Анизотропные диски

Задача о движении ротора, имеющего нелинейные элементы в системе ротор — статор, и на диск которого действует сила веса или перегрузка, тесно переплетается с задачей о движении ротора, у которого в опорах имеются различные нелинейные характеристики упругости в горизонтальном и вертикальном направлениях. Для краткости такие опоры будем называть анизотропными. В этом случае задача уже не может быть решена с помощью уравнения, изображающего равновесие центробежных и упругих сил (см. гл. II) [c.150]

Эти новые материалы в своей значительной части анизотропны, так что их свойства могут заметно ухудшаться в случаях "внеосевого нагружения. Это обстоятельство порождает проблемы сохранения свойств в определенных участках конструкций, например, в местах, где лопатки прикрепляются к турбинному диску. В остальном применение новых материалов для изготовления лопаток не исключается. В плане использования этих интересных материалов вне конструкций реактивного двигателя сделано очень немного. Возможно, при пониженных температурах они пригодны в качестве деталей крепежа или трубопроводных систем, где их анизотропные характеристики могут быть использованы с выгодой. Словом, поиск сфер для более широкого применения этих необычных материалов может оказаться плодотворным. [c.336]

Симметричные колебания. Ротор с одним неуравновешенным диском опирается на Две одинаковые опоры с анизотропными упругими свойствами. Опоры полагаются безмассовыми, а направления г/ и г — главными для жесткостей опор, обозначаемых соответственно l и ii. Уравнения движения диска без учета сил трения [c.147]

Сахаров И. Е. Вынужденные колебания диска иа горизонтальном валу двойной жесткости, вращающемся в анизотропных упруго-массовых опорах, Изд-во АН СССР, ОТН, Механика н машиностроение, 1959, № 3. [c.189]

Нейтрально устойчивые анизотропные тела, такие, как эллипсоиды, ведут себя более интересно, чем изотропные. Хотя первые падают устойчиво при любой ориентации, они, вообще говоря, не падают вертикально вниз, если только они случайно не были опущены в жидкость так, - то одна из главных осей поступательного движения оказалась параллельной направлению поля тяжести. Во всех других случаях такие тела в процессе оседания дрейфуют также и в боковом направлении. Количественным примером поведения такого типа является движение круглого диска, рассматриваемое далее в этом разделе. [c.230]

Заметим, что задача о движении диска по шероховатой плоскости в случае равномерного нормального давления р г) = ро исследовалась в работе >. Случай анизотропного трения изучался в статье ). Задача с распределением давлений по закону Герца р(г) = Роу/1 — г/аУ решена в работе ) и более полно в работе . В статье распределение нормальных давлений под диском выбрано согласно закону Буссинеска р г) = ро[1 - (г/а) ] Наконец, линейное неосесимметричное распределение нормальных давлений, отвечающее случаю давления диска на винклеровское основание, рассматривалось в монографии . [c.217]

Здесь видна явная тенденция к увеличению частоты краевого резонанса с ростом R. В связи с этим следует указать, что частота краевого резонанса для бесконечной прямоугольной призмы, находящейся в условиях плоской деформации и с отношением сторон, равным R, заключена в интервале 1,483 < < 1,484. Отметим, что тенденция к повышению частоты краевого резонанса при увеличении относительного радиуса диска наблюдалась экспериментально [195] на дисках из существенно анизотропного материала. [c.205]

В данной главе рассмотрим задачи контактного взаимодействия замковых соединений грибовидного типа с верховой посадкой и торцового трехопорного замка с осевой заводкой лопатки в диск. Задачи будем решать в упругой и упругопластической постановках с различными условиями контактного взаимодействия (сцепление, проскальзывание, сухое трение) на рабочих площадках зубцов. Взаимодействие тел осуществлялось посредством тонких анизотропных контактных слоев, введенных на опорных площадках соединения, а для замков с верховой посадкой — и на площадках контакта, параллель- [c.183]

В настоящее время круг задач о напряженной посадке, решаемых методами теории упругости, значительно расширился. Можно получить решения задач посадки для многосвязных областей, в отверстия которых частично или полностью запрессованы диски, ограниченные различными кривыми. Для некоторых практически важных задач можно получить решение, когда сопрягаемые детали неоднородны и анизотропны. В случае необходимости можно учесть при решении задач посадки и смещение центров дисков относительно центров отверстий и овальность отверстий и дисков. Наконец, используя метод упругих решений, предложенный А. А. Ильюшиным, можно рассмотреть упруго-пластические задачи посадки. [c.4]

В серии испытаний быстро вращающихся дисков на ползучесть длительностью около 900 час периодически измерялись деформации ползучести на внутреннем и внешнем контурах. Измеренные значения сравнивались с расчетными данными, полученными при вычислениях на базе критериев октаэдрического напряжения и максимального касательного напряжения. Сопоставление оказалось несколько затруднительным вследствие явно выраженной анизотропности поковок, однако было обнаружено удовлетворительное соответствие между средними значениями измеренных деформаций в опытах при 1000° F и расчетными значениями, полученными на основе критерия максимального касательного напряжения. [c.706]

Электроакустические преобразователи, использующие пьезоэффект, который возникает при механических деформациях кристаллических анизотропных диэлектриков, обычно выполняются из отдельных или соединительных пьезоэлементов в форме пластин, стержней, дисков, цилиндров и т. п. [c.195]

Количество дисков в шестерне и схемы их сборки. Анизотропность структуры материала и отсутствие в промышленности текстолита толщиной более 60 мм привели к необходимости изготовления крупногабаритных шестерен сборными из отдельных дисков. Диски нарезаются из текстолитовых плит толщиной 10—60 мм. Для обеспечения равнопрочной структуры зубьев диски следует смещать при сборке на определенный угол вокруг оси. [c.133]

С о с н и н О. В. Установившаяся анизотропная ползучесть дисков. Журнал прикладной механики и технической физики , 1963, Л Ь 4. [c.260]

Глава 7. ОДНОРОДНЫЕ АНИЗОТРОПНЫЕ УПРУГИЕ ДИСК [c.239]

В соответствии с разделом 1.4, для измерения величин фазовой скорости е анизотропных средах следует применять импульсные источники, излучающие волны с локально плоскими фронтами и достаточно узкой диаграммой направленности, изготовленные в виде диска 5 диаметром с/ X, где к - дд.ина преобладающей волны, элементы которого колеблются синхронно. Источник располагается на оси симметрии верхней фани образца так, как это показано на рис. [c.52]

Наиболее математически простыми и поэтому наиболее распространенными являются деформационные теории пластичности, которые для условий нагружения по существу являются обобщением теории упругости на случай нелинейно-упругого материала. Однако при использовании этих теорий в случае зигзагообразного и непропорционального нагружений (например, для диска ГТУ, работающей при переменных режимах в условиях, когда радиальные напряжения не меняются, а тангенциальные изменяют знак), а также в случае анизотропного упрочнения материала получается заметное несоответствие с экспериментом. Деформационные теории не позволяют также правильно описать экспериментально наблюдаемые различия законов нагрузки и разгрузки, влияние предварительной пластической деформации на характер деформирования при последующем нагружении, эффект Баушингера и т.д. Таким образом, деформационные теории не учитывают истории нагружения и пригодны лишь для условий простого нагружения при монотонно меняющейся нагрузке. В связи с пере- [c.77]

Ротор ТНД с валом состоит из трех частей, соединение - штифтовое, осесимметричный, анизотропный, одноступенчатый. Диск имеет 90 лопаток. Тип рабочей лопатки ТНД - литая, полая, охлаждаемая, бандажированная полкой с гребешком лабиринтного уплотнения. [c.71]

При изготовлении дисков путем ковки или штамповки материал неизбежно приобретает текстуру, вызывающую анизотропию свойств ползучести. О. В. Соснин (1963) рассмотрел установившуюся ползучесть анизотропного диска. Выяснилось, что влияние реальной анизотропии на распределение напряжений не столь велико. [c.135]

Эксцентрично расположенные отверстия являются концентраторами вследствие местного повышения напряжений в прилегающих к этим отверстиям зонах полотна диска. Приближенное теоретическое решение задачи о распределении напряжений во вращающемся диске с эксцентричными круглыми отверстиями методом наложения дано в работах [64, 95]. Наличие концентраторов напряжений не дает возможности точного теоретического решения задачи о распределении напряжений вблизи зоны концентрации. Оценка прочности таких конструкций проводится экспериментальными методами. Для опытного изучения напряжений используются поляризационно-оптические методы исследования прозрачных моделей (метод фотоупругости), основанные на свойстве некоторых прозрачных изотропных материалов становиться оптически анизотропными и приобретать способность к двойному лучепреломлению при возникновении напряженного состояния. С помощью двойной поляризации пучка света, проходящего через нагруженную прозрачную модель, получаются видимые линии, в точках которых разность главных напряжений имеет одинаковую величину — изох ромы. С помощью этого метода можно также получить и направления главных напряжений [58]. [c.103]

Наиболее распространенная точка зрения на природу магнитной анизотропии, наводимой при прокатке, состоит в том, что этот вид анизотропии представляет собой как бы разновидность структурной анизотропии (см. 5. 4. 4), ио возникающей не под действием сдвиговых напряжений при аморфизации расплава на диске, а в результате формирования анизотропного распределения групп атомов (или атомных пар) при распространении деформации вдоль полос деформации. Полосы деформации располагаются перпендикулярло направлению прокатки, т. е. совпадают с индуцируемой осью легкого намагничивания. Концентрационная зависимость анизотропии прокатки не коррелирует с изменением А. и М,, слабо зависит от температуры отжига (см. [9] ). Прим. ред. [c.159]

В упомянутых выше монографиях Г. Н. Савина (1951), Д. В. Вайн-берга (1952), М. П. Шереметьева (1960) и Г. Н. Савина и Н. П. Флейш-мана (1964) рассмотрены также некоторые другие задачи о плоском напряженном состоянии и изгибе пластинок как в изотропном, так и анизотропном случае. Наиболее полно изучены, например, вопросы, связанные с влиянием анизотропии материала на концентрацию напряжений вблизи эллиптических отверстий, о рациональном подборе параметров подкрепляющих элементов, о влиянии контурных сосредоточенных нагрузок в многослойном диске. [c.66]

Было показано (уравнение (5.79)), что радиус диска сферической аберрации пропорционален и не зависит от расположения точки объекта. Уравнение (5.177) показывает, что радиус наибольшего круга в фигурах аберрации комы и анизотропной комы пропорционален rotg o, где Го — расстояние от точки объекта до оптической оси. Из уравнений (5.149), (5.153) и (5.165) следует, что эффекты астигматизма, кривизны поля и анизотропного астигматизма пропорциональны Наконец, как видно из уравнений (5.157) и (5 168), как дисторсия, так и анизотропная дисторсия пропорциональны Го . Из этого можно сделать следуюш,ие выводы [c.295]

Метод шагов втеории пластического течения. Задача интегрирования уравнений теории пластического течения значительно труднее, так как уравнения пластического течения содержат не только компоненты напряжения, но и их приращения ( скорости ). В важных частных задачах (трубы, диски) применяют численное интегрирование, прослеживая шаг за шагом развитие пластических деформаций. На каждом этапе внешняя нагрузка получает небольшое приращение, затем вычисляют соответствующие приращения напряжений и деформаций в теле [25]. На каждом этапе необходимо решить некоторую задачу для упругого анизотропного тела с переменными параметрами упругости [1 ]. [c.75]

Следствие 4 требует уточвения величины max /j (Та). Естественно, что max /j (Та) должна удовлетворять критерию прочности Ф (ац) = О, однако требование достижения max (Та) в каждой точке является более узким, чем условие равнопрочности конструкции (одновременного разрушения конструкции по всему объему). Напряженное состояние в каждой точке должно быть не просто предельным, а соответствовать вполне определенному сочетанию напряжений на предельной поверхности Ф (ац) = 0. о сочетание определяется точкой касания предельной поверхности плоскостью первого инварианта (Оц + + Ogg = = onst), наиболее удаленной от начала координат. В случае плоского напряженного состояния это поясняется рис. 6.1, а. Максимально возможная массовая энергоемкость будет достигаться в конструкции с напряжениями а , а в каждой ее точке. К конструкциям такого типа можно отнести равнонапряженный вращающийся диск переменной толщины из изотропного материала, в котором aj = Oj = onst. Такой диск будет обладать максимально возможной массовой энергоемкостью. Вид предельной кривой Ф(ац) изотропного материала при стом несуществен, поскольку для любого выпуклого критерия прочности шах li (Та) будет достигаться вследствие симметрии на направлении Gj = = 02 (см. рис. 6.1, б). Для анизотропного материала профиль должен выбираться из условия создания в каждой точке ai, а (см. рис. 6.1, а). [c.419]

Удельные авергоемкости. В общем случае max и max достигаются в дисках (ободах) различных относительных размеров. В то же время создание маховика, в котором обе эти характеристики, если и не максимальны, то имеют приемлемые значения, представляет существенный интерес. Результаты анализа удельной массовой энергоемкости дисков из анизотропных материалов и сопоставления ее с объемной энергоемкостью приведены в (7, 8] для диапазона параметров 1 < Р = ]/10 и 0,1 < [c.428]

Выигрыщ в объемной энергоемкости оказался существенным лишь у дисков из наиболее анизотропного композита — органопластика, у которых напряженное состояние существенно неоднородно. Чем ближе напряженное состояние к однородному, тем меньше влияние балласта (при однородном напряженном состоянии балласт в соответствии со следствием 6 из разд. 6.1 не увеличивает запасаемой энергии). Использование балласта сопровождается, как и следовало ожидать, существенными потерями в массовой энергоемкости. [c.433]

Диски анизотропные — Влияние начальных термонапряжений 431 — Методы повышения объемной энергоемкости 432—434 — Оценка энергоемкости 426, 427 — Удельные энергоемкости 428—431 [c.503]

Осадкой называют кузчечную операцию, при которой высота заготовки уменьшается, а поперечное сечение увеличивается. Осадка осуществляется на плоских бойках (фиг. 40,а), имеющих хвостовик 1 для крепления к молоту. При осадке заготовку устанавливают нижним торцом на боек (фиг. 40,6) и подвергают обжатию ударами или нажатием пресса. Осадка применяется как для изменения формы, так и для уменьшения векториальности (анизотропности) механических свойств поковки (например, при изготовлении зубчатых колес, фланцев, дисков). Длина исходной заготовки при осадке не должна превышать трех толщин (диаметров) во избежание продольного изгиба заготовки в начале осадки. [c.108]

А.А. Нигиным разработана программа расчета на ЭВМ кинетики напряженно-де( рмированного состояния дисков методом конечных элементов, алгоритм которой основан на использо-вании теории пластичности с трансляционным упрочнением в формулировке [75] и теории ползучести с анизотропным упрочнением в формулировке [76]. Использование этой программы позволяет рассчитать параметры деформационного критерия. Такие расчеты были проведены применительно к дискам [304], условия испытаний которых приведены в табл. 6.20. Тело диска разбивалось на треугольные элементы, в пределах которых принималась линейная зависимость перемещений от координат (рис. 7.21). Для определения распределения контурной нагрузки, действующей на выступ диска от лопаток, также использовался метод конечны элементов [304]. Пример такого расчета приведен на рис. 7.22. [c.494]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...