Общая физическая картина

С целью применения методов теории колебаний в исследованиях движения ротора обычно его вращательное движение заменяют двумя колебательными движениями, происходящими в двух взаимно перпендикулярных плоскостях с постоянным сдвигом фаз. Исследуют отдельно каждую компоненту и далее для получения общей физической картины производят суммирование обеих составляющих. Этот метод удобен и точен для линейных систем. Однако этого нельзя сказать о нелинейных системах. [c.74]

Работа посвящена теплообмену кипящих сред при непосредственном контакте с теплоносителем. Приведены анализ литературных данных и расчетные зависимости, рекомендованные различными авторами. При рассмотрении общей физической картины явления получено критериальное уравнение для теплового потока. Изложены результаты экспериментального исследования теплообмена при кипении пропана в воде и рекомендовано расчетное критериальное уравнение. [c.289]

При эксплуатации нагревателей высокая жаростойкость является более важным свойством, чем высокое электрическое сопротивление. Чтобы определить факторы, обусловливающие высокую жаростойкость сплавов, необходимо, на основании имеющихся данных, проанализировать вначале общую физическую картину процесса окисления, рассмотреть основные стадии окисления и оценить значимость каждой из них. [c.9]

Общая физическая картина развития питтинга [1.57] [c.98]

ОБЩАЯ ФИЗИЧЕСКАЯ КАРТИНА [c.306]

Развитая выше общая физическая картина механизма явления отражения остается здесь в силе, но необходимо учитывать анизотропию (см. приложение IV). Для этого, сохраняя формулы (1.1) — (1.11), необходимо учесть тензорный характер величин е, р., а, что сопряжено со значительными математическими трудностями. [c.62]

Это выражение получено нами из рассмотрения частного случая движения электрических зарядов в металлическом проводнике. Для того чтобы выяснить, насколько общим является это выражение и можно ли его распространять на другие случаи движения электрических зарядов в магнитном поле, необходимо представить себе физическую картину движения зарядов в металлическом проводнике и возникновения силы F. В металлическом проводнике носителями зарядов являются свободные электроны, слабо связанные с атомами металла. Независимо от того, течет по проводнику ток или нет, свободные электроны совершают хаотическое тепловое движение со скоростями порядка сотен километров в секунду (эта скорость растет с ростом температуры). Пока электрическое поле в проводнике отсутствует, вследствие полной хаотичности теплового движения за единицу времени через любое сечение проводника в обе стороны проходит одинаковое число электронов, т. е. одинаковое количество электричества, и ток [c.80]

Теория о взаимодействии витка и металла служит отправной базой при построении более общей теории для катушек любых типов, использующей физическую картину взаимодействия катушки с металлом и понятие о коэффициенте рассеяния. [c.22]

Следует особо остановиться на третьей группе требований. Словесная форма написания технических требований в большинстве случаев свидетельствует о незаконченности процесса формализации реальной физической картины. Иногда она порождена отсутствием информации о количественной стороне тех или иных взаимосвязей или незнанием сущности каких-либо процессов в сложной системе устройство — окружение . Нередко словесная формулировка посредством весьма общих понятий объединяет воедино множество нераскрытых связей. Примером может служить часто встре- [c.29]

Одновременно с этим необходимо отметить большую физическую и математическую сложность радиационного и особенно комбинированного теплообмена. Это обстоятельство существенно затрудняет теоретические и экспериментальные исследования этих процессов и заставляет использовать при их расчетах те или иные посылки, упрош,аю-щие реальную физическую картину. Поэтому, несмотря на достигнутые результаты, для создания достаточно общих и точных методов расчета радиационного и сложного теплообмена необходимы дальнейшие теоретические и экспериментальные исследования в этом направлении. [c.4]

Для выяснения физической картины явлений, происходящих в гетерогенном факеле, целесообразно рассмотреть возможное поведение отдельных фаз, исходя из общих физических и химических представлений. [c.140]

Это последнее предположение в ряде случаев не вполне точно описывает физическую картину явления, и поэтому представляет большой практический интерес решение этих частных задач в предположении, что а имеет различную величину в различных частях поверхности S, хотя бы и не зависящую от х , у , а пределах этой части. Примером может служить теплоотдача вертикально подвешенного цилиндра, свободно охлаждающегося в спокойном воздухе. Здесь ос имеет три заметно между собою отличающихся значения на верхнем, на нижнем торце и на боковой цилиндрической поверхности однако локальные значения коэффициента теплоотдачи на каждой из этих трех поверхностей практически одинаковы. Такого рода коэффициенты теплоотдачи, численно характеризующие теплоотдачу отдельного, имеющего конечные размеры, куска общей поверхности мы называем раздельными коэффициентами теплоотдачи, в отличие от а (Xg, Vg, Zg) — локального или местного коэффициента теплоотдачи. Только при помощи локальных или раздельных а точно описывается физическая сторона процессов теплоотдачи однако трудности математического характера заставляют вводить среднее а. [c.395]

Представления о материи и движении в современной физической картине мира. Совр. физ. картину мира, в рамках к-рой осуществляется развитие физики в наши дни, можно назвать квантово-релятивистской, т. к. её основой служат оси. принципы теории относительности (специальной, или частной, и общей) л квантовой теории (нерелятивистской квантовой механики, и релятивистской квантовой теории поля). [c.67]

ВОЗМОЖНОСТИ правильного описания физической картины с помощью телесных компонент напряжения л которые изменяются со временем в условиях установившегося течения в отличие от пространственных компонент напряжения р 5. Показано, что в общем случае напряженное состояние в деформируемом материале не остается постоянным, и, следовательно, использование пространственных компонент может привести к искаженной картине. [c.12]

Задача оказалась очень простой как с физической, так и с математической точки зрения. В общем случае, когда изучение колебаний сводится к решению основных граничных задач, возникают значительные математические трудности. Последующее изложение показывает, что им сопутствует также существенное усложнение физической картины деформирования цилиндра. [c.195]

Данное третье издание является существенно обновленной версией предыдущего и предпринято в связи с многочисленными и значительными успехами, достигнутыми в области лазеров со времени выхода в свет второго издания в 1982 г. > Тем не менее основная идея книги, состоящая в том, чтобы дать всеобъемлющее и единое описание процессов в лазерах на простейшем уровне, который еще согласуется с правильной физической картиной, осталась без изменения. Сохранена также и общая организация книги, которая, таким образом, предназначена в равной степени для аудиторных и самостоятельных занятий студентов инженерных, физических и химических специальностей, заинтересованных в понимании принципов работы лазеров. [c.8]

Необходимо отметить, что экспериментальные данные получены Федоровым при рассмотрении движения одиночной частицы в трубе-сушилке, что значительно искажает истинную картину движения двухфазного потока в трубе-сушилке. На самом деле процессы, при которых происходит движение твердых частиц в газовом потоке труб-сушилок, гораздо сложнее, но они изучены мало и представляют непреодолимые пока трудности для теоретических исследований. Поэтому некоторые авторы отказались от строгих теоретических построений и перешли на детальное экспериментальное изучение процесса перемещения твердых частиц в трубах-сушилках па базе общих физических представлений о движении двухфазных потоков. [c.12]

В общем при безупречном изложении теоретических вопросов механики разрушения и физической картины полей напряжений и деформаций у надреза и трещин автор менее успешно изложил экспериментальные методы испытаний на вязкость разрушения. После прочтения гл. V складывается впечатление, что не существует объективных критериев оценки достоверности полученных значений Ki - Однако в отечественной практике этот вопрос решен, методические разработки по определению вязкости разрушения доведены до логического конца — имеется возможность определить новый критерий Ki и оценить его достоверность (например, по методу, описанному в работе [91). [c.6]

Прежде чем приняться за формулировку численного метода для решения обобщенной двумерной задачи, полезно изучить решение одномерной задачи теплопроводности. В этом случае физическая картина проста и математические вычисления минимальны. В связи с этим множество идей может быть легко изучено в одномерном контексте. Позднее без особых проблем расширим эту технику для решения общих двумерных задач. Таким образом, информация, представленная в данной главе, очень важна для всей последующей работы. [c.27]

Впервые А. Стодола (1903), а затем Л. Прандтль (1904) на основе наблюдений установили, что в сопле Лаваля может осуществляться стационарное сверхзвуковое течение, и если давление на срезе сопла достаточно велико, то внутри сопла образуются скачки уплотнения . Тем самым была дана физическая картина течений в сопле Лаваля и найдена основа для построения теории сопел. В первых исследованиях сопла Лаваля, как и в других задачах механики газа того времени, ограничивались моделью одномерного сверхзвукового течения. Л. Прандтль (1904) только начал заниматься двумерной задачей распространения ударных волн. Ж. Адамар (1901) высказал лишь общие соображения относительно трехмерных разрывных потенциальных и вихревых течений газа. [c.315]

Второе направление исходит из необходимости путем детального изучения всех многочисленных факторов, влияющих на сопротивление копанию, вскрыть закономерности процесса резания и копания и получать затем обобщенную физическую картину процесса, т. е. создать таким образом физическую теорию резания и копания. Это направление, если его проводить с учетом изменения конечного результата — общего сопротивления копанию, также может дать решение проблемы. [c.303]

Явление резонанса при отсутствии сил сопротивления. Общие результаты, полученные нами для вынужденных колебаний, не освещают полностью физической картины явления для случая 1 = 0 и р п, так как в этом случае формула (56) дает бесконечно большое значение амплитуды вынужденных колебаний, не указывая, как быстро это значение достигается. Исследуем этот частный случай непосредственно по основному уравнению (53), которое при условиях 1 = 0 и р — п можно написать в виде [c.201]

Математический аппарат для описания этой физической картины едва ли может быть достаточно простым и в самом деле, трехмерные задачи динамики в общем виде до сих пор мало исследованы по сравнению с другими задачами теории упругости, по крайней мере теми методами, которыми последние изучены достаточно хорошо. [c.312]

В общем случае картина физического процесса складывается под влиянием различных действующих факторов. Для конкретного физического процесса можно установить эти факторы и найти для них математические выражения. Некоторые из этих факторов действуют сильнее, другие — слабее с точки зрения теории подобия важен относительный эффект, показывающий, насколько сильнее один фактор процесса действует по сравнению с другим фактором того же процесса (например, натурного). [c.232]

Следует еще раз обратить внимание на то, что все рассмотренные в настоящем параграфе закономерности относятся, главным образом, к таким процессам сварки давлением, при которых с какой-либо точностью можно разделить этапы сближения, формирования физического контакта и собственно создания прочного сварного соединения. Речь, следовательно, может быть о диффузионной сварке в вакууме, о некоторых способах контактной сварки, о сварке трением. Но даже и для этих процессов общая длительность процесса сваривания не определяется суммой времени, необходимого иа сближение, формирование физического контакта и создание прочного соединения. Для сварки ударным давлением все эти отдельные этапы вообще не различимы. Различной оказывается и физическая картина сваривания при действии импульсных давлений (взрыв, электромагнитный удар) и при действии вибрационных давлений и колебаний. Эти особенности рассмотрены в дальнейшем. [c.85]

В принципе, можно легко найти выражения для туннельного тока при Т фО. Для этого надо подставить в общую формулу (22.4) соответствующие плотности состояний (с Д (Т)) и функции распределения прн конечных температурах. Не будем проделывать этот расчет, приводящий к ненаглядным формулам со сложными интегралами, а вместо этого дадим описание физической картины. [c.455]

В последующих параграфах набросанная здесь в общих чертах физическая картина будет обоснована математически. [c.410]

Очевидно, поэтому отдаваемая Землей энтропия существенно больше, чем получаемая все проходящие на ней процессы ведут в итоге, как и положено по термодинамике, к возрастанию энтропии. Никакой энергоинверсией здесь и не пахнет. Энтропийный баланс, показывая общую физическую картину качественного изменения характеристики энергии, не определяет, как известно, значения полезной, пригодной для использования энергии. Чтобы их выявить, необ.ходимо использовать эксергети-ческий баланс. [c.244]

Общая физическая картина процессов, протекающих при эксплуатации железобетонных труб, позволяет предвидеть ход развития коррозии, рекомендовать конструктивные решения труб, а также меры их защиты от кор-розии. При проектировапии труб следует учитывать не только температурно-влажностные и газовые, но и гидроаэродинамические условия их службы (при наличии в стволе статического давления возникающие фильтрационные и диффузионные потоки газов направляются к слою теплоизоляции и к бетону ствола, что вызывает резкое ускорение процессов коррозии). При положительном давлении газов и наличии в них агрессивных компонентов должны быть предусмотрены специальные проектные решения труб. Независимо от наличия в стволе разрежения или давления при образовании в трубе конденсата влаги или растворов кислот они бу.т,ут под влиянием градиентов температуры и влажности мигрировать через футеровку, скапливаться на консолях и проникать на наружную поверхность трубы. [c.52]

Данная книга является логическим продолжением ранее изданной книги автора Физические основы квантовой электроники (М. Сов. радио, 1976), где была дана общая физическая картина взаимодействия оптического излучения с вещестюм. [c.6]

Качественное описание физической картины. В общей физической картине самосинхронизации мод при наличии в резонаторе просветляющегося фильтра следует вьщелить два принципиальных момента. Первый заключается в том. [c.394]

При написании настоящей книги основное внимание было обращено на изложение общей физической картины явлений, идей и экспериментальных фактов. Благодаря этому книга доступна для инженеров и научных работников, не являющихся специалистами в области ферромагнетизма, а также для студентов университетов и технических учебных заведений, желающих ознакомиться с этой областью физики металлов. Для облегчения чтения первая глава настоящей ккиги посвящена конспективному изложению основных представлений теории ферромагнетизма. Автор полагает, что менее подготовленному читателю она поможет быстрее овладеть материалом, излагаемым в последующих главах. [c.8]

Введение. Проведенный в предыдущем параграфе анализ показывает, что весь набор физических постоянных в целом и совокупность физические законов имеют фундаментальное значение для формирования свойств Вселенной и ее структуры. Принципиальное значение имеет переход от анализа роли отдельных постоянных в соответствующих физических теориях к вселенскому аспекту всей проблемы констант, что требует радикального изменения характера ее исследования в дальнейщем. Теперь уже решение проблемы постоянных неотделимо от исследования вопросов происхождения и эволюции Вселенной. Напомним, что остались невыясненными от1Юсящиеся к этой проблеме вопросы — бари-онная асимметрия Вселенной, изотропность реликтового излучения. Они относятся к интерпретации фундаментальных свойств материи и поэтому вряд ли могут решаться изолированно от проблемы постоянных. Общее решение скорее всего может быть найдено в рамках генеральной задачи науки—построения единой физической картины мира, В этом направлении учеными всего мира уже было предпринято немало усилий. [c.210]

Разработкой теории столь сложного физического влияния, каким является ги,а,равлнче-ский удар, наука обязана Н. Е. Жуковскому. В его работе О гидравлическом ударе в водопроводных трубах, вышедшей в свет в 1899 г., были впервые получены дифференциальные уравнения гидравлического удара и дан их общий интеграл, на основе которого была подробно проанализирована физическая картина процесса, рассмотрены распространение ударных воли в разветвляющихся трубах и их отражение в тупиках, установлен также метод определения наибольших значений дав- лений, возникающих ири быстрых (внезапных) закрытиях за,движек, дается обстоятельная экспериментальная проверка результатов, полученных теоретическим путем, н рассмотрен, наконец, ряд других практически важных вопросов. [c.135]

Для правильной постановки экспериментальных исследований и последующей обработки полученной в них информации необходимо ясно понимать физическую картину изучаемого явления, найти пути его общего качественного анализа. При выполнении опытных исследовайий на моделях важно правильно определять безразмерные параметры, которые полностью характеризовали бы изучаемое явление. Число таких параметров должно быть минимальным. [c.373]

Описанные выше модели деформационного упрочнения основываются на каком-либо одном механизме накопления дислокаций. Кроме того, в каждой из них используются допущения, упрощающие сложную картину пластической деформации в реальных материалах. Сложность, многоуровневость и разнообразие процессов, сопровождающих деформационное упрочнение, затрудняют возможность создания общей физической теории упрочнения металлов и сплавов. При этом все оценки напряжения, необходимого для продвижения дислокаций через область, имеющую плотность дислокаций р, принимают вид формулы (3.1), а какой конкретный механизм из приведенных действует в том или ином случае, зависит от реальной дислокационной модели, структуры, типа материала и условий нагружения. [c.101]

М. Планк утверждал, что объединение различных областей физики в единое целое может быть выполнено с помощью принципа Гамильтона. С точки зрения М. Планка ), развитой им в первой четверти XX в., общим принципом всех обратимых процессов является принцип наименьшего действия, который лежит в основе построения единой физической картины мира, так как он совершенно симметрично заключает в себе четыре мировые координаты и инвариантен при всех лоренцовых преобразованиях. Принцип наименьшего действия возник в механике, но сфера его применимости охватывает термодинамику и электродинамику. Поэтому задача объединения [c.854]

Из этого следует, что статистическая линеаризация оперирует с отрезком ряда (3.4) и, следовательно, в общем случае не может дать в принципе точного решения ни при каком законе распределения аргумента. Хотя методы статистической линеаризации не получили до настоящего времени строгого теоретического обоснования , во многих практических случаях они дают по сравнению с точными методами вполне удовлетворительную точность [9, 11, 34, 54, 59]. В работах [33, 54, 59] показано, что существует широкий класс нелинейных динамических систем, для которых приближенный метод расчета, основанный на применении только статистической линеаризации, соответствует физической картине явлений. Широко распространенный метод статистической линеаризации нелинейных динамических систем основан на двух предположениях 1) анализируемая нелинейная система близка к линейной, что дает возможность заменять бызынерционные нелинейные преобразования линейными 2) известен с точностью до параметров закон распределения вероятностей процессов на входе в нелинейный элемент, что дает возможность определить линейное преобразование, эквивалентное нелинейному по статистическим характеристикам. Эти предположения эквивалентны предположению о нормальности закона распределения вероятностей всего вектора фазовых координат нелинейной системы. [c.150]

Для полного описания системы используются фазовое пространство (х/), динамическое пространство (xj, О и пространство параметров (а ,). Фиксируем все значения параметров, т. е. выберем точку в параметрическом пространстве. Тогда решения системы уравнений будут зависеть только от начальных условий. Однако для качественной теории представляют интерес не частные решения, а по возможности более полное описание поведения системы во всем динамическом пространстве. Эта общая качественная картина в основном зависит от значений, к которым стремятся решения при t oo или —оо.Эти асимптотические значения, естественно, не зависят от начальных условий. От начальных ус товий зависит лишь, к какому из этих значений будет стремиться решение Простейшими и наиболее важными для нас асимптотическими решениями такого типа являются стационарные точки и предельные циклы. Физически наблюдаютслТРЛ Ш устойчивые еш ия, значение неустойчивых решений будет ясно из дал ьнейшегб изложения. [c.32]

В настоящей главе несколько подробнее рассматриваются наиболее важные типы лазеров. Однако следует заметить, что помимо описанных здесь в мире существует еще огромное множество других лазеров. Поэтому в данной главе мы изучим те типы лазеров, которые наиболее щироко используются и параметры которых характерны для целого класса лазеров. Главное внимание мы уделим физическим принципам, на которых основана работа лазеров, и их связи с общими физическими представлениями, рассмотренными в предыдущих главах. Однако в рассмотрение включены также и некоторые технические подробности с единственной целью обеспечить лучщее понимание физической сущности работы определенного лазера. Чтобы заверщить общую картину и дать некоторое представление о применениях лазеров, мы приведем также некоторые лазерные характеристики (например, данные о выходной мощности или энергии, о перестройке длины волны и т, д.). [c.331]

Рассмотренные примеры показывают, что механизм вязкого разрушения достаточно сложен. Экспериментальные данные последних лет свидетельствуют о том, что очень высокие скорости роста пор, предсказываемые теориями вязко-упругого тела, являются нереальными, так как частицы могут перемещаться вместе с матрицей до тех пор, пока не произойдет разрыва поверхностных связей. Модель Томасона описывает это явление с точки зрения пластического стеснения деформации и в общем случае достаточно хорошо обрисовывает физическую картину разрушения. По-видимому, образование макроскопической шейки на растягиваемом образце не определяет локального вязкого разрушения в нем (хотя радиальные растягивающие напряжения в шейке облегчают рост пор) и слабо связано с процессами, происходящими у концентратора напряжений. [c.202]

Ясно, что эта точка зрения изменяет всю физическую картину относительно подъемной силы. В прежние времена инстинктивное впечатление состояло в том, что воздух сталкивается с наклонной поверхностью крыла, и поэтому самолет поддерживается воздухом внизу. Теперь мы видим, что крыло самолета, по крайней мере, частично нод-вегпивает пли всасывает воздух, проходящий вдоль его верхней поверхности. Фактически, влияние на общую подъемную силу отрицательного давления или всасывания, созданного на верхней поверхности, больше, чем влияние положительного давления на нижней поверхности. [c.51]

Если эти ожидания оправдаются, то мы еще раз убедимся в единстве физической картины мира, в том, что оп построен в общем по типовому принципу (если не из типовых деталей, то по крайней мере по типовым проектам). С другой стороны, это будет означать некоторую дегероизацию теории элементарных частиц, которая, оставаясь передним краем теоретической физики, займет на какое-то время почетное, но не исключительное место первой среди равных в числе других разделов теоретической физики. [c.195]

Вообще говоря, г имеет максимальное значение в достаточно широком диапазоне, что свидетельствует о его сравнительно малой чувствительности к изменению момента зажигания в пределах 10 град. УПКВ. Резкое падение г наблюдается лишь при значениях а < 1,0 вследствие уменьшения р . Такой же эффект имеет установка слишком раннего или чрезмерно позднего зажигания из-за отрицательной работы на ходе сжатия в первом случае и недостаточного времени для сгорания во втором. Общая тенденция изменения г) хорошо согласуется с реальной физической картиной процесса. На рис. 45 пунктирная линия соответствует значениям при позднем зажигании (при этом наблюдается равномерное уменьшение Г1 на = 2 %). [c.47]

Плоскопараллельные и осесимметричные течения. Изучаемые в этом параграфе плоскопараллельные и осесимметричные течения газа обладают общими свойствами. Основными величинами здесь являются компоненты ве1сгора скорости и = и, у), плотность р, давление р и энтропия 5, причем последние связаны уравнением состояния р = /(р, 5) и газ предполагается нормальным (см. 2). Основные величины рассматриваются как функции декартовых координат х,у). При этом некоторого разъяснения требует изображение осесимметричных течений. Прежде всего, безоговорочно принимается, что ось симметрии совпадает с прямой у = 0. Далее, физическая картина осесимметричного течения восстанавливается в трехмерном пространстве путем вращения меридиональной полуплоскости у >0 вокруг оси у = 0. При повороте на угол 180° эта полуплоскость становится продолжением исходной, а любое изображение — зеркально симметричным исходному. Ясно, что этим же свойством обладает преобразование симметрии [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...