Вязкость степенной закон

Используя степенной закон для зависимости вязкости от температуры (4), окончательно получим [c.305]

Здесь — молярная концентрация —вязкость отдельного компонента. Зависимость вязкости от температуры можно принять в виде степенного закона [c.17]

Коэффициент вязкости при температуре стенки найдем на основании степенного закона вязкости [c.212]

Но сразу возникает вопрос что такое эффективная вязкость с точки зрения кинетической теории газов или жидкостей На него можно получить ответ, что степенной закон справедлив для жидкостей, а кинетическая теория жидкостей еще не создана. Однако при этом полезно заметить, что уравнения Навье—Стокса выведены Навье и Максвеллом для газов, но они оказываются справедливыми и для жидкостей, а все различие сводится только к различным видам потенциала взаимодействия сталкивающихся атомов или молекул. [c.80]

Из сопоставления напряжений следует, что степенной закон для данной ре зиновой смеси, обладающей высокой степенью аномалии вязкости, дает существенные отклонения в области высоких и низких скоростей сдвиговых дефор маций. [c.93]

Стабилизация температуры в цилиндрическом источнике была уже ранее обнаружена М. Д. Ладыженским ), который исследовал течение в плоском и сферическом источниках с помощью уравнений Навье— Стокса. Принимая степенной закон изменения вязкости от температуры [c.429]

Для вязкости можно принять степенной закон [c.250]

В [Л. 153] метод К. Польгаузена обобщен на сжимаемый ламинарный пограничный слой с теплообменом при произвольных значениях числа Прандтля и показателя (О в степенном законе изменения вязкости с температурой [c.246]

Если принять, что изменение вязкости газа с температурой подчиняется степенному закону с показателем степени 3/4, т. е. , то при небольщих плотностях теплового [c.444]

Степенной закон изменения вязкости с температурой [уравнение (1-72)] дает [c.472]

Для зависимости коэффициента вязкости от температуры примем степенной закон [c.181]

Степенной закон Оствальда — де Вилла основан на эмпирическом описании неньютоновского течения. Вязкость как функция скорости деформации записывается в виде [c.27]

К стационарному периоду течения сажевых резиновых смесей применим эмпирический степенной закон течения (2.1.19) [111, 112, 143, 169, 175, 182]. Подтверждается [112, 181, 183] зависимость эффективной вязкости т] от температуры Т, подобная представленной (2.1.20). Для наполненных смесей кажущаяся энергия активации зависит от скорости сдвига. Так, при увеличении скорости сдвига в 400 раз для смеси, содержащей 50 вес. ч. канальной газовой сажи, и уменьшается в 1,5 раза [183]. Только при малых скоростях сдвига С/ практически не зависит от содержания наполнителя и приближается к величине, характерной для ненаполненной смеси на той же основе. Следовательно, (2.1.20) можно переписать в виде [c.66]

При использовании степенного закона зависимости коэффи-, циента вязкости от температуры (7.11), будем иметь [c.532]

Для определенности в дальнейшем примем степенной закон зависимости коэффициента вязкости от температуры (7.11) в форме [c.536]

Предположим, что коэффициент вязкости изменяется в зависимости от температуры по степенному закону [c.638]

Величина р, в (5-3) является аналогом вязкости и называется коэффициентом консистенции. Обе величины и ц определяют в случае степенного закона экспериментальным путем. Степенной закон течения расплава используется для рассмотрения простейшего случая движения расплава в круглой трубе. С движением такого рода приходится встречаться в рабочих органах капиллярных вискозиметров, а также в канале матрицы при изолировании кабелей. [c.107]

Поглощение звука может быть обусловлено различными механизмами. Большую роль играет вязкость и теплопроводность среды, взаимодействие волны с различными молекулярными процессами вещества, с тепловыми колебаниями кристаллич. решётки и др. 3. 3., обусловленное рассеянием и поглощением, описывается экспоненциальным законом убывания амплитуды с расстоянием, т. е. амплитуда пропорциональна а интенсивность — в—в отличие от степенного закона убывания амплитуды прп расхождении волны. Коэфф. 3. з. 6 выражается в единицах см или в логарифмич. единицах Нп/см или дБ/см. [c.135]

Принималось, что в критическом сечении сонла пограничный слой, отсутствует, а поток с числом Маха 1,01 является однородным. Ддя коэффициента вязкости д использовался степенной закон Оказалось, чго в случае мягкого условия дня давления на выходе из сопла (линейная экстраполяция) для получения решения достаточно было выполнить всего лишь две итерации. В качестве начального приближения в области [c.181]

Воспользуемся степенным законом вязкости для жидкой пленки (18.93). С учетом выражения (18.97) находим распределение вязкости поперек жидкой пленки [c.476]

Из уравнения (5.20) следует, что при ламинарном режиме движения потери напора прямо пропорциональны скорости в первой степени (т. е. имеет место линейный закон сопротивления), кинематической вязкости и не зависят от шероховатости труб. Впервые зависимость расхода и потерь напора от вязкости жидкости была использована выдающимся русским ученым и инженером В. Г. Шуховым при расчете и строительстве мазутопровода, в котором для снижения вязкости перекачиваемого мазута был применен его предварительный подогрев отработанным паром. [c.71]

На рис. 5.6 приведены зависимости р от температуры для некоторых жидких диэлектриков. Увеличение проводимости с ростом температуры связано с увеличением подвижности 1см. (5.6) . Подвижность увеличивается, так как растет скорость упорядоченного движения иона, что связано с уменьшением вязкости жидкости. Еще в большей степени проводимость увеличивается за счет роста числа п носителей заряда. С увеличением температуры по экспоненциальному закону растет диссоциация молекул жидкости и примесей. [c.141]

Однако экспонента является более сильной функцией, чем степенная зависимость, поэтому при совпадении в точке Г=7 приближенный закон при меньших температурах всегда дает заниженное значение вязкости. Соответственно приближенное значение скорости уноса массы должно оказаться выше истинного, причем тем значительнее, чем боль- [c.223]

В работе Чандрасекара н Мендельсона было также проведено сравнение полученных данных с ожидаемой величиной вязкости Не II. Степенной закон, которым здесь связаны разность давления и скорость потока, указывает на турбулентность течения. В результате сравнения течения Не I и Не И через одни и те же трубки было получено значсчтие вязкости, которое [c.834]

Связь вязкости с температурой может 0ыть выражена различными законами. Наиболее простым является степенной закон [c.72]

В табл. XII 1.2 показано распределение потерь энергии по высоте слоя. Если напомнить (XII.1) о том, что динамическое влияние вязкости выражает толщина потери импульса б , то, пользуясь степенным законом скоростей на пластине и соотношением (XIII.4), получим б , отнесенную к б, в зависимости от числа Re в следующих величинах [c.343]

Для исследования ламинарного пограничного слоя, образующегося на пластине при продольном ее обтекании вязким газом с большими скоростями, применим вторую основную форму (47) уравнений в безразмерных величинах. Примем во внимание, что в этом случае dp Idx — О, р = onst = 1 будем пользоваться степенным законом вязкости. Вопрос сводится к интегрированию системы уравнений [c.657]

Однако при высоких напряжениях, когда размер пластической зоны больше не ограничивается небольшой областью впфеди вфши-ны трещины, происходит перераспределение напряжений и наблюдается неустойчивое разрушение впереди трещины, обычно связанное с разрушением образца в целом. В этих условиях коэффициент интенсивности напряжений уже не полно описывает поле напряжения вблизи развивающейся трещины. По-видимому, в этом случае уменьшается его роль как параметра, контролирующего развитие усталостной трещины. При значениях Циклического коэффициента интенсивности напряжений [К), равного вязкости разрушения (/ i ), наблюдается отклонение от степенного закона Париса в сторону более высоких скоростей распространения трещины. [c.159]

В работе [357] моделировалась с использованием метода конечных эле-ментрв аккомодация проскальзывания дислокационным скольжением по границам зерен. Границам зерен была приписана ньютоновская вязкость, зернам -закономерность ползучести, подчиняющаяся степенному закону е Это моделирование позволило определить макроскопическое поведение поликристалла в зависимости от напряжения. При высоких напряжениях (высоких ско- [c.211]

Обращаясь к вопросу о нетоткрмическом движении жидкости в пограничном слое при степенном законе скорости во внешнем потоке, удовольствуемся, как и в случае пластинки, простейшим предположением о независимости плотности и вязкости жидкости от температуры. Это предположение имеет силу, если разность между постоянной по всей поверхности тела температурой Тго И температурой внешнего потока Т , также принимаемой одинаковой во всем внешнем потоке, т. е. перепад температур М = невелик. [c.548]

Ниже при анализе обтекания тонких крыльев гиперзвуковым потоком газа предполагается, что газ является совершенным, имеет постоянные удельные теплоемкости (7 = onst), постоянное число Прандтля а = onst, динамический коэффициент вязкости, изменяющийся в зависимости от температуры по степенному закону i (0,5 п 1), а также выполняется предположение гиперзвуковой теории малых возмущений величина М т 0(1), где 5 ж т — соответственно характерные безразмерные толщина пограничного слоя и крыла. [c.201]

Рис. 13.2. Зависимость динамической вязкости л воздуха от тевшературы Г. Кривая (J) — измерения в формула (13.3) Сатерленда. Кривые (2), (5), (4) — степенной закон (13.4) при различных значениях со.

Из (1.2.67) следует, что при д < 1 и очень малых скоростях сдвига вязкость стремится к бесконечности, чего не наблюдается на практике. Фактически зависимости напряжений от скоростей деформаций (кривые течения) в широких пределах скоростей деформации не описываются степенным законом, т. е. К п п не являются постоянными. Однако при малых диапазонах скоростей деформаций степенной закон нашел применение в инженерных расчетах течения иеньютоновских жидкостей и стационарных течений полимеров [16, 39, 40]. [c.27]

В работе [241] использовано уравнение состояния Уайта и др. [40, 82—84] и записаны условия задачи изотермического каландрования. Получена система уравнений для численного решения в безразмерных переменных, в которые входят числа Вейссенберга Дебора Л веь и отношения вязкоупругих характеристик, причем в качестве характеристики неньютоновской вязкости принимается эффективная вязкость т) = К эмпирического степенного закона. Число Вейссенберга для валков радиусом i , вращаюш ихся с угловой скоростью Й при зазоре Л,,, составляет [c.86]

Точный метод гидравлического расчета основан на уравнениях расхода расплава полимера через каналы той или иной конфигурации, полученных при принятии реологического уравнения, описывающего сдвиговое деформационное поведение расплава в форме степенного закона (см. уравнение IX.7). Примеры этих уравнений для круглых цилиндрического и конического каналов, канала с прямоугольйым поперечным сечением, для плоской щели с шириной поперечного сечения W, много большей его высоты Н, а также для кольцевого канала приведены на стр. 297. Там же приведены ( рмулы для расчета скорости сдвига в этих каналах. Здесь следует только отметить, что каналы экструзионных головок, как правило, имеют довольно монотонные переходы в местах стыка участков с различной геометрией, так что влияние входовых эффектов в данном случае столь незначительно, что этим влиянием можно пренебречь. При этом во всех формулах обращается в Ь. При показателе степени степенного закона , равном единице, указанные формулы описывают поведение ньютоновской жидкости константа т в данном случае есть величина, обратная вязкости ньютоновской жидкости. Рассмотренные типы каналов являются наиболее распро- [c.364]

Общепринятые уравнения фильтрации несмешивающихся жидкостей Маскета — Леверетта [44] выписываются как некоторое обобщение закона Дарси для каждой из фаз, причем обобщение достигается за счет введения в уравнение Дарси эмпирических функций, называемых фазовыми проницаемостями. Обработка многочисленных экспериментов, в которых совместное течение реализовано в образцах масштаба керна, показывает, что фазовые проницаемости зависят в основном от насыщенности фазами, В то же время не исключено влияние на фазовые проницаемости и других факторов, например соотношения вязкостей, степени неравновесности процесса фильтрации, характеристик неоднородности пористой среды и т. д. Очевидно, ситуация существенно усложняется, если при построении обобщенных уравнений Дарси используются элементы среды, имеющие достаточно большой пространственный масштаб. В этом случае распределение жидкостей в элементе может быть самым различным, что приведет к существенным различиям в поправочных коэффициентах — фазовых проницаемостях. Очевидно, объемного содержания фаз, т. е. насыщенностей, недостаточно, чтобы охарактеризовать распределение фаз в таком элементе, и, следовательно, фазовые проницаемости должны зависеть и от других характеристик. В подобных случаях естественнее говорить не о фазовых, а о модифицированных или пеевдофазовых проницаемостях, подчеркивая этим, что малым элементом среды является по сути достаточно большой элемент, имеющий внутреннюю структуру, характеристики которой определяют макроскопические свойства элемента. [c.179]

Закон четвертой степени убывания добавочной вязкости при у О подтверждается известными опытными данными Дайслера и Хэнретти. Поскольку константы р и /и в формуле для полной вязкости получены для случая частного течения у плоской пластины, применение формул (1.86), (1.88), (1.90) для более общих случаев течений возможно при условии, если показана универсальность принятых констант. Были сопоставлены теоретические профили скорости с экспериментальными, полученными для течений со вдувом и отсосом на стенке, с продольным градиентом давления рассмотрены и сопоставлены с опытом расчеты других, более сложных течений. Удовлетворительное соответствие расчетных данных экспериментальным, полученное для различных течений, свидетельствует о достаточной универсальности принятых констант (1.90). Это дает основание использовать коэфкфициент полной вязкости для решения более общих задач турбулентного пограничного слоя. [c.48]

Осаждение твердых частиц в потоке, движущемся с весьма малой скоростью, почти полностью лишенном транспортирующей способности, подчиняется, по В. Т. Турчиновичу, с известным приближением законам осаждения в неподвижном объеме несжимаемой жидкости, с удельным весом у, плотностью р и вязкостью р. Эти законы достаточно изучены применительно к явлению осаждения, зернистой устойчивой взвеси, частицы которой в процессе седиментации не изменяют своей формы и размеров. В значительно меньшей степени изучено явление осаждения неустойчивой взвеси, способной агломерироваться в процессе соосаждения. Оба явления имеют важное практическое значение для осветления осаж,дением природных и сточных вод, при рассмотрении воп- [c.128]

Следует отметить неприменимость получае-мых однозначных зависимостей для расчета свойств неоднородных систем, например смесей, состоящих из твердых углевидных частиц, взвешенных IB жидкости. Как известно [Л. 152, 180], степень дисперсности частиц во MHOFOM определяет свойства подобных неоднородных систем (суспензий, коллоидных растворов, эмульсий). В частности, вязкость подобных систем не подчиняется законам вязкости Ньютона. Коэффициент вязкости подобных систем не является постоянным, а зависит от градиента скорости, при этом с увеличением градиента скорости вязкость уменьшается. [c.229]

Даже при весьма хорошей, обтекаемой форме тела, когда турбулентное движение жидкости резко не выражено, все же закон сопротивления для тел достаточно больших размеров, как, например, подводные лодки и не1 оторые другие, в основном определяется инерцией частиц ясид-кости, а не ее вязкостью. В соответствии с этим сила сопротивления меняется пропорционально не первой степени скорости, а второй или дансе более высокой. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...