Калибровочные теории

В объединенной калибровочной теории слабых и электромагнитных взаимодействий принимаются следуюш,ие исходные допущения [c.428]

В заключение всей главы об элементарных частицах отметим, что существует заманчивая идея объединить в единую калибровочную теорию три взаимодействия — сильное, электромагнитное и слабое, так, чтобы все различие между ними было обусловлено спонтанным нарушением симметрии вакуума. Предпосылкой к такому объединению служит глубокое сходство основных элементарных частиц и элементарных узлов всех теорий — в каждой теории элементарный узел содержит две фермионные линии и одну векторную бозонную. Проведение этой идеи в жизнь наталкивается на очень серьезные трудности, как математические, так и физические. Основная физическая трудность состоит в неизбежном появлении многих лишних частиц, не укладывающихся в совокупность имеющихся опытных данных. Эти лишние частицы, как правило, могут иметь массы, намного превышающие массы известных частиц. [c.429]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ <электронно-фононное — взаимодействие носителей заряда в твердых телах с колебаниями кристаллической решетки электрослабое—объединенная калибровочная теория электромагнитного и слабого взаимодействий) ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ фундаментальные — четыре взаимодействия, лежащие в основе всех природных процессов сильное, электромагнитное, слабое и гравитационное ВОЗБУЖДЕНИЕ [—вывод системы из состояния устойчивого равновесия колебаний <—воздействие на систему, приводящее к возникновению в ней колебаний параметрическое — возбуждение колебаний путем периодического изменения некоторых параметров колебательной системы)] [c.226]

В калибровочной теории поля (см. Калибровочные поля) 3. являются генераторами группы внутр. симметрий в нространстве состояний. Однако не все они могут характеризовать состояние физ. системы, а только коммутирующая друг с другом часть. [c.53]

Согласно совр. точке зрения, сильное взаимодействие описывается квантовой хромо динамикой (КХД) — калибровочной теорией взаимодействия цветных кварков и глюонов. Лагранжиан КХД содержит поля кварков 9=м, d, S, массы к-рых малы в масштабе масс, характерных для сильного взаимодействия (. l ГэВ в системе единиц Более точная формулировка этого [c.366]

Б абелевой калибровочной теории (теории электромагнетизма) с контуром Г сопоставляется фазовый множитель [c.451]

След упорядоченной экспоненты для замкнутого контура является калибровочно инвариантной величиной. Поле на контуре зависит функционально от ф-ций ffi (s), задающих контур, но не зависит от конкретной Параметризации контура. По полю, заданному на произвольных контурах, можно восстановить локальные характеристики калибровочного поля. Динамика в калибровочной теории может быть задана в терминах ур-ний для полей па контурах. В квантовом случае [c.451]

Существование конечных масс у Н. в конкретных калибровочных теориях, за исключением мин. вариантов 5i/j X U i) и SU , представляется практически неизбежным. [c.266]

Др. важная модель —Л =1 калибровочная теория. Она описывается действием [c.29]

Теория Великого объединения. Такое название получила теория, объединяющая сильное, слабое и электромагнитное взаимодействия, и для ее разработки потребовались не сумасшедшие идеи, как ожидали классики, а всего лишь ремесленная разработка дегалей калибровочных теорий [106]. Некоторые выводы теории Великого объединения ВО) имеют для будущего Вселенной глобальное значение. [c.215]

В основу калибровочной теории сильных взаимодействий [4] положена калибровочная симметрия SU (3)с. Использование этой группы симметрии связано прежде всего с необходимостью обеспечить выполнение требований статистики Ферми — Дирака для грехкварковых систем, образующих, например, Л+ + - или 0 -барионы в состояниях с проекцией спина 1з 3/2, при нулевых значениях кварковых относительных орбитальных моментов, характерных для основных состояний связанных систем. Простейший способ обеспечить антисимметрию указанных состояний барионов относительно перестановки любой пары кварков — приписать каждому кварку с заданным ароматом (ароматом часто называют сорт кварка — и, d, s, с п т. д.) еще одно квантовое число, которое может принимать три различных значения. Это квантовое число получило название цвет. Антисимметризация волновых функций кварков по цветовым степеням свободы обеспечивает требования статистики Ферми — Дирака для барионных состояний со спином и четностью 3/2+. [c.973]

Необходимость объяснить отсутствие сильного смешивания вещества и А. в космич. масштабах, меньБгих скоплений галактик, является существ, трудностью космологич. моделей, предполагающих равное кол-во вещества и А. во Вселенной. С др. стороны, анализ иосмологич. следствий калибровочных теорий великого объединения взаимодействий, предсказывающих процессы с иесохранением барионного числа, показывает, <гго неравновесные эффекты нарушения СР-инвариант-ности в таких процессах на очень ранних стадиях эво- [c.105]

Переход от лаграпжева к Г.ф. осложняется, когда онреде [енил импульсов (2) не разрешимы относительно все С f//, т. о. когда dei (d L/Oq,dq,) --0. П га ситуация всегда иозннкает в калибровочных теориях, в к-рых L вообще не зависит от нек-рых д,-, или в геориях со [c.400]

В калибровочной теории электрослабого взаимодействия спонтаипое нарушение калибровочной симметрии пе порождает Г. б. благодаря Хиггса механизму. [c.501]

В калибровочных теориях электрослабых взаимодействий есть иные механизмы Д. б.-р. В частности, в теориях с дважды заряженными скалярными Хиггса бозонами возможен Д. б.-р. виртуальных хиггсовских частиц. В ряде калибровочных теорий возможен также необычный механизм безнейтринного Д. б.-р. [c.561]

Примерами теорий с неск. 3. являются калибровочная теория электрослабого взаимодействия (ЭСВ), основанная на калибровочной группе 5i7 (2)X/7(1), и калибровочная теория сильного вааимодействия — квантовая хромодинамика (КХД), основанная на калибровочной группе цветовой симметрии 5J7(3) . В теории ЭСВ имеются две константы, связь между к рымн характеризуется параметром теории sin [c.53]

Поэтому в пределе i со инвариантный заряд fx - 0, и при переходе к УФ-пределу трудностей не возникает. Этот феномен самовыключения взаимодействия на малых расстояниях (асимптотич. свобода) позволил естественно объяснить в калибровочной теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамике (КХД) партоп-ную структуру адропов (см. Партопы), проявившуюся к тому времени в опытах. по глубоко неупругому рассеянию электронов на нуклонах (см. Глубоко неупругие процессы). [c.306]

КОНТУРНЫЙ подход в теориях калибровочных нолей — метод исследования калибровочных теорий, в к-ром полевая переменная С Г) задаётся на протяжённом объекте — контуре Г в пространстве-времени (в отличие от локальной теории поля, где нолевая переменнан зависит от одной точки X пространства-времени). Локальная теория поля имеет своим прообразом корпускулярную теорию частиц, а контурная — теорию струны. [c.451]

В неабелевых калибровочных теориях поля контуру Г ставится в соответствие элемент калибровочной труппы G, к-рый но заданному калибровочному полю А х определяется как упорядоченная вдоль контура экспонента [c.451]

Объединит, тенденции, характерные для совр. этапа развития физики, служат дальнейшей конкретизации физ. представлений о М. и д. Смыкание физики элементарных частиц и космологии в модели горячей Вселенной (Большого взрыва) приводит к введению в физику идеи развития. Четыре вида взаимодействия (зл,-магнитное, гравитационное, сильное и слабое), теории к-рых раньше строились независимо друг от друга, теперь начинают рассматриваться в единстве. На основе представления о калибровочной симметрии (см. Калибровочная инвариантность) уже удалось построить и экспериментально подтвердить объединённую теорию эл.-магн. и слабого взаимодействий, рассматриваемых в ней как проявления единого электрослабого взаимодействия. Создание калибровочной теории сильного взаимодействия квантовой хромодинамики) вызвало к жизни програм.мы построения единой калибровочной теории эл.-магн., слабого и сильного взаимодействий (великое объединение взаимодействий) и единой теории всех четырёх видов взаимодействий (см. Супергравитация). Реализация этих программ приводит к значит, увеличению числа могущих существовать элементарных частиц, увеличению размерности пространства-времени, значительно услон няя и развивая физ. представления о М. и д. [c.67]

На более глубоком уровне выяснилось, что элементарные частицы, участвующие в сильных взаимодействиях, состоят из более фундам. частиц — кварков. Материя представилась в совр. физике лептонами и кварками (частицами с полуцелым спином) и квантами полей (фотонами, векторными бозонами, глюонами и гипотетич. гравитонами), обладающими целым спином и осуществляющими четыре типа фундам. взаимодействий. В квантовой теории поля уже на ранних стадиях ее развития выяснилась связь между свойствами частиц (значениями спинов) и квантовыми законами их движения. Построение калибровочных теорий электрослабых и сильных взаимодействий впервые в явной форме обнаружило связи между уравнениями движения фундам. частиц и их взаимодействиями. [c.67]

В квантовой теории поля М.-К. м. интенсивно используют для расчётов в калибровочных теориях на решётке. Наиб, эффективно применение этого метода к тем явлениям в квантовой хромодинамике (КХД), к-рые обусловлены взаимодействием кварков на сравнительно больших расстояниях. Как известно, в КХД с увеличением расстояния растёт и эфф. константа связи, что делает невозможным применение теории возмущений. Одним из осн. средств исследования в т. и. непертурбативной области КХД стал метод численного расчёта на четырёхмерной решётке. В таком подходе используют формулировку КХД с помощью функциональных интегралов, при этом средние по квантовым флуктуациям полей в каждой точке пространства-времени представлены в виде интегралов. Эти интегралы вычисляют с применением М.-К. м. Точность расчётов улучшается с увеличением размера решётки, однако при этом существенно растёт время, затрачиваемое на вычислении. Даже наиб, мощные ЭВМ способны обеспечить проведение расчётов на решётках лишь сравнительно небольшого размера. Качеств, скачок в этом направлении возможен при использовании спец, счётных устройств, включающих большое кол-во автономных микропроцессоров. Наиб, интересные результаты вычисление спектра [c.213]

Наиб, важная область применения метода Р. г. в КТП связана с анализом УФ-асимптотик, т. е. с поведением решений на малых (в микроскопич. смысле) расстояниях. G помощью метода Р. г. в нач. 1970-х гг. обнаружено свойство асимптотической свободы неабелевых калибровочных теорий, явившееся теоретич. основой объяснения партонной модели строения адронов (см. Партоны) и приведшее к формулировке совр. теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамики. [c.339]

Vi Fjk — dFjkldx — [Л,-, Fjk]- В полный лагранжиан калибровочных теорий, используемых, напр., в теории сильных взаимодействий, кривизна,входит в инвариантной комбинации — (l/ie )Bp(FijF ) (здесь Sp — след матрицы, е — заряд). [c.473]

С др. стороны, ОСЕ. принцип совр. калибровочных теорий фундам. взаимодействий природы (напр., сильного и электрослабого), заключающийся в том, что в качестве источников калибровочных полей — переносчиков взаимодействия — выступают определённые сохраняющиеся величины, играюпще тем самым роль зарядов , может быть реализован только при наличии вполне определённых локальных С. Существование такого рода С. однозначно определяет ур-ния, описывающие поведение калибровочных полей. Т. о., симметрия взаимодействий в атом случае полностью определяет их динамику. Подобный подход может быть использован и в теории гравитации. Поэтому соображения о С. взаимодействий лежат в основе попыток построения единой теории всех сил природы (см. Великое объединение). [c.506]

Смотреть страницы где упоминается термин Калибровочные теории : [c.428] [c.87] [c.88] [c.250] [c.474] [c.564] [c.565] [c.55] [c.184] [c.232] [c.266] [c.313] [c.267] [c.390] [c.390] [c.518] [c.555] [c.556] [c.653] [c.29] [c.29] [c.30] [c.30] [c.30] [c.237] [c.501]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...