Уровень макроскопический

Представленные в настоящей и следующей главах исследования также основываются на взаимосвязи между физическими процессами деформирования и разрушения и макроскопическим поведением материала. Отличие от других работ указанного направления состоит в выборе структурного уровня рассмотрения физических механизмов и процессов — это в основном структурный уровень, промежуточный между микроскопическим и макроскопическим, т. е. мезоскопический уровень. Для анализа повреждения и разрушения поликристаллических металлов такой структурный уровень, как правило, соответствует зерну. Такой выбор позволяет, с одной стороны, уйти от излишней детализации атомных, дислокационных и других структурных процессов, с другой — сформулировать критерии разрушения в терминах механики сплошной среды. [c.51]

Принято характеризовать эволюцию открытых систем, рассматривая ее устойчивость при последовательной смене микро-, мезо- и макроскопического масштабных уровней [45]. Микроскопический уровень характеризуют процессы, масштаб протекания которых ограничен расстоянием между отдельными атомами или молекулами вещества. Мезоскопический уровень связан с изменением поведения ансамблей атомов. Возникновение пространственных структур относится к макроскопическим процессам. [c.120]

Между тем возможен другой подход к решению этой задачи. Почему бы не согласиться с Максвеллом, что демон действительно способен без затраты энергии рассортировать молекулы, создав разность температур и уменьшив энтропию массы газа Ведь это отнюдь не означает, что второй закон будет нарушен Он же имеет статистический характер и справедлив лишь в макроскопических масштабах, не распространяя своего действия на молекулярный уровень. Ведь, если рассматривать только две молекулы, то они неизбежно в 50% случаев окажутся в одной половине сосуда. Если же их будет много, то вероятность подобного случая не запрещается вторым [c.170]

Следует отметить, что изменения в микроструктуре изучаемых методами световой тепловой микроскопии материалов не всегда могут быть зафиксированы одновременно с макроскопическими эффектами, характеризующими, например, механическое поведение материала. В частности, деформационное старение, в значительной мере определяющее уровень структурно-чувствительных свойств, не сопровождается видимыми в световой микроскоп изме- [c.6]

При Т- То имеем Л о 0, М все частицы имеют положительные энергии. С понижением температуры ниже То начинается переход макроскопической доли частиц на основной уровень ео=0, и при Т- 0 имеем N0- М, N 0, все частицы оказываются на основном уровне. Это явление носит название конденсации Бозе - Эйнштейна, а температура То называется температурой конденсации. Ясно, однако, что в отсутствие внешнего поля термин конденсация употребляется в весьма условном смысле слова, и речь идет о конденсации в энергетическом (на уровень е о = 0) или в импульсном (на уровень р = 0) пространстве, а не в реальном трехмерном пространстве. Совокупность частиц с е о = о называют конденсатом, а частицы с е > 0 — над-конденсатными частицами. [c.267]

Для вязкого разрушения необходимо, чтобы у основания надреза был достигнут критический уровень напряжений. Будет ли Тр превышать температуру или даже Toy, зависит от относительной легкости процесса вязкого разрушения (деформации у основания надреза) по сравнению с разрушением сколом (растягивающие напряжения у основания надреза). Что же касается макроскопического разрушения Tqy, Тур), то это зависит от того, когда произойдет развитие пластической зоны необходимых размеров, обусловленной критическими напряжениями или деформациями перед общей текучестью, между общей текучестью и текучестью полного сечения или только после текучести полного сечения. В последнем случае Тр обычно близка к так как релаксация трехосных напряжений требует быстрого роста общего уровня деформаций. В предыдущих разделах мы обсудили факторы, контролирующие микромеханизмы разрушения сколом. Для того чтобы решить, как микроструктура влияет на положение необходимо проанализировать микромеханизмы вязкого разрушения у концентратора напряжений. [c.192]

Некоторые результаты вычислений по этим формулам приведены на рис. 3.18 в виде графиков для плотности вероятности (/ ) = (/ ) Вычисления выполнены при m = 8 /-Д = 0 /д = О, < 1 а = 16 Р —- 2. На рис. 3.19 показано семейство кривых усталости, причем проведено разграничение между инкубационной стадией и стадией роста макроскопической трещины. Прямые t= 4 (s) и кривые /= (s) построены соответственно по уравнениям (t =1 — Р и (t ) =1 — Р, где Р — уровень надежности. [c.117]

Из формул (4.46)—(4.50) следует, что уровень повреждений, определяющий момент зарождений макроскопической трещины, весьма чувствителен к размерам образца. Например, если N = 10 , [c.141]

Бозе-статистика дает нам ключ к устранению этого парадокса. Вспомним общее свойство. Когда температура понижается, равновесное распределение частиц стремится к энергетически наиболее выгодному распределению. В случае бозонов такое распределение соответствует накоплению частиц в самом нижнем энергетическом состоянии, которое мы (условно) примем за начало отсчета, = = 0. В этом заключается основное отличие от фермионного газа. В ферми-газе накопление частиц невозможно в силу принципа Паули. Наиболее выгодным энергетическим распределением является такое распределение, когда на каждом из самых низких уровней находится по одной частице. Ни один уровень не имеет макроскопически большого числа заполнения. Заметим теперь, что уравнение (5.7.2) не учитывает частиц, находящихся на уровне 8о = 0. Подынтегральное выражение в зтом уравнении содержит множитель следовательно, частицы с нулевой энергией не дают вклада. [c.202]

Следует отметить, что в рассматриваемых экспериментах [11] остаточные напряжения, внезапно возникнув при напряжении, меньшем макроскопического предела текучести, при дальнейшем нагружении не изменялись. Создается впечатление, что в приповерхностном слое на стадии микротекучести мгновенно прошел фронт пластической деформации, подобный фронту Людерса-Чернова. Неясно, однако, прошел ли он мгновенно по всей рабочей длине образца или распространялся от напряжения до СУд. Из рассмотренных выше экспериментов можно сделать вывод, что в углеродистых сталях наличие площадки текучести связано с предварительной деформацией приповерхностного слоя зерен. Важно также, что, начиная с определенного напряжения (это напряжение, по-видимому, можно отождествлять с стд), уровень поверхностных остаточных напряжений сжатия за- [c.178]

Высокие скорости, при которых существенно инерционное сопротивление, обычно, велика неравномерность напряженного и деформированного состояний (как микро-, так и макроскопического), повышается сопротивление образца, уровень напряжений может достигать десятикратной величины от статического предела текучести. [c.216]

Выше уже отмечалось, что в рассматриваемом случае системы с фиксированным числом частиц бозе-конденсация происходит из-за переполнения верхних уровней системы. Соответственно, в системе, где число частиц может меняться, бозе-конденсация вовсе не обязательна ее нет, например, для системы фотонов, находящихся в тепловом равновесии. Однако и в системе с переменным числом бозе-частиц динамика взаимодействий частиц может привести к принудительной бозе-конденсации, когда станет энергетически выгодным макроскопическое заполнение нижнего уровня. Во всяком случае, дело обстоит именно так, если справедливо разложение Ландау (4) и есть область температур, где коэффициент а отрицателен. Простой пример принудительной бозе-конденсации (на уровень с р 0) — генерация когерентной лазерной волны для фотонов в среде с инверсной заселенностью. Ниже мы рассмотрим и другие примеры, относящиеся к сверхпроводнику и к скалярным моделям теории поля. [c.182]

Причины сложившегося состояния дел состоят в том, что выход теории на инженерный уровень современной методологии не основан на учете реальных физических механизмов массопереноса. Поэтому проектирование математических моделей в терминах инженерной механики возможно в таких понятиях, которые сохраняют инвариантность лишь по отношению к группе вращения (для макроскопически изотропных сред), что совершенно не отвечает действительной ситуации в малых объемах кристалла, где собственно и реализуется элементарный акт пластичности. [c.8]

Из общего вида и расположения кривых на рисунке видно, что неоднородность распределения микродеформаций в макроскопически неоднородном поле деформации, изменяющемся от положительных значений до отрицательных, монотонно возрастает с увеличением удлинения (правая часть) или укорочения (левая часть) от изгиба. Интересно, что интенсивность возрастания неоднородности распределения деформации с увеличением размеров зе рна уменьшается (кривые 2, 3, 4, 5, 6), снижается и уровень дисперсии в нулевых слоях при переходах к более крупному зерну. В этих рядах вообще не должно быть дисперсии с величиной, отличной от пуля, так как их (Средняя деформация равна нулю (е=0). Однако вследствие того, что ячейки этих .нулевых рядов подвергались деформации разной величины и знака, в них при е = 0 дисперсия может быть и не равной нулю. [c.64]

Для нрименения метода энергетического сглаживания В. В. Болотиным введены три уровня описания модели материала, отличающиеся между собой масштабом длины (рис. 1.1.1). Нижний уровень Ъ — это уровень структурной неоднородности. Его масштаб равен характерному размеру армирующих элементов — диаметру зерна или волокна, толщине армирующего слоя. Следующим уровнем рассмотрения Н служит тот, на котором возможна замена неоднородного материала локально однородным, эквивалентным по прочности и жесткости материалом п вычислены макроскопические характеристики композита. Именно эти характеристики определяются [c.24]

Поэтому, требуя, чтобы статвес был мультипликативным, мь1 продолжаем считать подсистемы независимыми и при наличии флуктуаций. Но это значит, что мы исключаем из рассмотрения сл Щаи, когда флуктуации велики. Тем самым мы фактически ограничиваем их допустимую величину и фиксируем тот их уровень, при кагором значения локальных макроскопических параметров еще можно относить к данному макроскопическому состоянию. [c.52]

Таким образом, с механической точки зрения движение системы молекул является квазипериодическим, и ничего похожего на- стремление к равновесию здесь нет находится или не находится система в равновесии — не играет никакой роли. С другой стороны, термодинамика утверждает, что изолированная неравновесная система должна монотонно приближаться к равновесию. Возникает, казалось бы, противоречие между обратимостью механических движений молекул системы и необратимостью макроскопических процессов в ней. Однако это противоречие лишц кажуп1ееся, и его устранили Больцман, а затем Гиббс, указывая на различный уровень описания состояния системы многих частиц механикой и термодинамикой. [c.125]

Содержание третьего начала определяется не только невырожденностью основного уровня, но и особенностью энергетического спектра макроскопического тела при малых возбуждениях. Действительно, если связать третье начало только с отсутствием вырождения основного состояния, то свойства тел, определяемые третьим началом, начали бы обнаруживаться лишь при очень низкой температуре Г, определяемой из условия Tэнергетический уровень тела. Для кристалла в форме куба со стороной 1см в то время [c.336]

С другой стороны, как было подчеркнуто выше, снижение частоты (скорости деформации) нагружения материала приводит к тому, что трещина может распространяться довольно устойчиво и при переходе на макроскопический масштабный уровень. Можно предположить, что переход этот будет сопровождаться устойчивым, но быстрым нарастанием скорости роста трещины. Предельную величину скорости роста трещины или шага усталостных бороздок, которые могут характеризовать точку бифуркации — переход к окончательному разрушению материала можно определить по аналогии с тем, как это было сделано в соответствии с соотношениями (4.47). На первом этапе стабильного роста трещины (мезоуровень I) плотность энергии разрушения остается постоянной, и это соответствует постоянной величине ускорения роста трещины. На втором этапе стабильного роста трещины (мезоуровень II) происходит линейное нарастание ускорения, что определяется вторым основным уравнением синергетики. Вполне естественно предположить, что этап нестабильного роста трещины (макроуровень) описывается параболической зависимостью ускорения роста трещины от ее длины. В этом случае следует иметь в виду ускорение процесса разрушения, которое [c.223]

Закономерности формирования излома титанового сплава ВТ-22 отражают разрушение стойки шасси самолета Ан-74, которое имело место в эксплуатации после весьма кратковременной наработки детали. В материале по поверхности детали на глубине около 1 мм располагался дефектный газонасыщенный альфированный слой с повышенной твердостью, что и привело к быстрому разрушению детали. Преимущественно разрушение прошло в материале квазихрупко, что привело к доминированию фасеточного рельефа, отражающего двухфазовую структуру титанового сплава. Дальнейшее разрушение происходило квазистатически с формированием межзеренного рельефа, по границам которого нарастал ямочный рельеф. Это масштабный макроскопический уровень процесса разрушения (рис. 5.8). [c.265]

По отношению к скорости разрушения, определенной, например, по результатам макроскопического наблюдения за развивающейся трещиной, ширина усталостных микрополосок занимает следующее положение на первой стадии она, как правило, больше значения средней скорости, на более поздних стадиях становится равной, а затем — меньшей скорости разрушения (рис. 80). В последнем случае увеличение общей скорости разрушения происходит в основном благодаря включению механизма ямочного разрыва. Поэтому высказываемое в ряде работ мнение, что образование одной усталостной полоски происходит за один цикл нагружения, следует считать ограниченно верным. Соотношение между числом циклов нагружения и количеством усталостных микрополосок определяется многими обстоятельствами, из которых наиболее ясными представляются стадия развития разрушения, на которой производится оценка, уровень действующих напряжений и свойству материала. [c.105]

Изменения степени перекрытия рл-электронных орбиталей атомов в области изгиба может сопровождаться изменением типа гибридизации электронных связей от графитоподобного sp к алмазоподобному spi . Спектр электронных состояний таких атомов углерода будет определяться я-электронами аналогично тому, как это имеет место в алмазе. Степень делокализации соответствующих энергетических уровней может быть достаточно высокой из-за того, что атомы с модифицированной изгибом электронной конфигурацией образуют макроскопически большие области на поверхности кластеров. Электронные свойства этих атомов более подобны алмазу, чем графиту. В частности, их спектр электронных состояний должен содержать уровни, разделенные энергетическим зазором, близким по величине к ширине запрещенной зоны алмаза, как это показано в зонной диаграмме на рис. 5.14 [271]. Так же, как и в случае алмаза, можно ожидать, что дно зоны проводимости (уровень E на рис. 5.14) модифицированного углеродного материала в области изгиба будет расположен достаточно близко к уровню электронов в вакууме Очевидно, что толщина слоя таких атомов, равная [c.210]

Большинство деталей машин (валы, шестерни, болты, рамы, упругие элементы и т. д.) в процессе работы подвергаются воздействию напряжений, переменных во времени. Если уровень переменных напряжений превосходит определенный предел, то в материале деталей происходит процесс постепенного накопления повреждений, который приводит к образованию субмикроскопиче-ских трещин. Длина этих трещин увеличивается, затем они объединяются, образуя первую макроскопическую трещину, под которой понимается трещина протяженностью 0,1—0,5 мм. У корня этой трещины возникает местное увеличение напряжений, называемое концентрацией напряжений, которое облегчает ее дальнейшее развитие. Трещина, постепенно развиваясь и ослабляя сечение, вызывает в некоторый момент времени внезапное разрушение детали, которое нередко бывает связано с авариями и весьма тяжелыми последствиями. Указанный процесс постепенного накопления повреждений в материале детали под действием переменных напряжений, приводящих к изменению свойств материала, образованию, развитию трещин и разрушению детали называют усталостью материала. [c.7]

В работах [57—59] представлены результаты экспериментальных исследований явления откола в меди и других металлах при нормальной температуре в субмикросекундном интервале времени нагружения — до Ю с. Ударники из медной фольги толщиной до 0.017 см разгонялись скользящей детонацией слоя ВВ. Толщина образцов в 3 раза превышала толщину ударников. Для исключения влияния воздуха опыты проводились в вакуумной камере. Определялся критический уровень нагружения, соответствующий макроскопическому разрушению, т. е. 02о (рис. 5.18). Обращает на себя внимание тот факт, что экстраполяция.. ависимости O2oтк(io) к 0 = 10 с (т. е. к характерному времени нагружения, при котором по кинетической теории прочности должна реализовываться теоретическая прочность От = (1.6- -1/10) ) дает значение, близкое к теоретической прочности. На микрофотографиях струкг туры отмечаются достаточно гладкая поверхность откола и отсутствие микротрещин вблизи нее. [c.164]

В настоящее время предпринимаются попытки охарактеризовать субкритический рост трещин через критические значения параметров, которые можно связать с рабочими напряжениями. Во многих случаях порог, ниже которого субкритического роста трещины не происходит (АЯ порог, Kis )> настолько мал, что уровень нагрузок, не вызывающих роста трещины, может оказаться существенно ниже рабочих. Уровень минимальных напряжений, конечно, сильно зависит от размеров существующих в структуре дефектов, поэтому следует еще раз подчеркнуть необходимость проектирования конструкций и узлов без макроскопических концентраторов напряжений, а также использования таких методов и материалов обработки, которые сводят к минимуму размеры внутренних дефектов. Необходимо точно измерять размеры всех существующих дефектов неразрушающими методами. Если в процессе работы конструкции допускается рост трещин, то необходим периодический неразрушающий контроль, обеспечивающий возможность измерения роста дефектов, происшедшего в процессе эксплуатации. [c.250]

По достижении макроскопического предела упругости начинается согласованное формоизменение смежных. зерен, облегчающее выход подвижных дислокаций из зон концентраторов напряягений и увеличивающее их плотность в зерне. В этих условиях в решетке, пересыщенной дефектами, образуется дефектная фаза (клубки дислокаций) и формируется субструктура. Завершение процесса в одном из сечений образца определяется завершенностью полосы Людерса, необходимость формирования которой обусловлена невозможностью протекания макродеформации поликристалла, пока не сформируется более низкий структурный уровень деформации. Образование дефектной фазы в форме границ ячеек обеспечивает протекание поворотных мод макродеформации. При низкой сдвиговой устойчивости решетки поворотные моды деформации на суб-структурном уровне осуществляются образованием двойников или мартенситных ламелей. [c.82]

Несмотря на значительные успехи теории дислокаций, доминирующей в большинстве современных физических теорий пластичности, до сих пор не удалось дать сколь-нибудь приемлемое объяснение эффекту пластичности превращения на основе дислокационно-атомистического представления. Общие формальные соображения такн е мало что разъясняют. Между тем вопрос создания теории столь широко распространенного явления диктуется не только требованиями практики, но и соображениями общего характера, поскольку неясно, почему здесь оказываются непригодными обычные приемы анализа. На наш взгляд, возникающие трудности могут быть естественным образом преодолены переходом на более крупномасштабный структурный уровень рассмотрения пластического формоизменения с привлечением аппарата теории границ. Идея состоит в следующем принято, что фазовое превращение в поле механических напряжений облегчается, если напряжения совершают положительную pa6oi y на дисторсиях превращения, и наоборот, затормаживается, если работа отрицательна. Поэтому благоприятно ориентированных фаз появляется больше и дисторсия превращения разных знаков (в отличие от ненапряженного кристалла) не компенсируется. В результате возникает макроскопическая дисторсия, воспринимаемая как деформация пластичности превращения. Обращение к теории границ позволяет избавиться от необходимости детального атомно-дислокационного рассмотрения различных вариантов перегруппировки атомов в процессе превращения, т. е. ограничиться анализом сразу на крупномасштабном структурном уровне. . [c.203]

Это вырангение определяет закон движения одиночной границы. Для перехода на макроскопический уровень введем функцию распределения Wig, h), где g — совокупность угловых координат, характеризующих ориентацию зерна кристалла, h — угловые переменные, задающие ориентацию нормалей п к границам S.. [c.204]

На рис, 31 представлен начальный участок кривой напряжение-деформация сплава Zn—0,4 % А1. Видно, что, как и у других СП материалов [19], выход на стадию стабильной деформации происходит после развития заметного упрочнения на начальном участке. На этом же рисунке приведены уровни напряжений, необходимые для обеспечения скорости проскальзывания 4-10 мкм/с, соответствующей скорости ЗГП при сверхпластической деформации сплава [100] в бикристаллах цинка при развитии чистого ЗГП и ЗГП, стимулированно го ВДС. Как видно на рис. 31, напряжение течения в случае чистого зернограничного проскальзывания заметно выше напряжения СПД, но уровень напряжения СП течения близок к уровню напряжения течения для стимулированного ЗГП. Кроме того, в последнем случае mgj. =0,4, т. е. совпадает с величиной параметра т, наблюдаемого в условиях СП течения. Поскольку во второй области СПД вклад ЗГП в общую деформацию наибольший и, по-видимому, ЗГП контролирует напряжение течения, то данные проведенного сравнения являются важным свидетельством того, что при сверхпластической деформации развивается ЗГП, стимулированное внутризеренным дислокационным скольжением, т. е. обусловленное движение ЗГД, образующихся при диссоциации решеточных дислокаций. Отсюда следует, что на микроуровне существует тесная связь процессов ВДС и ЗГП. Этот вывод согласуется и с данными макроскопических наблюдений (см. 2.1.4). [c.87]

Основная часть главы 2 посвящена исследованию макроскопических особенностей структурных превращений в рамках представления об иерархически соподчиненных структурах. Это представление основывается на концепции ультраметрического пространства, в котором невозможно построить треугольник со всеми разными сторонами. Соответствующий формализм, представляющий основу дальнейшего изложения, разработан в 3 главы 2, где предложено уравнение, позволяющее найти возможные виды распределения вероятности по иерархическим уровням. Реальные иерархические структуры рассмотрены в 4 главы 2, согласно которому нижний уровень отвечает однородным объемам, обладающим идеальной кристаллической решеткой переход на следующий уровень, означающий смещение в ультраметрическом пространстве, отвечает объединению этих объемов в кластеры последние, в свою очередь, объединяются в суперкластеры следующего уровня иерархии и т. д. — до полного объема образца. В результате распределение атомов иерархической структуры представляется в виде разложения по волновому и ультраметрическому пространствам. [c.9]

Нетрудно видеть, что эта зависимость имеет фрактальную структуру, для которой наиболее глубокие минимумы характеризуются хорошими рациональными числами задающими период одномерных длиннопериодных структур. Именно им отвечают идентифицированные в эксперименте [105, 108] структуры типа NR, где JV > 1 — целое число, характеризующее период одномерной длиннопериодной структуры. Однако, если взять две такие структуры, отвечающие ближайшим минимумам при волновых числах Л, == 1r/d)n и fej = (ir/d)n2, где d — расстояние между ПУ плоскостями, п, 2 — хорошие рациональные числа, принадлежащие интервалу (2/3,1), то между ними всегда можно найти счетное множество других рациональных чисел п . Они отвечают одномерным длиннопериодным структурам, являющимся промежуточными при перестройке структуры fe, в fej- Поскольку последние различаются меньше, чем первоначальные и ( fe, - feji К л1) можно ожидать, что отвечающие им минимумы на зависимости Ф к) имеют более высокий порядок малости в сравнении с теми, что отвечают к (см. увеличение масштаба на рис. 37). В свою очередь, каждый из минимумов, различимых при данном масштабе, выявляет при дальнейшем увеличении более тонкую структуру минимумов, которые имеют меньшую глубину и отвечают более близким одномерным длиннопериодным структурам (рис. 38 о). Для макроскопической системы, содержащей бесконечное множество ПУ слоев, представленную процедуру детализации вида зависимости Ф(й) можно проводить бесконечно, пока не будет достигнут уровень описания, отражающий изменение термодинамического потенциала при образовании минимального кластера скоррелированных сдвигов ПУ слоев. [c.138]

Уже первые исследователи критических явлений обратили внимание на своеобразную опалесценцию, которая возникает при прохождении света через вещество, когда его состояние близко к критическому. Опалесценция вызвана необычайно высоким уровнем крупномасштабных флуктуаций плотности. Вещество как бы приобретает мелкозернистую структуру. Ниже критической температуры развитие микрогетерогенности приводит к распаду системы на две фазы, но при Г ]> Гр макроскопическая однородность системы не нарушается. Тепловые флуктуации дают толчок процессу гомогенной нуклеации. С другой стороны, сам этот процесс ограничивает величину наблюдаемых флуктуаций в метастабильной фазе. С ростом пересыщения снижается работа образования критического зародыша и возрастает средний уровень флуктуаций. Оба указанных фактора способствуют зародышеоб- [c.18]

Много сведений относительно испускания,у-лучей приведено в обзоре Физера [44]. Изредка (когда возбужденный уровень лежит низко, в больщинстве случаев ниже 100 кеУ, и связанное с испусканием отдельного укванта изменение спина велико [137]) испускание у-кванта возбужденным ядром, которое из энергетических соображений не в состоянии распасться другим способом, может оказаться столь маловероятным, что это ядро будет обладать макроскопическим временем жизни но это значит, что будут способны более чем к мгновенному сосуществованию два ядра с одинаковыми массой и зарядом возбужденное и находящееся в основном состоянии. Такие два ядра являются одновременно изотопами и изобарами их называют изомерами [128, 18, 120] однако в противоположность общему случаю химической изомерии ядерным изомерам можно приписать только различные содержания энергии, но не различные структуры. Ядерная изомерия была впервые обнаружена в 1921 г. Ханом [61] на примере пары ОХа— и2. Среди искусственных радиоэлементов ядерная изомерия была впервые открыта В. Курчатовым, И. Курчатовым, Мысовским и Русиновым [82] в 1935 г. для ядра Вг . Изомерные ядра могут быть нестабильными относительно 8-распада, как это имело место в обоих упомянутых случаях, но это не обязательно. Если (стабильные или долгоживущие) ядра в основном состоянии доступны в достаточном количестве, то их можно перевести в возбужденное состояние, т. е. осуществить обращение спонтанного изомерного перехода , с помощью облучения рентгеновскими лучами. [c.38]

Вместе с тем глубине исследования пластичности в физическом ее аспекте совершенно не отвечает состояние теории явления. Аналитическое рассмотрение проблемы не выходит за рамки описания конкретных моделей деформации, вследствие чего попытки выхода на макроскопический (инженерный) уровень задачи фактически даже не предпринимаются. В то же время в представлениях о пластичности, ра виваемых и механиками, получили распространение три основных подхода — деформационная теория, модель течения и концепция скольжения. Две первых откровенно феноменологические и по своему характеру являются интерполяционными. С их помощью без дополнительных предположений в основном удается описывать лишь те факты, на основе которых производится калибровка соответствующих уравнений. Сколько-нибудь существенной предсказательной ценно-стьк ни деформационная теория, ни теория течения не обладают. Этот их недостаток заложен уже в исходных принципах названных концепций, поскольку при формулировке определяющих соотношений заведомо пренебрегают физическими механизмами формирования свойств. [c.7]

Если, следуя изложенному выше, считать, что любой механизм пластической деформации реализуется как процесс релаксации напряжений, то деформационная кривая при активном нагружении может быть представлена, как это показано в [2], в виде пилообразной функции. Каждый сброс напряжений и скачкообразный прирост деформации начинаются, когда на одном из концентраторов достигается критическое напряжение рождения либо старта носителей пластической деформации и заканчивается, когда напряжения падают ниже необходимого для их движения. Затем процесс повторяется с другим концентратором либо с тем же, но после достижения на них критического напряжения. Как правило, имеется значительное число концентраторов и они срабатывают без четкой последовательности, потому ярко выраженной скачкообразности не наблюдается. Однако в специфических условиях, когда число концентраторов крайне ограничено, а степень концентрации напряжений на них не велика и уровень внешнего напряжения незначительно отличается от напряжения на концентраторе, скачкообразность деформационных кривых может быть зафиксирована макроскопически. Такое наблюдается, например, на начальных стадиях деформирования высокосовершенных нитевидных кристаллов [16]. Другие виды скачкообразной деформации могут быть связаны с релаксационными процессами, развивающимися на макроскопическом уровне (двойникованпе, зуб текучести, деформационное фазовое превращение и пр.). По этим причинам она более отчетливо проявляется в случае синхронизации кинетики внутренних процессов деформации и скоростных условий нагружения [17]. [c.65]

На основании приведенных соображений, Мотт и Стро [209—213] предположили, что в районе головы скопления, там, где наиболее высок уровень концентрации растягивающих напряжений, может возникнуть трещина (рис. 90, б) если при этом все п дислокаций скопления вольются в раскрывшуюся трещину, то ее длина составит с га Сг6 8я(1 — [х)0. гПодставляя в это выражение значение п — [x)st/G6 для максимального числа дислокаций, способных накопиться на интервале S, получаем сгь [я(1 —[х)/8]-(T sVGa), т. е. тот же результат, что и в случае приведенного нами выше упрощенного макроскопического подхода к решению задачи о незавершенном сдвиге. Модель Мотта — Стро далеко не исчерпывает, очевидно, всех возможных механизмов зарождения трещин в частности, она не может быть, по-видимому, непосредственно приложена к монокристаллам, поскольку рассматривает торможение дислокаций единственным прочным препятствием (в поликристалле таким препятствием может служить граница зерна). Тем не менее эта модель позволяет понять главные черты процесса — роль микронеоднородностей пластической деформации и связанных с ними концентраций напряжения. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...