Температура удельная

В разд. 5.1 отмечалось, что при низких температурах удельное сопротивление чистой платины зависит в основном от концентрации дефектов и примесей. У хорошо отожженной платины удельное сопротивление очень невелико и поскольку магниторезистивный эффект примерно обратно пропорционален удельному сопротивлению, он быстро возрастает при температурах ниже 40 К. Выше этой температуры магниторезистивный эффект мал даже в сильных полях. Цифры, приведенные в таблице, относятся к ориентации термометра параллельно магнитному полю, поскольку при этом магниторезистивный эффект выражен сильнее, чем при перпендикулярной ориентации. [c.256]

Под равновесным состоянием тела понимают такое, при котором во всех точках его объема давление, температура, удельный объем и все другие физические свойства одинаковы. [c.16]

Определить температуру, удельный объем, плотность, энтальпию и энтропию сухого насыщенного пара при давлении р = 1 МПа. [c.175]

Считая пар сухим насыщенным, определить его температуру, удельный объем и энтальпию. [c.176]

Зависимость удельного электрического сопротивления металлов от температуры. Удельное сопротивление металлов при нагревании увеличивается приблизительно по линейному закону (рис. 152) [c.151]

Если у металлов с повышением температуры удельное сопротивление увеличивается, то у полупроводников уменьшается. Уменьшается удельное сопротивление полупроводниковых кристаллов и при освещении. [c.154]

Концентрация носителей заряда в полупроводниках при комнатной температуре значительно меньше, чем в металлах. Поэтому удельное сопротивление полупроводников обычно больше, чем металлов. При понижении температуры удельное сопротивление полупроводника увеличивается — он все больше становится похожим на диэлектрик. [c.155]

На рис. 7.24 изображена зависимость р(Т ) для металла, построенная с учетом описанного характера изменения fi с температурой. В области низких температур удельное сопротивление остается постоянным. Значение остаточного сопротивления рост зависит от концентрации примесей в металле. [c.255]

В термодинамике существует подразделение параметров на термические (давление, температура, удельный объем) и калорические — энергетические параметры (удельная энергия, удельная теплоемкость, удельные скрытые теплоты фазовых переходов). [c.12]

Равновесное состояние термодинамической системы должно определяться совокупностью внешних и внутренних параметров. Если система переходит из одного состояния в другое, то в процессе перехода изменяются как внешние параметры, характеризующие окружающую среду, так и внутренние, характеризующие изучаемую систему. Для характеристики конкретных условий, в которых находится данная система (вещество), или процесса, идущего в системе, необходимо прежде всего знать такие распространенные внутренние параметры, как абсолютное давление, абсолютная температура, удельный объем или плотность. [c.12]

Начальную скорость газа в резервуаре примем равной нулю (ш = 0). Температуру, удельный объем, давление и скорость на выходе (срезе) сопла обозначим через Г, V, р, w. Давление внешней среды, куда происходит истечение, обозначим через р . При так называемом расчетном режиме истечения Р=Р2, т. е. давление на срезе сопла должно в процессе истечения равняться давлению окружающей среды. [c.131]

Основные расчетные формулы. Выведем основные расчетные формулы для скорости и количества протекающего через сопло газа в предположении, что газ является идеальным, а течение — изоэнтропическим. Обозначим, как и ранее, начальные значения давления, температуры, удельного объема и скорости течения газа на входе в сопло (во входном сечении его) через Ри 1. значения давления, температуры, удельного объема и ско- [c.309]

Рис. 26.14. Зависимость х Для Ge от температуры. Удельное сопротивление 44—46 Ом-см концентрация примеси Sb ниже 10 см [94]

Если принять в данном диапазоне изменения температуры удельные теплоемкости с и Ср не зависящими от температуры, то для внутренней энергии и энтальпии получим конечные соотношения [c.410]

Закон Бойля — Мариетта. В 1661 г. Р. Бойль, а в 1676 г. Э. Мариотт независимо друг от друга установили опытным путем зависимость удельного объема идеального газа от его давления при постоянной температуре при постоянной температуре удельные объемы данного газа обратно пропорциональны его абсолютным давлениям [c.13]

Изменение удельного веса капельных жидкостей в зависимости от температуры тождественно изменению их плотности — с увеличением температуры удельный вес уменьшается (исключением является вода, имеющая наибольший удельный вес при t = 4° С). [c.14]

Макросостояние определяется термодинамическими параметрами системы (давлением, температурой, удельным объемом, внутренней энергией и др.). [c.70]

Время решения этого примера на ЭВМ СМ-4 составляет 33 с. Выводимая информация состоит из трех частей 1—исходные данные задачи в том виде, ках они занесены в память ЭВМ 2 — исходные данные задачи после их преобразования в программе 3 — результаты расчета, в которые входят параметры равновесия (давление, температура, удельный объем, общее количество веществ) и концентрации газообразных компонентов, представленные в моль/кг, объемных долях и парциальных давлениях. [c.459]

Сформулируем основные расчетные формулы для скорости и количества протекающего через сопло газа в предположении, что газ является идеальным, а течение — изоэнтропическим. Обозначим, как и выше начальные значения давления, температуры, удельного объема и ско- [c.337]

Наиболее простое выражение для кривой насыщения получится, если предположить, что в (1.9), теплота парообразования не зависит от температуры, удельный объем сухого насыщенного пара о" можно выразить по уравнению идеального газа (1.2), а удельный объем жидкой фазы и значительно меньше удельного объема паровой [c.14]

Параметры кипящей жидкости обозначаются соответствующими буквами со штрихом (о, и, к, з и т. д.) и приводятся и таблицах [7] в зависимости от давления р или температуры Удельное количество теплоты, необходимой для осуществления этой стадии получения перегретого пара, называется удельной теплотой жидкости согласно формуле (1.127) [c.64]

Таким образом, при неизменной температуре удельные теплоемкости идеальных газов при постоянных удельном объеме и давлении с, и Ср остаются постоянными, иными словами, они зависят только лт температуры и не зависят от удельного объема или давления. [c.151]

Изменение удельной изобарной теплоемкости таково, что вначале при увеличении температуры удельная теплоемкость резко падает, достигает минимума, а затем весьма медленно повышается. Уменьшение Ср при повышении температуры тем резче, чем выше давление. [c.172]

При неизменной температуре удельная энтальпия перегретого пара при расширении незначительно увеличивается (заметное увеличение удельной энтальпии происходит лишь в области высоких давлений). [c.178]

Из хода кривых k D и Ak видно, что с ростом температуры удельный объем жидкой фазы v увеличивается, а удельный объем насыщенного пара v" уменьшается. [c.128]

В результате взаимодействия термодинамической системы с окружающей средой состояние системы изменяется. Применительно к газу, используемому в тепловом двигателе в качестве рабочего тела, изменение состояния газа будет в общем случае проявляться в изменении его температуры, удельного объема и давления. Эти характерные для данной системы величины называют основными термодинамическими параметрами ее состояния. Таким образом, результатом взаимодействия системы с окружающей средой будет также и изменение параметров состояния системы и, следовательно, судить о том, взаимодействует ли термодинамическая система с окружающей средой, можно по тому, изменяются ли ее параметры состояния или нет. [c.12]

Определение статических давлений, температур, удельных объемов. В отличие от паровых турбин, указанные параметры определяются не с помощью диаграммы s—i, а аналитически. [c.248]

С увеличением температуры удельное сопротивление германия понижается. Характерной особенностью германия является зависимость электросопротивления от давления. [c.529]

Расчет индуктора для нагрева полого цилиндра из немагнитного материала выполняется по схеме, приведенной в 11-8. с соответствующей заменой функций Л и В по среднему в заданном интервале температур удельному сопротивлению материала. Время нагрева определяется по формуле (16-10). [c.236]

Рис. 5-4. Зависимость от температуры удельного объемного сопротивления влажного образца материала, содер ка-щего электролитические примеси

Однако нри измерении сонротивленпя чистых металлов ири низких температурах приходится преодолевать специфические трудности. Для иллюстрации рассмотрим, например, случай измерения сопротивления чистого натрия нри HnsKoii температуре. Удельное сопротивление натрия [c.171]

Сравнение экспериментальных значений теплового сопротивления с теорией задерживалось вследствие отсутствия надежного решения уравнений переноса при низких температурах. Из теории вытекало, что при самых низких температурах удельное тепловое сопротивление должно меняться пропорционально квадрату температуры (это приближенно соответствовало наблюдениям), однако коэффициент в этом теоретическом соотношении оставался неопределенным. Вильсон [60] получил приближенное решение, обсуждавшееся позже Макинсоном [61]. Зондгеймер [64] решил уравнение с большей точностью и показал, что результат Вильсона близок к действительности Клеменс [69] нашел, что величина теплопроводности, полученная численным решением уравнения переноса, отличалась от значения, найденного из теории Зондгеймера только на 11%. [c.224]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Значение абсциссы любой из точек на пограничной кривой представляет собой удельный объем v соответствующей фазы при фазовом равновесии. Так, кривая I( D изображает удельный объем насыщенного пара и" кривая АК — удельный объем v жидкости, находящейся под давлением своих на-сыищнных паров и в [эавновесии с последними кривая АЕ — удельный объем жидкой фазы, находящейся в равновесии с твердой фазой, и кривая FSG — удельный объем кристаллической фазы. Из хода кривых K D и А К видно, что с ростом температуры удельный объем жидкой фазы v увеличивается, а удельный объем насыщенного пара и" уменьшается. [c.133]

Обозначим начальные параметры газа, т. е. его давление, температуру и удельный объем во входном сечении сопла, через pi, (значения их по условию стационарности поддерживаются постоянными). Начальную скорость газа в сосуде обозначим через давление внешней среды, в которую происходит ис1еченне, — через // давление, температуру, удельный объем и скорость газа на выходе из сопла (в выходном сечении) — соответственно через р2. 2 Так как истечение газа, по предположению, является адиабатическим, с /техн = и hi = 1г , то из первого уравнения выражения (4.59) следует, 410 [c.330]

Из г — s-диаграммы (см. рис. 3.3, б) следует, что с повышением давления р или температуры удельная теплота парообразования г уменьшается и при критических параметрах (точка /Q становитс я равной нулю, т. е. в этих условиях процесс парообразования как таковой отсутствует. [c.66]

Криопроводники. К их числу относятся материалы, которые при глубоком охлаждении (ниже —173 °С) приобретают высокую электрическую проводимость, но не переходят в сверхпроводящее состояние. Это объясняется тем, что при низкой температуре удельное сопротивление проводника обусловлено, как правило, наличием примесей и физическими дефектами решетки. Поскольку составляющая удельного сопротивления, обусловленная рассеиванием энергии за счет тепловых колебаний решетки, пренебрежимо мала, для криопроводников необходимо применять хорошо отожженный металл высокой чистоты, который обладает минимальным удельным сопротивлением в рабочем диапазоне температур от —240 [c.125]

Следует различать макроскопическое и микроскопическое состояния термодинамической системы. Макросостояние системы определяется термодинамическими параметрами системы давлением, температурой, удельным объемом. Микросостояпие системы определяется совокупностью параметров, определяющих состояние каждой молекулы системы скоростью, положением в пространстве и т. д. [c.60]

До сих пор при рассмотрении термодинамических процессов в качестве параметров состояния рабочего тела использовались его давление, температура, удельный объем, внутренняя энергия и энтальпия. Однако с их помощью нельзя графически изображать количество тепла, участвующее в том или. ином процессе, как это делалось применительно к работе, изображавшейся в диаграмме v — р. В связи с этим в термодинамике пользуются еще одним параметром состояния пабпчегл трла —энтропией. Понятие о нем строится на основе следующих соображений. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...