Удвоитель частоты

Нелинейные кристаллы — удвоители частоты устанавливаются либо на пути излучения по выходе его из резонатора, либо внутри резонатора. В настоящее время осуществлены также устройства, основанные на нелинейных эффектах, позволяющие получить третью и четвертую гармоники основного излучения. Такого рода умножители получили широкое распространение. При их помощи оказывается возможным преобразование инфракрасного лазерного излучения, например к = 1,06 мкм, от лазеров на стекле с неодимом или иттриево-алюминиевом гранате в излучение А- = 0,53 мкм, соответствующее видимой части спектра. [c.77]

Графики решений (20), (24) представлены на рис. 4(а) видно, что при выполнении условия (23) вся анергия основной волны переходит в гармонику,реализуется накапливающееся взаимодействие оптический удвоитель частоты [c.297]

Нестационарное удвоение частоты фазово-модулированного импульса. В соответствии с (10) оптический удвоитель частоты при длине кристалла z>Li,p можно рассматривать как узкополосный фильтр с поло- [c.115]

Создание высокостабильных YAG Nd + лазеров с активной и пассивной синхронизацией мод и высокоэффективных удвоителей частоты на кристаллах КТР (сейчас речь идет уже о получении средних мощностей второй гармоники до 10 Вт) привело к быстрому развитию разнообразных схем синхронной накачки лазеров на красителях. Для повышения стабильности и сокращений длительности синхронно-накачиваемых лазеров применяются различные схемы комбинированной синхронизации мод. На выходе уверенно получаются тщательно сформированные спектрально-ограниченные импульсы с длительностью менее 100 фс. Разработкой таких лазеров занимаются многие лаборатории, и сейчас они успешно конкурируют, а во многих случаях даже превышают по своим характеристикам лазеры с пассивной синхронизацией мод. [c.246]

Рис. 6.21. Многокаскадный усилитель фемтосекундных импульсов 1— лазер накачки с усилителем, 2 — удвоитель частоты, 3—6 — кюветы с красителем, 7—решеточный компрессор между каскадами усиления расположены пространственные фильтры с насыщающимися поглотителями [67]

Управляющее напряжение получается от того же генератора с помощью специального удвоителя частоты. [c.198]

Это есть режим внутрирезонаторной генерации второй гармоники. Для его реализации в резонатор вносят удвоитель частоты излучения, генерируемого в активном элементе. [c.281]

Надо сказать, что прикладная нелинейная оптика развивалась удивительно быстрыми темпами. Одним из наиболее ярких примеров здесь могут служить работы по генерации оптических гармоник. В первом эксперименте (1961 г.) удвоение частоты рубинового лазера выступало как весьма тонкий физический эффект коэффициент преобразования основного излучения в гармонику по мощности не превышал 10 —10 . Однако уже в 1963 г., после того как в оптике была продемонстрирована возможность согласования фазовых скоростей волн с сильно различающимися частотами, были созданы удвоители частоты с к.п.д. 10-2 10-. [c.5]

Материал гл. 5 связан с описанием методики расчета, конструкций и рабочих характеристик удвоителей частоты. Большое внимание уделено здесь одной из важнейших практических проблем в указанной области — разработке внутрирезонаторных удвоителей частоты лазеров непрерывного и квазинепрерывного действий. Особо следует отметить материал гл. 6, посвященной параметрическим преобразователям сигналов и изображений из [c.11]

Создание эффективных оптических удвоителей частоты позволило использовать излучение второй гармоники для вторичного удвоения, а также для смешения оптических частот, т. е. создать генераторы третьей, четвертой и даже пятой гармоник. Первые опыты по каскадной генерации четвертой гармоники излучения неодимового лазера (Я,4 = 0,265 мкм) были выполнены уже в 1964—1965 гг. [1, 2]. Дальнейшее развитие методов каскадного умножения частоты на кристаллах с квадратичной нелинейностью позволило значительно повысить эффективность оптических умножителей частоты [3—8] и привело к созданию генератора пятой гармоники (Xs = 0,212 мкм) излучения неодимового лазера [8]. Успехи в разработке эффективных оптических умножителей частоты в значительной степени связаны с быстрым прогрессом теории умножения частоты световых пучков [9—19]. [c.242]

Диэлектрические умножители частоты Удвоитель с однофазным входом 1,5 9,0 70 30 [c.305]

На рис. 27 показана кинематическая схема универсальной сменной головки с механическим удвоителем частоты вибраци электрода. Электродная проволока 1 из каосеты 2 при помощи ведущего ролика 3 и прижимного 4 подается во вращающийся трубчатый шпиндель 5, на конце которого закреплен сменный штуцер 6 с выходным отверстием, расположенным под Некоторым углом к оси его вращения. Электродная проволока проходит внутри токоподводящей трубки 7, неподвижно закрепленной между двумя стальными трубками 8, три помощи хомутика [c.183]

Крупномасштабные продольные взаимодействия удаётся реализовать в пучках мопщых лазеров, макс, кпд удвоителей частоты достигают 80—90%. Если разность г(2со) — п(со) определяется естеств. дисперсией среды, то 11 Дn.- не превышает 10 см и даже для световых полей, близких к пробойным, продольные взаимодействия остаются мелкомасштабными. [c.298]

Слабый эффект генерации 2-й оптич. гармоники был открыт в естеств. кристалле кварца. Получение кпд оптич. удвоителя частоты, достигающего десятков процентов, стало возможным только за счёт использования искусственно выращенных кристаллов, позволяющих реализовать условия синхронизма. Поэтому большая величина нелинейвой восприимчивости — не единств, требование к эфф. нелинейному материалу. Обычно необходима совокупность таких свойств, как нелинейность, двулучепреломлеяие, область прозрачности, оптич. прочность и т. п. Возможности варьирования величин квадратичной нелинейной восприимчивости обусловленной быстрой электронной нелинейностью, относительно невелики. Анализ эксперим. данных позволяет сформулировать полуэмпирич. закономерность, связывающую спектральные компоненты квадратичной восприимчивости с компонентами [c.298]

СГС) и в кристалле Те в ИК-диапазоне (у/ 2,2 10 СГС) ещё в 1960-х гг., практически не были превзойдены и в 1980-х гг. (табл.). Это не свидетельствует, однако, об отсутствии прогресса в разработке материалов с квадратичной нелинейностью. Наиболее яркие достижения получены в разработке нелинейных кристаллов для преобразования широкоапертурных пучков импульсных лазеров для установок УТС и в разработке кристаллов для преобразования излучения с высокой ср. мощностью. Удвоитель частоты на кристалле калий — тштанил фосфата (КТР) обладает кпд Я5 60% при средней мощности лазерного излучения 20 Вт. [c.298]

Уменьп1ение при Ф. р. может быть использовано для детектирования колебаний, однако чувствительность таких детекторов оказьгвается низкой. При отсутствии цилинд-рич. симметрии образца (геометрической или кристаллографической) относительно направления Но величина при больн1их амплитудах колебаний зависит от времени, причём преобладает 2-я гармоника, Этот эффект может быть использован для создания удвоителей частоты СВЧ-диапазона. [c.310]

Поэтому именно в поле фемтосекундных импульсов впервые были реализованы предельные КПД оптического удвоителя частоты и суперлюмниесцентного параметрического генератора света. [c.110]

Нелинейные взаимодействия в условиях черепковского синхронизма наблюдались в специальной геометрии удвоителя частоты на кристалле ниобата лития Джордмейном и соавторами [27], а при генерации миллиметровых волн за счет смешения излучения двух СОг лазеров — Багдасаряном и соавторами [28]. Принципиальная возможность излучения Вавилова — Черенкова волнами любой природы отмечалась Гинзбургом [29] Аскарьян [30] рассмотрел возможность черепковского излучения сгустком нелинейной поляризации. [c.131]

Рис. 4.17. Схема экспериментальной установки по параметрическому усилению частотно-модулированных импульсов 1 — лазер на фосфатном стекле с пассивной синхронизацией мод, 2 — удвоитель частоты, 3 — параметрический усилитель на кристалле DA, 4 — одномодовый волоконный световод, 5 — динамический интерферо1метр, 6 — компрессор, 7 — измеритель длительности [43]

Рис. 6.31. Схема коррелятора для измерения длительности сверхкоротких импульсов при неколлинеарной генерации второй гармоники / — делительная плас-I тинка, 2 — прерыватель-модулятор, 3 — сканируемая линия оптической задержки, 4 — кристалл удвоителя частоты, 5— диафрагма, 6 — ФЭУ

Среди возможных применений Преобразования частоты в режиме векторного синхронизма в молекулярных кристаллах можно указать на эффективное преобразование частоты с разделением входа и выхода, на создание логических элементов быстродействующих счетных машин, например типа И , основанных на комбинации удвоителя частоты и параметрического генератора, работающего в режиме уменьшения частоты вдвое. Сигнал на выходе такой системы будет появляться лишь при одновременной подаче под углом векторного синхронизма двух световьдх пучков на вход удвоителя частоты. Такие логические элементы имеют равноправные входные и выходные сигналы, что позволяет объединять эти элементы в более крупные блоки без снижения скорости действия отдельных структурных единиц. Это выгодно отличает нелинейные оптические логические элементы от логических элементов на оптронах [265]. [c.182]

I — генератор 2 — зонды 3 — удвоитель частоты 4 — управляющее напряжение 5 — фильтр для 2-й гармоники 6 — селективный усилитель 7 — фазоуправляемый выпрямитель. [c.198]

Из многочастотных лидаров в практике атмосферно-оптиче-ских исследований к настояш,ему времени наибольшее распространение получили двухчастотные системы лазерного зондирования. Как правило, они используют в качестве источников стандартные ОКГ на 0,69 либо 1,06 мкм с удвоителями частоты. В связи с этим представляет определенный практический интерес подробнее изложить теорию двухчастотиого лазерного зондирования атмосферных аэрозолей как частный вариант общей теории метода многочастотного зондирования аэрозольных систем. С одной стороны, это позволит более ясно представить содержание самой теории, а с другой — более полно оценить информационные возможности простых измерительных комплексов, какими являются, в частности, двухчастотные лидары. [c.99]

В 1975 г. Гибсон и Томас [35] и в 1977 г. Межи и др. [61] сообщили о лидарных измерениях озона в тропосфере и стратосфере, выполненных с помощью перестраиваемых лазеров на красителе, накачиваемых лампой-вспышкой и снабженных удвоителем частоты излучения. Тогда же Грант и Хейк [37] экспериментально установили, что с использованием пар длин волн лазерного излучения Ко = 292,2 нм п 294,0 нм можно определить в пространственном стробе 1 км концентрацию Оз на уровне 0,03 млн [c.181]

Эффективный удвоитель частоты на кристалле дигидроарсената цезия. [c.240]

В связи со значительными успехами техники оптических умножителей частоты весьма актуальным в последние годы стал вопрос о возможности достижения предельно высоких к. п. д. оптических умножителей. Следует отметить, что этот вопрос обсуждался и ранее [19] был установлен теоретический предел к. п. д. оптического удвоителя частоты — в нелинейном кристалле без потерь он равен 100%. Однако для реальных оптических удвоителей даже в отсутствие апертурных эффектов в нелинейной среде без потерь получение 100%-ного к. п. д., как указывалось в [8], является проблематичным. [c.242]

Рис. 4. Блок-схема спектрометра АЯМР, используемого для исследований методом акустического насыщения 1 — кристалл 2 — преобразователь з — ультразвуковой передатчик 4 — удвоитель частоты <5 — спектрометр ЯМР 6 — сршхронный детектор 7 — модулятор 8 — самописец 9 — полюс магнита, поле к-рого перпендикулярно плоскости рисунка.

На рнс. 1.35, е показана схема удвоителя частоты на диодах, представляющая собой двухполуперйодный выпрямитель с резонансной нагрузкой на выходе для выделения, второй гармоники исходной частоты. [c.45]

Эксперименты выполнены на установке с диаметром выходного сечения сопла ё = 0.02 м при скорости истечения мо = 20 м/с, что соответствует числу Рейнольдса Ке = г/()й /у = 2.8 10 . Начальная турбулентность в ядре потока на срезе сопла составляла ео = 0.25%. Параметры пограничного слоя в выходном сечении сопла 5о =0.23 мм, 0() = 0.11 мм формпараметр Я = 8о/0о =2.09, так что пограничный слой был близок к ламинарному. При проведении исследований сигнал с генератора чистого тона подавался на два канала. В первом канале имелся удвоитель частоты, во втором - фазовращатель, позволяющий плавно изменять фазу сигнала в диапазоне ф = 0-360°. После этого сигнал с обоих каналов поступал на сумматор, а затем на динамический громкоговоритель, с помощью которого осуществлялось поперечное акустическое возбуждение струи. Уровни звукового давления вблизи выходной кромки сопла при одночастотном и двухчастотном возбуждении были одинаковыми и равнялись Ь = 125 дБ при этом уровни звукового давления на основной частоте и ее субгармонике составляли 122 дБ. Для измерения средних и пульсационных скоростей использовался комплект термоанемометрической аппаратуры фирмы В15а. Кроме того, измерения средней скорости проводились пневмометрическим методом при помощи трубки Пито. [c.170]

В США институт по исследованию электроэнергии (ЕРН ) содействовал разработке передвижного лидара дифференциального поглощения для наблюдения за выделением и рассеиванием молекул 502 и N02, выделяющихся из каменного угля и других видов ископаемого топлива при их использовании. Основным узлом лидарной системы являются два независимо генерирующих ИАГ-неодимовых лазера [408]. Каждый из них имеет удвоитель частоты и используется для накачки двух лазеров на красителях, частота которых в свою очередь удваивается, чтобы обеспечить генерацию импульсов с длинами волн 300,0 и 299,5 нм, соответствующих линии поглощения молекулы 50г. Перестройка второго лазера (генерирующего импульсы на крыле линии поглощения) на длину волны 291,4 нм позволяет получать информацию о содержании в воздухе молекул Оз. Для генерации импульсов с длинами волн 448,1 и 446,5 нм, необходимых для контроля за содержанием в воздушной среде молекул N02, можно использовать лазеры на кумарине, накачивая их излучением третьей гармоники ИАГ — Nd-лaзepoв. Чувствительность описываемой лидарной системы при измерениях концентрации 50г оказалась равной 2-10 м, если выходная энергия составляла 10 мДж и применяли телескоп с диаметром зеркала 51 см. Период интегрирования был равен 2 мин. Это означает, что в дымовом шлейфе диаметром 10 м возможно детектирование молекул ЗОг с концентрацией 200-10 на расстоянии до 3 км. Фотоснимки фургона, в котором смонтированы лидар, лазер и телескоп приемной оптической системы. [c.461]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...