Ладыженская

У С. С. Кутателадзе К =- — тепловой критерий фазовых превращений, получен для однокомпонентной среды [28]. У P.M. Ладыженского числа подобия взаимосвязаны и могут быть получены [c.61]

Он содержит как кинематическую, так и турбулентную вязкость, которая подсчитывается через компоненты средней местной скорости течения. Отметим, что формула (3.4) заключает в себе как частный случай > О, / = О, > 0 / 0 - малая постоянная) модель вязкости Ладыженской [109]. Эта модель, известная как способ "регуляризации" системы Навье-Стокса, получила недавно физическое обоснование [110]. [c.86]

Подробное обсуждение новых результатов в этой области можно найти в книге О. А. Ладыженской Математическая теория вязкой несжимаемой жидкости , Физматгиз, М., 1961 г. [c.79]

С математической точки зрения рассматриваются дифференциально-разностные аппроксимации динамической системы уравнений Ламе, имеющие вид уравнений Ньютона, и устанавливаются условия сходимости данной аппроксимации. Разностные схемы, изученные О. А. Ладыженской в работе [29], не входят в рассматриваемый класс приближений, но при исследовании устойчивости используется предложенный там метод Фурье. [c.239]

Стабилизация температуры в цилиндрическом источнике была уже ранее обнаружена М. Д. Ладыженским ), который исследовал течение в плоском и сферическом источниках с помощью уравнений Навье— Стокса. Принимая степенной закон изменения вязкости от температуры [c.429]

Ладыженский М. Д., Прикл. матом, и мех. 26, № 4 (1962). [c.429]

Различного рода теоремы единственности так называемых слабых решений уравнений Навье — Стокса (см. ниже) можно найти в указанных в конце этого пункта работах Лере, Киселева и Ладыженской. [c.231]

К и с e Л e в A. A., Ладыженская О. A., О существовании и единственности решений задачи Коши для вязких несжимаемых жидкостей, Изв. АН СССР, 21, 635—680 (1957). [c.233]

Однако в доказательстве теорем существования и единственности решений уравнений движения твердого тела с идеальной или вязкой жидкостями достигнут определенный прогресс [Гюнтер, 1926-1928 Ладыженская, 1961]. [c.184]

Ладыженский Р., М. Исследование движения воздушного пузырька в воде при высоких значениях Re.— ЖПХ , 1954, т. XXVII, вып. 1. [c.288]

Пусть 1-2 1, тогда осущесгвляется вариант, показанный на рис. 3.66. Штриховкой отмечена область устойчивог о решения (узел, фок с) вспомогательная штриховая линия показывает значения, Re, для которых существует особая точка центр - незатухающее периодическое решение. Значит, при немонотонном распределении напоров могут существовать ос-цилляторные решения. Здесь важно то, что эти колебательные процессы происходят при любых неотрицательных > О, т. е. при течении ньютоновской жидкости, //, = //j = О, для жидкости Ладыженской (/ = 0), а также для положительной и отрицательной турбулентных вязкостей. [c.98]

Теперь несколько пояснений, касающихся устойчивости гибридной формулировки. Поскольку вариационный метод, основанный на (3.9), представляет собой существенно метод с ограничениями, то выбор переменных Я,,, и й, определяется так называемыми условиями Ладыженской — Бабушки — Брецци [30, 31]. Оказывается [32, 33], что для предлагаемого элемента эти условия принимают вид [c.193]

Условия устойчивости Ладыженской — Бабушки — Брецци для этого элемента будут следующими [c.202]

Что касается вполне строгих и общих результатов относительно разрешимости и устойчивости стационарных и нестационарных краевых задач для уравнений Навье — Стокса, то количество их еще меньше. В области линейных стационарных задач некоторые оценки были получены Ф. Одквистом (1930), а для нелинейного случая (в том числе и для нестационарных задач) — в серии работ Ж. Лерэ (1933—1934). В последнее время ряд результатов получен здесь также Э. Хопфом и О. А. Ладыженской. [c.296]

Для рассматриваемой задачи уравяеная Навъе—Стокса позволяют правильно определить границу той области, в которой необходимо уже учитывать диссипативные процессы, однако они приводят к качественно неверным результатам при оценке самого влияния этих процессов. Как отмечено еще М. Д. Ладыженским ), диссипативные процессы становятся существенными в той области, где, строго говоря, уравнения Навье — Стокса уже несправедливы. [c.430]

Таким образом, парадокс Эйлера — Даламбера связан с пере-упрощением модели, и таких парадоксов много (см. [12]). Со времен Л. Прандтля, создавшего теорию пограничного слоя, всеобщее расирострапение получило мнение, что учет вязкости снимает все парадоксы. Как пишет О. А. Ладыженская [84], математическая модель ВЯЗК011 жидкости с ее основными уравнениями Навье — Стокса, как мальчик для битья, должна была отвечать за все несуразности в теории идеальной жидкости (выдать подъемную силу, лобовое сопротивление, турбулентный след и многое другое) . Но, по мнению Ольги Александровны, мальчик не справился с задачей, так как в теории вязкой жидкости появились свои парадоксы. В этой связи представляется уместным кратко обсудить вопрос [c.5]

Важным для дальнейшего свойством течений свободного расширения является так называемое параболическое вырождение , на которое, по-видимому, впервые обратил внимание М.Д. Ладыженский [1. Это свойство состоит в следуюгцем. Исследуемое течение наряду с линиями тока, вдоль которых сохраняются полная знтальпия, энтропия и циркуляция Г = у гю с = О и 1 соответственно в плоском и осесимметричном случаях, нри сверхзвуковой меридиональной компоненте V вектора q имеет два семейства характеристик (с+- и с -характеристик или характеристик первого и второго семейств). Вдоль них [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...