Источники и стоки при установившейся температуре

Постоянная й является показателем степенной зависимости от времени энтропийной функции 2 = Р/( — 1)р на фронте ударной волны. Значение п = 0 соответствует изэнтропическому течению за ударной волной, а значит, конечным и отличным от нуля значениям температуры и плотности на поршне. Решение при п = 0 разделяет все интегральные кривые на два качественно различных режима при п > О температура на поршне равна нулю, а плотность — бесконечности (в этом случае энтропия в начальные моменты времени за фронтом ударной волны близка к нулю) при п< О температура на поршне равна бесконечности, а плотность — нулю (энтропия вблизи ( = 0 велика). Таким образом, по значениям параметров п,, I, у п V, входящих в выражение п, всегда можно определить, какой режим установится на поршне, т. е. описать качественный характер распределения газодинамических величин перед поршнем. Весьма важно, что этот вывод относится и к задаче о поршне при учете источников и стоков импульса и объемных потерь или притоков массы в предположении, что улетающие [c.226]

Поскольку деформационная способность немонотонно зависит от температуры и имеет минимум (рис. 1), то воздшжен такой случай, когда деформационная способность при определенной интенсивности нарастания деформации будет полностью исчерпана. Это соответствует моменту возникновения несплошно-сти (трещины) [6] — точка пересечения кривой Скр с кривой П. В данном случае возникающие внутренние деформации являются формой выражения приращения энергии источника, а пластические свойства — формой проявления энергии стока. Конфигурация источника (интенсивность изменения деформаций) при перераспределении тепла определяется формой и размерами сварного соединения, составом свариваемого сплава и режимом сварки. В частности, исследования кинетики развития поперечных внутренних деформаций в процессе сварки пластин встык позволили установить различную интенсивность нараста- [c.230]

В настоящей книге представлены результаты исследований автомодельных решений уравнений газовой динамики, рассматриваемых только в однотемпературном приближении. В последние годы при участии авторов проведен анализ большого числа автомодельных задач с учетом в среде поглощения лазерного излучения, электронно-ионной релаксации, приводящей к неравенству электронной и ионной температуры, а также с учетом неравенства трех компонент температуры — электронной, ионной и фотонной. Использование автомодельных и численных решений системы уравнений двухтемпературной и трехтемпературной газодинамики позволило установить ряд новых свойств газодинамических и температурных волн (см. [11,12,17,32—35]). В работах [27, 57, 58] с помощью автомодельных решений исследовалось движение газа и перенос тепла с учетом релаксации теплового потока. В работах [14, 26, 30, 31] проведен анализ широкого класса автомодельных решений уравнений газовой динамики и магнитной гидродинамики с учетом влияния на движение нелинейных объемных источников и стоков массы, импульса и энергии. Исследовались автомодельные решения уравнений двухтемпературной газодинамики с учетом [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...