Вязкость ньютоновская

Вязкость ньютоновских жидкостей определяется уравнением (1-9.4) как половина коэффициента пропорциональности в зависимости, связывающей тензор напряжений т с тензором растяжения D. Уравнение (1-9.4) предполагает, что компоненты тензора напряжений должны быть пропорциональны соответствующим компонентам тензора растяжений для любого заданного участка течения. Одним из хорошо известных следствий уравнений Навье — Стокса (уравнение. (1-9.8)) является закон Хагена — Пуазейля, связывающий объемный расход Q в стационарном прямолинейном течении жидкости по длинной круглой трубе с градиентом давления в осевом направлении [c.55]

Размерность Snt — размерность коэффициента динамической вязкости ньютоновской жидкости т). Обозначим 5пТ = т п, под которым будем понимать общий коэффициент касательных напряжений дисперсной системы в целом. Тогда взамен (1-5) получим [c.17]

Вискозиметр М. Попова [52]. Прибор предназначен для измерения вязкости ньютоновских жидкостей. [c.181]

Изложенный метод обобщает хорошо известный метод определения вязкости ньютоновской жидкости, предложенный Пуазейлем. Смысл обобщения состоит в следующем. Распределение скорости в трубе неодинаково для разных жидкостей, что связано с зависимостью вязкости от скорости сдвига. С другой стороны, как уже отмечалось, пространственные изменения компонент напряжения (9.78), (9.82) одинаковы, независимо от того будет ли жидкость ньютоновской или нет. [c.280]

Какой бы ни была вязкость ньютоновской или нет (рис. [c.21]

Самого по себе скольжения по границам зерен в предположении, что вязкость ньютоновская (обнаружено, что энергия, рассеянная этим процессом, в данном случае довольно мала). [c.234]

Вязкость ньютоновской жидкости не зависит от скорости сдвига, и многие жидкости в этом отношении являются почти ньютоновскими. Однако этого нельзя сказать про значительное количество жидкостей, среди которых находятся и некоторые из наиболее широко применяемых в гидросистемах. В особенности это относится к жидкостям, содержащим значительный процент высокомолекулярных соединений, которые, входя в состав самой жидкости, используются в качестве добавок, улучшающих индекс вязкости. [c.39]

В механике ньютоновской несжимаемой жидкости закон Ньютона, определяющий вязкость ц, записывается в общем случае [c.48]

И наконец, следует рассмотреть требование, не являющееся требованием инвариантности. Оно состоит в том, чтобы не нарушался второй закон термодинамики. Для ньютоновской жидкости это требование весьма просто удовлетворяется тем, что вязкость считается неотрицательной величиной, так что уравнение (1-10.16) всегда определяет положительную диссипацию. Для более сложных реологических предположений этот вопрос может решаться и не столь непосредственно второй закон термодинамики накладывает ограничения как на реологическое, так и на энергетическое уравнения состояния. Эту весьма сложную проблему пытался решить Колеман в недавней работе 15], что будет обсуждаться в гл. 4. [c.60]

Реологическое поведение несжимаемых ньютоновских жидкостей полностью определяется величиной единственного параметра — вязкости. Для заданного материала вязкость является функцией только температуры. Экспериментальное определение-вязкости состоит в измерении некоторой легко определимой величины, которая единственным образом может быть связана с вязкостью при помощи соотношения, получаемого теоретически из решения уравнения движения. Например, градиент давления A/ /L в осевом направлении для прямолинейного течения в длинной круглой трубе выражается законом Хагена — Пуазейля [c.167]

В классической ньютоновской гидромеханике рассматриваются, по существу, шесть размерных параметров. Три из них характерны для рассматриваемой частной задачи, а именно скорость V, линейный размер L и (для нестационарных течений) характерное время течения Тf. Из остальных параметров один представляет собой ускорение силы тяжести g, а два других — плотность р и вязкость fi — характеристики жидкости. Для несжимаемых жидкостей реологическое поведение (т. е. уравнение состояния) полностью определяется значением вязкости. Перечисленные шесть величин дают следующие классические безразмерные критерии ньютоновской гидромеханики [c.263]

Лй оси у (по нормали к поверхности нагрева). Продольная теплопроводность мала и ею можно для рассматриваемого слоя пренебречь. Далее для дисперсных потоков с небольшой концентрацией твердых частиц можно принять, что отклонения реологических свойств от ньютоновских будут учтены кажущейся вязкостью дисперсного потока т)п в соответствии, например, с (4-43). Принимая на стенке скорость движения нулевой, а профиль скорости в районе ламинарного подслоя толщиной 6л.п —прямолинейным, находим в порядке первого приближения изменение скорости потока в рассматриваемом подслое равным v —v i = v x = v x. Тогда [c.186]

Таким образом, объемная вязкость смеси (о), которая имеет значение только при наличии радиального движения Ф О, gmm 0), отрицательна, но это не значит, что работа вязких сил может быть отрицательной, так как в рассматриваемой смеси, в отличие от ньютоновской жидкости, эта работа, или скорость диссипации, не равна величине (которая в силу (а) С О [c.165]

Случай, когда дисперсная смесь — ньютоновская жидкость> Эффективный коэффициент вязкости смеси. Так как рассматривается случай мало концентрированных дисперсных смесей, будем считать, что величинами порядка az и выше можно пренебречь но сравнению с единицей, а массовое содержание дисперсной фазы не превышает многократно массовое содержание несущей фазы [c.169]

Для большинства жидкостей величина силы при этом может быть любой сколь угодно малой. Однако существуют жидкости с настолько упорядоченной молекулярной структурой, что требуется некоторое начальное усилие для осуществления сдвига. Такие жидкости называют пластичными. Если время действия сдвигающей силы мало по сравнению с то непрерывного перемещения молекул вообще не возникает, и жидкости, как твердые тела, оказывают упругое сопротивление сдвигу. Если время действия сдвигающей силы больше то возникает течение и проявляется вязкость, т. е. сопротивление сдвигу. Сила сопротивления может о>казаться так же, как в газах, пропорциональной скорости деформации. В этом случае жидкости называют ньютоновскими. Если связь между силой сопротивления и скоростью деформации отлична от линейной или начальное сдвиговое усилие не равно нулю, то жидкости называют неньютоновскими. [c.11]

Гидромеханика изучает законы движения так называемых ньютоновских жидкостей, для которых напряжения, вызываемые наличием вязкости, выражаются линейно через скорости деформаций. [c.6]

При дальнейшем увеличении скорости течения структурных жидкостей устанавливается турбулентный режим движения. Результаты отечественных и зарубежных исследований достаточно подробно приводятся в книгах [ 14, 35, 47]. Коэффициент теплоотдачи при движении и теплообмене вязкопластичных жидкостей можно определять из уравнений подобия, применяемых для характеристики теплообмена ньютоновских жидкостей. Только в этом случае при вычислении чисел подобия вместо динамической вязкости ц следует вводить эффективную вязкость т]. Тогда выражения чисел подобия примут следующий вид [c.305]

Кинематическая вязкость ньютоновских жидкостей обычно определяется по методу ASTM D445-53T [15]. В стандарте приводится описание нескольких вискозиметров вместе с подробными инструкциями по их использованию. Измерения можно [c.89]

В вискозиметре фирмы Брукфилд Синхро-Лектрик используется один цилиндр и измеряется сила, необходимая для вращения цилиндра в жидкости с постоянной скоростью. Изменяя скорости вращения, получают разные скорости сдвига. Прибор дает возможность измерять вязкость ньютоновских и кажущуюся вязкость неньютоновских жидкостей. [c.91]

Сдвиг можно определить как деформацию, которая развивается при одновременном воздействии на жидкость сил, направленных в противоположных направлениях и действующих в параллельных плоскостях. Высокие скорости сдвига не приводят к изменениям вязкости ньютоновских жидкостей или жидкостей, не содержащих загустителя. При наличии же высокополимеров уменьшение вязкости жидкости при высоких скоростях сдвига может быть объяснено деформацией и ориентацией длинных цепей полимерных молекул в направлении течения жидкости. Загущающий эффект полимеров выше, когда их молекулы не деформированы и расположены беспорядочно. Когда напряжение [c.101]

Вискозиметр X. Эйзенберга [30]. Измерения на приборе производятся методом Й — onst. Он предназначен для измерения вязкости ньютоновских материалов. Важнейшие размеры Rh 1,0 Re 0,85 Lg= 3,0 см. [c.180]

Ротационный вискозиметр Реотест RV . Прибор предназначен для измерений вязкости ньютоновских жидкостей и неньютоновских материалов выпускается Прюфгеретеверке (Мединген, ГДР). Наружный цилиндр неподвижен. Внутренний цилиндр приводится во вращение от электродвигателя со скоростью от 0,3 до 240 об1мин. [c.191]

Ротационный вискозиметр Хартман-Браун [35]. Это вискозиметр, позволяющий непрерывно измерять, поддерживая постоянной температуру, вязкость ньютоновских жидкостей. Измерения осуществляются методом Q = onst. Прибор изготовляется фирмой Хартман-Браун (ФРГ), он находит широкое применение в химической и нефтеперерабатывающей промышленности. На приборе производятся измерения вязкости до 5 н-сек-м" при давлении жидкости до 10 н-м и температурах не выше 100° С. [c.202]

Вискозиметр непрерывного действия М. М. Кусакова с соавторами (авт. свид. 133270). Это биконицилиндрический прибор для непрерывного измерения вязкости ньютоновских жидкостей методом постоянных напряжений сдвига. Возможно измерение вязкости в потоке жидкости = 2,075 2,175 [c.255]

Это уклонение от основного плана настоящей книги связано с тем, что измерения разности нормальных компонент напряжения, как показали последние исследования, весьма важны для реологии полимеров и менее известны, нежели исследования вязкости. Ньютоновские текучие вещества типа воды или низкомолекулярных органических жидкостей не обнаруживают отличных от нуля разностей нормальных напряжений, и только вязкость определяет свойства сдвигового течения(хотя Рей-нер сообщил о существовании нормальных компонент напряжения в толуоле при весьма больн их скоростях сдвига). В растворах полимеров вязкость представляет лишь одну треть информации о реологических свойствах, даже для наиболее простого случая [c.238]

Упругость, плс№тичность, ВЯЗКОСТЬ И прочност] представляют собби основные реологические свойства, из которых могут быть получены большинство других. В соответствии с принятыми нами идеализациями гуково тело обладает упругостью и прочностью, но не обладает вязкостью сен-венапово тело обладает упругостью и пластичностью, но не обладает вязкостью ньютоновская жидкость обладает вязкостью, но не обладает упругостью и прочностью. В действительности, однако, каждый материал обладает всеми реологическими свойствами, хотя и в различной степени. Это вторая аксиома реологии. Как известно геологам, текут даже скалы, хотя значительно медленнее, чем вода. Но гораздо менее известно, что вязкая жидкость также обладает упругостью. В действительности, не имеется резкой границы между твердым телом и жидкостью. Все течет , как сказал Гераклит (495 г. до н. э.), отсюда и берет свое название наука рео- [c.28]

Максимальное ti значение вязкость (ньютоновская) имеет при малых скоростях сдвига [103, 107]. С увеличением скорости сдвига вязкость падает. При больших скоростях вязкость т)оо минимальна. Существует вторая область ньютоновского течения [10, 40, 107]. Различие между т]о и iloo может оказаться в несколько порядков. [c.57]

Точный метод гидравлического расчета основан на уравнениях расхода расплава полимера через каналы той или иной конфигурации, полученных при принятии реологического уравнения, описывающего сдвиговое деформационное поведение расплава в форме степенного закона (см. уравнение IX.7). Примеры этих уравнений для круглых цилиндрического и конического каналов, канала с прямоугольйым поперечным сечением, для плоской щели с шириной поперечного сечения W, много большей его высоты Н, а также для кольцевого канала приведены на стр. 297. Там же приведены ( рмулы для расчета скорости сдвига в этих каналах. Здесь следует только отметить, что каналы экструзионных головок, как правило, имеют довольно монотонные переходы в местах стыка участков с различной геометрией, так что влияние входовых эффектов в данном случае столь незначительно, что этим влиянием можно пренебречь. При этом во всех формулах обращается в Ь. При показателе степени степенного закона , равном единице, указанные формулы описывают поведение ньютоновской жидкости константа т в данном случае есть величина, обратная вязкости ньютоновской жидкости. Рассмотренные типы каналов являются наиболее распро- [c.364]

ВИСКОЗИМЕТРЫ ультразву к о в ы е - приборы для измерения сдвиговой вязкости ньютоновских жидкостей с помощью акустич. ко лебаннй. Принцип действия УЗ-вых В. основан на зависимости характера колебаний контактирующего С жидкостью вибратора от её вязко- сти. Вибратор обычно представляет собой стержень или узкую пластину, к-рые совершают свободные или вынужденные колебания на частоте резонанса. В В. используются продольные, крутильные, а также изгибные [c.61]

Если кажущаяся вискозиметрическая вязкость реальной жидкости измеряется в диапазоне значений скорости сдвига, составляющем несколько порядков, то обычно наблюдается поведение, проиллюстрированное на рис. 2-1. Ньютоновское поведение (т. е. постоянное значение т]) наблюдается как для очень малых, так и для очень больших скоростей сдвига. Предельные значения По и Tioo называются нижним и верхним предельными вискози-метрическими вязкостями и часто различаются на несколько порядков величины. [c.57]

Таким образом, на данной стадии возможны два подхода к гидромеханике неньютоновских жидкостей. С одной стороны, можно сконцентрировать внимание на проблемах течения, для которых (в некотором смысле требующем определения) используется лишь кажущаяся вискозиметрическая вязкость, так что неадекватность уравнения (2-3.4) считается несущественной. Такая система представлений характерна для предмета, который мы будем называть обобщенной ньютоновской гидромеханикой. Этот подход может быть оправдан либо вследствие того, что в рассматриваемом течении существенна лишь вискозиметрическая вязкость (к этой категории относятся ламинарные течения, по крайней мере в первом приближении), либо вследствие того, что рассматриваемый материал имеет зависящую от сдвига вискозиме-трическую вязкость, но не обладает никакими другими неньютоновскими свойствами. (К этому типу зачастую относятся суспензии твердых частиц, но, к сожалению, нельзя отнести более важные в практическом отношении полимерные расплавы и растворы.) [c.66]

Ньютоновское реологическое уравнение состояния получается как частный случай при = 1. Жидкости с псевдопластическим поведением соответствует п < 1, а с дилатантным поведением соответствует га > 1. Хотя уравнение (2-4.4) часто довольно точно описывает кривую вискозиметрической вязкости для реальных материалов в диапазоне изменения S от одного до нескольких порядков, оно неприменимо для предсказания верхнего и нижнего пределов вязкости. В частности, для псевдопластических жидкостей (п < 1) уравнение (2-4.4) предсказывает бесконечно большую вязкость в предельном случае исчезающе малых скоростей сдвига. Несмотря на эту трудность, расчеты течений, основанные на уравнении (2-4.4), успешно применялись в инженерном анализе различных задач теории ламинарных течений. В книге Скелланда [9] приведен обзор расчетов такого типа. [c.68]

При исследовании обобщенных ньютоновских жидкостей реометрия сводится к экспериментальному определению функции Т1 (S) в уравнении (2-4.1). Это более трудная задача, чем определение единственного значения вязкости, поскольку нужно определить полную кривую кажущейся вязкости. Методы реометрии частично обсуждались в разд. 2-5, где рассматривались течения в реометрических системах, которые позволяют определить кривую Л (S). [c.167]

Величину вязкости удлинения для ньютоновских жидкостей впервые определил Трутоп [4], и поэтому вязкость удлинения часто называют вязкостью Трутона. Для ньютоновских жидкостей вязкость удлинения постоянна и равна утроенной вязкости. Поскольку ньютоновскому уравнению состояния удовлетворяют все простые жидкости с затухающей памятью в предельном случае медленных течений, вязкость удлинения и вискозиметрическая вязкость связаны следующим общим соотношением [c.193]

Определение, данное выше для естественной вязкости [х, было до некоторой степени интуитивным, а специальное определение, которое повело бы к конкретной возможности измерения (г, представляется делом выбора. Поскольку известно (см. разд. 4-3), что все простые жидкости с затухаюш ей памятью ведут себя как ньютоновские жидкости в предельном случае медленных течений, представляется уместным отождествить естественную вязкость с предельной ньютоновской вязкостью жидкости, скажем [c.266]

Эксперименты по определению вязкости суспензий и эмульсий проводятся в вязкозиметрах на основе измерений зависимости массового расхода смеси G через трубку диаметром d и длиной I в зависимости от напора Ар. Если реализуется течение Пуазей-ля ньютоновской жидкости, то справедлива линейная связь между G и Ар [c.171]

Показано, что вязкость дисперсных систем, таких, как суспензии зерен рисового крахмала в четыреххлориотом углероде и парафине, снижается с увеличением скорости сдвига [635]. Было, однако, показано [334], что суспензии сферических полимерных частиц в водных растворах глицерина обладают свойствами ньютоновской жидкости. Что же касается влияния скорости сдвига на вязкость высокополимерных растворов [312], то оно заметно при степени полил1еризацпи более 2000. Авторы работы [368] считают, что указанное влияние градиента скорости обусловлено дефорд1ациеп частиц под действием напряжений сдвига, их пористостью, а также преимущественной ориентацией. В работах [383, 454, 456] предложена модель, согласно которой частицы золя увлекаются вязким потоком, в котором существуют напряжения сдвига, причем соответствующее изменение конфигурации системы отвечает принципу наименьшего действия. Таким образом, подразумевается существование сил, стремящихся переместить частицы с линий тока в направлении уменьшения градиента скорости. В результате формируется такой профиль концентрации частиц, максимум которого находится в области самого малого градиента скорости (разд. 2.3). [c.198]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Как известно из общего курса физики, материальные тела обладают сложной молекулярной структурой, причем молекулы среды совершают тепловые движения хаотичные в газах, более или менее упорядоченные в жидкостях и аморфных телах и колебательные в кристаллических решетках твердых тел. Эти внутренние движения определяют физические свойства тел, которые в модели сплошной среды задаются наперед основными феноменологическими закономерностями (например, законы Бойля — Мариотта, Клапейрона — в газах, законы вязкости — в ньютоновских и неиыотоповских жидкостях, закон Гука — в твердых телах). [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...