Гипотезы об автомодельности

Определение параметров РЦН безусловно зависит от правильного составления энергетического баланса машины. В ряде работ [2,13,48] предложены эмпирические и полуэмпирические выражения для расчета гидравлических, объемных и механических потерь энергии в РЦН. Они основываются на подтвержденной экспериментально гипотезе об автомодельности большинства режимов лопастных гидромашин, когда число Рейнольдса Ке существенно не влияет на структуру потока в проточной части и имеет место квадратичная зависимость изменения напора от расхода жидкости. К сожалению, вопрос определения взаимосвязи между различными составляющими энергетических потерь (особенно по всей ширине эксплуатационного диапазона с учетом конструктивных данных машины и свойств рабочей жидкости) остается открытым. Исследование РЦН будем проводить на примере ЦН магистральных нефтепроводов (% = 50 - 230), которые имеют спиральный отвод и лопасти, выполненные по логарифмической спирали. Экспериментальные заводские характеристики этих насосов и их конструктивные параметры приведены в [48,55,59]. [c.11]

Методика расчета параметров схемы замещения РЦН основывается на подтвержденной экспериментально гипотезе об автомодельности большинства режимов насосов, когда число Рейнольдса Ке существенно не влияет на структуру потока в проточной части машины [2,48]. В этом случае напор пропорционален второй степени расхода жидкости, т.е. имеет место квадратичная зависимость изменения напора от расхода. [c.33]

ГИПОТЕЗА ОБ АВТОМОДЕЛЬНОСТИ ПРОЦЕССА НАКОПЛЕНИЯ ПОВРЕЖДЕНИЙ [c.68]

Формула (3.20) представляет собой основное соотношение для модели накопления повреждений, основанной на гипотезе об автомодельности этого процесса. Аргументом в правой части этого соотношения служит величина, которая в рамках линейного правила суммирования имеет смысл повреждения, а в рамках гипотезы об автомодельности — смысл некоторой характеристики процесса нагружения на рассматриваемом отрезке времени. Поскольку g (1) = [c.69]

С математической точки зрения гипотеза об автомодельности процесса накопления повреждений эквивалентна предположению, что правая часть уравнения (3.1) есть произведение двух множителей, один из которых зависит только от i , а второй только от q [c.70]

По сущ,еству гипотеза об автомодельности процесса накопления повреждений приводит к нелинейному закону суммирования (по крайней мере, на промежуточных стадиях). Рассмотрим общий случай уравнения (3.1), когда его правую часть нельзя представить в виде произведения двух функций, одна из которых зависит только от т , вторая — только от q (t). При этом меру повреждений не удается представить в виде функции от интеграла типа (3.19) или суммы [c.71]

Автор (1959 г.) предложил многостадийную модель в сочетании с гипотезой об автомодельности для каждой стадии в отдельности. Допустим, что, введя безразмерное время, отнесенное к продолжительности каждой стадии, зависимость 4Jb (О можно привести к виду [c.74]

Существующие методы описания свободной турбулентности основаны, во-первых, на некоторых гипотезах об автомодельности соответствующих течений и, во-вторых, на использовании более специальных полуэмпирических гипотез. Гипотезы об автомодельности опираются на некоторые общие свойства течений жидкости и могут быть обоснованы также с помощью методов подобия и размерности их рассмотрение представляет определенный физический интерес. Полуэмпирические же теории свободной турбулентности используют, кроме общих законов физики, еще некоторые дополнительные гипотезы более специального характера получаемые при этом выводы важны в первую очередь для приложений. В дальнейшем в настоящем параграфе мы ограничимся [c.306]

Гипотезу о независимости меры от напряжения 5 назовем гипотезой об автомодельности меры [c.35]

Необходимое обобщение получим, если будем исходить из уравнения (26), отказавшись от гипотезы об автомодельности. Действительно, влияние истории нагружения можно объяснить тем, что характер роста функции оказывается неодинаковым при различных уровнях напряжений (фиг. 14). Задача состоит в выборе надлежащей функции (27). [c.40]

Аналогичные гипотезы об автомодельности могут быть сформулированы и для других конкретных типов свободных турбулентных течений. Из них мы рассмотрим здесь плоскую турбу- лентную струю, бьющую в заполненное той же жидкостью про- [c.310]

Дальнейшее ослабление гипотезы об автомодельности было предложено Линем (1948), рассмотревшим случай, когда формулы вида (16.1) [c.164]

Спектральная формулировка гипотез об автомодельности [c.168]

Рис. 31. Безразмерные спектры, получающиеся при использовании гипотез об автомодельности и Гейзенберга.

Эти уравнения равновесия и непрерывности записаны в системе относительных единиц, где базовыми выбранные номинальные параметры машины. Их решение дает возможность теоретического построения характеристик насоса по его каталожным данным. Определена входная информация, необходимая для этого расчета, которая содержит конструктивные и номинальные режимные параметры, приведенные в справочниках, каталогах и заводских формулярах гидромашин. Создана методика нахождения параметров схемы замеш,ения РЦН в относительных единицах, которая основывается на подтвержденной экспериментально гипотезе об автомодельности большинства режимов насосов, когда число Рейнольдса Re суш,ественно не влияет на структуру потока в гидроцепи машины. В этом случае напор пропорциональный второй степени затраты жидкости, то есть имеет место квадратичная зависимость изменения напора от затраты. [c.13]

Аналогичные гипотезы об автомодельности могут быть сформулированы и для других конкретных типов свободных турбулентных течений. Из них мы рассмотрим здесь следующие плоскую турбулентную струю, бьющую в заполненное той же жидкостью лространство л >0 по направлению оси Ох из бесконечно длинной щели, расположенной в плоскости Оуг вдоль оси Оу трехмерный след за расположенным вблизи начала координат телом конечных размеров, обтекаемым жидкостью по направлению оси Ох плоский турбулентный след за бесконечно длинным цилиндром с осью вдоль оси Ог/, обтекаемым жидкостью по направлению оси Ох наконец, зону перемешивания между двумя плоскопараллельными течениями в направлении Ох в полупространствах > О и г < О, имеющими в начальном сечении Оуг постоянные, но различные скорости (скажем, Ji при г > О и [/г при г<0). При этом в случае следов за обтекаемыми телами естественно перейти к подвижной инерционной системе координат, перемещающейся вместе с невозмущенным обтекающим течением (т. е. рассматривать лишь отклонения скорости течения в следе от невозмущенной скорости, затухающие на большом расстоянии от тела) в случае же зоны перемешивания инерционную систему координат надо выбрать так, чтобы выполнялось равенство /2 = — [c.312]

Выше были рассмотрены простейшие следствия из основных уравнений теории изотропной турбулентности — уравнения Кармана — Ховарта (14.9) и эквивалентного ему спектрального уравнения (14.15). Но эти уравнения еще недостаточны для описания временнбй эволюции изотропной турбулентности. Поэтому многие авторы пытались дополнить уравнения (14.9) и (14.15) специальными гипотезами, содержащими добавочную информацию о законах изменения корреляционных и спектральных функций. В настоящем параграфе мы рассмотрим ряд таких гипотез — так называемые гипотезы об автомодельности (или о м одобии), накладывающие ограничения на характер изменения к5р ляционых и спектральных функций во времени. [c.161]

Простейшая гипотеза об автомодельности корреляционных функций была предложена Карманом (см. Карман и Ховарт (1938)). Согласно этой гипотезе, функции t) и (г, t) пере- [c.161]

Переходя к рассмотрению экспериментальных данных, касающихся проверки гипотез об автомодельности для турбулентности за решеткой в аэродинамической трубе, надо прежде всего подчеркнуть, что до сих пор такие данные остаются очень неполными и, что еще хуже, они во многих случае противоречат друг дрхгу-. Поэтому мы в нескольких случаях должны будем оговорить, что излагаемые результаты одних авторов не согласуются с выводами некоторых других ученых. [c.171]

Рассмотренные выше эмпирические данные относились к случаю умеренных чисел Рейнольдса, при которых интервал энергии и интервал диссипации спектра вплотную примыкают друг к другу или даже частично перекрываются между собой. Однако с теоретической точки зрения более прост случай очень больших Ре, при которых эти два интервала далеко отстоят друг от друга. В этом случае для мелкомасштабных компонент турбулентности можно сформулировать весьма общие гипотезы об автомодельности, опирающиеся на определенные физические представления о механизме турбулент- + ного перемешивания. [c.179]

Поскольку поведение спектра в крайней коротковолновой области, по-видимому. определяется исключительно значениями е и V, можно рассчитывать. что и поведение спектра в примыкающей области средних значений к в турбулентности за решеткой также будет зависеть лишь от небольшого числа определяющих параметров. Это предположение фактически и лежит в основе всех рассматривавшихся выше гипотез об автомодельности, в которых за определяющие параметры принимались какие-то характерные значения длины I и скорости V. Некоторые качественные физические соображения, поясняющие возможное происхождение автомодельного квазиравно-весия> в области средних волновых чисел, были указаны Гейзенбергом (19486) и Бэтчелором (1953). Основное место в рассуждениях Гейзенберга и Бэтчелора занимает предположение о том. что в области волновых чисел, непосредственно гфимыкающей к универсальной области спектра (определяемой значениями е и V), спектр будет зависеть еще лишь от одного дополнительного параметра, как-то характеризующего стадию вырождения турбулентности. Б качестве простейшего предположения такого типа Бэтчелор допустил, что за дополнительный параметр можно принять время < — отсчитываемое от условного начального момента времени о- Отсюда, в частности, вытекает, что единственный безразмерный параметр, который можно составить из V и — <о. а именно / = е(< — ioУ/v, в течение всего периода существования рассматриваемого квазиравновесия должен иметь постоянное значение (так как он не может зависеть от размерного [c.190]

Рассмотренные в предыдущем параграфе гипотезы об автомодельности позволяют заметно уменьшить степень произвола в выборе решений основных уравнений теории изотропной турбулентности, но все же не дают возможности замкнуть эти уравнения. В настоящем параграфе будут рассмотрены некоторые гипотезы другого типа, позволяющие получить из общих спектральных-уравнений новые уравнения, содержащие уже только одну неизвестную функцию. Отметим, однако, что все рассматриваемые ниже гипотезы в большей или меньшей степени имеют спекулятивный характер и ни одна из них не выполняется точно. Ф актически использование этих гипотез приводит лишь к модельным уравнениям, имеющим некоторые общие черты с точными спектральными уравнениями изотропной турбулентности и позволяющим получить ряд следствий, находящихся в качественном согласии- с соотношениями, имеющими место в реальной турбулентной среде. [c.193]

Смотреть страницы где упоминается термин Гипотезы об автомодельности : [c.70] [c.307] [c.308] [c.307] [c.161] [c.161] [c.163] [c.165] [c.169] [c.171] [c.171] [c.173] [c.175] [c.177] [c.179] [c.181] [c.183] [c.185] [c.187] [c.189] [c.191] [c.192] [c.192] [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...