Закон степени

Закон степенной реологический 68, 85 [c.304]

Можно отметить общую тенденцию к снижению самоторможения окисления металлов во времени с ростом температуры логарифмический закон—> обратный логарифмический закон степенной закон с я > 2 (в том числе кубический закон) параболический закон —> сложно-параболический закон—> линейный закон. [c.80]

Введение произвольной асимметрии, вызывая расслоение спектра собственных частот, влечет за собой также и искажение форм колебаний, которые в случае строгой поворотной симметрии подчинялись в окружном направлении дискретному гармоническому закону. Степень искажения форм колебаний зависит от величины и характера асимметрии. Одной и той же величине расслоения данной пары собственных частот могут соответствовать различные характер и степень искажения соответствующих им собственных форм. Естественно, это будет при различных типах асимметрии. [c.123]

При течении в гладких трубах закон степени V, достаточно удовлетворителен в области чисел Re до 10 . [c.161]

По более точной формуле (10.60) при подстановке в нее закона распределения скоростей по закону степени п = 1/7 имеем [c.193]

Предсказываемый К. с. п. закон степенного убывания сечения реакции инклюзивного образования адронов с [c.342]

Кривая на графике соответствует закону степени 7 Для распределения скоростей. [c.353]

В диффузоре с углами расширения до а = 8 -10 и на длинных прямых участках постоянного поперечного сечения с развившимся турбулентным профилем скоростей (см. параграф 1-3) распределение скоростей по сечению близко к закону степенной функции [c.147]

Скорости деформаций ползучести определяются с помощью закона степенной ползучести [c.106]

Сохраняя в показателе только знак — , имеем (VII.3.3) — уравнение бегущей волны вдоль возрастающих значений у. Амплитуда этой волны изменяется по закону Степень убывания амплитуды определяется величиной а, которую можно преобразовать к виду [c.188]

Таким образом, предполагалось, что сплавы класса П деформируются так же, как чистые металлы, т. е. по закону степенной ползучести, контролируемой переползанием дислокаций, и атомы растворенного вещества никак не препятствуют скольжению дислокаций. В отнощении сплавов, принадлежащих к классу Г, предполагалось, что они Деформируются в результате процесса, контролируемого скоЛьжением, при котором взаимодействие между атомами растворенного вещества и дислокациями приводит к линейно-вязкому закону движения дислокаций (см, 4.4.2). [c.135]

Прандтль показал, что между законом сопротивления Блазиуса (VII-110) и распределением скоростей (VII-111) существует внутренняя связь. Этот очень важный факт используется при теоретическом изучении турбулентного течения. Кроме того, упомянутая связь позволяет использовать экспериментальные данные о сопротивлении движению турбулентного потока в трубе, при определении сопротивления продольно обтекаемой пластины с турбулентным пограничным слоем. Используя закон сопротивления Блазиуса (VII-110), можно получить закон степени 1/7 для распределения скоростей [88j [c.170]

Следовательно, закон степени 1/7 для распределения скорости, с одной стороны, был получен экспериментально (УП-111)для определенного значения числа Рейнольдса (Не == 110-10 ), с другой стороны — закон степени 1/7 получен путем некоторых преобразований (теоретически) из закона Блазиуса. Это обстоятельство подтверждает существование внутренней связи между законом степени 1/7 для распределения скоростей и законом сопротивления Блазиуса. Перепишем (У11-112) с учетом обозначений к формуле (УП-82) [c.170]

В гл. 16, посвященной ползучести, сделана попытка связать между собой поведение металлов, нагружаемых в различных видах испытаний при повышенных температурах. При этом рассматривается применение закона степенной функции, логарифмического закона и закона гиперболического синуса для скоростей ползучести, а также соответствующих им законов релаксации, позволяющих учесть деформационное упрочнение, обратную ползучесть и т. п. На основе этих предварительных данных развивается (и иллюстрируется решениями) специальная теория установившейся ползучести для трех- и двумерных напряженных состояний, приводящая к синтезу неупругих последействий, которые выражаются определенными интегралами типов Беккера, Больцмана и Вольтерра. Кроме того, поясняется прямая и обратная задачи последействия. [c.11]

Рис. 16.4. Профили скоростей в пограничном слое на пластине в области перехода ламинарного течения в турбулентное. По измерениям Шубауэра й Клебанова [ ]. Кривая (i) — ламинарное течение, профиль Блазиуса кривая(2) — турбулентное течение, закон степени 1/7 для распределения скоростей. Толщина пограничного слоя б = 17 мм. Скорость внешнего течения

Следовательно, закон сопротивления Блазиуса привел нас к закону степени 1/7 для распределения скоростей, т. е. к тому закону, который, как показывают упомянутые выше опыты, имеет место для определенной области чисел Рейнольдса. Таким образом, между законом сопротивления Блазиуса и зако- [c.540]

С измерениями И. Никурадзе. Мы видим, что закон степени 1/7 хорошо совпадает с результатами опыта только до числа Рейнольдса Ре = 100 ООО. Однако большего и нельзя ожидать, так как закон сопротивления Блазиуса 20.5), из которого выведен закон степени 1/7, применим только до указанного числа Рейнольдса (см. рис. 20.1). [c.541]

В 2 настоящей главы мы получили закон степени 1/7 для распределения скоростей, исходя из закона сопротивления Блазиуса. Поступим сейчас наоборот выведем путем аналогичных рассуждений из универсального логарифмического закона распределения скоростей соответствующий закон сопротивления. Так как логарифмический закон распределения скоростей [c.548]

Произведем теперь полный расчет сопротивления пластины сначала на основании закона степени 1/7 для распределения скоростей, справедливого при умеренно больших числах Рейнольдса. Затем воспользуемся логарифмическим законом, пригодным при произвольно больших числах Рейнольдса (см. рис. 20.4), но ограничимся только приведением результатов, так как полные вычисления для этого случая довольно трудоемки. [c.573]

Вывод закона сопротивления из закона степени 1/7 для распределения скоростей. На основании сказанного в начале настоящего параграфа закон степени 1/7 для распределения скоростей (20.6) в применении к пограничному слою на пластине следует переписать в виде [c.573]

Вывод закона сопротивления из логарифмического распределения скоростей. В практических условиях числа Рейнольдса, наблюдающиеся при продольном обтекании плоской пластины, далеко выходят за пределы области применимости формулы (21.13) ), что приводит к необходимости отыскания для сопротивления пластины такой формулы, которая была бы пригодна для значительно более высоких чисел Рейнольдса. Такую формулу можно вывести принципиально таким же путем, как и формулу (21.13), но при этом взять за основу не закон степени а универсальный логарифмический закон распределения скоростей, полученный в главе XX в виде уравнения (20.13) или (20.14) для течения в трубе. Так как, согласно сказанному в главе XX, универсальный логарифмический закон распределения скоростей для течения в трубе допускает экстраполирование на произвольно большие числа Рейнольдса, то можно ожидать, что подлежащий выводу закон сопротивления Для пластины также будет допускать экстраполирование на любые большие числа Рейнольдса. Конечно, при таком выводе придется по-прежнему исходить из предположения, что течение в трубе и течение около пластины имеют одинаковые распределения скоростей (см. по этому поводу сказанное на стр. 579). [c.577]

Вывод закона сопротивления из универсального логарифмического закона распределения скоростей значительно сложнее, чем из закона степени /7. Объясняется это прежде всего тем, что при логарифмическом законе распределения скоростей профили скоростей вдоль пластины не подобны один другому. Поэтому мы не будем приводить необходимые вычисления во всех подробностях и отошлем желающих познакомиться с ними к оригинальной работе Л. Прандтля [c.577]

Т. Карман рассчитал турбулентный пограничный слой на вращающемся диске посредством приближенного метода, основанного на теореме импульсов и примененного в предыдущем параграфе для плоской пластины. При расчете было принято, что окружная составляющая скорости в пограничном слое изменяется в соответствии с законом степени V7. Для обусловленного трением момента сопротивления диска, смоченного с обеих сторон, Т. Карман получил формулу [c.583]

Теория — Закон степенной 505, 507, 509, 511, 512 [c.815]

Закон степенной при деформациях упруго-пластических 505. 507, 509, 511, 512 [c.818]

В действительности молекулы, как мы уже говорили, отталкиваются по экспоненциальному закону. Степенной закон является поэтому не очень хорошим приближением. [c.542]

Здесь было принято, что конвективный теплообмен корпуса со средой подчиняется закону степени 1/4. При больших размерах корпуса в условиях естественной конвекции возможен закон теплообмена, соответствующий степени 1/3. Обоснование закона теплообмена проводится с помощью правила (П1-52). Если закон теплообмена соответствует степени 1/3, то первый член правой части (5-11) следует записать на основании формул (П1-57) — (П1-59). [c.139]

Таким образом, эпюра удельных давлений зависит от законов изнашивания и подчиняется в рассматриваемо.м случае закону степенной гиперболы. [c.49]

При Ь.хИ 2,Ъ Ф = onst = 0,72 при 2,5<[Ал /1<[15 Ф увеличивается с увеличением Ax/L по закону степенной функции. Полученные численные результаты справедливы, как это отмечают и сами авторы, только для условий, при которых проводились экспери- [c.107]

Динамический пограничный слой в области х Xi при ква-зиизотермических условиях развивается независимо от процесса теплообмена. Следовательно, при распределении скоростей по закону степени п = 1/7 для пластины будет иметь место известное соотношение [c.123]

Уравнение (4) может быть представлено в функции только числа Маха, так как на основании теории Толмина для турбулентной изотермической струи, занимающей полупространство, при малой скорости и постоянном давлении величина 1 —(б /б) ь- принимается равной 0,45. Если принять, что пограничный слой турбулентный и распределение скоростей в нем следует закону степени, теплопередача на поверхности равна нулю и энтальпия торможения постоянна, то 1 — (б /6) , будет иметь следующие значения [c.40]

Выясним теперь, к чему приводит аналогичная оценка в случае турбулентного течения. В основу расчета положим закон турбулентного трения при продольном обтекании пластины, следовательно, в простейшем случае — закон сопротивления, вытекающий из закона степени V7 для распределения скоростей. Для частицы жидкости, вращающейся вместе с пограничным слоем на расстоянии г от оси, центробежная сила, действующая на единицу объема, равна ргсо , а на объем с основанием dr-ds и высотой б — [c.582]

Турбулентное течение. При числах Рейнольдса Ре > > 3 10 течение около диска, вращающегося в кожухе, становится турбулентным. Ф. Шультц-Грунов положил в основу приближенного расчета такого течения по-прежнему схему, изобрал енную на рис. 21.4, причем для распределения скоростей в окружном направлении принял закон степени 1/7. При турбулентном течении жидкость между каждой парой пограничных слоев вращается, как и при ламинарном течении, с угловой скоростью, равной половине угловой скорости вращения диска. Для коэффициента момента сопротивления получается формула [c.586]

Рассмятрипасмое тело Закон степени 1/4 Закон степени 1/3 [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...