Суперпозиция когерентная

Если шумовое поле теплового происхождения и интенсивность его слаба, т. е. на степень свободы поля приходится незначительная энергия 8щ/Т Аю С 1, то суперпозиция когерентной моды с шумовым полем характеризуется распределением Пуассона с параметром, равным сумме отсчетов сигнальной и шумовой составляющих поля (8 б) в) табл. 1.1). [c.47]

Таким образом, имея распределения теплового шума и суперпозиции когерентного сигнала и шума (2.1), можно рассматривать вопрос обнаружения сигнала в шуме. Входящие в ф-лу (2.1) средние значения обозначим как [c.56]

Статистическое распределение числа фотоэлектронов суперпозиции когерентного и теплового полей на временном интервале Т при (шс— —юо)7 <с1, где <0с — частота когерентного излучения о — центральная частота шумового излучения, имеет вид (2.1). [c.135]

Если частота когерентного излучения шс и центральная частота шумового излучения шо сильно разнесены, т. е. выполняется условие (шс—(оо)7 1, то статистическое распределение числа фотоэлектронов суперпозиции когерентного и теплового полей получается с помощью свертки пуассоновского и геометрического распределителей [c.136]

Весовая функция для суперпозиции двух смесей полей, каждая. из которых, в свою очередь, является суперпозицией когерентного и хаотического поля [c.218]

Рассмотрим случай приема фотодетектором излучения, являющегося многомодовой суперпозицией когерентного и хаотического излучения. [c.236]

При отсутствии статистической зависимости между модами суперпозиции когерентного м хаотического излучений весовая, функция [22,26]. [c.236]

Согласно этой формуле, когерентное состояние а) представлено в виде суперпозиции когерентных состояний /3) для всех точек пространства с координатами /3 и /3 . Каждое когерентное состояние /3) входит с весом [c.343]

Это достаточно сложное представление фоковского состояния в виде суперпозиции когерентных состояний, отвечающих всем точкам комплексного пространства. Здесь мы параметризовали комплексное пространство с помощью окружностей с непрерывно меняющимся радиусом. Подчеркнём, что когерентные состояния, относящиеся к окружности с фиксированным радиусом, содержат фазовый множитель который зависит от состояния п). Сначала берётся суперпозиция состояний, расположенных вдоль окружности, а потом ещё строится суперпозиция состояний для многих таких окружностей. [c.344]

Фоковское состояние как суперпозиция когерентных состояний [c.357]

Предположим теперь, что в таком же эксперименте используются несколько менее идеальные источники и что они переводят осциллятор не в чистые состояния, а в состояния, описываемые суперпозицией когерентных состояний типа (7.6). Будем считать, что при действии одного только первого источника поле переходит в состоя- [c.92]

Рис. 432. Различные эллипсы, возникающие при суперпозиции когерентных колебаний.

Рис. 437. Безынерционное наблюдение суперпозиции когерентных

Рис. 438. Малоинерционное наблюдение суперпозиции когерентных скалярных

Наблюдение суперпозиции когерентных взаимно перпендикулярных колебаний. [c.453]

Поляризованный свет. Естественный свет мы описали как суперпозицию некогерентных ж-волны и г/-волны. Представим себе теперь суперпозицию когерентных ж-волны и j -волны в каждой точке оси z вектор Е имеет компоненты [c.458]

Наблюдение интерференции в естественном свете, для которого имеют место поперечные колебания всех направлений, также возможно, и, как правило, на опыте реализуется интерференция именно когерентных пучков естественного света. Для выяснения этого вопроса каждый из интерферирующих пучков естественного света представим в виде суперпозиции двух волн, ортогонально поляризованных и не связанных друг с другом никакими определенными фазовыми соотношениями. Условие когерентности пучков означает, что одинаково поляризованные волны имеют равные начальные фазы. Поэтому при наложении двух когерентных пучков естественного света формируются две независимые, но пространственно совпадающие интерференционные картины, отвечающие двум парам одинаково поляризованных волн. [c.87]

Уменьшение видимости полос при интерференции немонохроматических пучков объяснялось в 21 иным способом, а именно, предполагалось, что они являются суперпозицией монохроматических пучков с различными частотами (или длинами волн). Естественно возникает вопрос о взаимоотношении спектрального подхода, изложенного в 21, и временного подхода, использующегося в данном параграфе. Для выяснения этого вопроса напомним, что строго гармоническое (монохроматическое) колебание, по самому своему определению, должно происходить бесконечно долго. Если колебание следует гармоническому закону в течение ограниченного промежутка времени, по истечении которого изменяются его амплитуда, частота или фаза (волновой цуг), то это модулированное колебание можно представить в виде суммы монохроматических колебаний с различными частотами, амплитудами и фазами. Но такое разложение волновых цугов на монохроматические составляющие и дает основу для представления об интерференции немонохроматических пучков. Итак, спектральный и временной подходы к анализу интерференции оказываются разными способами рассуждений об одном и том же явлении, —нарушении когерентности колебаний ). [c.99]

Заканчивая изложение физических принципов голографии, сформулируем еще раз Соображения, лежащие в основе этого способа регистрации информации об объекте наблюдения, переносимой электромагнитным полем. Нас интересует информация, заключающаяся в распределении амплитуд и фаз в этом поле. Фотографирование распределения интенсивности в специально созданной интерференционной картине, возникшей при суперпозиции волнового поля объекта и когерентной ему опорной волны, дает возможность регистрации полной информации, переносимой изучаемым волновым полем. Последующая дифракция света на распределении почернений в фотослое голограммы восстанавливает волновое поле объекта и допускает изучение этого поля а отсутствие объекта наблюдения. Рассмотрим теперь некоторые практические применения голографии. [c.266]

Разумеется, тип колебаний всегда можно представить в виде суперпозиции бегущих плоских волн. Тип колебаний плоского резонатора, например, является суммой восьми когерентных плоских [c.809]

Метод голографической интерферометрии (МГИ) основан на способности голограмм когерентно складывать комплексные амплитуды волн, попадающих на фотопластинку неодновременно, например спустя некоторое время друг после друга. Если фотопластинка экспонируется в течение различных интервалов времени =1, 2,. .., п, то в результате п когерентных изображений (как мнимых, так и действительных) исходного объекта будут испытывать линейную суперпозицию, а следовательно, интерферировать друг с другом. [c.236]

Сделаем теперь физическое допущение о том, что ядерные силы одинаковы не только для протона и нейтрона, но и для любой их когерентной суперпозиции (5.34). Это и есть изотопическая инвариантность. Очевидно, что изотопическая инвариантность содержит в себе зарядовую независимость. Но содержит ли она что-либо сверх зарядовой независимости — это не простой вопрос. Действительно, если в (5.34) одновременно не равны нулю и а, и р, то электрический заряд в состоянии F не имеет определенного значения. Он равен с вероятностью а f единице, а с вероятностью р — нулю. И сейчас не ясно, существует ли хотя бы принципиальная возможность экспериментального получения состояний с неопределенным зарядом. Более того, имеется утверждение (Е. П. Вигнер и др., 1951), что получение таких состояний вообще невозможно. А если так, то изотопическая инвариантность, казалось бы, может повиснуть в воздухе, как гипотеза о явлениях, не существующих [c.190]

В дополнение к этой симметрии протекания процессов в квантовой физике из симметрии уравнений движения относительно любого отражения (кроме отражения времени) следует еще закон сохранения некоторой физической величины, называемой четностью. Существует несколько видов четностей. Каждому отражению (опять-таки кроме отражения времени) соответствует своя четность. Любая четность любой физической системы может быть равна только либо единице, либо минус единице. В соответствии с квантовомеханическим принципом суперпозиции возможны состояния с неопределенной четностью, являющиеся когерентной смесью состояний с четностями, равными единице и минус единице. [c.294]

Т. к. реально невозможно полно определить состояние поля, то обычно считается, что результаты экспериментов свидетельствуют в пользу к.-л. из моделей поля. Наиб, распространёнными среди них в К. о. являются модели когерентного излучения, теплового излучения, их суперпозиции и нек-рые др. Характерные различия между полями проявляются часто уже во флуктуациях их интенсивности, определяемых нов-мированным коррелятором [c.294]

В интерферометрах с амплитудным делением волнового фронта (рис. 1, (1) из исходной волны с помощью когерентного делителя (напр., частично отражающего элемента) получают 2 волны а У" с одинаковыми волновыми фронтами. Эти волны совмещают в устройстве обычно подобном В31. В результате суперпозиции двух фронтов возникает интерференц. полоса бесконечной ширины. При изменении Аф возникает модуляция интенсивности I выходящего пучка. [c.272]

Т. о., общим условивл возникновения О. является рождение состояний, представляющих собой суперпозицию (когерентную смесь) двух или неск. невырожденных собств. состояний гамильтониана для данной среды I /Р ) (при этом наличие частиц с ненулевыми массами не обязательно). О. в данном состоянии А ) происходят относительно /f). (В вакууме состояния I /" ) совпадают с состояниями, имеющими определ. массы ]/f ) = l/j ) ) Глубина О. есть мера несовпадения I А ) с одним из собств. состояний гамильтониана длина О. обратно пропорц. разности собственных значений j/f). [c.485]

Рассмотренные выше характеристики излучения являются результатом возбуждения одной моды либо когерентным источником (ОКГ), работающим в одночастотном режиме, либо ансамблем хаотических шумов источников. Однако в оптических системах связи и локации излучение на приемной стороне является смесью или суперпозицией когерентного сигнала и шумового хаотического поля. При обеспечении приемником хорошей пространственной и частдтной селекции возникает вопрос об обнаружении и выделении полезного сигнала из одномодового излучения, являющегося суперпозицией некогерентного и когерентного излучений с известной начальной фазой. В приложении 2 путем свертки весовых функций составляющих полей получена результирующая весовая [c.23]

П.2.111) для этой кривой получается при суперпозиции когерентного излучения и медленно флуктуирующего шумового поля при близких частотах когмениной составляющей и центральной частоты шумового излучения 1(ГДы<С.1, о)с—wo 7 точки зрения обнаружения это распределение наименее благоприятно. При суперпозиции KOirepeiiTHoro сигнала с быстро флуктуирующим шумовым полем и при близко расположенных частотах с и Ш распределение вероятностей описывается ф-лой (П.2. 121) (кривая б). Располагаясь между кривыми а и д, кривая б при увеличении 7 Ды приближается х кривой д, характеризующей распределение Пуассона. [c.231]

Ранее мы полагали, что в точке встречи когерентных волн колебания и Еп направлены вдоль одной линии. Подобное предположение не должно создавать ложного представления у читателя о том, что якобы интерференция когерентных волн возможна только при одинаковой (вдоль одной линии) направленности колебаний. В случае суперпозиции двух когерентных вол н с напряженпостями и Ё.,, направленными друг относительно друга произвольно, для средней иитенсивиости имеем [c.73]

Значительно более весомым представляется другой процесс, основанный на когерентных эффектах, который также может быть полностью объяснен п рамках сделанных приближений. Речь идет о преобразовании частоты излучения и, в частности, получении второй гармоники. Эти возможности, открывающиеся в рамках нелинейной оптики, вносят существенный вклад в понимание оптических явлений. Ведь во всем предыдущем изложении мы, опираясь на принцип суперпозиции, исходили из неизмен- [c.169]

Когерентная оптическая система линейна относительно комплексной амплитуды поля, поэтому в случае пространственно инвариантной системы или для изопланатических зон пространственно неинвариантной системы справедлив интеграл суперпозиции [c.48]

Для движения частицы во внеш. поле в случае, когда спектр оё энергии дискретен, также может быть рассмотрен В. п., представляющий собой суперпозицию состояний с разл, значениями энергии. Центр масс такого В. н. тоже движется по классич. траектории, при этом для нек-рых потенциалов поля (типа потенциала ноля осциллятора) существуют нерасплываю-щиеся В. Н. (см. Когерентное состояние). [c.314]

Точечный источник света S с длиной вол.иг.г X освещает два малых отверстия в экране А, к-рые становятся вторичными взаимно когерентными источникамп света (см. Дифракция света). На зкрапе В наблюдается и. к., вызванная интерференцией двух созданных систем волн. В соответствии с суперпозиции принципом напряжённость эл.-магн. поля Eq в произвольной точке Q ыкрапа В даётся суммой напряжённостей полей Elq [c.166]

В К. р. с. в качестве возбуждающего излучения (накачки), <с1[рнготавливающего когерентно рассеивающую среду, используется суперпозиция пары плоских монохроматич, волн с частотами (Оц (uiSsoj ) и волновыми векторами k.i, [c.392]

При резонансной ядерной дифракции на совершенных кристаллах, содержащих высокую концентрацию резонансно рассеивающих ядер, имеет место подавление неупругих каналов ядерной реакции. При точном выполнении условия Брэгга — Вульфа по мере увеличе-Шия амплитуды дифрагированной волны сечение резонансного поглощения уменьшается и может строго обратиться в 0. При этом полностью прекращаются все неупругие процессы, сопровождающие резонапсное поглощение (напр., процесс внутр. конверсии, неупру-Гое испускание у-квантов), а когерентная суперпозиция из падающей и дифрагированной волн распространяется по кристаллу без поглощения. Особенность эффекта подавления состоит в том, что колебания атомов в кристалле не восстанавливают даже частично резо-iBaE Hoe поглощение. [c.103]

Импульсные методы получили распространение в ЯМР, ЯКР и отчасти в ЭПР. При этом вещество подвергается действию короткого мощного радиочастотного импульса, переводящего систему частиц в когерентное нестационарное квантовое состояние, являющееся суперпозицией состояний ) II / ). Возникающее при этом движение ансамбля частиц (в случае магн. резонанса — когерентная прецессия спинов вокруг постоянного магн. поля) генерирует в датчике сигнал свободной индукции Взаимодействие частиц друг с другом и с раз л. полями приводит к потере когерентности и затуханию Р(Ь) с характерным временем поперечной релаксации Т2. Ф-ция Р(%) содержит полную информацию о спектре поглощения и связана с ним преобразованием Фурье. Применение двух и более последоват. импульсов позволяет частично компенсировать потерю когерентности (см. Спиновое эхо), ч.то повышает чувствительность и разрешающую способность метода. [c.235]

Дифракция ЖР-иалучения на совершенном кристалле благодаря регулярному расположению атомов крис-таллич. структуры носит динаынч. характер (динамич. дифракция см. Дифракция рентгеновских лг/ней). Это означает, что многократное рассеяние излучения на кристаллич. плоскостях сохраняет свои когерентные свойства, в результате чего амплитуда дифраги-ров. Волн становится сравнимой с амплитудой проходящей волны. Интерференция дифрагированных и проходящей волн приводит к образованию результирующего волнового поля в кристалле, к-рое может быть представлено а виде суперпозиции волн, получивших назв.. блоховских. Эфф. длина блоховской волны в кристалле принимает значение от единиц до десятков мкм, что существенно снижает требования к изготовлению ревтгенооптич. влементов. [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...