Диэлектрик анизотропный

Решение задачи о распространении света в анизотропной среде может быть получено путем решения системы уравнения Максвелла для немагнитных диэлектриков с учетом (10.2) [c.249]

Для анизотропного диэлектрика становится неверной простая зависимость D = кЕ ( г. — скалярная величина), которой пользу ются при описании любой изотропной среды. В этом случае связь между векторами D и Е задают бо.пее сложным соотношением, в которое входит тензор диэлектрической проницаемости. Она записывается следующим образом [c.124]

В изотропных веществах направления векторов Р и Е совпадают. Для анизотропных диэлектриков (кристаллы, текстуры) х зависит от направления Е направление Р образует с направлением Е в пространстве некоторый угол. [c.86]

Из полученных соотношений видно, что Еср для слоистого диэлектрика имеет различные значения в зависимости от направления электрического поля, т. е. такой диэлектрик является анизотропным. Анизотропными являются и все волокнистые материалы типа ткани, содержащие цилиндрические включения—волокна. Величина Еср в направлении вдоль волокон подсчитывается по формуле (9-77), а поперек волокон — по формуле (9-73) при если волокна имеют круглое поперечное сечение. [c.159]

Для электроизоляционных материалов анизотропного строения (слоистых, волокнистых) значения механической прочности сильно зависят от направления приложения нагрузки. Важно отметить, что для некоторых диэлектриков (стекло, керамические материалы, многие пластмассы) предел прочности при сжатии значи-тельно больше, чем при растяжении и изгибе (в то время как у металлов Ор, Од и о имеют один и тот же порядок). Так, например, у кварцевого стекла при сжимающих напряжениях можно получить Оо я 200 МПа, а при растяжении о 50 МПа. [c.78]

Все слоистые пластики являются отличными диэлектриками, обладают высокими механической прочностью, химической стойкостью, почти не склонны к пластическим деформациям, очень чувствительны к ударам, кроме стеклотекстолита и стеклопластиков СВАМ характеризуются неоднородностью и анизотропностью (механические характеристики различны во взаимно перпендикулярных направлениях). Свойства этой группы пластмасс во многом зависят от наполнителя, его подготовки и соотношения наполнителя и связующего. [c.266]

Стекловолокнистый анизотропный материал (СВАМ) отличается высокими удельной прочностью при растяжении и химической стойкостью, а также является хорошим диэлектриком применяется как конструкционный материал в судо-, автомобиле- и вагоностроении, в химической, угольной и нефтяной промышленности, в строительстве, а также в производстве изделий ширпотреба. [c.269]

Слоистые пластмассы получают прессованием слоистых наполнителей (бумаги, ткани или шпона) с последующей обработкой термореактивными смолами. Пластики этой группы являются отличными диэлектриками они обладают высокими химической стойкостью, механической прочностью, почти не склонны к пластическим деформациям, очень чувствительны к ударам (кроме текстолита и СВАМ) характеризуются неоднородностью п анизотропностью (механические характеристики различны во взаимно-перпендикулярных направлениях). Свойства этой группы пластиков во многом зависят от наполнителя, его подготовки и соотношения наполнителя и связующего. [c.310]

Удельное объемное электрическое сопротивление р — величина. равная отношению модуля напряженности электрического поля к модулю плотности тока, скалярная для изотропного вещества и тензорная для анизотропного вещества (ПОСТ 19880-74) [9]. Эта величина позволяет оценить электрическое сопротивление материала при протекании через его объем постоянного тока. Для практических измерений часто используют дольную единицу Ом см. Величина р низкокачественных диэлектриков при нормальной температуре и влажности находится в пределах 10 ...10 Ом м, для высококачественных — в пределах до l0 ...10 Ом м. [c.160]

Формула (7.58) для двухслойной структуры = О и случая, когда кристалл является анизотропным диэлектриком (его диэлектрическая проницаемость представляется тензором), получена в [7.14]. [c.149]

Кроме того, в активных диэлектриках, как и в обычных, наблюдаются отражение и преломление света, вызванные оптической плотностью среды. Как в анизотропных, так и в изотропных средах происходят рассеяние и поглощение (абсорбция) света, а при изменении частоты световой волны наблюдается дисперсия — изменение коэффициентов преломления, отражения и поглощения света. [c.27]

По современным представлениям электроны и дырки в кристаллах являются квантовыми возбужденными состояниями с отрицательным (—е) и положительным ( + е) зарядами соответственно. Важно отметить, что масса электрона или дырки в кристалле может существенно отличаться от массы т,, электрона в вакууме и, более того, зависит от направления движения электронов или дырок, являясь анизотропной (тензорной) величиной. Поэтому при описании электронного механизма электропроводности диэлектриков и полупроводников вводится представление об эффективной массе Шэф. [c.44]

В анизотропных диэлектриках поляризация происходит в направлении не совпадающем с направлением электрического поля,, так как внутренние связи между заряженными частицами диэлектрика оказываются наиболее слабыми в направлении не совпадаю- [c.9]

Рис. 10. Конденсатор без диэлектрика (а), с изотропным диэлектриком (б) и с анизотропными диэлектриком (в)

Рис. 11. Смещение заряда в анизотропном диэлектрике под действием индуцирующего поля В

Простые численные и векторные соотношения, связывающие поля В, Е ж 4яР, сильно усложняются при переходе к кристаллам, к анизотропным диэлектрикам. Это усложнение связано с тем, что в общем случае в отличие от изотропных тел направление смещения частиц под действием внешнего индуцирующего поля не совпадает с направлением этого поля. В анизотропном диэлектрике направление смещения заряженных частиц совпадает не с внешнем полем В, а. с направлением поля напряженности Е (рис. И). Это означает, что поле В создает напряженность электрического поля не только в направлении, по которому оно ориентировано Е , но и в перпендику- [c.26]

Ориентация полей В, Е ж 4пР в анизотропном диэлектрике для общего случая представлена па рис. 10, в. Полезно заметить при этом, что внутри диэлектрика перпендикулярным к поверхности пластин конденсатора является не индуцирующее поле В, а напряженность электрического поля Е. Этот результат есть следствие теории электростатического поля и выходит за рамки предлагаемого здесь рассмотрения. Все приводившиеся выше соотношения между полями для случая анизотропных диэлектриков сохраняются в векторном варианте (см. 1.11). Графическое соотношение между полями также дано на рис. 10. [c.29]

Факт поперечности электромагнитных колебаний, частным случаем которых являются световые колебания, приобретает первостепенное значение, когда речь идет о прохождении света через анизотропные среды или о явлениях, наблюдаемых при отражении световых волн от поверхности диэлектриков или металлов. В этих случаях оказывается, что результат взаимодействия света с веществом зависит от взаимной ориентации направления колебаний электрического вектора напряженности Е (или магнитного Н) и главных плоскостей рассматриваемой среды, т. е. имеет значение состояние поляризации луча. В обычных условиях источник света испускает неполяризованный, т. е. естественный свет. Колебания электрического вектора Е при этом не имеют строгого направления и постоянной фазы. Можно сказать, что фаза и направление светового вектора Е беспорядочно и мгновенно меняются и луч оказывается симметричным относительно направлений колебаний этого вектора за некоторый усредненный отрезок времени. [c.194]

Электроакустические преобразователи, использующие пьезоэффект, который возникает при механических деформациях кристаллических анизотропных диэлектриков, обычно выполняются из отдельных или соединительных пьезоэлементов в форме пластин, стержней, дисков, цилиндров и т. п. [c.195]

Для электроизоляционных материалов анизотропного строения (слоистых, волокнистых и т. п.) значения механической прочности сильно зависят от направления приложения нагрузки. Важно отметить, что для ряда диэлектриков (стекол, керамических материалов, многих пластмасс и др.) предел прочности при сжатии значительно больше, чем при разрыве и изгибе (в то время как у металлов величины Ор, [c.126]

Поры вызывают образование в фарфоре искровых промежутков, обусловливающих местное проплавление изолятора. В числе других факторов поры определяют также анизотропность диэлектриков и способствуют увеличению угла потерь. [c.565]

Погрешности при определении удельного объемного сопротивления могут быть вызваны недостаточно плотным контактом между электродами и образцом плохой контакт приводит к появлению переходного сопротивления, которое завышает измеряемое сопротивление диэлектрика. Вследствие снижения переходного сопротивления с увеличением приложенной разности потенциалов измеряемое сопротивление будет падать с ростом последнего даже в случае, когда еще не появится добавочная электронная проводимость. Поэтому при измерении удельного сопротивления необходим плотный контакт между образцом и электродами. У анизотропных материалов, например слоистых, помимо объемного сопротивления перпендикулярно слоям важно знать и сопротивление параллельно слоям, называемое обычно внутренним сопротивлением. Для его определения используют образец и электроды согласно ГОСТ 6433-65, показанные на рис. 2-44, а. Сопротивление определяется по замеренному току утечки при постоянном напряжении, по формуле закона Ома. Для определения удельного объемного сопротивления трубчатых образцов применяют электроды согласно рис. 2-44, б. [c.87]

Древесина применяется обычно в пропитанном состоянии, причем используется она чаще всего как конструкционно-изоляционный материал. Древесине присущи многие недостатки, которые сильно ограничивают ее применение. Прежде всего следует отметить ее большую неоднородность, обусловленную самой природой древесины. Наличие в древесине, кроме ее основы — клетчатки, различных сопутствующих соединений, в том числе различных солей, включая водорастворимые, а также пористость приводят к тому, что качество древесины как диэлектрика невысоко. В сыром виде древесина вообще не может использоваться как электроизоляционный материал вследствие недостаточно высокого удельного объемного сопротивления. Древесина — материал сильно анизотропный. Основными направлениями в древесине являются продольное (вдоль волокон) и поперечное (радиальное). Большим недостатком древесины [c.165]

При оперировании с введенными выше понятиями Ва и На удобно рассматривать синусоидальное электромагнитное поле в изотропной среде. В этом случае относительная диэлектрическая проницаемость не зависит от направления и обладает постоянной величиной т. е. Ег — просто скаляр. Анизотропные диэлектрики рассмотрены в 4-4-1. [c.68]

Рис. 4-4-1. Диэлектрическая проницаемость образца, вырезанного из анизотропного диэлектрика.

У изотропных диэлектриков направления векторов Р и Е в каждой точке совпадают и коэффициент пропорциональности между ними, как и предполагалось при написании (2-6), является скалярной величиной. В случае анизотропных диэлектриков связь между Р и Е— тензорного вида. [c.82]

В анизотропных диэлектриках диэлектрическая проницаемость является симметричным тензором второго ранга е,у (i,j -1,2, 3). [c.255]

Прежде всего это различие касается изотропии (и анизотропии) свойств. Аморфные вещества изотропны, т. е. их свойства (например, электропроводность) одинаковы по всем направлениям. Все кристаллы диэлектриков анизотропны если не по всем, то по крайней мерс по некоторым физическим свойствам. Так, кристаллы сахара и кварца имеют неодинаковую проводимость и не одинаковые оптические свойства по разным направлениям кристаллы каменной соли — различные упрух ие свойст ва, и т. д. Частным, но важным случаем анизотропии яв ляется униполярность, свойственная многим кристаллам Наиболее наглядный пример униполярности — изменение проводимости в некоторых кристаллах по одному и тому же направлению при изменении направления электрического поля (т. е. при перемене полюсов). [c.8]

Вместе с тем явление Керра нашло за последние годы ряд чрезвычайно важных научных и научно-технических применений, осгю-ванных на способности его протекать практически безынерционно, т. е. следовать за очень быстрыми переменами внешнего поля. Таким образом, и по теоретической, и по практической ценности явление двойного лучепреломления в электрическом поле принадлежит к числу крайне интересных и важных. Как уже упоминалось (см. 2), о желательности постановки подобных опытов писал еще Ломоносов (1756 г.) о неудаче попытки обнаружить, влияет ли электризация на преломляющую способность жидкости, сообщает Юнг (1800 г.) и лишь в 1875 г. были выполнены опыты Керра, надежно установившие явление. Керр показал, что многие жидкие диэлектрики становятся анизотропными под действием электрического поля. Опыты с жидкими диэлектриками имеют решающее значение, ибо для жидких веществ деформация, могущая возникнуть под действием электрического поля (электрострикция), не вызывает двойного лучепреломления ), так что в опытах с жидкостью мы имеем электрооптические явления в чистом виде. Описанный Керром эффект стал первым доказательством того, что оптические свойства вещества могут изменяться под влиянием электрического поля. [c.528]

Коэффициент d (пьезомодуль) у одного и того же диэлектрика одинаков как для прямого, так и для обратного пьезоэффекта. В качестве пьезоэлектрических применяются материалы с ярко выраженными пьезосвойствами пьезоэлектрические монокристаллы и пьезокерамика. Обычная сегнетокерамика как изотропная среда не обладает пьазосвойствами. Для придания этих свойств сегнетокерамику поляризуют выдерживают в нагретом состоянии в сг льном постоянном электрическом поле [33, 34]. В итоге векторы спонтанной поляри-зованности доменов внешним полем ориентируются, из изотропного тела керамика превращается в анизотропное, обладающее устойчивой остаточной поляризованно-стью Рй, направление которой определенд поляризующим полем. Это приводит к появлению пьезоэффекта. [c.558]

За исключением специального класса веществ — сегнетоэлек-трнков, обладающих способностью спонтанной поляризации, диэлектрическая восприимчивость не зависит от напряженности поля вплоть до значений напряженности, близких к пробивной прочности диэлектрика. У неоднородных диэлектриков величина а является функцией координат для анизотропных диэлектриков, у которых направления векторов Р и Е могут не совпадать, поляризуемость оказывается тензорной величиной. [c.138]

Абсолютная дгалектричесгая вое приимчивость — величина, характери-зующая свойство диэлектрика поляризоваться в электрическом поле, скаляр, ная для изотропного вещества, равная отношению модуля поляризованности к модулю напряженности электрического поля, и тензорная для анизотропного вещества. Относительная ди-электрическая восприимчивость — от-ношение абсолютной диэлектрической восприимчивости к электрической постоянной [c.586]

Изгиб плоскости с эллиптическим включением. Как известно в теории гармонического потенциала, однородное электрическое поле вызывает также однородное поле в диэлектрике, если последний по форме представляет собой эллипсоид. Это обстоятельство было использовано в работе [64] и здесь для решения аналогичной упругой проблемы, описываемой бигармоническим потенциалом. Можно показать, что для плоского включения эллиптической формы имеет место более сильный результат если на бесконечности напряжения представляют собой полиномы некоторой степени, то внутри включения напряжения также являются полиномами той же степени. Аналогичный результат справедлив в отношении электрических, магнитных, тепловых, фильтрационных и других полей, описьшае-мых теорией гармонического потенциала, а также для аналогичных пространственных задач в случае инородного эллипсоида как в теории потенциала, так и в теории анизотропной упругости. Чтобы сделать доказательство более простым и наглядным, ограничимся конкретным случаем чистого изгиба. Общий гармонический и бигармонический случаи рассматриваются совершенно аналогично. [c.117]

Гкт получил по типу начальной деформации директора (splay), этом случае все отклонения директора происходят в одной плоскости (рис. 2.19.а), так что компоненты директора nj = os9(2) Пу=0 nj=sin0(2). Решение уравнений Максвелла для идеального анизотропного диэлектрика [c.87]

Пьезооптические (или упругооптические) явления возникают при деформации различных диэлектриков. При неоднородной деформации оптически изотропное вещество (стекло или полимер) приобретает анизотропные свойства, а в анизотропных кристаллах деформация изменяет оптические параметры. Поэтому в деформированных диэлектриках изменяются условия распространения света, что может быть использовано в целях управления. Соответствующие пьезооптические коэффициенты весьма велики в кристаллах с высокой упругой податливостью — сегнетоэластиках и па- [c.29]

Для электроизоляционных материалов анизотропного строения (слоистых, волокнистых и т. п.) значения механической прочности сильно зависят от направления приложения нагрузки. Важно отметить, что для ряда диэлектриков (стекол, керамических материалов, многих пластмасс и др.) предел прочности при сжатии значительно больше, чем при разрыве и изгибе (в то время как у металлов величины Ор, Ос и имеют один и тот же порядок). Так, например, у кварцевого стекла при сжимающих напряжениях можно получить о< 20 ООО кПсм , а при растяжении Ор — всего до 500 кГ/см . Механическая прочность ряда диэлектриков сильно зависит от площади поперечного сечения образцов. [c.103]

Погрешности при определении удельного объемного сопротивления могут быть вызваны едостаточно плотным контактом между электродами и образцом плохой контакт приводит к появлению переходного сопротивления, которое завышает измеряемое сопротивление диэлектрика. Вследствие снижения переходного сопротивления с увеличением приложенной разности потенциалов, измеряемое сопротивление будет падать с ростом последнего даже в случае, когда еще не появится добавочная электронная проводимость. Поэтому при измерении удельного сопротивления необходим плотный контакт между образцом и электродами. У анизотропных материалов, например слоистых, помимо удельного объемного сопротивления перпендикулярно слоям важно знать и удельное сопротивление параллельно слоям, называемое обычно внутренним сопротивлением. Для его определения используют образец и электроды согласно [c.101]

КЕРРА ЭФФЕКТ (электрооптический) состоит в появлении двойного лучепреломления в твердых телах, жидкостях и газах, находящихся в сильном электрич. поле. Диэлектрик внутри плоского конденсатора становится оптически анизотропным, приобретая свойства, аналогичные одноосному кристаллу, ось которого направлена параллельно силовым линиям. Если через такой диэлектрик пропустить линейно поляризован. пучок света с плоскостью поля- " /la/ipiXiHue [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...