Число волновое магнитное

Квантовое число / называют орбитальным квантовым числом, а квантовое число т-магнитным. Поэтому четность волновой функции частицы, движущейся в центрально-симметрич-ном, поле совпадает с четностью орбитального квантового числа, или, короче, с четностью момента импульса частицы. [c.177]

Поэтому если, например, два электрона имеют одинаковые главное квантовое число п, орбитальное число / и магнитное т,, то они должны иметь противоположно ориентированные спины, т. е. различные квантовые числа (m = If2, = — 1/2). Спрашивается какие следствия можно извлечь из этого принципа при построении волновых функций [c.275]

Количество электричества, заряд электрический Коэффициент затухания Коэффициент магнитного рассеяния Коэффициент мощности Коэффициент распространения Коэффициент трансформации Коэффициент связи Коэффициент фазы, число, волновое [c.213]

Чтобы получить правила отбора по орбитальному и магнитному квантовым числам, надо рассмотреть зависимость волновой функции электрона в атоме 0, ф) только от угловых координат 0 и ф. Эта зависимость имеет для всех атомов универсальный характер [c.268]

С учетом проведенного выше разбиения энергии молекулы можно записать волновое число для перехода между выделенными состояниями п и п" в виде x = E ,—En, = T +G +F —(T"e+G" + F ). Соответственно наблюдают спектры нескольких типов а) вращательные спектры, отвечающие переходам между вращательными уровнями в пределах неизменного колебательного и электронного состояния б) колебательно-вращательные спектры, возникающие при переходах между вращательными уровнями разных колебательных состояний при неизменном электронном состоянии в) электронные спектры, характеризующие переходы между колебательно-вращательными уровнями разных электронных состояний. Помимо того, в радиочастотной и микроволновой областях спектра наблюдают переходы между подуровнями тонкой структуры для данного электронно-колебательно-вращательного уровня молекулы, а также спектры электронно-спинового и ядерно-магнитного резонансов, соответствующих переходам между зеемановскими компонентами расщепленных в магнитном поле уровней молекулы. [c.849]

Отметим, что наличие смещения квантовых уровней, пропорциональное первой степени напряженности электрического поля, связано с тем, что в атоме водорода происходит /-вырождение, т. е. энергия атома не зависит от орбитального квантового числа /. В общем случае вырождения по / нет, а при заданных квантовых числах (п, [) наблюдается вырождение по магнитному числу m(m = о, 1, 2,, [) всего 21 -Ь 1 состояний. Однако в этом случае различные волновые функции, принадлежащие вырожденному состоянию ( ,/), обладают одинаковой четностью и матричные элементы энергии возмущения равны нулю. Следовательно, первая поправка, ш-нейная относительно напряженности поля, равна нулю. Смещение квантовых уровней пропорционально Этот эффект называется квадратичным эффектом Штарка. Величины смещений уровней энергии находятся в результате решения (42.16). [c.256]

Волновое число а" и, следовательно, максимальная частота зависят от е и tg б. Только для диэлектриков с малым углом потерь а" Др ре е. У большинства диэлектриков относительная магнитная проницаемость р = 1. При этих ограничениях условие выбора частоты (9-30) имеет вид [c.143]

D, в п. в магнитном поле. Маги, поле существенно меняет волновые свойства плазмы увеличивается число мод собств. колебаний, меняется их поляризация, причем уже не всегда чётко можно разделить продольные и поперечные волны, В плазме с магн. [c.329]

Для общности рассуждений предполагаем, что в трубе к открытому концу бегут две волны одна — электрическая с амплитудой А и волновым числом —h и другая — магнитная с амплитудой В и волновым числом —h. Контур С проводим так, чтобы он охватывал бесконечно узкими петлями точки w = —h и w = —Ъ снизу. Для определенности считаем во всех рассуждениях lmk>0, к пределу 1гп й = 0 переходим только в окончательных формулах. [c.126]

Рассмотрим теперь другую возможность, когда к открытому концу трубы приходит магнитная волна Hmi с амплитудой тока В и волновым числом —Ъ = —wi. В этом случае [c.132]

Квантовая теория оказала сильное влияние и на представления о природе света. В этой теории свободное электромагнитное поле можно рассматривать как совокупность частиц, называемых фотонами или световыми квантами. Каждый фотон характеризуется энергией е = /га) и импульсом р = /гк. Такое описание поля заменяет классическое описание с помощью напряженности электрического поля и индукции магнитного поля. При этом классическая волновая картина получается как предельный случай квантовой, соответствующей большому числу фотонов в одном состоянии. [c.10]

Результаты, представленные на рис. 77 и 78, относятся к гидродинамической моде неустойчивости. Что касается волновой моды, то, как показывают расчеты, действие магнитного поля приводит к уменьшению порогового числа Прандтля Рг, при котором эта мода появляется. Однако в области Рг 10 , характерной ддя жидких металлов, волновая неустойчивость отсутствует. [c.123]

Динамическая поляризуемость данного состояния зависит от его магнитного квантового числа. Эта зависимость может быть выделена аналитически, так как магнитные квантовые числа входят только в известные шаровые функции, входящие, в свою очередь, в полные волновые функции стационарных состояний, и не входят в радиальные части волновых функций. Для линейно поляризованного поля, используя теорему Вигнера-Эккарта [4.14] для угловых частей дипольного матричного элемента, получаем (аналогичное выражение в статическом пределе было уже приведено выше, см. (4.6)) [c.99]

При увеличении волнового числа к, когда частоты (18), (19) приближаются к циклотронным частотам 2д , фазовая скорость начинает зависеть от к, т. о. появляется дисперсия. Особенно прост случай распространения вдоль магнитного поля. Вдоль поля распространяются 2 поперечные волны с круговой поляризацией. У одной из них, наз. обыкновенной, вектор электрич. поля вращается в направлении вращения ионов. Фазовая скорость этой волны обращается в нуль при о) = При этой частоте имеет место аномальная дисперсия — возникает т. п. ионный циклотронный резонанс. У 2-й волны, необыкновенной, с вращением вектора Е в направлении вращения электронов, фазовая скорость обращается в нуль прио) = 3д , где имеет место электрон- [c.20]

Пространственная дисперсия. Все волны в И. можно рассматривать как электромагнитные волны в среде с заданной диэлектрич. проницаемостью е (к, ш), к-рую можно вычислить с помощью линеаризованного кинетич. ур-ния. Для П. в магнитном поло диэлектрич. проницаемость есть тензор 2-го ранга еу (к, со). Этот тензор, вообще говоря, зависит как от частоты колебаний О), так и от волнового вектора к. По аналогии с обычной дисперсией при наличии зависимости е от к говорят о пространств, дисперсии. Наиболее интересные, с теоретической и прикладной точек зрения, волны в Н. лежат в области пространств, дисперсии. Пространственная дисперсия приводит к ряду своеобразных аффектов, к числу к-рых относится хорошо известный аномальный скип-эффект. [c.21]

Частичным шагом обмотки называют расстояние (по пазам якоря) между двумя проводниками, лежащими в магнитных полях противоположного знака. Обмотка также характеризуется шагом по коллектору, т. е. числом изолирующих промежутков между пластинами коллектора, замыкающими одну и ту же секцию. В отличие от петлевой обмотки, в которой один частичный шаг делается вправо, а другой — влево, в волновой обмотке оба шага делаются в одну сторону, например вправо. При волновой обмотке всегда соединяются последовательно проводники, лежащие под различными парами полюсов. Полный шаг обмотки равен сумме частичных шагов, а шаг по коллектору будет равен половине шага по проводникам. [c.225]

Введем декартову систему координат. Будем считать, что направление магнитного поля совпадает с осью Z. Примем также, что невозмущенные величины не меняются в этом направлении. Тогда возмущенные величины можно считать ехр iikzz), где kz — волновое число вдоль магнитного поля. Кроме того, будем считать возмущения плазмы несжимаемыми [c.12]

I — намагниченность, интегральная интенсивность дифракционных максимумов, поток диффундирующего вещества, первый ионизационный потенциал k — волновое число к —волновой вектор fefl — постоянная Больцмана km — магнитная восприимчивость [c.377]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

Характерная особенность Ааронова — Бома рассеяния — исчезновение рассеянной волны, если магн. поток в соленоиде равен целому числу (ге) квантов потока, Ф = пФо. В этом случае точная волновая ф-ция отличается от волновой ф-ции свободной частицы лишь калибровочным множителем ехр(шф), и такое магн. поле не влияет на квантовое состояние частицы. Условие Отсутствия Ааронова — Бома рассеяния совпадает с условием квантования Дирака для магн. зарядов (см. Магнитный монополъ). [c.7]

Типичное эксперим. проявление Н, м. с.— наличие на маги, нейтронограмме пары (или неск. пар) равноотстоящих слабых пиков-сателлитов, обрамляющих структурный брэгговский пик (см. Магнитная нейтронография). Расстояние же до сателлитов на нейтронограмме непосредственно связано с величиной магн. периода. В общем случае волновой вектор Н. м, с. можно представить в виде к = кй + бк, где [ко] = 2л/па (п — целое число, а — постоянная решётки). Величина ко определяет центр группы сателлитов, а бк зависит от темп-ры и является мерой удалённости сателлитов от центра. [c.334]

Физическая О. рассматривает проблемы, связанные с процессами испускания света, природой света и световых явлений. Утверждение, что свет есть поперечные ал.-маги, волны, явилось результатом огромного числа эксперим. исследований дифракции света, интерференции света, поляризации света, распространения света в анизотропных средах (см. Кристаллооптика, Оптическая анизотропия]. Совокупность явлений, в к-рых проявляется волновая природа света, изучается в крупном разделе фиа. О.— волновой оптике. Её матем. основанием служат общие ур-ния класснч. электродинамики — Максвелла уравнения. Свойства среды при этом характеризуются макроскодич. материальными константами — значениями диэлектрической проницаемости 8 и магнитной проницаемости р,, входящими в ур-ния Максвелла в виде коэффициентов. Эти значения однозначно определяют показатель преломления среды л = [Лер. [c.419]

ФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС —резонансное поглощение эл.-магн. энергии ферромагнетиком, один из видов электронного магнитного резонанса в твёрдом теле. От электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) Ф. р. отличается тем, что поглощение энергии при Ф. р. на много порядков сильнее и условие резонанса (связь между резонансной частотой перем. поля и величиной пост. магн. поля) существенно зависит от формы образцов. Эти отличия вызваны тем, что Ф. р. является коллективным эффектом элементарные магн. моменты ферромагнетика сильно связаны и поглощение анергии происходит в результате взаимодействия перем. поля с суммарными магн. моментами макроскопич. объё.мов вещества. Поэтому описание Ф. р. возможно в рамках классич. макроскопич. теории. Термин Ф. р. иногда распространяют и на магн. резонанс в ферримагнетиках, поскольку теория Ф. р. применима к одному из типов колебаний намагниченности в ферримагнетиках. Однако резонанс в ферримагнетиках имеет ряд особенностей (см. Ферримагпитиый резонанс). Однородные колебания намагниченности, происходящие при Ф. р., могут рассматриваться как предельный случай элементарных возбуждений магн. системы ферромагнети-К 1—спиновых волн при волновом числе /f O. [c.306]

Так как с ростом параметра q все безразмерные волновые числа уг H Yn распространяющихся волн также растут, приближаясь друг к другу и к параметру то во всех фазах 0/, г для волн данного типа зависимость от индексов I и п постепенно ослабевает, и все кривые сливаются в одну кривую, как это можно проследить на рис. 14—16. У электрических волн абсолютные величины коэффициентов Ri,n постепенно должны утрачивать свою зависимость от индексов I w п — эту тенденцик> можно усмотреть уже на рис. 5 и 6. Что же касается магнитных волн, то у них величины п при возрастании постепенно теряют зависимость от индекса I — номера набегающей волны, но зависимость от индекса п — номера возбуждаемой обратной волны — остается. [c.57]

Заметим, что у звуковой волны А fYiYi СВЯЗЬ мбжду волновым числом Wn в волноводе, волновым числом k в свободном пространстве и радиусом волновода а такая же, как у магнитной волны Нтп в круглом волноводе. [c.106]

Эллиптико-гиперболические течения обладают свойствами как эллиптических, так и гиперболических течений. В линейном случае решение представляется в виде суммы затухающего на бесконечности гладкого решения уравнения Лапласа и незатухающего разрывного (ударные волны) решения волнового уравнения (М. Н. Коган, 1960). Имеется несколько эллиптических областей течений. Лишь в одном из них течения качественно подобны дозвуковым течениям обычной газовой динамики. В других эллиптических течениях либо возмущенная скорость, либо воз--мущенное полное давление (гидродинамическое и магнитное) имеют знак, противоположный тому, который они имеют в дозвуковых течениях обычной газодинамики (М. Н. Коган, 1959). В соответствии с наличием большого числа различных областей течений имеется и большое число типов [c.439]

СОЗДАНИЕ СОВРЕМЕННЫХ СИСТЕМ И УСТРОЙСТВ АНТИТЕРРОРИСТИЧЕСКОЙ ДИАГНОСТИКИ -ОДНА ИЗ ГЛАВНЕЙШИХ ЗАДАЧ БЕЗОПАСНОСТИ 21 ВЕКА. Антитеррористическая диагностика приобретает все большую актуальность для всех видов вооружения, в том числе ядерного, поиска мин, взрывчатых веществ, наркотиков, фальшивых докумет-ов и банкнот, защиты территорий и предприятий от проникновения, захоронения химического и ядерного оружия, определения остаточного ресурса изделий военной техники, начиная с боеприпасов и заканчивая крупнейшими ракетными комплексами стратегического назначения. Здесь также используются все известные физические методы измерения механические, сейсмические, оптические, тепловые, радиационные, химический анализ, радиолокационные, радио-волновые, биофизические, электрические, магнитные, электромагнитные и другие. [c.8]

Для исследования М. а. я. примепяются разнообразные средства оптической и радиочастотной спектроскопии, а также специфические для ядерной физики мегоды, связанные с изучением ядерных переходов. Измерение М. а. я. тесно связано с изучением статистич. свойств, симметрии волновых ф-ций ядер. Экспериментальные данные о М. а. я. входят в число иажиейших, на к-рых основывается развитие теории ядра. В то же время измерения М. а. я. обогатили спектроскопию новыми методами, широко применяемыми в целом ряде областей пауки (см. Ядерный магнитный реь онанс, Электронный парамагнитный резонанс, Радиоспектроскопия). [c.312]

Обмотка якоря петлевая с уравнительными соединениями. Петлевая обмотка позволяет получить при четырехполюсной машине четыре параллельные ветви вместо возможных двух ветвей при волновой обмотке. Большее число параллельных ветвей, позволяет применить для обмотки более тонкие проводники из-за меньшего тока в отдельной ветви. Однако петлевая обмотка чувствительна к магнитным асимметриям машины, так как параллельные ее ветви располагаются под своими парами полюсов. Поэтому в отдельных ветвях возможно индуктирование э. д. с., различной по величине, что приводит к появлению вредных уравнительных токов, понижающих к. п. д. и вызывающих искрение под щетками машины. [c.93]

Смотреть страницы где упоминается термин Число волновое магнитное : [c.777] [c.68] [c.408] [c.167] [c.247] [c.134] [c.57] [c.30] [c.93] [c.254] [c.162] [c.233] [c.104] [c.456] [c.504] [c.21] [c.24] [c.337] [c.129] [c.520] [c.520] [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...