а также процессы деформации и разрушения. Подчеркнута такая характерная черта аморфных сплавов, как высокая вязкость разрушения в сочетании с высокой прочностью. Рассмотрена также зависимость механических свойств от температуры и скорости. деформирования. В аморфных сплавах ниже некоторой температуры Гр пластическая деформация протекает крайне неоднородно — она сосредоточена в полосах деформации, которые на стадии разрушения служат источником трещин. Выше Тр пластическая деформация становится однородной. На первом температурном участке прочность сравнительно слабо зависит от скорости деформирования, на втором эта зависимость выражена ярко. Темп уменьшения прочности с повышением температуры резко возрастает при Т>Тр, а разрушение при этом происходит после образования шейкн. Кривые ползучести аморфных сплавов имеют вид, идентичный кривым ползучести кристаллических металлов, но природа их специфического вида совершенно разная, поскольку дислокационный механизм развития ползучести для аморфных сплавов не приемлем. В стности, процесс установившейся ползучести в аморфных металлах связан с механизмом вязкого течения и осуществляется путем диффузии. [c.20]

Яковлевым [1, с. 79] была вычислена для поливинилбутираля энергия активации суммарного процесса пленкообразовапия, составляющая 80,3 Дж/моль (19,2 ккал/моль). Это свидетельствует о том, что пленкообразование полимерных порошковых материалов происходит по механизму вязкого течения. Покрытия, получаемые при разных температурах, неидентичны по механической прочности и адгезии, а также по оттенку. [c.240]

Возникающие на начальной стадии спекания перемычки (шейки) между частицами при дальнейшем спекании увеличиваются в размере. Рост шеек происходит благодаря переносу вещества и может осуществляться с помощью различных механизмов перенос вещества через газовую фазу, объемная диффузия, поверхностная диффузия, вязкое течение. Если рост шеек происходит за счет переноса вещества через газовую фазу поверхностной или объемной диффузией, когда стоком вакансий является поверхность частиц, то спекаемый ППМ не будет иметь усадку. Если рост шейки осуществляется по механизму объемной диффузии, когда стоком вакансий является граница между частицами, или по механизму вязкого течения, то одновременно с ростом шейки происходит сближение центров контактообразующих частиц, что приводит к усадке спекаемого ППМ. [c.103]

На основании своих наблюдений авторы заключили, что имеется два различных механизма течения, действующих одновременно обычное вязкое течение и сверхтекучее точение без трения. Наличие критической скорости у сверхтекучего течения объяснялось влиянием стенок капилляра это казалось довольно естественным, поскольку было обнаружено, что расход прямо пропорционален радиусу капилляра. На фиг. 46 приводится зависимость скорости потока от разности давлений можно видеть постепенный переход от потенциального течения (в самых тонких капиллярах) к более сложному течению, характеризующемуся появлением диссипативных процессов. В капиллярах с диаметром порядка 10 см и более основную роль начинает играть вязкое течение, п все характерные признаки сверхтекучего течения исчезают. Поэтому стало общепринятым рассматривать раздельно 1гзмерсния в широких и тонких капиллярах. Здесь мы так и поступим, поскольку это позволит разобраться в довольно сложном характере результатов. Обсуждение этой проблемы усложняется еще и тем, что течение в Не II может вызываться как гидростатическим, так и термомеханическим давлением. Поскольку в каждом из этих случаев размер капилляров, оказывается имеет большое значение, мы рассмотрим отдельно оба типа течения. [c.827]

Если в формулах (173) и (174) величина п = , то получаем закон вязкого течения при полном завершении динамической рекристаллизации (полная горячая де-( формация). Линейно-вязкое течение справедливо в области 1 на рис. 239, 240. В этом случае интенсивность (скорость) разупрочнения не зависит от времени и пропорциональна действующему напряжению скорости деформации достаточно низкие и ниже скорости разупрочнения. В результате наблюдается преимущественно вязкое течение по границам зерен по механизму, например Херринга — Набарро. Формулы (173) и (174) справедливы и при более высоких скоростях деформации. В этом случае м<1 и разупрочнение контролируется динамическими процессами рекристаллизации и полигони- [c.457]

Развивая теорию спекания, Я. Френкель выдвинул представление о процессе вязкого течения кристаллических тел при высокой температуре, осуществляемого при посредстве диффузного механизма. Раньше считали, что вязкое течение свойственно только жидкостям, а кристаллические тела испытывают лишь пластическую деформацию. Теоретическими расчетами и экспериментами было доказано, что и крвдстал-лы могут вязко течь. Только вязкость кристаллов более высокая, чем вязкость жидкости. [c.73]

Во внеш. электрич. поле на локализованный электрон действует сила, вызывающая постулат, движение электрона вместе с окружающей его областью изменённого параметра. Поэтому Ф. могут играть роль свободных носителей заряда. Обычно флуктуонные состояния отделены от состояний зонных электронов потенц. барьером, так что Ф. могут фигурировать в качестве носителей заряда одновременно с зонными электронами. Ф. не обладают обычным механизмом подвижности, т. к. эфф. длина пробега Ф. меньше их радиуса. Движение Ф. сопровождается диффузией атомов или спинов либо вязким течением в среде. "Поэтому подвижность Ф. нельзя рассчитать, решая кинетическое уравнение, а необходимо использовать подход, при к-ром вычисляется энергия, диссипирующая в среде при постулат, движении Ф. При значит, концентрациях носителей заряда может стать существенным взаимодействие Ф, друг с другом. Оно приводит к образованию флук-туонных комплексов, содержащих два (бифлуктуоны) и более электрона. [c.329]

Как же происходит деформация металлов, находящихся в аморфном состоянии При поисках однозначного ответа на этот вопрос приходится сталкиваться с определенными трудностями, поскольку процессы деформации, впрочем, как и некоторые другие процессы, происходящие в аморфных металлах, невозможно изучать методами просвечивающей электронной микроскопии, как это делается в случае кристаллических металлов. Кроме того, поскольку аморфные металлы удается пока получить, как правило, только в виде тонкой ленты и тонкой проволоки, невозможно точно определить. различные физические и динамические характеристики. По этим причинам нет и общепринятой теории деформации аморфных металлов, но предложено большое число различных моделей механизмов деформации. Из них наибольшего внимания заслуживают следующие а) модели вязкого течения 1) модель свободного объема (Тернбалл и др.) 2) модель адиабатической деформации (Чен и др.) б) дислокационные механизмы деформации 1) дислокационная модель (Гилман) 2) модель дислокационной решетки (Ли) 3) модель дезъюнкции (Эшби). [c.244]

Тернбалл с сотр. [38] предложили объяснение процесса деформации аморфного металла, в основе которого лежит так называемая концепция свободного объема. Согласно этому объяснению сдвиговая вязкость в растягиваемых частях образца значительно снижается за счет концентрации там напряжений. Однако модель вязкого течения не объясняет механизм разрушение аморфных металлов. Недавно выдвинуто предположение [39], что причиной появления характерной венообразной структуры излома в аморфных металлах является сдвиговая деформация, осуществляемая путем вязкого течения. [c.244]

Различие в принципах работы двух- и одночервячной машин связано с разными механизмами создания давления в перерабатываемом материале. Если у одночервячного экструдера давление развивается благодаря вязкому течению, вызванному относительным движением червяка в цилиндре, то у двухчервячных экструдеров давление создается за счет выжимающего действия витка сопряженного червяка. Способность к развитию давления у одночервячного экструдера определяется глубиной винтового канала, в то время как у двухчервячного - геометрической степенью замкнутости винтового канала [c.696]

Реологические свойства IT. Наряду с упругой и высокоэластич. деформацией при определ. условиях в II. развиваются необратимые деформации, с к-рыми связан определ. комплекс реоло-гич. св-в. Обычно исследования течения ведутся при деформации сдвига, роже hj)h растяжении или сжатии. При малых напряжениях линейные П. (каучуки, пластмассы) начинают заметно течь выше темп-ры текучести, а пространственно-структурированные — не текучи вплоть до темп-ры химич. распада пространств, сетки. При достаточно больших напряжениях все II. могут течь при любых темн-рах. Механизмы течения в обоих случаях совершенно различны. В связи с этим все процессы вязкого течения П. распадаются па 2 осн. вида, в дальнейшем условно называемых физическим течением (только у линейных П.), к-рое происходит путем перемещения сегментов макромолекул в /гаправлении вязкого потока без разрушения молекул и изменений химич. структуры П., и химическим течением (как у линейных, так и пространствепно-структурпрованных, или сеточных. П.). [c.20]

Рис. 5.7. Схема различн .1х механизмов припекання твердых шаров а - вязкое течение б - объемная диффузия в - объемная диффузия со стоком в контакте г - поверхностная диффузия д - перенос вещества через газовую фазу е - припекание под влиянием прижимающих усилий AL - изменение расстояния между центрами шаров

Асимптотическая теория течений около точек отрыва, развитая в работах [18—191, может быть использована для широкого класса задач, в которых влияние малых, но быстрых и,чменений краевых условий передается вверх по течению яа счет локального взаимодействия пограничного слоя (а точнее, медленного вязкого течения в нижней части пограничного слоя) с невяяким сверхзвуковым потоком. Так как механизм передачи возмущений вверх по потоку для всех течений этого тина одинаков, то уместно распространить [c.243]

По опыту исследования устойчивости конвективного вязкого течения в наклонном слое ( 6 и 7) можно ожидать, что в пористом наклонном слое в области действия рэлеевского механизма ведущую роль играют пространственные спиральные возмущения. Для амплитуд монотонных спиральных возмущений получается краевая задача, которая не содержит профиля скорости основного течения. Как и в случае вязкого течения, замена — Казша -> Ка приводит к задаче устойчивости равновесия в подогреваемом снизу слое. Таким образом, граница устойчивости течения в наклонном слое относительно спиральных возмущений находится по формуле [c.161]

В результате учета наличия в сеченИи образца слабодеформированных зерен большие эффекты экструзии — интрузии (ЭИ) наблюдаются в приграничных зонах активных зерен и в полосах усталости, т. е. в областях сильной локализации деформации (рис. 2.12). Подробное изучение структуры зон ЭИ методом растровой электронной микроскопии показало, что материал в них расслаивается на ламели, которые квазивязко смещаются относительно друг друга. Аномально высокая дефектность этих областей и характер их структуры позволяют наряду с известными предложить гипотезу о механизме ЭИ, основанную на представлении о сильновозбужденных состояниях в кристаллах [1, 2]. Согласно [1] кристалл в случае сильных искажений решетки может перейти в двухфазное состояние. В нем возникают области с аномально высокой концентрацией дефектов структуры — атом-вакансионные состояния, которые чередуются с областями малоискаженной кристаллической фазы. Наличие этих состояний обусловливает вязкое течение, расслоение кристалла и пр. О том, что материал в областях, охваченных экструзией, находится в сильно-возбужденном состоянии, свидетельствует рис. 2.13, полученный методом реплик. [c.54]

К настоящему времени механизм замедленного хрупкого разрушения не установлен с достаточной полнотой из-за многообразия процессов, протекающих в металле, находящемся под постоянной нагрузкой. В работах [210, 214] механизм образования трещины при замедленном хрупком разрушении рассматривается на основе представлений о пониженном сопротивле1П1н границ зерен сдвигу гю сравнению с телом зерна и о способности зерен к упруго-вязкому течению по границам. При приложении внешних напряжений по границам зерен происходит деформация, пропорциональная касательному напряжению на границе. Хотя в макрообъемах, больших по сравнению с размерами зерен, деформация может протекать однородно, в микрообъемах деформация происходит неоднородно, так как в области стыка зерен не происходит их относительного перемещения. Стык действует как запирающий механизм, препятствующий относительному перемещению соседних зерен, в результате чего создается напряжепное состояние, при котором на стыке зерен возникает сильная концентрация напряжений, приводящая к гидростатическому растяжению. Напряжения на стыках зерен возрастают под действием приложенных внешних напряжений до тех нор, пока пе будет достигнута теоретическая прочность и па стыке зерен не возникнет трещины. [c.180]

Ig е или (что то же самое) в виде степенного уравнения (7), температурная зависимость показателя п = Пд характеризуется выраженной немонотонностью с увеличением температуры до некоторого ее значения Т = показатель Пз сначала возрастает, а затем, при Т > Тс, т. е. при очень низких напряжениях, сильно уменьшается. Предполагается, что в области Т пластическая деформация и релаксация напряжений контролируется неконсервативным движением ступенек, а при Т Тс — вязким течением преимущественно по границам зерен, напоминающим механизм Херинга—Набарро. При этом, в соответствии с уравнением (76), значение Vp становится настолько большим, что напряжение слабо зависит от скорости. [c.228]

С другой стороны, может происходить снижение вязкости вследствие механической деструкции молекул загущающего полимера — необратимая потеря вязкости —или под влиянием высоких скоростей деформации сдвига — временная потеря вязкости. В жидкостях, не содержащих загустителя, высокие скорости сдвига не приводят к изменению вязкости. Некоторые полимеры образуют в жидкости непрочную трехмерную пространственную структуру, в результате чего реологические свойства системы перестают подчиняться закону вязкого течения Ньютона и начинают зависеть от скорости деформации. Временное изменение вязкости может оказывать влияние на работу особо нагруженных гидравлических механизмов. [c.238]

Различие в механизме диффузии при сварке в высокоэластичном и вязко-текучем состояниях объясняет, почему свариваемость полимеров, у которых не проявляется вязкого течения, понижена 1) частично сшитый сополимер ММА и МАК начинает свариваться при более высокой температуре, чем линейный Грис. 4) 2) у него отсутствует второй перегиб иа кривой 3) прочность его сваривания ниже прочности сваривания линейного сополимера. [c.315]

Действие второго возможного механизма графитации — вязкого течения подтверждается значительно меньшей эффективной энергией активации пластической деформации выше 2400°С у графитирующихся материалов, у которых она равна 1050 168, тогда как у неграфитирующегося стеклоуглерода она равна 1218 210 кДж/моль [14-3]. [c.280]

Смотреть страницы где упоминается термин Механизмы вязкого течения : [c.82] [c.54] [c.93] [c.216] [c.61] [c.423] [c.339] [c.315] [c.49]

Смотреть главы в:

Аморфные металлы -> Механизмы вязкого течения

ПОИСК

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...