Возможные состояния поля

Возможные состояния поля [c.91]

ВОЗМОЖНЫЕ состояния ПОЛЯ 91 [c.92]

ВОЗМОЖНЫЕ состояния ПОЛЯ эа [c.94]

ВОЗМОЖНЫЕ состояния ПОЛЯ 9."5- [c.96]

ВОЗМОЖНЫЕ СОСТОЯНИЯ ПОЛЯ 97 [c.98]

ВОЗМОЖНЫЕ СОСТОЯНИЯ ПОЛЯ 99 [c.100]

С другой стороны, определим поле внешних сил так, что для данного кинематически возможного состояния [c.174]

Для нахождения нижних оценок несущей способности необходимо строить статически допустимое поле напряжений. Эта задача, как правило, оказывается более сложной, чем задача построения кинематически возможного поля. Действительно, строя кинематически возможное поле скоростей, мы можем выбрать границу с жесткой областью по произволу и совершенно не должны заботиться о том, может ли эта область на самом деле оставаться жесткой, тогда как статически возможное состояние должно распространяться на всю область, занятую телом. Один простой способ построения статически возможных полей напряжений мы покажем. Заметим прежде всего, что статически воз- [c.517]

Кинематическая теорема о предельном состоянии. Нагрузка, соответствующая кинематически возможным состояниям, не меньше истинной предельной нагрузки. Пусть теперь dep и du —некоторые кинематически возможные поля приращений деформаций и перемещений, Для истинных в предельном состоянии напряжений и соответствующих им нагрузок Р согласно принципу возможных перемещений [c.204]

Современное состояние термодинамики позволяет проводить исчерпывающий анализ всех этапов реального процесса превращения энергии тел и полей в полезную работу. Термодинамика равновесных состояний дает возможность характеризовать особенности каждого из возможных состояний равновесия и общий энергетический эффект равновесного процесса, а термодинамика необратимых процессов — оценить диссипацию энергии в любом из реальных процессов, а следовательно, и действительный коэффициент полезного использования энергии. [c.3]

Следует заметить, что в действительности было показано только, что возможные состояния движения двух систем одинаковы. Однако можно также доказать, что если стационарное магнитное поле создается постепенно, то система сохраняет свое состояние движения относительно системы координат, вращающейся с соответствующей угловой скоростью. [c.44]

Пытаясь получить эту формулу из квантовых представлений, согласно которым поглощение и излучение света квантовой системой (молекулой или атомом) сопровождается переходом этой системы из одного энергетического состояния в другое, А. Эйнштейн в 1916 г. высказал гипотезу о наличии в природе процесса индуцированного излучения. Суть его заключается в том, что в квантовых системах, т. е. в системах с дискретными возможными состояниями, помимо спонтанных и безызлучательных переходов могут происходить так называемые вынужденные переходы, индуцированные электромагнитным полем. На рис. 1.2 схематически показаны все возможные виды переходов между двумя выделенными энергетическими состояниями I и 2, характеризуемыми энергиями Si и 82 соответственно. [c.13]

Возможность имитации полей термических напряжений, а также условий термоусталостного разрушения различных типов лопаток ГТД путем подбора геометрии модели показана в работах [75, 102]. Для элементов клиновидной формы (см. рис. 1.16, е) градиент температур и конструктивная форма детали определят неравномерность распределения термоупругих осевых напряжений. Примерно одна треть объема материала, прилегающего к кромке лопатки, находится в линейном напряженном состоянии, а массивная часть клина — в объемном напряженном состоянии. Некоторые результаты исследований [102] по моделированию термонапряженного состояния кромок лопаток клиновидной модели представлены-на рис. 1.17. Путем варьирования основных геометрических параметров клина (радиус закругления кромки, угол раствора клина q> [c.31]

Построена и изучена с точки зрения стационарности и экстремальности система полных и частных функционалов в случае разрывных полей перемещений, деформаций, напряжений и функций напряжений некоторые вариационные принципы для таких полей впервые рассматривались В. Прагером [0.12]. Аналогичные вопросы рассмотрены и в теории оболочек. Необходимость рассматривать разрывные поля в качестве возможных состояний упругого тела возникает иногда при численном решении задач, в частности при использовании метода конечных элементов. [c.10]

При очень низких температурах, когда волновые поля, связанные с молекулами, становятся много больше размеров молекул, возможно состояние, в котором все нижние квантовые уровни заполнены. Газ в таком состоянии заполнения уровней называется вырожденным. [c.149]

Из принципа виртуальных работ (3.4) можно вывести минимальный принцип для поля перемеш ений, который называют принципом Гамильтона. Согласно этому принципу переход системы из одного возможного состояния в другое за любой конечный промежуток времени [ti, 2] происходит таким образом, что функционал действия по Гамильтону принимает стационарное значение, т. е. [c.121]

Без внешнего магнитного поля нет никакой возможности разделить два возможных состояния электрона говорят, что состояния вырождаются в неразличимые. [c.72]

Совместное решение уравнений переноса и статистического равновесия уровней дает возможность определить поле излучения в среде и состояние возбуждения атомов в ней. [c.161]

Итак, рассмотрим теперь ситуацию, когда атом, покинувший резонатор, находится в основном состоянии. В этом случае возникают две возможности для полевого состояния. Поскольку атом первоначально был в когерентной суперпозиции основного и возбуждённого состояний, а потом оказался в основном состоянии, состояние поля есть суперпозиция [c.509]

Задача о нахождении напряжений, возникающих в тонкой модели при действии сил, лежащих в ее срединной плоскости, в теории упругости именуется задачей о плоском напряженном состоянии, при котором в каждой точке деформируемого тела возникают два главных напряжения и Ста и две взаимно перпендикулярные главные оси напряженного состояния. При прохождении поляризованного луча, полученного с помощью какого-либо поляризатора, через прозрачную нагруженную модель происходит его раздвоение на лучи, распространяющиеся в плоскостях главных напряжений с разной скоростью, и на выходе обладающие определенной разностью хода 6. Анализатор, поставленный за моделью, поляризует эти лучи в одной плоскости, что дает возможность измерения полу- [c.6]

Здесь /(г) — неотрицат. ф-ция, описывающая распределение масс возможных состояний поля,— спектральная плотность масс, к-рая выражается через матричные элементы -матрицы. [c.609]

Энергетические и когерентные состояния. Рассмотрим сперва одну моду. В квантовой оптике используют две основные системы координат в гильбертовом пространстве возможных состояний поля, образованных собственными векторами оператора энергии Н(оа+а (или, что то же самое, оператора числа фотонов а+а) свободного поля и оператора уничтожения фотона а. Собственные векторы оператора а, введенные в квантовую оптику Глаубером [1], называются когерентными состояниями, а собственные векторы оператора а+а — энергетическими или фоковскими. [c.91]

Вакуумное состояние. В квант, механике доказывается, что если два к.-л. оператора не коммутируют, то соответствующие им физ. величины не могут одновременно иметь точно определённые значения. Так, не существует состояния эл.-магн. поля, в к-ром были бы одновременно точно определёнными напряжённости поля и число фотонов, поскольку относящиеся к этим величинам операторы непере-ставимы. Поэтому из определения вакуума как состояния с нулевым числом ч-ц вытекает неопределённость напряжённостей поля в вакуумном состоянии, в частности невозможность этих напряжённостей иметь точно нулевые значения. Именно в невозможности одноврем. равенства нулю и числа фотонов, и напряжённостей электрич. и магн. полей лежит физ. причина необходимости рассматривать вакуумное состояние не как простое отсутствие поля, а как одно из возможных состояний поля, обладающее определёнными св-вами, к-рые могут проявляться на опыте (см. Радиационные поправки). [c.265]

Важной особенностью теоретического исследования некристаллических веществ является необходимость усреднения результатов расчетов различных величин по возможным микроконфигурациям атомов (микросостояниям), поскольку в исследуемом экспериментально макрообразце должен реализоваться набор микросостояний и наблюдаемые величины будут определяться усреднением по всем возможным состояниям (микроконфигурациям случайного поля). В связи с этим для некристаллических веществ особое значение приобретает моделирование на ЭВМ. [c.277]

Здесь Akh — несущая способность гладкой полосы, ширина которой равна минимальной ширине надрезанной полосы. Выражение, стоящее в правой части формулы (15.13.3), всегда больше единицы, оно называется коэффициентом поддержки. При любом виде надреза несущая способность полосы с концентратором будет больше, чем несущая способность полосы с той же минимальной шириной. Это следует из статического экстремального принципа. Если предположить, что в заштрихованной на рис. 15.13.2 полосе растягивающее напряжение равно пределу текучести, а в остальной части полосы напряжения равны нулю, мы получим некоторое статически возможное напряженное состояние соответствующая нагрузка будет служить оценкой для предельной нагрузки снизу. Что касается поля скоростей для полосы с двумя круговыми вырезами, расчет его оказывается далеко не элементарным. Разделенные пластическо зоной части полосы движутся поступательно вдоль оси, удаляясь одна от другой с относительной скоростью V на граничных характеристиках нормальная составляющая скорости задана и выполнены условия (15.8.16). Эти данные позволяют или строить поле скоростей численно, или же решать задачу аналитически по методу Рима-на, представляя результат в виде некоторых интегралов, содержащих функции Бесселя. Что касается полноты построения решения, этот вопрос остается открытым. Возможность построения поля скоростей доказывает лишь кинематическую допустимость решения, следовательно, формула (15.3.3) дает наверняка верхнюю оценку. Но могут существовать и другие кинематически возможные схемы, например скольжение по прямой тп, показанной на рис. 15.13.1 штриховой линией, которые дадут для Р оценку более низкую, чем оценка (15.13.3). [c.522]

Таким образом, у фотона нет s-, р-, d- и других состояний с определенными значениями I. Однако для фотонов существуют аналоги таких состояний, называемые мультиполями. Мультиполь электромагнитного поля — это состояние свободно распространяющегося поля, обладающее определенными полным моментом L и четностью П. Можно показать, что для свободного фотона возможны состояния с полными моментами L = 1, 2, 3,. .. При этом для каждого значения момента существует одно состояние с положительной четностью и одно — с отрицательной. Обратим внимание на то, что для фотона отсутствует состояние с нулевым полным моментом. Каждое состояние фотона с определенными моментом и четностью называется мультиполем определенного типа. Именно, состояние с моментом L и четностью (—1) называется электрическим 2 --полем, а состояние с моментом L и четностью (—1) — магнитным 2 -полем. В частности, низшие мультиполи имеют следующие названия диполь — при L = 1, квадруполь — при 1 = 2, октуполь — при [c.162]

Нелинейные преобразования коренным образом изменяют статистику поля. Это хорошо известно в ста-тистич. радиофизике и в полной мере проявляется в оптике. Статнстич. свойства сформированного в установившемся режиме лазерного излучения радикально отличаются от свойств гауссовского теплового излучения. С существ, изменением статистики приходится сталкиваться при генерации оптич. гармоник и комбинац. частот, в разнообразных самовоздействиях. Многие из перечисленных эффектов имеют по существу классич. природу, квантовый характер света в них не проявляется. Тем больший интерес представляет формирование с помощью нелинейных преобразований новых квантовых состояний светового поля, новых макроскопич. квантовых состояний. Наиб, яркий пример — генерация т. н. сжатых состояний поля, возникающая при параметрич. взаимодействиях. В 60-х гг. они были исследованы для классич. полей, в 80-х гг. выяснено, что они могут реализоваться и для квантованных попей. При этом возникают нетривиальные возможности управления квантовыми флуктуациями светового поля. [c.303]

ОПТИЧЕСКАЯ БИСТАБИЛЬНОСТЬ — одно из проявлений самовоздействия света в нелинейных системах с обратной связью, при к-ром определённой интенсивности и поляризации падающего излучения соответствуют два возможных устойчивых стационарных состояния поля прошедшей волны, отличающихся амплитудой и (или) параметрами поляризации. Передаточные характеристики таких систем, показывающие зависимость стационарных значений выходной интенсивности /ц, степени эллиптичности Вд и угла наклона фц гл. оси эллипса поляризации прошедшего излучения от соответствующих характеристик падающего (/, е, ф), неоднозначны и обладают ярко выраженными гистерезисными свойствами. При циклич. адиабатич. изменении входной интенсивности или поляризации в широком диапазоне бистабильное устройство фзгнкционирует обратимо, причём предыдущее состояние системы однозначно определяет, какое из двух устойчивых состояний поля реализуется на выходе. [c.428]

Если такая поляризационно-неустойчивая среда помещена в ОР. то флуктуации поляризации могут нарастать во времени. В стационарном режиме прошедшее через ОР излучение оказывается в одном из двух симметричных состояний, отличающихся знаком угла поворота эллипса поляризации относительно исходного направления и направлением вращения вектора напряжённости поля. Линейной поляризации падающего на ОР излучения (/axt е = 0, ф = 0) соответствуют два возможных набора устойчивых значений параметров П1. ni и Фп1 (г = I, 2), причём ещ = —e , и фщ = = —фп4. Это соответствует поляризац. О. б. Полный анализ О. б. с учётом изменения поляризация излучения весьма громоздок, поскольку он сводится к анализу зависимости интенсивности / и двух параметров поляризации (вд, ф ) прошедшего излучения от соответствующих характеристик падающего. Однако указать область параметров оптич. системы, при к-рых возможна О, б. или мультистабильность, а также качественно понять, как проявляется О. б., можно из анализа вида бифуркац. поверхности — поверхности в пространстве параметров падающего излучения, на к-рой меняется число стационарных состояний поля в нелинейном ОР. Она определяется из ур-ния [c.429]

Применение. О. б. является фактически оптич. аналогом тех. электронных гистерезисных явлений, к-рые использовались при создании ЭВМ. Запись элементарной информации может происходить, напр., с помощью нелинейного ОР, работающего в бистабильном режиме (рис. 2, б). Так, устойчивые стационарные состояния поля, к-рым соответствуют рабочие точки С и С (соот-ветствепно интенсивности/ni и/пг), могут считаться нулём и единицей в двоичной системе. Под действием управляющих импульсов возможны переключения между ялми. В частности, переход из нижнего устойчивого состояния в верхнее обеспечивается одним импульсом с достаточно большой пиковой интенсивностью, если он распространяется параллельно осн. волне. При этом нач. выходная интенсивность /да сначала возрастает до значения, соответствующего точке L, а затем уменьшается до /щ, Оптически бистабильные устройства могут стать базовыми элементами систем оптической обработки информации, оптич. логич. и компьютерных систем (см. Оптические ко,мпыатеры. Памяти устройства, Логические схемы). [c.431]

Правила сумм в квантовой механике и квантовой 1ЙФрив ПОЛЯ. По-видимому, Существование П. с. обусловлено вероятностным характером предсказаний кван-товсй механики. Простейшим и наиб, фундаментальным П. с, является утверждение о том, что полная вероятность найти систему в одном из возможных состояний равняется единице. В более общем Виде это утверждение представляется в форме условия полноты базисного набора векторов состояний [c.95]

Ш. э. получил объяснение на основе квантовой механики. Атом (или др. квантовая система), находясь в состоянии с определ. энергией дипольного момента. Уровень энергии, к-рому соответствует одно возможное состояние атома (невырожденный уровейь), в поле характеризуется энергией т. е. смещается. Разл. состояния, соот- [c.474]

Так как число оборотов ведущего вала П] обычно при расчете принимается постоянным, то рабочая точка определяется числом оборотов ведомого вала для которого и должны быть выполнены приведенные выше условия. Это достигается как правильны> выбором входных углов лопаток Ри Ргь Рз1 (что возможно еде лать потому, что окружные и относительные скорости при по стоянных П1 и П2 будут определены), так и профилированием лопаток, создающим наилучшие условия для формирования потока жидкости при данном состоянии поля скоростей. Надо иметь в виду, что все эти рассуждения мы ведем применительно к расчету ио средней струйке. [c.259]

М. Хуг (Франция) высказал мнение, что примененная Саито методика определения Окр недостаточно аргументирована и что представленные на рис. 7-37 зависимости в большей степени характеризуют условия возникновения кавитации, чем развитой кавитации. Обосновывая принятую в опытах методику. Саито отметил, как вполне установленный факт, что внешние характеристики модельной турбины обычно не изменяются при появлении микропузырьков, т. е. в состоянии начинающейся кавитации, пока не будет достигнута некоторая степень развития кавитации. Поэтому будет неправильно принимать величину о в точке на кривой Q l—а, в которой происходит изменение характера зависимости приведенного расхода от коэффициента кавитации, в качестве Онач-Начальные значения коэффициента кавитации, показанные в табл. 7-5, отличаются от значений а, соответствующих развитой стадии кавитации (рис. 7-37). Хуг высказал также точку зрения о возможной причине полу- [c.164]

Пространства состояний упругой системы как линейные и аффинные пространства. Совокупность возможных состояний упругой системы (т. е. полей перемещений, усилий, деформаций, функций напряжений), среди которых отыскивается нстниное состояние, целесообразно рассматривать как линейное (векторное) пространство (пространство состояний, см. гл. 2). liro элементами являются трехмерные (или двумерные) векторные или тензорные функции и(г), а (г) и т. д. положения точки в области V, занимаемой упругим телом (или в области S, занимаемой базисной поверхностью оболочки) здесь т—радиус-вектор точки в какой-либо декартовой системе координат. Таким образом, различные пространства состояний упругой системы являются пространствами функций, определенных на V или S (функциональными пространствами) н имеют бесконечную размерность. [c.204]

Нельзя утверждать, что построенные поля напряжения относятся к статически возможным состояниям внутри круга текучести ( 23), ибо неизвестно — не превышают ли напряжения где-либо в жестких зонах предел текучести. Однако соответствующие поля скоростей, являются кинематически возможными, следовательно оба решения дают для предельного момента оценки сверху ( 24) и нужно исходить из решения, приводя1цего к меньшему значению М . [c.171]

Как мы уже видели на примерах математического и физического маятников, гравитационное поле реализует некоторуй связь в системе и тем самым влияет на ее возможные состояния. В качестве другого примера можно рассмотреть смесь жидкость — пар, находящуюся в состоянии устойчивого равновесия в жестком ящике (в этом случае мы имеем дело со смесью насыщенной жидкости и насыщенного пара в соответствии с определениями разд. А. 3 приложения А к гл. 7). [c.33]

Состояние поля излучения — физический вакуум . Характеристикой этого состояния является его температура. При любой температуре, отличной от нуля, вакуум заполнен тепловым излучением, кванты которого (фотоны) не имеют инертной массы покоя и движутся со скоростью света. При аннигиляции частиц вещества и антивещества их энергия переходит в энергию излучения. Возможен и обратный процесс, когда из фотонов излучения рождаются попарно частицы и античастицы. Таким образом, полевидное состояние есть седьмое возможное состояние вещества. [c.47]

Насыпные грунты, а также грунты с нарушенной структурой ь -основаниях должны быть уплотнены мехаппзприванным способом ю состояния, )1сключающего возможность осадки полов- [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...