Параметры внутренние, состояния

Во многих задачах акустической динамики машин возникает необходимость анализировать одновременно два или несколько акустических сигналов. В этих случаях требуется знать их совместное распределение вероятностей. Помимо того, что совместное распределение содержит как предельные случаи одномерные распределения исследуемых сигналов, в нем содержится также полная информация о статистических связях между ними. Это особенно важно, например, в задачах определения вкладов одновременно работающих машин в акустическое поле, где вопросы вязи между различными сигналами имеют определяющее значение (см. главу 4). Кроме того, как показали исследования, некоторые характеристики совместных распределений машинных сигналов чувствительны к изменению параметров внутреннего состояния машин и могут использоваться в качестве информативных признаков в акустической диагностике машин. [c.52]

В разделе 3.2.1 скорость ползучести представлена выражением, определяющим ее зависимость от напряжения, однако на деформацию ползучести оказывает влияние режим изменения и напряжения, и температуры. Эта влияние характеризуется параметром внутреннего состояния 5, выражающим изменение микроструктуры материала в уравнении (3.19). [c.119]

Сейчас следует особо подчеркнуть, что поскольку в эйлеров-ском подходе речь шла о единственности решения для параметров внутреннего состояния, то это само собой подразумевало, что в реально проявляющемся эффекте выпучивания значение внешних действующих сил оставалось неизменным. Поэтому и в данном случае такой подход требует постоянства силы Р и, следовательно, о. Далее, приращения Да мы должны рассматривать как результат перехода из исходного в побочное состояние а , и, следовательно, можно отождествить Аоа с бесконечно малым приращением doa, фигурирующим в определяющем уравнении. [c.13]

Это сравнение дает также возможность получить простую интерпретацию параметра внутреннего состояния и. Его можно рассматривать как простое обобщение атермического напряжения У. [c.113]

Пластическое деформирование среды является процессом необратимым, и здесь возможности термодинамики значительно скромнее, во-первых, потому, что второй ее закон уже не определяет, а лишь ограничивает изменение термодинамических функций, а, во-вторых, и в главных, потому, что выбор параметров внутреннего состояния в рамках термодинамики остается неопределенным, в связи с чем приходится идти на те или иные дополнительные предположения. [c.11]

Следовательно, состояние термодинамического равновесия системы определяется не только ее внешними параметрами й,-, но и еще одной величиной t, характеризующей ее внутреннее состояние. Значения t при тепловом контакте различных равновес- [c.18]

Следовательно, состояние термодинамического равновесия системы определяется не только ее внешними параметрами а,-, но и еще одной величиной t, характеризующей ее внутреннее состояние. Значения t при тепловом контакте различных равновесных систем в результате обмена энергией становятся для них одинаковыми как при продолжающемся тепловом контакте, так и после его устранения . [c.17]

Внутренние параметры определяют внутреннее состояние системы. К ним относятся давление, температура, объем и др. [c.12]

Рассмотрим термодинамическую систему, не изолированную от окружающей среды, т. е. находящуюся с ней во взаимодействии. Если изменять внешние условия, в которых находится эта система, то будет изменяться и состояние системы, так что внутренние термодинамические параметры, характеризующие состояние системы, будут иметь в разные моменты времени различные значения. [c.19]

Из уравнений (8.53) следует, что объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия двухфазной системы зависят от л и Т (или р), т. е. являются функциями двух независимых параметров. Вообще состояние равновесия двухфазной системы определяется двумя параметрами, в качестве которых может быть выбрана любая пара переменных р. Г, и, х, кроме р, Т, которые независимы одна от другой. Из этого, в частности, следует, что все установленные в 3.5 зависимости между частными производными термодинамических величин для случая независимых переменных у и Г (но не р и Г) имеют силу и для двухфазных состояний. [c.271]

Температура — это параметр теплового состояния, представляющий собой физическую величину, которая характеризует степень нагретости тела. Степень нагретости тела обусловлена его внутренней энергией. Например, температура идеального газа связана с его внутренней энергией известным соотношением [c.170]

Пусть имеется система, находящаяся в состоянии неполного термодинамического равновесия. Понятие энтропии вводится и для систем с конечным отклонением от равновесия. Для описания термодинамического состояния такой системы вводится параметр неравновесности Д (или несколько таких параметров 1=1, 2,. ..). Считаем, что внутренняя энергия е, отнесенная к единице массы, есть ф ункция плотности р, энтропии 15 и параметров неравновесности В состоянии равновесия (Эе/(9 ,=0. Обозначим через значение параметра в состоянии термодинамического равновесия. [c.43]

Термодинамические параметры подразделяют на внешние и внутренние. Внешние параметры характеризуют состояние окружающей среды, в которой находится система, и представляют собой внешние условия последней, а внутренние определяют состояние системы при данных внешних параметрах. Такое деление является в определенной степени условным, так как рассматриваемую систему всегда можно считать частью единой расширенной системы, состоящей из системы и окружающей среды, вследствие чего все параметры можно считать внутренними. [c.10]

При изменении внешних условий, в которых находится термодинамическая система, способная взаимодействовать с окружающей средой, изменяется и само состояние системы. Внутренние термодинамические параметры, характеризующие состояние системы в разные моменты времени, имеют при этом различные значения. Изменение внутренних параметров во времени может иметь место и в изолированных системах. [c.19]

Для всех остальных параметров состояние воды при 0° С и соответствующем этой температуре давлении насыщения (оно равно 0,0061 бар) принято за начало отсчета, и поэтому значение указанных ниже параметров в этом состоянии считают равным нулю. Без особых погрешностей можно принять, что для жидкости параметры внутренняя энергия, энтропия и энтальпия не изменяются при изменении давления поэтому будем считать, что при 0° С для любого давления [c.112]

Из уравнений (6-63) п (6-66) следует, что объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия двухфазной системы зависят от х и Т (или р), т. е. являются функциями двух независимых параметров. Вообще состояние равновесия двухфазной системы определяется двумя параметрами, в качестве которых может быть выбрана любая пара перемен-240 [c.240]

Внутренняя энергия в отличие от теплоты и работы является свойством системы, параметром ее состояния и может рассматриваться в качестве функции других параметров состояния, принятых за независимые переменные. Бесконечно малое изменение этой функции йи обладает свойствами полного дифференциала, поэтому интегрирование du от начального до конечного состояния системы в некотором процессе сводится к вычислению разности значений внутренней энергии в этих двух состояниях [c.34]

Поскольку внутренняя энергия идеального газа зависит лишь от его температуры, а внутренняя энергия реального газа — от температуры и удельного объема (или давления), т. е. от основных параметров состояния, значения которых не зависят от того, каким путем газ пришел в данное состояние, можно заключить, что и внутренняя энергия газа не зависит от этого пути, т. е. что внутренняя энергия газа также является параметром его состояния. [c.19]

На основе этого уравнения, а также характерных свойств внутренней энергии рабочего тела как параметра его состояния (см. стр. 23) можно заключить, что мерой изменения внутренней энергии для любого процесса в интервале двух любых рассматриваемых состояний может служить изменение внутренней энергии газа в этом интервале, происходящее в изохорном процессе. [c.35]

Износ систем и агрегатов Во многих сложных машинах можно выделить отдельные системы и агрегаты, работоспособность которых в основном зависит от их износа и в меньшей степени от влияния других узлов и механизмов машины. Износ таких систем и агрегатов и его влияние на выходные параметры целесообразно изучать самостоятельно, но учитывать воздействия на данную систему других агрегатов машины, которые для нее играют роль окружающей среды. Взаимодействие и влияние износа отдельных пар трения рассматривается в пределах данной системы или агрегата. Примером таких узлов могут служить гидравлические системы и агрегаты машин [82, 107]. Износ элементов гидросистемы— насосов, распределительных пар, уплотнений, силовых цилиндров, поршней—непосредственно сказывается на выходных параметрах системы — точности передачи движения или управляющего воздействия, КПД, передаваемых нагрузках и др. Износ других элементов машины скажется в основном на силовых и тепловых нагрузках в гидросистеме, но не повлияет на изменение ее внутреннего состояния. Целесообразно также самостоятельно изучать износ пневматических систем, систем управления, систем подачи топлива, смазки, охлаждения, тормозных систем [39 ], и др. Сказанное можно отнести и ко многим агрегатам машины — двигателю и его системам, приводным коробкам передач, [c.368]

Рассмотренный пример является упрощенным вариантом задачи расчета деформаций автомобильной шины под действием веса машины, если предположить (а для резины это предположение достаточно точно), что поведение материала является линейно упругим. Для численных значений физических параметров, соответствующих состоянию шины при нормальном эксплуатационном давлении, было найдено, что даже в том случае, когда отношение толщины стенки шины к радиусу не мало, точное решение не слишком отличается от приближенного решения, получаемого из рассмотрения шипы как мембраны. При низких давлениях, соответствующих ненакачанной шине, протектор сжимается и работает как балка при чистом сдвиге, подобно тому как это происходит с (искривленной) консолью, рассмотренной в разд. Ill, 3. Слои концентрации напряжений возникают на внутренней и внешней границах шины, откуда следует, что наибольшую нагрузку испытывают самый внутренний и самый внешний слои протектора. [c.328]

Рассмотрим параметры, определяющие состояние системы (назовем их условно внутренними ), и выберем и з них те, которые представляются наиболее существенными для данной задачи. Это — напряжения, деформации, перемещения. Могут быть предложены к рассмотрению и другие параметры, например, перегрузки в точке подвеса приборов в спускаемом на землю контейнере в тех случаях, если сохранность приборов для пас важнее сохранности контейнера. [c.37]

Пусть линия состоит из п объектов. На входе первого имеем случайную величину Xq, — случайная величина, характеризующая внутреннее состояние одной из переменных первого объекта, на выходе которого имеем случайную величину Х . Для второго объекта имеем случайные величины Zj, и Хг, характеризующие соответственно входную переменную, параметр состояния второго объекта и выходную переменную и т. д. В линейном случае выходное качество будет обеспечено, если выполняется условие [c.372]

Контрольными опытами при известных из базовых экспериментов параметрах уравнений состояния являются опыты с изменяющимися в процессе нагружения уровнями или скоростями напряжений (деформаций) и температур. Эти опыты осуществляют для однородных напряженных состояний (гладкие образцы) при одноосном или двухосном нагружении (растяжение — сжатие сплошных или трубчатых образцов, растяжение — сжатие в сочетании с кручением или внутренним давлением при испытаниях трубчатых образцов). [c.236]

Параметры состояния изделия на выходе связаны с параметрами на входе и с параметрами внутренней структуры зависимостями [c.61]

Наконец, через 2 ч полностью прекратилось повышение температуры как внутренней, так и наружной поверхностей стенки и установилось состояние, изображенное на графике рис. 7-1 линией от t" i до t" i. Такой режим, когда параметры, определяющие состояние вещества, тела или процесса, не изменяются во времени, называют установившимся состоянием. Дальнейший нагрев стенки будет возможен только при увеличении количества подводимого тепла. [c.134]

Теория Ван-дер-Ваальса устанавливает связь между коэфициентами а VI Ь я параметрами критического состояния. Параметры критического состояния ртути известны = 1400°С, 1000 am, 0,2 лЫг. Не представляет труда вычислить молекулярное давление ртути К. Имеется возможность установить связь между различными молекулярными свойствами ртути. Поверхностное натяжение о на границе с постоянной средой связано с внутренним давлением К уравнением [c.82]

При регулярном определении в процессе эксплуатации этих параметров (КПД и расхода) и слежении за их изменениями делается заключение о внутреннем состоянии проточной части цилиндров. [c.110]

Следует подчеркнуть, что работа расширения против сил внешнего давления производится только тогда, когда изменяется объем тела V и производится перемещение внешних тел. Если же V сохраняется постоянным, то какие бы изменения ни претерпевали любые другие параметры, характеризующие состояние тела (температура, внутренняя энергия, потенциальная энергия тела в поле тяготения и т. д.), работа расширения будет равна нулю. С другой стороны, работа, производимая газом при расширении его в пустоту, равна нулю, несмотря на то, что V меняется. Это видно из (1-18), так как = 0. Таким образом, с точки зрения возможности совершения телом (системой) работы против силы р<. параметр V является связанным с этой силой (как иногда говорят, сопряженным с этой силой). [c.8]

Внутренняя энергия термодинамической системы U состоит из энергии движения молекул, энергий молекулярного, внутриатомного и других взаимодействий. В общем случае при термодинамическом анализе внутреннюю энергию не разделяют на составляющие части, а считают, что она является функцией состояния, т.е. определяет внутреннее состояние системы и зависит от параметров состояния. Экспериментальные исследования свойств газов показали, что внутренняя энергия идеального газа зависит только от его температуры и не зависит от давления газа и занимаемого им объема. [c.88]

Как было отмечено выше, внутренняя энергия термодинамической системы определяется параметрами ее состояния. Поэтому в начале и конце цикла ее внутренняя энергия одинакова, т. е. за цикл приращение внутренней энергии At/= 0. Тогда на основании первого закона термодинамики (8.7) запишем [c.101]

Давление, температура и удельный объем — основные параметры, характеризующие состояние газа или пара. Параметром состояния является и удельная внутренняя энергия —сумма кинетической и потенциальной энергий молекул 1 кг газа. С увеличением температуры и давления удельная внутренняя энергия и растет, а с их понижением уменьшается. Поэтому внутренняя энергия пара перед турбиной существенно больше, чем за ней. Как правило, интерес представляет изменение внутренней энергии при переходе из некоторого состояния I в состояние 2, т.е. [c.16]

Параметры внутренние, состояния, структурные 16 Парсеваля равенство 87 Плотность спектральная 87, 88 Поворотная симметрпя 245 Поглощение звука 233 Полиномы Чебышева — Эрмита 47 Полнота нормальных волн 199 Полосы ненропускания, нронускаипя 105, 183 [c.294]

В данной теории тензор деформации, температура и градиент температуры рассматриваются как переменные термодинамического состояния, тогда как компоненты тензора неупру-гой деформации входят как параметры внутреннего состояния (скрытые параметры). Связь между тензором деформации и тензором неупругой деформации не постулировалась. Тензор деформации определяется кинематикой заданного движения тела В тензор неупругой деформации находится из решения задачи с начальными значениями для обыкновенного диффе- [c.108]

Внутренние превращения характерны для поведения рабочих тел многих энергетических и технологических установок двигателей внутреннего сгорания, плазмотронов, металлургических печей. Для определения параметров равновесного состояния здесь уже недостаточно полученных ранее термодинамических соотношений, устанавливающих связь между температурой, давлением, плотностью, энтропией, внутренней энергией и т. п. Но как будет показано далее, термодинамические методы полностью распространимы и на химически реагирующие системы. [c.158]

Термодинамические параметры подразделяются на внешние (т. е. описывающие внещние воздействия на систему и являющиеся характеристиками внешних по отношению к рассматриваемой системе тел) и внутреинне (описывающие внутреннее состояние системы при заданных внешних параметрах). [c.10]

Если известны аналитические выражения для внутренней энергии или энтальпии тела как функций параметров состояния, то при помощи первого начала термодинамики могут быть определены значения теплоемкостей тела при постоянном объеме v= (dQldT)v и постоянном давлении p= dQldT)p и зависимость их от параметров состояния. Чтобы показать это, рассмотрим равновесный процесс нагревания тела, причем возьмем в качестве независимых параметров, характеризующих состояние системы, объем V и температуру Т. Так как числ О независимых параметров принято равным 2, то все последующие выводы относятся, в частности, к однородному телу. [c.41]

Отказавшись от построения диаграммы внутренний — внешний параметры , мы можем поставить задачу в несколько ином плане. Попробуем определить такое значение внешнего параметра (обычно—нагрузки), при котором конструкцию по тем или иным соображениям можно заведомо считать не удовлетворяющей своему назначению. Иначе говоря, дадим верхнюю оценку сил, которые еще может пыдержать система. Расчет при этом стронтся таким обра-вом, чтобы избежать затруднений, связанных с анализом внутреннего состояния. [c.46]

Диагностические признаки. Выбор диагностических призна-1ШВ Ai — наиболее трудная часть рассматриваемой задачи акустической диагностики. При неудачном выборе признаков их изменения от увеличения или уменьшения параметров aj могут оказаться недостаточно большими, в результате чего случайные изменения условий измерений могут быть восприняты как изменение внутреннего состояния объекта. В этом случае говорят о малой информативности признаков или об их малой чувствительности по отношению к данным структурным параметрам дЛ дщ). Основное требование к диагностическому признаку — максимальная чувствительность к одному из структурных параметров и минимальная ко всем остальным. [c.21]

Среднеквадратичный уровень акустического сигнала — наиболее часто используемый признак. Принципиальная схема прибора состоит из двух главных блоков полосового фильтра и квадратичного вольтметра. Очевидно, что мощность акустического сигнала зависит от параметров деталей и их взаимодействия, т. е. является функцией внутреннего состояния машины. Однако если брать средние уровни по большому отрезку времени и в широкой полосе частот, то уровни, соответствующие различным состояниям, будут плохо отличимы. Чтобы сделать это отличие ощутимее, уменьшают время усреднения или ограничиваются диапазоном частот, где разница в спектрах состояний наибольшая. Обычно измерения проводят в узких полосах на некоторых характерных для данной машины частотах (оборотной, зубцовой, циклической и т. п.). Среднеквадратичный уровень (или амплитуда) такой составляющей характеризует качество изготовления и сборки определенного узла машины или механизма. Такие приборы часто предлагается использовать для разбраковки готовых изделий. [c.26]

T-ds, Т фЧ, ds=0) определяется условием S2=Si, которое и может быть использовано для определения параметров конечного состояния аналитическое решение задачи нахождения конечных параметров сложно, наоборот, решение по энтропийным диаграммам (i—s и Т—s), где адиабаты изображаются прямыми, парал-лельныл1и оси ординат, весьма просто адиабаты расширения из начального состояния идут по вертикали вниз, адиабаты сжатия — вверх конечное состояние определяется пересечением адиабаты с кривой, характеризующей заданный параметр конечного состояния (например изобары конечного давления Р2). Работа процесса находится по разности внутренних энергий начального и конечного состояний [c.481]

Базовая система уравнений (1) — (10) описывает динамику всех возможных переходов из одного устойчивого состояния модуля в другое в зависимости от вида выполняемой логической функции и изменений внутренних состояний пневмореле, характеризующихся движением мембранного блока, квазистационар-ными процессами адиабатического течения газа в дросселях и изотермическими изменениями параметров состояния газа в камерах. Практически в связи с тем, что многие переходы не вызывают изменения внутренних и внешних состояний модуля или же являются идентичными, нет необходимости исследовать динамику всех переходов. Например, в модуле, выполняющем функцию И [8], подача единичного входного сигнала в сопло не вызывает изменения даже внутреннего состояния пневмореле, а подача единичного входного сигнала в глухую камеру приводит к перемещению мембранного блока из одного крайнего положения в другое, но не изменяет внешнего состояния модуля. Примеры идентичных переходов будут приведены ниже. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...