Вычисление температуры от 0 до

Эталонным прибором, используемым в диапазоне температур от 13,81 К до 630,74 С, является платиновый термометр сопротивления. Его чувствительный элемент изготавливают из свободной от напряжений отожженной чистой платиновой проволоки. Относительное сопротивление W (Tes) термометра, определяемое выражением (Tes) R Tbs)IR (273,15 К), не должно быть меньше 1,39250 при Tes = 373,15 К. Для диапазона температур ниже 0 соотношение между сопротивлением термометра и температурой определяется с помощью стандартной функции и специальных уравнений для вычисления поправок к этой функции, в диапазоне температур от 0 до [c.25]

На рис. 2-17 показана зависимость коэффициента теплопроводности воздуха от температуры, вычисленная на основе данных работы [Л. 9]. Полученная кривая с достаточной для расчетов точностью может быть аппроксимирована двумя линейными функциями. В интервале температур от О до 400°С, что соответствует 0 [c.59]

П р и м е ч а и к 1. Эмпирические формулы для вычисления температурного коэффициента линейного расширения бетонов в интервале температур от —30 до 0 С ( ) и от О до +40°С ) [c.189]

Композиция В добавлялась в кислый отмывочный раствор, содержащий 1 % по массе) плавиковой кислоты, в количестве 0,2 и 0,4 % (объемн.). Для испытаний использовались чистые, свободные от отложений образцы высокоактивных стальных сплавов WB-36 и KWA. Образцы перед (Испытанием взвешивали и затем погружали в соответствующий раствор на 4 ч. Испытания проводили при температурах от 30 до 95 °С. По окончании испытаний их извлекали, ополаскивали водой, сушили и взвешивали. Скорость коррозии в исследуемых растворах, вычисленная по потерям массы, приведена в табл. 1.40. [c.54]

Из рис. 8 видно, что отклонения экспериментальных значений вязкости жидкого метилового спирта от вычисленных по уравнению (VI 1.2) при температурах от —97 до 0°С в основном не превышают 3%, а при температурах О—60°С менее 1%. [c.188]

Поскольку как таблицы, так и формулы для с относятся, как правило, к интервалу температур от 0° С до данной температуры /, а в уравнение (1.35) входит теплоемкость для интервала температур от 1 до /а, то для вычисления количества тепла с 1 2 по значениям средней теплоемкости, приводимым в таблицах, уравнение (1.35) можно написать в виде [c.27]

В настоящей работе сообщаются результаты экспериментального изучения взаимодействия атомов О и N и молекул N2 и О2 в области энергий взаимодействия от 0,2 до 2,5 эв, так как столкновение именно с такими энергиями взаимодействия определяют кинетические свойства газа в области температур от 2000 до 25 000° К. Полученные потенциалы взаимодействия, а также вычисленные по ним поперечники переноса сравниваются с имеющимися литературными данными. [c.221]

Основное уравнение можно так видоизменить, что вычисление температуры становится более простым. Для интервала температур О—660°С видоизменение основного уравнения описано в этом разделе. Для температур от—190 до 0°С приводятся две формы видоизмененного уравнения, из которых вторая является более подходящей для решения методом последовательных приближений. [c.391]

Известно, что увеличение интервала времени может значительно сократить объем вычислений. Но, с другой стороны, увеличение значения A Fou сверх допустимого приводит к недопустимому искажению непрерывного процесса теплообмена. В описываемых расчетах численное значение интервала времени принималось согласно таблицам 3-1 и 3-2. Для исходных данных, принятых в расчетах, диапазон температур в экранах составил 300—I 500 К. В качестве экранов принимались материалы с разной степенью черноты в интервале от 0,05 до 1. [c.115]

Таким образом, во всем интервале от —182,97 до +630,5° для измерения температуры в Международной температурной шкале служит эталонный платиновый термометр сопротивления. Для того чтобы иметь возможность пользоваться обеими формулами для вычисления температуры, необходимо знать сопротивление термометра, т. е. проградуировать еш, в четырех, упомянутых выше, постоянных точках. Если же термометр предназначен только для измерения температур выше 0°С, достаточно проградуировать ero в трех постоянных точках. Очевидно, что константы Но, А н В любого конкретного термометра в обеих приведенных выше формулах имеют одинаковые значения. [c.46]

Из сопоставления принятой в настоящее время термодинамической шкалы, описанной в данном параграфе, с Международной практической шкалой, очевидно, что величина градуса в них определяется различным образом и, следовательно, может не совпадать. Практически, однако, различие в величине градуса этих шкал очень невелико. Сравнительно небольшие отклонения температуры, определенной по Международной практической шкале, от термодинамической вызваны не только некоторым различием в значении градуса этих шкал, но и неточностью в определении термодинамических температур постоянных точек, а также несовершенством расчетных методов вычисления температуры по Международной шкале. В интервале от 0°С до точки кипения серы эти отклонения могут быть приближенно выражены формулой (16) [c.53]

Скорость звука в перегретом паре фреона-22 была измерена Новиковым и Лагутиной [30] в интервалах температур 20— 100° С (семь изотерм) и давлений 2—58 бар. Была также определена скорость звука в насыщенном паре при температурах от 14° С до критической. Сравнение экспериментальных значений скорости звука с вычисленными по уравнению (26) показало, что на изотермах 20 и 60° С расхождения во всех опытных точках не превышают 0,2%. На изотермах 90 и 100° С и на линии насыщения расхождения между расчетными и опытными значениями при давлениях до 30—35 бар лежат в пределах возможной погрешности эксперимента (0,25% по оценке авторов). На изотерме 90° С максимальное расхождение равно 0,6% (при р = 39,238 бар). Расчетная зависимость скорости звука на линии насыщения имеет правильную форму только до р = 44 бар (при этом максимальное расхождение составляет 1% при р = 40 бар). На изотерме 100°С расхождение достигает 1,1% при р = 50 бар, а при более высоких давлениях форма кривой соответствует экспериментальной. [c.31]

Решение задачи основывается на вычислении объема до и после наложения температурного поля любой интенсивности. При этом предполагается, что качественно поверхности, ограничивающие линзы, не изменяются, т. е. сферические остаются сферическими, гиперболические — гиперболическими и т. д. Большой ошибки в этом допущении нет, так как изменение кривизны при таких условиях незначительно, происходит оно си метрично относительно оптической оси от краев к центру по определенной зависимости. По-видимому, некоторое качественное изменение все же происходит, но искажения, вызываемые им, должны быть, по крайней мере, на порядок меньше, чем те, которые учитываются. Считается также, что линзы равномерно нагреваются по всему объему, т. е. не учитывается температурный градиент. Линзы рассматриваются вместе с оправой при предположении, что кольцо оправы плотно прилегает к поверхности линзы и жестко с нею скреплено. Рассматриваются также свободные линзы без учета влияния закрепления. Условно принято, что в момент закрепления линзы в оправу температура равна 0° С. [c.132]

Поправкой, связанной с величиной е, значение которой медленно изменялось со временем от О до 0,000003, можно пренебречь, если пользоваться для вычисления температур, полученных в этот день, значением сопротивления термометров в точке льда, определенным в тот же день. [c.300]

Иногда встречается надобность в определении теплоемкости глазури при высоких температурах, например, в случае определения количества тепла, потребного для расплавления фриттованной глазури, а также при составлении теплового баланса 1/ечи. Для вычисления средней удельной теплоемкости сте1<ла (глазури) при высокой температуре в пределах от 0° до Р можно пользоваться с достаточной для практических целей точностью, следующей формулой [c.23]

Тот факт, что модули упругости не обязательно уменьшаются с ростом температуры, как было указано Вертгеймом, можно видеть из исследований Фрэнка Хортона 1905 г. (Horton [1905, 1]), посвященных изменению модуля крутильной жесткости кварцевых волокон в области температур от 20 до 1000°С. Повторяя эксперименты с крутильным маятником Кулона 120-летней давности (1784 г.) с кварцевыми волокнами диаметром 0,001 см, которые использовались с той же целью, что и в опытах Кулона, поскольку они являются почти универсальными в качестве подвесок в крутильных установках, когда требуется высокая точность (там же, стр. 401), Хортон добавил только две новые детали к исходным экспериментам. Во-первых, частоты колебаний, используемые для вычисления значений модуля упругости, он определял, применяя новый метод измерения времени путем синхронизации, предложенный профессором Пойнтингом , и, во-вторых, добился важной для эксперимента точности в 0,01% при определении радиуса волокна, прокатывая малый отрезок его между двумя тонкими стеклянными капиллярными трубками и подсчитывая число вращений, необходимых для прохождения дистанции в 5 мм. [c.470]

Влияние охлаждения турбулентного пограничного слоя в интервале температур от —18 до —85° С (что соответствует TJTs = = 0,96—0,75) на отрывное течение было экспериментально исследовано Чернецки и Синклером 168] при М о = 1,61 в интервале чисел Рейнольдса от 11,6-Ю до 34,8-10 , вычисленных по расстоянию от носка модели до точки отрыва и условиям в невозмущенном потоке. Результаты показывают, что влияние теплопередачи на пик давления, связанный с отрывом на теле вращения, очень слабо сказывается или почти не сказывается на угле наклона скачка уплотнения, вызываемого отрывом. Изменение условий теплообмена на стенках сверхзвукового сопла Лаваля за счет изменения температуры торможения не оказывает существенного влияния на отрыв [69]. [c.157]

Жидкости. В табл. 4 и 5 приведены вычисленные значения физических характеристик для нескольких жидких металлов, воды, некоторых органических жидкостей п с .геси расплавленных солей. Физические свойства взяты для температуры 80 С. Не-ско.лько более высокие температуры дали бы немного меньшие значения физической характеристики. На фиг. 36 изображено изменение физической характеристики с температурой для воды в диапазоне от 0° до критической температуры. При температурах, близких I к )итг.ческ011, значение физической характеристики стремится к нулю. Для других жидкостей кривые и.меют, пов1тдимому, подобную же форму. [c.132]

На рис. 7 и 8 показаны отклонения опытных данных, найденных разными авторами [ —12], от зтгачений, вычисленных по уравнениям (VII.1) и (VII.2). Как видно из рис. 7, экспериментальные значения вязкости газообразного метилового спирта дают отклонения от уравнения (VII. 1) при температурах от 120 до 300°С не более чем 0,2%, а максимальное отклонение при температурах 65—120°С не превышает 1%. [c.188]

Вычисление и составление таблиц средних теплоемкостей между двумя температурами 1 и /2 при нелинейной зависимости теплоемкости от температуры представляет значительные трудности, так как таких таблиц получилось бы очень много и практически пользоваться ими было бы неудобно. Чтобы избежать этого, вычисляют значения средних теплоемкостей от нуля до какой-либо температуры /, давая 1 различные, все увеличивающиеся на определенньш интервал (например, на 100° С) значения температур. Таким образом находят значения средних теплоемкостей от 0° до 100° С, от 0° до 200 С, от 0° до 300° С и т. д. Эти значения сводят в таблицы. Самый же подсчет количества тепла между температурами 1 и 2 производят так. Сначала определяют требующееся количество тепла при нагревании от 0°С до <2 по формуле (а) это составит [c.51]

Применимость предложенного уравнения проверена в координатной системе р г/, 1/у . Все экспериментальные данные для отдельных изотерм с большой точностью подчиняются прямолинейной зависимости в интервале температур от 25 до 400° С вплоть до линии насыщения докрити-ческих изотерм и вблизи критических и сверхкритических изотерм до плотностей—0,50 г/сле . Методом наименьших квадратов найдены коэффициенты К ж L для отдельных изотерм и в целом для о- и и-ксилолов, вычисленные на ЭЦВМ Минск-22 (табл. 3). [c.49]

Расчет количества теплоты, отданной (воспринятой) пластиной в процессе охлаждения (нагревания) за промел<уток премсни от т = = 0 до т, практически сводится к вычислению средней безразмерной температуры в момент т, т. е. может быть вычислено по формуле [c.50]

Достигнуть соглашения о шкале по давлению паров Не оказалось значительно труднее, чем можно было ожидать. Эти трудности типичны для построения любой новой практической температурной шкалы. Главным здесь является вопрос обоснования формулы для температурной зависимости, которая может быть или строго выведенной термодинамической формулой или эмпирическим соотношением, хорошо опи-сываюшим экспериментальные данные. Идеальным был бы первый подход, однако, если термодинамическое соотношение содержит много констант, которые трудно оценить и численные значения которых ненадежны, все преимущества описания экспериментальных данных термодинамической формулой теряются. С другой стороны, чисто эмпирическое соотношение для описания результатов может не обнаружить термодинамического несоответствия между частями шкалы и ошибок в измерениях. В начале 50-х годов оценки точности термодинамического способа вычисления температурной зависимости давления паров Не были примерно такими же, как и для чисто эмпирического описания имевшихся экспериментальных данных. Эти оценки были разными в зависимости от давления паров и служили предметом дискуссий [38]. В качестве компромиссного решения была разработана таблица температурной зависимости давления насыщенных паров и никакого уравнения не предлагалось. Эта таблица была представлена ККТ в 1958 г. одновременно сторонниками обоих способов вычисления температурной зависимости. Дискуссия была весьма острой, и ее участники нередко меняли свое мнение на противоположное Принятая в 1958 г. ГКМВ таблица получила название шкалы Не-1958 с обозначением температуры по этой шкале и перекрывала интервал от 0,5 до [c.69]

Экспериментальные результаты. Мы рассмотрим только небольшую часть полученных результатов. Очевидно, что зианпе величины расщепления самых низких энергетических уровней дает возможность вычислить их вклад в теплоемкость. Уже отмечалось, что резонансные эксперпменты обнаружили постепенное изменение разности энергий. двух уровней попов в фторосилпкате (нижний уровень с J=6 =l расщеплен кристаллическим полем). Пенроуз и Стивене [62] обнаружили уменьшение 8 от 0,35 см при 195° К до 0,12 1 в области температур жидкого водорода это явление они связали с тепловым расширением кристалла. О таком уменьшении нужно помнить при вычислении восприимчивостей. [c.409]

Используя это уравнение, можне вычислить значение энтальпии для круглых значений температуры (через 20°С) и давления от 0,1 МПа (через 0,1 МПа, до 5 МПа или давления насыщенного пара). Необходимые для расчета значения энтальпии углекислого газа в идеально газовом состоянии ко могут быть взяты из табл. 5.2. Вычисленные значения энтальпии следует сравнить с табличными. [c.156]

Пешль [Л. 24] вычислил температуру il, Fo) на поверхности рассмотренных тел при малых значениях Fo (от 0,0003 до 0,1) для разных значений В1, (от 0,1 до 2 000). Вычисления были произведены по решению (6-5-10), причем, как отмечает Пешль, при [c.268]

Впервые приводятся данные о термодинамических свойствах диссоциированного водорода в термпературном интервале от 1500 до 6000 °К при давлениях от 0,1 до 1000 бар, вычисленные ГГ. М. Кессельманом и П. М. Горьжиным [8, 9]. Кривые на рис. 2 и 3 характеризуют степень диссоциации Од и теплоемкость Q диссоциированного водорода в зависрпчости от температуры на различных изобарах. [c.8]

Расстояние между пластинчатыми продуктами прерывистого выделения определяется температурой превращения, и после повышения или понижения температуры тотчас устанавливается новое межпластиночное расстояние, как это видно из фиг. 12. Вычисления показывают, что доля химической движущей силы процесса, превращающейся в поверхностную энергию, для сплавов свинец — олово меняется от 0,06 при 50° С до 0,15 при 120° С. Межпластиночные расстояния, таким образом, от 10 до 3 раз превышают найденные Зинером расстояния, соответствующие переходу в поверхностную энергию половины двужущей [c.298]

Столдер и Нильсен [75] измерили среднюю температуру восстановления, средний тепловой поток и распределение давления на теле вращения с полусферической носовой частью и серией игл с коническим заострением (полуугол при вершине 10°) и отношением длины к диаметру тела от 0,5 до 2,0. Модели показаны на фиг. 75. Измерения выполнены в интервале чисел Рейнольдса, вычисленных по диаметру тела, 1,55 -Ю —9,85 -10 и чисел Маха 0,12—5,04. [c.167]

Скорость потока воздуха полагалась равной М=400 м ч, такт квантования То=40 с, коэффициент значимости оценки Я=0,95. Алгоритм управления был реализован на управляющей ЭВМ типа НР21МХ-Е. На все вычисления в каждый межтактовый промежуток времени требовалось менее 1 с. На рис. 25.8.4 показаны переходные процессы в системе управления при использовании двух типов многомерных регуляторов с подстраиваемыми параметрами апериодического и регулятора состояния. В начальной стадии процесса при изменении к от 1 до 10 управляющие переменные изменяются в диапазоне 2 В<1)1 <4 В и О В< и2<2 В соответственно. Оба регулятора стабилизируют объект управления за 20— 25 тактов квантования и обеспечивают приемлемые показатели качества при ступенчатых изменениях уставок температуры воздуха и его влажности. Различные переходные процессы характеризуют динамику системы управления. Коэффициенты передачи объекта управления изменялись следующим образом для воздухонагревателя в 2 раза, увлажнителя в 3 раза, перекрестных связей в 4 и 1,5 раза соответственно. [c.438]

Фактически начальный прирост температуры образцов л еле-за с удельной поверхностью от 0,6 до 2,6 см 1г определяли Шмаль, Бауманн и Шенк [218]. Оказалось, что АО может приобретать значения до 28° С. Экспериментальные значения прироста температуры были, разумеется, меньше вычисленных, но учет потерь теплоты, например от излучения, оказался очень трудным делом [370]. Этот эффект был подтвержден наблюдениями и других авторов, например опытами Каплана [371] с железом и некоторыми черными сплавами. [c.121]

Из уравнений (66) — (68) следует, что для вычисления 5т, Нт—Яо и От—Яо надо знать истинную теплоемкость вещества от О до Т° К. Однако на практике невозможно производить измерения Ср на всем интервале до 0° К. Обычно нижний предел таких измерений находится при 12—14°К (температура твердого водорода), иногда измерения теплоемкости продолжают до 4—5° К (температура жидкого гелия). Термодинамические функции при самой низкой из достигнутых температур вычисляют, экстрополируя кривую Ср—Т к абсолютному нулю (см. гл. 14, 1). Поскольку абсолютные величины термодинамических функций даже при 12—14° К невелики (по сравнению с их значениями, например, при температуре 298, 15° К), погрещность, связанная с экстраполяцией, вносит относительно небольшой вклад в величины термодинамических функций при высоких температурах- [c.239]

Для расчёта полученных интегралов возьмём отношение N/Ni = 3000, что соответствует 0,05% Сг2 Оз в AI2O3. Значения скорости охлаждения от мощности накачки для различных областей температур приведены в табл. 2.1. Результаты вычислений для значений температур от 300 К до 10 К приведены на рис. 2.4. [c.86]

Если поправочные члены для жидкости и газа определены с точностью до 1%, то ошибка в вычисленной температуре Т составит 0,011° при 4,2° К и 0,005° при 3° К. В этой температурной области значения Т более достоверны, чем вычисленная температурная шкала. Если магнитный термометр проградуирован по вычисленной шкале при температурах ниже Я-точки, то отклонение значения Т. при те.мпературе кипения от принятого значения составит не более 0,005°. Поскольку экспериментальные данные, полученные Шмидтом и Кеезомом [18], считались более точными, в качестве основного значения была принята экспериментальная величина, а расчетная шкала получалась интерполированием между 2,170° К (Л-точка) и 4,216° К с точностью определения температуры 0,003°. [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...