Величины — Измерения бесконечно большие

При экспериментальном оценивании характеристик погрешности измерений получают статистические характеристики, лишь приближающиеся к характеристикам всей генеральной совокупности случайной величины — погрешности измерений. Чем больше объем выборки, то есть чем больше количество измерений в серии, тем ближе вычисляемые случайные статистические характеристики к детерминированным характеристикам генеральной совокупности, случайными оценками которых они являются. В пределе,, при количестве измерений в серии, равном бесконечности, статистические характеристики теоретически становятся равными характеристикам генеральной совокупности и становятся детерминированными, а не случайными величинами. [c.98]

Если каждый из двух наблюда телей располагает большим числом часов с совершенно одинаковым ходом, то они могут произвести следующий опыт. Пусть сначала наблюдатель в системе 5 распределит свои часы вдоль оси х и установит их все на одно и то же время. Это вовсе не так уж просто осуществить, но мы отложим анализ того, как следует точно выполнить эти измерения, до тех пор, пока в гл. 11 не будет рассмотрен аналогичный опыт с точки зрения специальной теории относительности. Однако если мы будем приближенно считать скорость света бесконечно большой ), то надо только посмотреть на все часы, чтобы удостовериться, что все их начальные показания одинаковы. Теперь мы можем сравнивать показания часов в системе S с показаниями часов 1, 2, 3,. .. в системе 5, когда часы в S проходят мимо каждых часов в системе 5. Если такой опыт придется производить с реальными макроскопическими часами, то по чисто техническим причинам мы должны ограничить скорость движения V системы S величиной порядка 10 см/с, т. е. порядка скорости типичного искусственного спутника. При таком условии У/с< 1, и опыт подтверждает, что если часы в системе S установлены одинаково с часами 1, то их показания будут одинаковы и с показаниями часов 2,3,4,.., [c.84]

Рассмотрим теперь для плоских и сферических волн третий род колебаний, соответствующих простому тону. Мы займемся здесь колебаниями объема воздуха, все измерения которого бесконечно малы сравнительно с длиной волны тона. Размер объема воздуха примем за конечную, величину, длину волны — за бесконечно большую тогда величина х будет бесконечно малой. Применим опять способ обозначении, принятый для уравнений (1) и (2), т. е. положим [c.278]

Если, далее, мы будем рассматривать потенциал U поверхностного распределения материи, то, как и выше, увидим, что он будет конечным и непрерывным в точках поверхности, благодаря тому что функция ijr при совпадении притягиваемой точки Р (ж, у, г) с точкой Q ( , тг). С) притягивающей поверхности остается все еще бесконечно большой величиной первого порядка. Но здесь, вследствие того, что речь идет об интеграле по области двух измерений, на основании критерия п. 10 уже для производных первого порядка от подинтегральной функции будет иметь место сомнительный случай интегрируемости, так как эти производные при совпадении точки Р с Q обращаются в бесконечность порядка не выше 2. Подобно тому, как мы поступили выше, в п. 12, мы ограничимся и здесь утверждением, что первые производные от U существуют даже тогда, когда притягиваемая точка безгранично приближается к притягивающей поверхности или лежит на ней, но представляют разрывы при переходе через поверхность и не могут получиться прямым дифференцированием под знаком интеграла. [c.76]

Циркуляция 233 Величины — Измерения 331, 332 —— бесконечно большие 135 [c.568]

Если проведено несколько измерений искомой величины, то вполне естественно, что наиболее достоверным результатом является среднеарифметическая величина из всех измерений. Используя в качестве окончательного результата это среднеарифметическое значение, можно в значительной мере снизить влияние случайных ошибок П ри измерениях. Естественно, что чем больше произведено измерений, тем с большей уверенностью исключаются случайные ошибки, и в пределе, при бесконечно большом числе измерений, окончательный результат будет содержать лишь систематическую ошибку. [c.131]

В ранних работах по теории движения вязкой жидкости предполагалось, что коэффициент внешнего трения имеет конечную величину. Но проведённые в последующее время тщательные опыты и измерения скоростей частиц вблизи стенок показали, что коэффициенту внешнего трения следует придавать весьма большие значения. На этом основании значение этого коэффициента теоретически можно считать бесконечно большим. Так как левая часть равенства (7.4) является конечной, то, предполагая коэффициент бесконечно большим, мы должны второй множитель считать равным нулю. Таким образом, граничное условие на твёрдой стенке принимает следующую форму [c.95]

При практическом использовании формулы (12.15) степень диссоциации а часто вычисляют из измерений проводимости. Величину радиуса гг определяют с помощью микроскопа, а значение ri принимается бесконечно большим. При г 1->оо выражение (12.15) переходит в [c.261]

При очень большом (теоретически бесконечно большом) количестве измерений одной и той же величины находят разно- [c.11]

Однако, как доказывает теория вероятности, полное взаимное уничтожение всех случайных погрешностей при суммировании ряда измерений произойдет только при бесконечно большом числе измерений. В этом случае среднее арифметическое точно равно истинному значению измеряемой величины. Но на практике бесконечных рядов измерений никогда не бывает и,, следовательно, среднее арифметическое, получаемое всегда из ограниченного ряда измерений, вследствие неполного взаимного уничтожения случайных погрешностей, дает наиболее достоверное, но все же приближенное значение измеряемой величины. При проведении ряда измерений одной и той же тщательности (а о таких измерениях здесь пока только и идет речь) среднее арифметическое тем ближе к истинному значению измеряемой величины., че<м больше членов в ряде. [c.12]

Истинное значение величины познается только в результате бесконечно большого числа измерений с бесконечным совершенствованием методов и средств измерений.-Д1,.Ё-. г .---- -п->-оо, где п — число измерений. с/в [c.17]

Мы отнюдь не намереваемся входить здесь в подробности спорного предмета теории измерений, хотя, как свидетельствуют работы последних лет, живой интерес к философским проблемам этой теории не угасал со времен основополагающих работ фон Неймана. Для наших целей достаточно (быть может, наивного) взгляда на состояние системы как на способ характеризовать тот метод, которым оно было приготовлено. Наблюдатель обнаруживает состояние лишь после того, как произведет для каждой наблюдаемой А последовательность (состоящую в принципе из бесконечного большого, а на практике — для обеспечения приемлемой степени надежности — из достаточно большого числа) независимых пробных измерений над системами, приготовленными одним и тем же способом. В результате измерений наблюдатель получает некоторое распределение действительных чисел. Их среднее он называет средним значением (ф Л) наблюдаемой Л в состоянии ф. Мы говорим, что состояние ф есть состояние с нулевой дисперсией для наблюдаемой А, если полученное в результате измерений распределение сосредоточено на одном числе, а именно на (ф Л). Пусть множество всех состояний с нулевой дисперсией для наблюдаемой Л, а а —множество всех значений, принимаемых наблюдаемой Л в состояниях с нулевой дисперсией. Назовем для краткости ад спектром наблюдаемой А и примем без доказательства, что эта величина действительно совпадает со спектром наблюдаемой в обычной формулировке квантовой механики. [c.57]

Излагаемая здесь статистическая теория напоминает статистическую теорию турбулентности. Поскольку уравнения (1) линейны, для них получено гораздо больше теоретических результатов, однако значительная часть основных статистических построений выполняется аналогично. Здесь так же, как и в теории турбулентности, мы сталкиваемся с бесконечной цепочкой уравнений, которую нужно как-то оборвать. К сожалению, экспериментальные данные (результаты измерений статистических величин) далеко не так полны, как в теории турбулентности. [c.243]

Действительно, движение по этому направлению не прерывается внезапно скорости и колебания молекул уменьшаются по мере того, как мы все больше опускаемся ниже поверхности, и расстояние, на котором их можно признать незаметными, допуская даже на одно мгновение, что они очень малы, не является определенной величиной, которая, как полагают, может войти в выражение скорости на поверхност и. Для наглядности допустим, что глубина и другие измерения жидкости бесконечно велики, чтоб не иметь никакого влияния на закон движения предположим также, что вся масса сначала не получила никакого движения и что движение жидкости возбуждено следующим способом, который всего легче себе представить [c.410]

Более правильное представление о качестве измерения может дать относительная погрешность, определяющаяся отношением значения абсолютной погрешности к значению измеряемой величины. Относительная погрешность выражается в процентах. Однако и относительная погрешность не может оценить прибор, поскольку изменяется от какого-то определенного для данного прибора значения до бесконечности (приборы с нулевым делением шкалы) или другого определенного, но большего значения (приборы с неполной шкалой). Поэтому точность приборов оценивается относительной приведенной погрешностью, являющейся отношением значения абсолютной погрепшости к численному значению диапазона шкалы. Относительная приведенная погрешность выражается в процентах. [c.557]

Если образец в действительности годен, то выполняется условие Дд <0. При соблюдении этого условия, чем ближе значение Дд- к О, тем больше вероятность признать образец дефектным (вследствие влияния погрешности Дк измерений). Наибольшая вероятность признать годный образец дефектным соответствует значению Дд-, меньшему О на бесконечно малую величину, то есть в пределе соответствует значению Д= С. Следовательно, наибольшая вероятность признания годного образца дефектным равна [c.218]

При определении функции ошибки / = Р ( ) большей частью не получают непосредственно степенную функцию, как, например, f = a f или /= аbf , где —величина, вызывающая ошибку / результата измерения а к Ь — постоянные. Обычно порядок ошибки определяется тогда, когда функция (см. разд. 13Г 43) разложе а в бесконечный степенной ряд. [c.157]

Мэе и СОСТОЯШ.ИЙ из частиц массой 500 Мэе, посылают в направлении рассеивающего центра, имеющего бесконечную массу. Наблюдение производят на расстоянии 1 см от рассеивающего центра. Какой вид имеет зависимость измеряемого сигнала от времени, когда сигнал еще имеет достаточно большую величину Изменится ли характер временной зависимости, если измерение производить на расстоянии 0 км [c.556]

Опясаниг взаимодействий Э. ч., как уже отмечалось, связано с калибровочными 1еориями поля. Эти теории имеют развитый матем. аппарат, к-рый позволяет производить расчёты процессов с Э.ч. на том уровне строгости, чю и в кван товой электродинамике. Однако в аппарате калибровочных теорий поля, в его совр. формулировке, присутствует один существ, изъян, общий g квантовой электроди-нами(.ой,— в процессе вычислений в нём появляются бессмысленные бесконечно большие выражения. С помощью спей,, приёма переопределения наблюдаемых величин (масс н констант взаимодействия)—перенормировки—удаётся уст ранить бесконечности из окончат, результатов вычисле-ни.н. Однако процедура перенормировки—чисто формаль-Н д1й обход трудности, существующей в аппарате теории, к-рая на каком-то уровне точности может сказаться на степени согласия предсказаний теории с измерениями. [c.608]

Используя найденную зависимость Tq(V) и экспериментальные результаты по и размеру частиц, авторы [360] определили размерную зависимость константы анизотропии К с уменьшением размера частиц она растет и во всем изученном интервале 1,8 Л < < 4,4 нм оказывается больше, чем К массивного ГЦК-кобальта. Размерная зависимость коэрцитивной силы была измерена при 10 К, когда наночастицы всех размеров находились в ферромагнитном состоянии. Рост Я, с увеличением размера частиц п-Со вполне соответствует поведению однодоменных частиц. Результаты по размерным зависимостям Т , К, наночастиц кобальта хорошо согласуются с аналогичными данными для наночастиц других ферромагнитных металлов. Иначе обстоит дело с намагниченностью. Измерения показали, что при Т= 2 К наночастицы Со не достигают магнитного насыщения даже в поле 55 кЭ. По этой причине значения намагниченности на-сьщения /, были получены экстраполяцией зависимости /(1/Я) на бесконечно большое поле, т. е. 1/Я —> 0. Величина /.росла с уменьшением размера d и для частиц с d <3,3 нм была больше, чем в случае массивного кобальта. Намагниченность насьщения самых мелких частиц Со (li = 18 нм) была на 20 % больше, чем массивного кобальта. Увеличение магнитного момента атома кобальта в наночастицах теоретически предсказано [361, 362] и экспериментально наблюдалось [363] на кластерах кобальта. [c.101]

Плессет [37] использовал уравнения (4.19) и (4.21) для изучения паровой каверны при постоянных значениях параметров рп, аир, когда р определяется полем гидродинамического давления. Он применил свой метод для расчета кавитационных пузырьков, наблюдавшихся на оживальной головной части снаряда, описанного в разд. 4.2 и показанного на фиг. 4.1. Предполагая, что при малой плотности пузырьков в качестве Роо можно использовать давление при отсутствии кавитации, численным интегрированием получим результаты, подобные представленным на фиг. 4.5 и 4.6. Результаты расчета сравниваются с экспериментальными данными по развитию пузырька в начале и в конце периода роста. Расчетное время схлопывания несколько меньше, чем измеренное. Плессет объяснял несоответствие в начале периода роста пузырька близостью стенки. Заметим, однако, что расчетное значение конечного времени схлопывания согласуется с решением Рэлея. Совпадение по порядку величины свидетельствует, что изменение температуры на стенке пузырька под действием тепла, выделяющегося при конденсации пара в процессе схлопывания, не превышает 1 °С. Следовательно, предположение о постоянстве значения рп, вероятно, оправданно, за исключением самого конца фазы схлопывания. В течение этого периода пар ведет себя подобно газу, давление возрастает, а скорость схлопывания снижается. Заметим также, что в предположении постоянного давления в каверне получается бесконечно большая скорость схлопывания, в то время как с учетом увеличения давления в каверне получается конечное значение скорости. [c.132]

Поскольку размер выборки ограничен, то значение lg т р, рассчитанное по результатам испытаний N образцов, может отличаться от генеральной характеристики gт p ., соответствующей испытаниям бесконечно большого числа образцов. В математической статистике показывается [1], что если величина х имеет нормальное распределение со стандартным отклонением а, то средние значения лГрр, полученные по выборкам из N измерений этой величины, также [c.13]

Измерительные Р. представляют собой устройства, состоящие из двух изолированных друг от друга разрядных электродов той или иной формы (острия, шары), расстояние между к-рыми м. б. регулировано по желанию. Разность потенциалов между разрядными электродами, при которой происходит электрич. разряд, сопровождающийся изменением сопротивления разрядного промежутка от практически бесконечно больших значений до очень малых (порядка 1 2 и ниже), зависит от расстояния между разрядными электродами по величине этого расстояния можно судить о приложенном в момент разряда напряжении. Разрядное напряжение зависит и от плотности и состава газа, в к-ром происходит разряд, поэтому при пользовании такими устройствами для измерительных целей приходится вводить поправку на плотность, влажность газа и его состав. В настоящее время для измерительных целей пользуются почти исключительно Р. в виде шаров, диаметр которых берется тем большим, чем большие разности потенциалов подлежат измерению. Размеры шаров стандартршованы, причем обычно пользуются америк. стандартами с диам. 6,25 12,5 25 50 100 и 200 см. При точных измерениях расстояние между шарами не должно превосходить их диаметра более чем в 11/2 раза, особенно в том случае, если один из электродов соединен с землей (фиг. 1). Для определения напряжения по измеренному между электродами расстоянию обычно пользуются соответственными таблицами. Последовательно с Р. включают омич, сопротивление с таким расчетом, чтобы на каждый измеряемый V приходилось около 1 2. Такой способ измерения напряжений является одним из наиболее распространенных благодаря своей простоте и большой достигаемой точности. При измерении очень высоких напряжений порядка 100 kV и больше такой способ измерения является почти исключительно применимым в технике. Применявшиеся ранее Р. с игольчатыми электродами в настоящее время вьппли из употребления в виду гл. обр. [c.29]

Практическую кривую распределения можно построить и без гистограмм. Для этого нужно на графике по оси абсцисс отложить отдельные значения изучаемого признака или средины интервалов, а по оси ординат—-частоту распределения или частость. При измерении большого количества деталей (около 1000) более точным измерительным оредством с малой ценой -деления практическая кривая будет более плавной и более схожей с теоретической кривой. Если представить кривую распределения при бесконечно большом числе значений и бесконечно малой величине интервалов, то такая кривая распределения из ломаной линии превратится в плавную кривую, называемую теоретической кривой распределения (см. рис. 20). [c.56]

Вызванное измерением координаты изменение силового воздействия частицы а на частицу Ь не может распространяться быстрее скорости света. Поскольку в релятивистской квантовой механике вообще принимается, что существует вероятность W (х,, х , Хз,- t) dxjx dx для местоположения одной частицы, следует пр инять существующей и вероятность (88), если значения аргументов удовлетворяют условию (89) ). В нер лятивистской области последовательно считать скорость све та с бесконечно большой величиной и потому ограничиться случаем, когда [c.57]

Описание вз-ствий Э. ч., как отмечалось, связано с калибровочными теориями поля. Эти теории, позволяющие рассчитывать вероятности переходов с Э. ч., в настоящем своём виде обладают одним серьёзным недостатком, общим с квант, электродинамикой,— у них в процессе вычислений получаются не имеющие физ. смысла бесконечно большие значения для нек-рых физ. величин [расходимости). С помощью спец. приёма переопределения наблюдаемых величин (массы, заряда) — перенормировки (ренормировки) удаётся устранить бесконечности из окончат, результатов вычислений. Однако процедура перенормировки — чисто формальный обход трудности, существующей в аппарате теории, к-рая на каком-то уровне точности должна сказаться на степени согласия расчётов с измерениями. [c.901]

В качестве примера данные [7] измерения величины следа 5 за бесконечно длинным цилиндром приведены на рис. 5.11, а за сферой — на рис. 5.12. Заметим, что при одинаковых условиях обтекания (Не/ = соп81) протяженность отрывной области или гидродинамического следа за цилиндром существенно больше, чем за сферой. Кроме того, при обтекании цилиндра в диапазоне Ке = = 40-1-5000 гидродинамический след представляет собой систему несимметричных вихрей, вращающихся в противоположные стороны. Такую систему вихрей принято называть дорожкой Кармана (рис. 5.13). Дорожка Кармана перемещается обычно со скоростью На, несколько меньшей скорости невозмущенного потока Ноо, и является в общем случае неустойчивой. [c.248]

Говоря о свойствах вещества в критической точке, следует отметить, что ряд вопросов до настоящего времени не получил однозначного решения. Среди них вопросы о том, конечна или бесконечно велика теплоемкость с, в критической точке, равны нулю или конечны третья и последующие производные от р и у в критической точке, равна нулю или конечна величина скачка теплоемкости с, в критической точке и др. Отсутствие однозначных ответов на эти вопросы объясняется тем, что, как показывает анализ, критическая точка является совершенно особой точкой на термодинамической поверхности состояния вещества. Дело в том, что при попытке применить к критической точке обычные соотношения, справедливые для всех других точек пограничных кривых и двухфазной области, во многих из этих соотношений появляются нераскрываемые неопределенности. Положение осложняется тем, что экспериментальные исследования термодинамических свойств веществ в критической точке сопряжены с огромными трудностями неизбежно большая погрешность измерения ряда величин (обусловленная не столько несовершенством применяемых приборов, сколько трудностями принципиального характера) не позволяет на основе только экспериментальных данных сделать однозначные заключения по упомянутым вопросам. [c.200]

Итак, для Гюйгенса свет представляет собой движение. Но какое и чего Скорость света очень велика, но не бесконечна Гюйгенс довольно подробно анализирует совсем недавние для него измерения и выводы О. Ремера. Материя, участвующая в оптических явлениях, гораздо тоньше, чем воздух свет проходит через плотные тела и через торичеллиеву пустоту . Гюйгенс переходит к анализу распространения движения благодаря свойству твердых тел передавать движение одно другому. Это явно навеяно наблюдениями и опытами, которые он проводил, исследуя явление удара. Если взять несколько одинаковых по величине шаров, сделанных из какого-нибудь твердого вещества, и если расположить их по прямой линии так, чтобы они касались друг друга, то при ударе таким же шаром по первому из них окажется, что движение как бы в одно мгновение передается до последнего шара, причем незаметно, чтобы при этом сдвигались остальные шары. Вместе с ними остается неподвижным даже шар, которым ударили. Здесь наблюдается передача движения с чрезвычайно большой скоростью, которая тем больше, чем тверже вещество, из которого сделаны шары... Кроме того, существуют опыты, показывающие, что все те тела, которые мы считаем самыми твердыми, как [c.256]

Пусть в излучении имеются две бесконечно близкие длины волны п Я,, различающиеся на ( л = Яд — Если по выходе из диспергирующей системы угол между параллельными пучками с этпмп длинами волн равен (си. рпс. 1.1). то отношение называется угловой дисперсией диспергирующей системы. Величина угловой дисперсии зависит от типа диспергирующей системы. Обычно угловая дисперсия интерферометров больше, чем у дифракционных решеток, а у решеток — больше, чем у призм. Угловая дисперсия является важной характерпстикой спектрального прибора — она влияет на точность измерения длин волн спектральных линий, светосилу п разрешающую способность. [c.18]

Измерения Б. Г. Пьюмена [Л. 170], Г. Б. Шубауэра и П. С. Клебанова [Л. 209] показывают, что при умеренных и сильных положительных градиентах давления е> >0, приче.м, как отмечено в работе Л. 173], при очень малых градиентах давления величина е становится большой, стремясь к бесконечности по мере приближения градиента давления к нулю. Кроме того, допущение [c.413]

Заметим, что кавитационная полость в невязком потоке схлоп-нуться не может из-за появления бесконечных скоростей, так что расхождение кривых 1 ж 2 при больших Л закономерно (удивительным скорее является их согласие при малых Л). Отметим также, что если кривая 2 подтверждена многочисленными измерениями, то для затопленных режимов данных почти нет. По-видимому, это связано с трудностями измерения, как правило, малой радиальной скорости, по нулевому значению которой определяется величина Тем не менее кое-какие опытные данные имеются и они качественно и даже количественно подтверждают вывод о неизбежности схлопывания циркуляционной зоны. [c.226]

Проведенный в рамках кинематической теории анализ рассеяния рентгеновских лучей реальными кристаллами позволил М. А. Кри-воглазу [68] подразделить дефекты на два класса. Правильные отражения, полученные от кристаллов, которые содержат дефекты первого класса, могут быть смещенными и ослабленными на фактор типа ехр (—2М), но не уширенными. При этом возникает диффузный фон. Дефекты второго класса приводят к уширению линий на рентгенограмме. Принадлежность дефекта к тому или иному классу определяется законом убывания смещений и (г) , создаваемых этими дефектами на больших расстояниях (строго говоря, в пределе бесконечного кристалла). Дефекты принадлежат к первому классу, если при больших г величина и (г) убывает как или быстрее, и ко второму классу, если смещение убывает медленнее, чем Г -" К дефектам первого класса принадлежат точечные дефекты, изолированные частицы выделений новой фазы, дислокационные петли и вообще произвольные ограниченные в тргх измерениях дефекты, если их максимальные размеры гораздо меньше размеров кристалла. К дефектам второго класса следует относить дефекты упаковки, если плоскость, в которой нарушаются укладки, пронизывает весь кристалл, а также дислокации и дислокационные диполи, линии которых проходят через весь кристалл и дисклинации. [c.230]

Иной результат получается, если в критической области погрешности определения отдельных величин отнести к удельному объему. Поскольку в критической точке производные дvlдp)1 и (ди/дТ)р обращаются в бесконечность, ошибки измерения температуры и давления дают большие значения. Этим объясняется невозможность точного непосредственного измерения удельного объема в критической точке. При удалении от критической точки общая погрешность определения удельного объема быстро уменьшается до 0,1%. [c.14]

Простая потенциальная поверхность. Непосредственно очевидно, что выражение для потенциальной энергии всегда содержит не только члены второй степени смещений атомов из положений равновесия, но и члены более высоких степеней. Так же как и для двухатомных молекул, это следует из того, что при очень больших смещениях потенциальная энергия стремится к некоторой постоянной величине (соответствующей энергии диссоциации). Потенциальная энергия многоатомной энергии зависит от 2>N—6 (или ЗТУ — 5) координат, и поэтому представить ее наглядно значительно труднее, чем в случае двухатомных молекул. Если бы мы захотели найти полное представление потенциальной функции, то даже для трехатомной молекулы было бы необходимо рассматривать трехмерную гиперповерхность в пространстве четырех измерений. Однако, если для линейной симметричной трехатомной молекулы ХУ мы будем пренебрегать, например, возможностью изменения угла (т. е. предположим, что квазиупругая постоянная деформационного колебания бесконечно велика), то потенциальную энергию можно представить как двухмерную поверхность в обычном пространстве трех измерений. Выберем две длины связей X — У г, и Г.2 в качестве двух независимых координат, определяющих потенциальную функцию. Если теперь нанести значения потенциальной энергии для каждой точки плоскости г , г , то мы получим некоторую поверхность форму этой поверхности легко представить себе с помощью модели, изготовленной, например, из гипса (см. Гудив [387]). На фиг. 66, а приведена фотография такой модели для молекулы СО . Другой способ представления такой потенциальной поверхности с помощью контурных линий приведен на фиг. 66,( ). [c.220]

КОНТРАСТ двух смежных поверхностей (реальных или фиктивных ) обусловливает возможность их различения как отдельных, а не составляющих одну общую поверхность. При отсутствии контраста и при бесконечно тонкой границе между смежными участками поверхности нельзя указать, где кончается один участок и начинается другой. Если спектральный состав света, получаемого (отражаемого или пропускаемого) обоими участками, одинаков или если, при наличии разницы спектрального состава, цвета их все же совершенно одинаковы, то К. может обнаруживаться лишь в различии яркостей обоих участков. Пусть одна из яркостей равна и вторая Вц, причем В > В , тогда за меру контраста принимается отношение Наибольший К., равный 1, получается, если Вз = 0> наименьший (0)—если В, = В . По мере приближения К. к 1 различие смежных участков становится все более резким. При уменьшении К. наступает момент, когда глаз уже не способен различить его и граница участков исчезает, хотя яркости и не вполне равны (контрастный порог различения). Величина порога различна при разных яркостях. По исследованиям Кенига и Бленчарда наименьший различимый К. (0,017) соответствует яркости в пределах от 0,03 св/сл до 0,1 св/см - . При уменьшении яркости и при увеличении 00 порог одинаково растет, достигая 1 при самых малых различимых глазом яркостях. Повидимому к этому же пределу стремится порог и при очень больших яркостях, но производство измерений в этой области затрудняется наступающим ослеплением от чрезмерной яркости. Величина порога зависит также в сильной степени от предыдущего состояния глаза. Переход от большой яркости к малой и наоборот сопровождается временным повышением контрастного порога, и только после наступления адаптации к новым условиям (приблизительно через 1 ч.) восстанавливается нормальная величина порога. [c.443]

Экспоненциальная расходимость хаотических траекторий может быть только локальной, так как если система ограниченна (а большинство физических экспериментов ограниченно), то d t) Ht может возрастать до бесконечности. Следовательно, для того чтобы определить меру расходимости траекторий, необходимо усреднить экс поненциальный рост по многим точкам вдоль траектории, как показано на рис. 5.26. Вычисление показателя Ляпунова начинается в выбора реперной траектории [Вулф и др. [209] называют ее опор-ной траекторией], точки на соседней траектории и измерения величины d( O/dg. Когда расстояние d( t) становится слишком большим (т. е. рост его отклоняется от экспонешшального поведения), экспериментатор находит новую соседнюю траекторию и определяет новое начальное расстояние dgi /). Показатель Ляпунова мож- [c.198]

Постоянная составляющая магнитного поля Луны, измеренная в месте посадки Apollo-12, оказалась равной 35 гамма, в несколько раз больше чем ожидалось. Два измерения в месте посадки Apollo-14 дали значения величины магнитного поля 43 и 103 гамма в двух разных точках. Магнитное поле Луны очень мало, но компас показал бы Север, если трение было бы сделано бесконечно малым. Изменения магнитного поля по времени у поверхности Луны сильно зависят от электрической проводимости Луны. Электропроводимость горных пород изменяется с изменением температуры, поэтому данные магнитных измерений можно, использовать для вычисления температуры внутри Луны. Если воспользоваться имеющимися измерениями магнитного поля и подсчитать температуру, то оказывается, что Луна внутри сравнительно холодная. Ее температура 600...800°С. Но существует и другая точка зрения, заключающаяся в том что метод подсчета температуры содержит ошибки, на самом деле Луна внутри имеет более высокую температуру. Интересно, какая из этих двух точек зрения окажется справедливой. [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...