Линейный закон сопротивления

В области линейного закона сопротивления (закон Стокса) [c.56]

С учетом сделанных замечаний для частиц первой группы с /= 1,15ч-1,2 (/ = 1,17) в области линейного закона сопротивления (ламинарная область) в соответствии с (2-15) получим (Re<0,05) [c.152]

Из уравнения (5.20) следует, что при ламинарном режиме движения потери напора прямо пропорциональны скорости в первой степени (т. е. имеет место линейный закон сопротивления), кинематической вязкости и не зависят от шероховатости труб. Впервые зависимость расхода и потерь напора от вязкости жидкости была использована выдающимся русским ученым и инженером В. Г. Шуховым при расчете и строительстве мазутопровода, в котором для снижения вязкости перекачиваемого мазута был применен его предварительный подогрев отработанным паром. [c.71]

При ламинарном режиме движения, как было показано в 5.3, имеет место линейный закон сопротивления, т. е. Яд = B v (т = = 1). [c.84]

Наклонные прямолинейные участки соответствуют линейному закону сопротивления (зона /), криволинейные участки — переходной области (зона //), а горизонтальные прямые — квадратичному закону (зона ///). Характер кривых = [(Яе) определяется моментом возникновения отрыва потока, образования вихрей и их дальнейшим развитием. Чем сильнее деформируется поток в местном сопротивлении, тем раньше (т. е. при меньших числах Рейнольдса) возникают в нем вихри и сопротивления подчиняются квадратичному закону. Наличие в местном сопротивлении острых кромок (внезапное расширение, сужение и т. д.) способствует более раннему отрыву потока и наступлению автомодельности, и, наоборот, если местное сопротивление имеет обтекаемую форму (постепенное сужение), отрыв потока возникает при значительно больших числах Рейнольдса. [c.219]

Квадратичный закон сопротивления. Линейный закон сопротивления, который мы до сих пор предполагали, имеет практическое значение только для очень малых скоростей. Для определенного диапазона скоростей, не очень малых и не очень больших, было найдено, что лучшие результаты дает гипотеза о пропорциональности сопротивления квадрату скорости. [c.260]

Для турбулентного режима обтекания, если предположить замену линейного закона сопротивления квадратичным, расчет ный показатель степени будет равен г/2. [c.102]

Для линейного закона сопротивления равновесная относительная скорость пузыря, всплывающего в неподвижной жидкости, равна [c.98]

Как известно, в третьей области, представляюш,ей интерес для очень тонкой пыли, характерен линейный закон сопротивления, и коэффициент сопротивления определяется по закону Стокса [c.138]

В области действия линейного закона сопротивления после подстановки значения с Зп/Re в формулу (8.9) и преобразований получим [c.158]

Наклонные участки кривых соответствуют линейному закону сопротивления, горизонтальные участки в правой части графика — квадратичной зоне сопротивления промежуточный участок — переходной области. [c.96]

В 2.2 изложена концепция прямолинейного движения точки переменной массы в среде с сопротивлением. Анализируются случаи квадратического и линейного законов сопротивления, т. е. в предположении, что сила сопротивления среды зависит от квадрата скорости либо пропорциональна скорости движения точки. При заданном характере изменения массы определяются скорость движения и закон изменения пройденного точкой расстояния. Кроме этого обсуждается задача о движении точки переменной массы в однородном поле силы тяжести при линейном законе сопротивления среды и находится ее оптимальное решение для вертикального подъема. [c.47]

Движение при линейном законе сопротивления. Известно, что в некотором интервале сверхзвуковых скоростей сила сопротивления среды С (у) может быть достаточно точно описана линейным законом С у) = аег , где ае — некоторый числовой коэффициент. [c.61]

Если задан линейный закон сопротивления, когда Q = kv, где к — коэффициент пропорциональности, то из формулы (4.39) получим, опираясь на выводы работы [175] [c.118]

При линейном законе сопротивления, когда / = у /у , у = Уо с помош ью формулы (4.50) можно найти режим работы реактивного двигателя, определяя зависимость / = /(Ь) [c.121]

Рейнольдс нашел, что переход от линейного закона сопротивления к закону сопротивления при турбулентном течении происходит [c.838]

Движение точки переменной массы в сопротивляющейся среде при линейном законе сопротивления [c.43]

Легко видеть, что при I —> оо пройденный точкой путь остается конечным. Таким образом, если в среде с линейным законом сопротивления точка постоянной массы получает некоторую конечную кинетическую энергию, то она проходит вполне определенный конечный путь. [c.46]

Для линейного закона сопротивления, т. е. для случая, когда [c.159]

Для линейного закона сопротивления, когда = уравнение экстремали будет [c.164]

Учитывая, что при линейном законе сопротивления [c.165]

Для линейного закона сопротивления, когда Q = kiV, уравнение (10) можно записать в виде [c.175]

Ко М>иЦиент X определяется характером течения. При ламинарном течении он зависит только от числа Не (линейный закон сопротивления), а при турбулентном течении — еще и от параметра шероховатости стенок трубы. При очень больших числах Ке (порядка 10 и более) X зависит только от шероховатости (квадратичный закон сопротивления). Местные гидродинамические сопротивления оцениваются формулой Вейсбаха Л где I — коэффициент местного сопротивления, различный для разных препятствий и зависящий от числа Ке. [c.34]

Модели первых двух типов позволяют описывать реакцию грунтового массива иа внешнее (главным образом, механическое) воздействие. К ним относятся модели упругого тела по Гуку, вязкой жидкости, плоской упругой деформации основания сооружения, среда с линейным законом сопротивления фильтрации и т. п. Выбранные модели характеризуются соответствующими параметрами. В перечисленных моделях — это модуль упругости и коэффициент фильтрации. Решение задач с использованием таких моделей обычно составляет предмет геомеханики. [c.7]

Для местных сопротивлений и Бе, при которых закон сопротивления близок к линейному, часто применяют выражение местных гидравлических потерь через эквивалентные длины трубопровода, т. е. фактическую длину трубопровода увеличивают па длину, эквивалентную по своему сопротивлению местным сопротивлениям. [c.105]

Как видим, высота сечения должна изменяться по линейному закону. Форма балки равного сопротивления для заданного случая нагружения представлена на рис., б. [c.163]

В логарифмическом масштабе зависимость (53) выражается графически отрезком прямой линии 1 (рис. 175). Эта линейная зависимость подтверждена многочисленными экспериментами. Но она выполняется примерно до чисел Re = 2,10 . Затем после некоторого переходного участка экспериментальные точки соответствуют прямой 2. Прямая 1 дает закон сопротивления при ламинарном режиме течения жидкости в трубе, а прямая 2 — при турбулентном, характеризующемся интенсивным перемешиванием жидкости в поперечном к течению жидкости направлении. [c.564]

Зависимость удельного электрического сопротивления металлов от температуры. Удельное сопротивление металлов при нагревании увеличивается приблизительно по линейному закону (рис. 152) [c.151]

Следует, однако, заметить, что это И лeдoвiaниe имеет- скорее характер примера, так как в случае движения снаряда, линейный закон сопротивления далеко не соответствует действительности. [c.265]

Более сложные проблемы возникают в случаях, когда необхо-димЪ рассматривать как гидродинамические силы, так и силы, возникающие при соприкосновении частиц. Точный теоретический анализ таких проблем сложен. Пример встречающихся задач можно найти в работе [18], посвященной механике движения дискретных сферических частиц под действием мелких волн на малой глубине. Теоретический анализ проводится при помощи рассмотрения сил, действующих на одиночную сферическую частицу, покоящуюся на наклонном дне, причем предполагается, что верхний слой частиц состоит из сфер одинакового диаметра. Уравнение, полученное в результате этого анализа, было проверено экспериментально. Одно из интересных гидродинамических следствий заключается в том, что наличие границы (а именно поверхности дна) способствует, по-видимому, усилению роли вязких сил, приводя к так называемому линейному закону сопротивления, характерному для уравнений медленного движения, который в данном случае выполняется вплоть до 100. [c.483]

Использз я для подсчета местных потерь нйпора метод эквивалентных длин при ламинарном режиме движения, мы тем самым принимаем линейный закон сопротивления, а при турбулентном режиме — закон, который имеет место для потерь напора на трение по длине. Пользуясь этим методом, можно расчет потерь напора в трубопроводе производить по суммарной длине действительных и эквивалентных участков трубопровода. [c.97]

Движение в однородаом поле силы тяжести при линейном законе сопротивления. Исследуем движение точки переменной массы по вертикали вверх в однородном поле силы тяжести в среде с сопротивлением С у) = аег . Пусть М = Мо (1 — аЬ). Тогда уравнение движения точки в проекции на вертикаль имеет вид [c.63]

Исследуем далее более детально основные особенности оптимального движения ракеты в однородной атмосфере. Лля линейного закона сопротивления, когда Qs = kgV, kg = onst, уравнение экстремали имеет, как это было показано ранее, следующий вид [c.120]

Интересно отметить, что при законе сопротивления Q = klV 5щах — оо, а при Q = k2V 5гаах будет величиной конечной. Некоторое разъяснение этого результата можно получить, если рассмотреть задачу о движении точки постоянной массы в сопротивляющейся среде. В самом деле, при линейном законе сопротивления среды дифференциальное уравнение движения точки постоянной массы будет [c.46]

При v = Vo, f= и, следовательно, onst = —. Таким образом, при линейном законе сопротивления [c.159]

При переходе к системе газ —твердые частицы член, учитывающий силу общего сопротивления, значительно преобладает над остальными и верный учет его является чрезвычайно важным. Нужно отметить также, что если для Fap получено общее выражение, то вы[>а>1<енне для Fh известно лишь при стоксовом режиме обтекания, а для силы сопротивления были получены лишь ограниченнее зависимости, справедливые -в том или ином частном случае. Так, в Л. 381] считался справедливым стоксов (линейный) закон сопротивлепия, а в Лv 302J силу сопротивления определйют по квгрдратичному за 102 [c.102]

В случаях, когда резьба накатана после термической обработки, остаточные напряжения во впадинах повышают сопротивление усталости винтов. При знакопеременном цикле изменения напряжений и среднем напряжении 0 = 0 предельная амплитуда напряжений Оопи накатанной резьбы составляет (1,5...2)о i С ростом От ДО 0,5от предельная амплитуда уменьшается примерно по линейному закону ДО значений, близких предельной амплитуде нарезанной резьбы (в пределах до 20 %). При дальнейшем повышении 0 она не меняется (см. штриховую предельную линию прочности на рис. 7.28). [c.118]

Рассмотренный случай колебаний при резонансе без сопротивления практически не встречается, так как при движении системы всегда есть силы сопротивления движению. Установленный теоретически рост амплитуды с течением времени по линейному закону в дерТстви-тельности тоже не наблюдается, хотя амплитуды при резонансе достигают довольно больших значений по сравнению со случаем отсутствия резонанса. Эта особенность вынужденных колебаний при резонансе [c.438]

Измерения де-Хааза и Бирмаса [30] свидетельствуют о наличии добавочного механизма рассеяния со свободным пробегом, зависягцим от частоты. Даже при самых низких температурах (- 2° К) теплопроводность у. изменяется медленнее 7 , и расхождение тем больше, чем крупнее кристалл, хотя ири изменении диаметра образца и изменяется более медленно, чем ло линейному закону. В работе [20] было показано, что в случае КС1 отклонения от формулы (9.8) совпадают с рассеянием на точечных дефектах, иалн-чпе которых следует допустить (см. ниже), чтобы объяснить тепловое сопротивление при водородных температурах. Так как частотные зависимости рассеяния границами и точечными дефектами различны, то влияние последнего процесса значительно даже ири температурах, много меньших температуры максимума. Отклонения от (1)—(3) в случае кварца [30, 20], искусственного сапфира [39] и твердого гелия [44], возможно, вызваны тем же самым механизмом, который не позволяет достичь значения величины максимума тенло-ироводности, предсказываемого теорией, [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...