Исследования в акустическом диапазоне частот

ИССЛЕДОВАНИЯ В АКУСТИЧЕСКОМ ДИАПАЗОНЕ ЧАСТОТ [c.114]

Основными задачами исследований в акустическом диапазоне частот являются определение строения изучаемого массива с выделение неоднородностей более высоких порядков, чем при использовании сей [c.114]

Как следует из сказанного выше, сейсмоакустические исследования в гидрогеологии и инженерной геологии включают в себя разнообразный набор различных методов, характеризующихся особыми приемами проведения работ и обработки получаемых данных. В схематическом виде методика проведения различных вариантов сейсмических работ приведена на рис. 68. Принципиально сходные схемы наблюдения используются и при работах в акустическом диапазоне частот [9]. [c.154]

Эффект электрического поля. Акустические колебания токопроводящей поверхности изделия могут быть вызваны силами взаимодействия электрических зарядов, если эту поверхность сделать одной из пластин конденсатора. Прием акустических колебаний может быть осуществлен в результате обратного эффекта — появления переменного электрического сопротивления на обкладках конденсаторного преобразователя при изменении расстояния между обкладками, одной из которых является изделие. При напряженности электрического поля конденсатора 10 В/м произведение коэффициентов преобразования конденсаторного преобразователя на три-четыре порядка меньше, чем в слу-чае пьезоэлектрического преобразователя. Поэтому преобразователи такого типа используют лишь для исследований, например для бесконтактного измерения распределения амплитуды колебаний поверхности в широком диапазоне частот. [c.224]

Скорость распространения акустических волн для жидкостей или газов определяют при заданном состоянии среды (температуре, давлении) постоянной с=l/(dp/dp) =V / p, где р — давление в веществе р — его плотность К—модуль всестороннего сжатия, равный отношению давления к деформации изменения объема с обратным знаком. Индекс S показывает, что производная берется при постоянной энтропии. Как правило, скорость не зависит от частоты, однако в некоторых веществах в определенном диапазоне частот наблюдают дисперсию скорости. Это объясняется тем, что скорость зависит от числа степеней свободы колебательного движения молекул. В упомянутом диапазоне частот в колебания начинает вовлекаться дополнительная степень свободы взаимное движение атомов внутри молекул. Исследование свойств веществ и кинетики молекулярных процессов по скорости (и затуханию) акустических волн составляет предмет молекулярной акустики. [c.30]

ИССЛЕДОВАНИЕ ЕСТЕСТВЕННЫХ ПОЛЕЙ УПРУГИХ КОЛЕБАНИЙ В ВЫСОКОЧАСТОТНОМ СЕЙСМИЧЕСКОМ и АКУСТИЧЕСКОМ ДИАПАЗОНАХ ЧАСТОТ [c.126]

Результаты визуальных наблюдений за кавитацией и фотосъемки обобщены на рис. 7-49, из которого, в частности, видно, что с увеличением количества воздуха в воде увеличивается параметр кавитации, соответствующий ее возникновению. Акустические спектры при отсутствии и наличии кавитации для различного содержания в воде воздуха приведены соответственно на рис. 7-50 и 7-51. Получены они с помощью датчика из титаната бария с диаметром диска 7,5 см, погружаемого в воду в контейнере, устанавливаемом на верхнее окно рабочей секции трубы. Как видно, четкой закономерности и значительного влияния количества воздуха на спектр издаваемого щума не обнаружено в большом диапазоне не слишком высоких частот, если не считать самой правой части графиков с частотами, доходящими до 10 тыс. гц, где влияние воздуха становится более ощутимым. Интересно, что оно здесь проявилось различно для бескавитационного и кавитационного режимов. Следует отметить, что регистрируемые в исследованиях. частоты были небольшими (до 10 тыс. гц) и не достигали области, обычно характерной и интересной для кавитационных процессов (больше 20 тыс. гц). Очевидно, что вопрос о влиянии содержания воздуха на акустический спектр в данной работе исследован недостаточно. [c.182]

Большие возможности открыты для ультразвукового контроля при использовании компьютерных систем, позволяющих анализировать результаты всех исследований, обеспечивать визуализацию дефектов в трех ракурсах, объединять результаты различных видов прозвучивания, различных алгоритмов обработки информации. Качественно новая информация, получаемая от подобных систем, изменит подходы к понятиям допустимости дефектов, эталонирования и стандартизации. Ультразвуковые преобразователи с регулируемой диаграммой направленности, принудительным удержанием магнитной контактной жидкости, бесконтактные магнитоакустические и высокочастотные дефектоскопы позволят создать новые методы акустических испытаний. Новые возможности открываются с использованием акустических микроскопов, работающих на диапазоне частот 20... 100 МГц. Ультразвуковые твердомеры и толщиномеры должны иметь запоминающие устройства и другие средства автоматизации исследований. [c.480]

Процесс образования пузырьков при кавитации является конечным во времени. При увеличении частоты колебаний время, соответствующее отрицательным полупериодам акустического давления, уменьшается. Это приводит к тому, что для создания кавитации требуется гораздо большее значение звукового давления. На рис. 3.22 даны графики значений порога кавитации на поверхности пресной воды в зависимости от частоты, из которых видно его быстрое увеличение на частотах более 10 кГц. На частоте 30 кГц среднее значение порога кавитации составляет примерно 1 Вт/см . Однако следует от.метить широкий диапазон разброса приведенных средних значений. Он является следствием изменений параметров морской воды из-за наличия растворенных газов и воздушных пузырьков, применения различных критериев оценки результатов измерений и методов исследований. [c.88]

Хотя первые ультразвуковые исследования были выполнены ещё в прошлом веке, основы широкого практического применения ультразвука были заложены позже, в 1-й трети 20 в. Как область науки и техники ультразвук получил особенно бурное развитие в последние два-три десятилетия. Это связано с общим прогрессом акустики как науки и, в частности, со становлением и развитием таких её разделов, как нелинейная акустика и квантовая акустика, а также с развитием физики твёрдого тела, электроники и в особенности с рождением квантовой электроники. Широкое распространение ультразвуковых методов обусловлено появлением новых надёжных средств излучения и приёма акустических волн, с одной стороны, обеспечивших возможность существенного повышения излучаемой ультразвуковой мощности и увеличения чувствительности при приёме слабых сигналов, а с другой — позволивших продвинуть верхнюю границу диапазона излучаемых и принимаемых волн в область гиперзвуковых частот. [c.5]

Периодическое изменение локальных значений критерия Ки по длине канала хорошо согласуется с результатами экспериментальной работы [66], в которой исследован теплообмен в трубе при воздействии низкочастотных звуковых колебаний. К сожалению, нет экспериментальных данных, позволивших бы произвести сопоставление с результатами, полученными по формуле (43), в широком диапазоне изменений параметров. Можно лишь воспользоваться данными по возгонке нафталина (0=0,06 см /сек, Ь=2 см) со стенок акустической резонансной трубы, работавшей на частоте 285 гц в условиях вынужденной конвекции (Ке=1430). [c.611]

Указанная область может находиться в диапазоне частот, на которых проводятся акустические, обычно ультразвуковые, измерения, поэтому изменения скорости и поглощения ультразвука, вызванные релаксационными явлениями, следует учитывать при создании и эксплуатации соответствующей контрольноизмерительной аппаратуры. Вместе с тем изучение релаксационных явлений при измерении дисперсии скорости звука и релаксационного поглощения ультразвука является эффективным методом исследования свойств тепло- и энергоносителей. [c.42]

Акустическое воздействие на струю оценивалось по изменению спектра шума струи, а также по изменению угла раскрытия основного участка струи а и длины X сверхзвукового участка. Результаты экспериментов показали, что характер поперечного акустического возбуждения сверхзвуковой струи существенно зависит от отношения акустической мощности излучателя к кинетической энергии струи W,/Wq, а также от относительной длины l/h, где h - ширина или диаметр сопла. Оказалось, что при Ws/Wq > 1,5% н l/h = 0,6 происходит захват частоты во всем исследованном диапазоне 10 - 20 кГц, т.е. поперечные колебания плоской сверхзвуковой струи происходят с частотой внешнего воздействия. Поэтому в спектре шума наблюдается только составляющая с частотой внешнего излучения. [c.182]

На частотах СВЧ диапазона представляют интерес оптические методы изучения нелинейных акустических явлений в твердых прозрачных телах. На рис. 11.5, а изображена схема установки для исследования генерации гармоник продольных волн в кристалле кварца [55]. Свет от неподвижного гелий-неонового лазера 4 падает на исследуемый прозрачный кристалл 2, который может передвигаться вдоль направления распространения звука, сохраняя угол падения света неизменным (используется брэгговская дифракция света на ультразвуке). Этот свет дифрагирует на продольной ультразвуковой волне (использовались частоты от 500 МГц и выше применялся импульсный метод) под углом 0б, удовлетворяющим условию Брэгга sin 0б=Х/2Л, где X — длина волны света и yV длина волны звука (рис. 11.5, б). Поскольку угол 0б зависит от Л, возникающие при распространении ультразвуковой волны гармоники могут быть исследованы независимо, если производить измерения под углами 0б ю), 0б(2 >),. . . Изменение амплитуды гармоники с расстоянием находится путем передвижения резонатора 1 с кристаллом 2 относительно неподвижных источников света 4 и фотоумножителя 3. При малом отношении интенсивностей дифрагированного света к падающему, интенсивность дифрагированного света прямо пропорциональна интенсивности падающего света / и не зависит от частоты акустических гармоник (i/< > и — амплитуды смещения звука основной частоты и второй гармоники), [c.300]

Метод преломленных волн (МПВ)-основной метод наземных сейсмических исследований в гидрогеологии и инженерной геологии при изучении глубин до 500 м. МПВ используется также при наблюдениях в подземных горных выработках (шахтах, штольнях, тоннелях и т. д.), в том числе и в акустическом диапазоне частот. Работы по МПВ могут вестись с применением как продольных, так и поперечных, а также обменных волн. Различают две модификации МПВ-метод первых вступлений, когда используются только первые вступления преломленных волн, приходящих в точку наблюдения раньше других волн, и корреляционный метод преломленных волн (КМПВ), в котором корреляционно прослеживаются и используются все преломленные волны, имеющиеся на записи. При этом к преломленным волнам относят головные, рефрагированные и преломленно-рефрагированные волны. В настоящее время работы по методу преломленных волн, как правило, ведут с применением импульсных источников - механических, электродинамических и т.д. [c.65]

Исследуемые гармоники волны или комбинационные частоты в спектральном методе необходимо очень надежно отфильтровать от остальных спектральных компонент волны. Основную трудность при наблюдении искажения монохроматических волн, конечно, представляют более низкочастотные компоненты спектра (первая — в случае выделения второй гармоники, первая и вторая — в случае выделения третьей или особенно четвертой, и т. д.), так как уровень этих компонент может быть существевГ-но более высоким, чем уровень измеряемой гармоники. В случае наблюдения взаимодействия волн существенным является возможность отстроиться от нежелательных комбинационных частот и гармоник. В отличие от оптики, располагающей материалами с сравнительно большой дисперсией, для упругих волн все исследованные до настоящего времени среды не имеют вообще или имеют очень незначительную дисперсию, связанную с различными релаксационными процессами, что практически исключает возможность применения акустических призм. Вместе с тем, во всяком случае при исследовании нелинейных искажений упругих волн в мегагерцевом диапазоне частот, не возникает вопрос о высокой разрешающей способ-НОс№ акустического или электронного спектрального ап- [c.140]

Как известно, несовершенство упорядоченного расположения атомов в поликристаллических металлах и минералах оказывает влияние на скорость и поглощение акустических волн в этих материалах. Поскольку многие породы состоят из зерен, которые имеют очевидную кристаллическую структуру или, по крайней мере, химическое строение которых предполагает упорядоченность атомов, можно ожидать, что такие же эффект могут проявляться и при распространении сейсмических волн. Полный обзор исследования по этому вопросу и обсуждение наиболее важных идей было дано Мэйсоном (1976 г.). Главная идея заключается в том, что напряжения могут изменять положение дефектов в кристаллической решетке. Это изменяет связь деформации с напряжением в среде, увеличивая значения упругих модулей и добавляя к ним мнимую часть. Чтобы изменить положение дефекта, требуются как тепловая энергия, так и механическое напряжение. Тепловая энергия затрачивается на преодоление энергетического барьера, который смещается под воздействием напряжений. Согласно Мэйсону дефектом, который наиболее сильно влияет на скорость и поглощение волн, является дислокация, представляющая линейную область нарушенного порядка, удерживаемая на обоих концах некоторыми дефектными атомами. В одном слу тае сейсмические волны заставляют дислокацию колебаться подобно растянутой струне, излучая энергию при взаимодействии с тепловыми фоно-иами. Это явление обусловливает широкий максимум поглощения в мегагерцовом диапазоне частот. Более вероятно, что дислокации пересекают энергетический барьер и только частично находятся в области мини-чума потенциальной энергии. Каждая дислокация может содержать некоторое число узлов, при этом движение дислокации происходит в том случае, когда все узлы переходят через потенциальный барьер в соответствии с приложенным напряжением, Этот механизм ведет к независимости Q от частоты. Оба механизма дают значения Q, находящиеся в хорошем согласии с экспериментами на гранитах формации Уистерли и других породах, если использовать некоторые правдоподобные предположения о размере и плотности дислокаций. Результаты более поздних экспериментов [99] не удалось объяснить движением дислокаций в твердой фазе пород. В связи с этим была развита модель, базирующаяся на теории Герца для контактируюш,их сфер, в которой учитывается движение дислокаций на поверхности трещин. Искажения материала, наблюдаемые при деформациях, достигающих 10-, могут быть Объяснены наличием дислокаций, отрывающихся от концевых дефектных атомов. [c.141]

Возросшая роль акустических методов исследования твердого тела и широкое распространение методов ультразвуковой интроскопии и дефектоскопии вызывают необходимость интенсивности ультразвуковых колебаний в широком диапазоне частот. Однако на очень высоких частотах величины смещений в твердых телах столь малы, что их непосредственное измерение затруднено. Поэтому на высоких частотах обычно используются различные косвенные методы измерения интенсивности ультразвуковых колебаний. Наиболее эффективный из них — акустоэлек-трический метод. [c.139]

В последние годы значительное число исследований было направлено на разработку оптических методов возбуждения и регистрации все более коротких когерентных импульсов деформации [72—801. Во многом это связано с широкими перспективами практического применения этого бесконтактного, дистанционного метода для экспресс-диагностики различных веществ. Возбуждаемые с помощью лазеров акустические импульсы наносекундной длительности эффективно использовались для определения анизотропии модулей упругости [81] и распределения пространственного заряда в диэлектриках [82]. Создание оптических генераторов пикосекундных акустических импульсов открывает возможность измерения поглощения акустических волн гига- и терагерцевого диапазона частот [76—791, изучения упругих свойств [76, 78, 80], распределений дефектов и остаточных напряжений в пленках, измерения толщин тонких пленок [74, 77, 781. Однако у проводимых исследований, несомненно, есть и более фундаментальные цели. С одной стороны, это создание импульсных акустических спектрометров быстрых нестационарных процессов. С другой — исследования распространения когерентных акустических волн в условиях, когда существенно проявляется дискретная структура кристаллов. [c.160]

На рис. 115 показана структурная Схема аппаратуры для контроля методом акустической эмиссии. В состав одного канала входит преобразователь 1, чувствительный элемент которого изготовляют обычно из пьезокерамики типа ЦТС. Для работы при температурах выше 300—400° С и высоком уровне радиации применяют пьезокерамику типа ниобата лития. Используют широкополосные (Д/ = 700 -4- 900 кГц) и узкополосные (Д/ = 100—150 кГц) преобразователи. Последние обычно применяют, когда на основе предварительных исследований выбран оптимальный для контроля диапазон частот. Расширение полосы пропускания достигается способалш, изложенными на стр. 192. Преобразователи обычно рассчитывают на прием волн определенного типа. Диаграмма направленности преобразователя, как правило, широкая вследствие небольших размеров пьезопластины. [c.286]

Лит. Колесников А. Е., Ультразвуковые измерения, М., 1970 К р а с-Пушкин П. Е., Учен, записки МГУ , 1944, в. 74, с. 73—86 Волейшис А., Я р о н и с Э., Акустический цифровой интерферометр для исследования дисперсии скорости ультразвука в жидкостях в диапазоне частот 0,25 —1250 Мгц, в кн. Научные труды вузов Литовской ССР. Ультразвук, в. 5, Вильнюс, 1973 Иванов В. Е., Некоторые особенности измерения скорости ультразвука в твердых телах интерферо-метрическим методом, в кн. Вопросы методики ультразвуковой интерферометрии. Тр. 2-й Всесоюзной конференции, т. 2, Вильнюс, 1967 Химунин А., Дрож-жин П., К вопросу о влиянии формы кривой реакции на точность измерения скорости звука в жидкостях интерферометри-ческим способом, там же. [c.153]

Выше уделялось внимание вопросам, связанным с изучением общих акустических свойств решетки из полых брусьев, характер движения пластин и брусьев в целом не рассматривался. В то же время исследование кинематики элементов любой упругой системы зачастую позволяет более глубоко осмыслить физические процессы, происходящие в таких системах. В связи с этим проанализируем амплитуды и фазы колебательных скоростей пластин и брусьев для некоторых наиболее характерных областей частотного диапазона, а именно в области низких частот///i 1, резонанса/// 1 и взоне выше резонанса, когда knp приближается к единице. В табл. 3 приведены такие данные для титановой пластины с волновым размером 2a/Xi = 0,1 при нормальном падении плоской волны на решетку, из которых видно, что на низких [c.156]

Они показали, что учет скорости ветра приводит к росту фазовой скорости гравитационной волны. Наиболее важные результаты теоретических исследований сводятся к следующему в долгопериодном диапазоне (10—100 мин) распространяющиеся волны в основном имеют характер гравитационных. Существует некоторая путаница в области волновых движений в атмосфере, связанная с тем, что при использовании широко употребляемого термина распространение акустико-гравитационной волны не проводится четкого различия между акустическими модами, включающими эффект плавучести, и гравитационными модами, включающими эффект сжимаемости. Действительно, пока рассматривается нил няя часть атмосферы до высоты около 100 км, поведение гравитационных и акустических мод колебаний различается достаточно заметно и никакой путаницы не возникает. Это различие между ними может быть легко определено с помощью введенных ранее понятий предельных частот предельной акустической (ограниченной снизу) частоты (Оа, частоты Брента—Вяйсяля или предельной гравитационной (ограниченной сверху) частоты внутренних волн x)g. В литературе используется несколько обозначений для этих частот, так Толстой и Пан [633] использовали обозначения (Оо и N. [c.351]

Для проведения микросейсмокаротажа и других видов сейсмических исследований, связанных с количественным изучением тонких динамических особенностей упругих волн в диапазоне частот до 2-3 кГц, надежным инструментом является спаркер типа 4/во с электродами, распсшоженными в акустически прозрачном контейнере (см, рис. 1.7), При используемых энергиях 500 Дк цилиндрический контейнер из полиуретана со стенками толщиной около 3 мм, диаметром 5 0 мм и длиной 50 см выдерживает 20-30 тыс. разрядов, а ресурс работоспособности электродов до их смены составляет 1-2 тыс, разрядов. [c.48]

Исследование шумового фона ядерного реактора в процессе работы показало, что, для того чтобы избежать помех, выявление акустической эмиссии на работающей установке, окутанной турбулентными жидкостными потоками с кавитацией, должно производиться в начале мегагерцевого диапазона. В результате лабораторных испытаний установлено, что диапазон частот от [c.30]

Результаты эксперимента показали, что при постепенном увеличении 1 происходит скачкообразное изменение спектрального состава излучаемых трубой звуковых волн. При этом подобным образом изменяются и термодинамические параметры работы вихревой трубы. Видно (см. рис. 3.32), что при достижении ц = 0,85 происходит резкое уменьшение адиабатного КПД и абсолютных эффектов подогрева и охлаждения (по модулю). Это явление сопровождается уменьшением интенсивности низкочастотных колебаний и соответственно увеличением высокочастотной акустической составляющей. Динамика низкочастотных колебаний в зависимости от ц аналогична поведению адиабатного КПД, т. е. максимуму КПД соответствует и максимум звукового давления, приходящегося на частоту 1300 Гц. Можно сделать вывод, что в процессе энергопергеноса в вихревой трубе наиболее активную роль играют низкочастотные возмущения и перспектива в использовании интенсификации тепломассообмена в вихревой трубе связана с применением для этого низкочастотных колебаний, соответствующих диапазону 1000—3000 Гц. Между акустическими характеристиками и эффективностью работы вихревой трубы существует четкая корреляция. Таким образом, на основе представленного обзора и результатов некоторых экспериментальных исследований макро- и микроструктуры вихревого потока вьщелим наиболее характерные и принципиальные его свойства [c.141]

СПЕКТРОСКОПИЯ (раздел физики, в котором изучают спектры оптические абсорбпионпая изучает спектры поглощения видимого, инфракрасного и ультрафиолетового света акустическая — совокупность методов измерения фазовой скорости и коэффициента поглощения звуковых волн различных частот, распространяемых в веществе вакуумная — спектроскопия коротковолнового ультрафиолетового и мягкого рентгеновского излучения, в которой применяют вакуумные спектральные приборы лазерная изучает полученные с помощью лазерного излучения спектры испускания, поглощения и рассеяния света мессбауэровская — метод изучения электрических и магнитных полей, создаваемых на атомных ядрах их окружением микроволновая — радиоспектроскопия электромагнитных волн сантиметрового и миллиметрового диапазонов длин волн нелинейная — методы исследования строения вещества, основанные на нелинейных оптических явлениях оптико-акустическая — метод анализа вещества, основанный на изучении спектров поглощения света, возникающих [c.278]

Применение акустической голографии. На ннфразву-ковых и низких звуковых частотах методами Г. а. можно получить информацию о структуре земной коры, о подстилающей дно океана поверхности, выявить наличие крупномасштабных неоднородностей в естественных средах. В диапазоне звуковых и низких УЗ-волн методы Г. а. применяются в подводном звуковидении, бесконтактной диагностике машин и механизмов по собственному шумоизлучению, при изучении полей разл. колебат. конструкций и т. п. В диапазоне высоких УЗ-частот Г. а. используется для получения акустич. изображений в самых разл. областях науки и техники, напр, в микроскопии акустической для биол. исследований, п устройствах медицинской диагностики для получении информации о строении внутр. оргапов, в дефектоскопии для получения изображений внутр. дефектов материалов. [c.514]

В косвенных методах резонансное поглощение радиочастотного поля регистрируют по изме-вению (обычно небольшому) нек-рых макроскопич. характеристик вещества. Ими могут быть, напр., интенсивность и поляризация оптич. люминесценции (оптич. детектирование), анизотропия у- и Р-радиоакт. излуче-иия, траектории молекулярных и атомных пучков в неоднородном внеш. поле (см. также Раби метод), темп-ра образца, его способность к нек-рым хим. реакциям и пр. К косвенным методам можно отнести также двойные резонансы, в к-рых поглощение квантов одной частоты регистрируют по отклику на другой частоте. Для расширения возможностей Р, используют иногокваитовые и параметрич. эффекты, акустич. методы (см., напр., Акустический парамагнитный резонанс). В ВЧ-области диапазона радиоволн (частота выше 10 Гц) Р. по своим методам и объектам исследования приближается к ИК-спектроскопии (см. Субмиллиметровая спектроскопия). [c.235]

Первые эксперименты, проведенные в 1941 г. [4], в области частот звука килогерцевого диапазона и низкочастотного ультразвука 20 кГц не только подтвердили характер зависимости о0 от со, L, Ь, но и позволили оценить значение характеристики турбулентности j,, т. е. использовать акустический метод дня исследования атмосферной турбулентности. Эго значение С , оказалось для данных условий акустического эксперимента несколько меньшим, чем значение, определяемое методом микроанемометра, широко применяемого малоинерционного прибора для измерения скорости и направления ветра. Если при этом учесть, что в формуле (2.21) учитывались лишь флуктуации скорости и не принималось во внимание поле пульсаций температуры (а оно, как отмечалось, дает примерно такой же вклад в значение флуктуации фазы), то соответствие результатов акустического метода измерения и метода микроанемометра становится еще более близким. [c.176]

Эксперименты выполнены на установке с диаметром выходного сечения сопла ё = 0.02 м при скорости истечения мо = 20 м/с, что соответствует числу Рейнольдса Ке = г/()й /у = 2.8 10 . Начальная турбулентность в ядре потока на срезе сопла составляла ео = 0.25%. Параметры пограничного слоя в выходном сечении сопла 5о =0.23 мм, 0() = 0.11 мм формпараметр Я = 8о/0о =2.09, так что пограничный слой был близок к ламинарному. При проведении исследований сигнал с генератора чистого тона подавался на два канала. В первом канале имелся удвоитель частоты, во втором - фазовращатель, позволяющий плавно изменять фазу сигнала в диапазоне ф = 0-360°. После этого сигнал с обоих каналов поступал на сумматор, а затем на динамический громкоговоритель, с помощью которого осуществлялось поперечное акустическое возбуждение струи. Уровни звукового давления вблизи выходной кромки сопла при одночастотном и двухчастотном возбуждении были одинаковыми и равнялись Ь = 125 дБ при этом уровни звукового давления на основной частоте и ее субгармонике составляли 122 дБ. Для измерения средних и пульсационных скоростей использовался комплект термоанемометрической аппаратуры фирмы В15а. Кроме того, измерения средней скорости проводились пневмометрическим методом при помощи трубки Пито. [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...