Два вращающихся поля

В. ДВА ВРАЩАЮЩИХСЯ ПОЛЯ И ОДНО ПРОДОЛЬНОЕ ПОЛЕ [c.405]

Пусть два вращающихся поля имеют частоты о)1 и (02, а частота продольного поля равна (оз= (о)1 — (02). Если применить метод разложения в ряд по возрастающим степеням амплитуд поля, то рассматриваемый случай будет описываться комбинацией результатов, полученных в п. а и б . Такой метод представляет собой наилучший систематический подход к задаче. В том случае, когда как (Оь так и 0)2 близки к резонансной частоте и разность 10)1 —0)21 мала, не существует удовлетворительной процедуры укорочения. При этом следует удерживать следующие диагональные фурье-компоненты [c.405]

Обмотка катушки I подключена к источнику переменного тока. На раздвоенные полюсы статора синхронного мотора 2 насажены два кольца 3, чем достигается сдвиг фаз между магнитным потоком полюсов без колец и магнитным потоком полюсов с кольцами. В результате получается вращающееся поле, и ротор 4, помещенный в это поле, начинает вращаться, постепенно доходя до синхронной скорости. Движение ротора через систему зубчатых колес передается барабану 5, в котором заключена пружина. Закрученная пружина сообщает вращающий момент валу Ь, который передает движение колесной системе прибора. Чтобы обезопасить пружину от чрезмерного напряжения, устанавливается останов 6, который ограничивает число оборотов барабана 5 при заводе. Вал Ь вращается с постоянным движущим моментом, так как мотор 2 постоянно включен в сеть. Таким образом, пружина в барабане 5 все время закручена. [c.160]

При этом нормальные напряжения и Ог можно вычислить при помощи уравнения (16.216). В свободно вращающемся полом цилиндре напряжение Ог должно обращаться в нуль при г=а и г=Ь. Из этих условий получаем для постоянной интегрирования С два выражения, приводящие к первой функциональной зависимости между неизвестной деформацией 8о, длиной к и угловой скоростью 0. Второе соотношение, содержащее неизвестные 8о и к, получим из уравнения (16.213). Одновременное решение этих двух уравнении позволяет определить значения ео и А для любой заданной угловой скорости вращения ш. Ввиду сложности этих уравнений мы не будем их приводить [c.709]

В синхронных машинах ампервитки якоря создают поле, которое также взаимодействует с основным. Здесь характер Р. я. зависит от степени равномерности нагрузки фазовых цепей якоря, сдвига фаз, устройства магнитной системы. В случае однофазной синхронной машины поле якоря получается пульсирующее это поле можно разложить на два равных поля (амплитуда каждого из них равна половине амплитуды поля якоря), вращающихся относительно якоря в взаимно противоположных направлениях с угловой [c.115]

При неподвижном синхронном двигателе действующие два момента от прямого и обратного вращающихся полей равны по величине и противоположны по знаку поэтому для пуска синхронного двигателя требуется внешний привод. В качестве этого привода на электровозе используется главный генератор Г1. При пуске синхронного двигателя главный генератор Г1 подключается к возбудителю (фиг. 120), приводимому в действие вспомогательным преобразователем ВП. При этом обмотка независимого возбуждения генератора Г1 сильно шунтируется омическим сопротивлением, чтобы обеспечить скорость вращения 1 500 об/мин. Такая скорость в )ащения достигается в течение [c.630]

Г. Коллекторные генераторы. Любая из описанных выше К. м., обладающая вращающимся полем, может работать в качестве генератора переменного тока. Необходимо различать по роду возбуждения два случая такой генераторной работы. В том случае, если К. м. приключена к какой-либо сети, напряжение к-рой фиксируется каким-либо генератором переменного тока, то возбуждающий ток, необходимый для существования [c.324]

Принцип регулирования углового положения оси вращающегося поля статора поворотом статора или изменением фазы напряжения на статоре двигателя реализуется позиционными синхронно-следящими системами. При этом возможны два предельных режима двигателя, один из которых соответствует бесконечно медленному изменению угла поворота статора или фазы напряжения на статоре, а другой — ступенчатому изменению фазы на 180° или достаточно быстрому повороту статора на угол, соответствующий одному полюсному делению. Последний режим характеризует процессы в синхронном двигателе, аналогичные процессам при изменении полярности возбуждения. Применение в позиционных синхронно-следящих системах регулирования углового положения ротора обратных связей по углу 0 и его производным позволяет обеспечивать регулирование двигателя при условии автоматической синхронизации. [c.127]

Эти соотношения становятся тривиальными, если два уровня а) и I Ь) принадлежат одиночному спину Уз, находящемуся во вращающемся поле. [c.485]

Рассмотрим систему, содержащую два сорта спинов IsS в сильном вращающемся поле частоты , близкой к oij, и выясним влияние этого поля на спины S. [c.523]

Другое поле Н , вращающееся в плоскости, перпендикулярной Не, с угловой частотой (ua относительно системы координат i , будет сильно влиять на намагниченность и вызывать отклонение составляющей Mz вдоль эффективного поля от ее стационарной величины Мр, если d близка к со . Такое поле легко получить, прикладывая осциллирующее поле, параллельное постоянному полю Hq. Тогда его можно разложить на два осциллирующих поля, одно из которых параллельно Не, а другое лежит в плоскости, перпендикулярной Не. Второе поле можно разложить обыч- [c.520]

При включении контактора КР на фазы С/ и СЗ подается напряжение, и обмотки фаз А и С будут создавать пульсирующее магнитное поле, которое может быть разложено на два вращающихся с одинаковой скоростью, но противоположных по направлению поля. [c.97]

Задача 3.46. В напорную линию системы смазки двигателя внутреннего сгорания включена центрифуга, выполняющая роль фильтра тонкой очистки масла от абразивных и металлических частиц. Ротор центрифуги выполнен в виде полого цилиндра, к которому подводится масло под давлением ро = 0,5 МПа, как показано на схеме, а отводится через полую ось, снабженную отверстиями. Часть подводимого масла вытекает через два сопла, расположенные тангенциально так А—/4), что струи масла создают реактивный момент, вращающий ротор. Определить скорость истечения масла через сопла (относительно ротора) и реактивный момент при частоте вращения ротора я = 7000 об/мин. Диаметр отверстий сопл do = 2,5 мм [х = ф = 0,65 расстояние от оси отверстий до оси вращения ротора/ = 60 мм р =900 кг/м . Считать, что в роторе масло вращается с той же угловой скоростью, что и ротор. [c.65]

Магнитное поле, изменение которого со временем вызывает вращение магнитного вектора Н с определенной частотой v, связано по теории Максвелла с электрическим вектором Е, также вращающимся с частотой v. Таким образом, для того чтобы вызвать переориентацию магнитного момента jty, атомы надо подвергать действию поляризованной по кругу электромагнитной волны. Практически можно воспользоваться плоско-поляризованной волной, так как прямолинейные колебания можно разложить на два круговых, вращающихся в противоположных направлениях. Круговое колебание, направление вращения которого совпадает с направлением вращения вектора jiy, поведет к переориентациям. Круговое колебание, происходящее в противоположном направлении, переориентации не вызовет. [c.570]

Прибор состоит из измерительного блока и выносного датчика. В качестве датчика использован прибор магнитоэлектрической системы. Его подвижная часть с прямоугольной рамкой 1 помещена в зазоре постоянного магнита 2. На одном конце стрелки, имеющейся на рамке, укреплены два постоянных магнитика 3 цилиндрической формы, расположенные симметрично на одной оси, на другом конце стрелки — грузики 5, предназначенные для уравновешивания системы. Для устранения влияния поля тяготения одноименные полюсы магнитиков направлены в разные стороны. Если через рамку потечет постоянный ток определенного значения, то появится магнитный момент, который будет стремиться изменить положение рамки, а значит — отделить магнитик 3 от контролируемой детали 4 с покрытием h. Изменяя силу тока при помощи потенциометра R, протекающего через рамку, можно добиться равновесия между отрывной силой магнита (относительно оси вращения подвижной системы) и вращающим моментом рамки. [c.21]

Гидромуфта (см. фиг. 91) состоит из следующих основных элементов насоса, турбины, вращающего кожуха, коллектора, черпательных трубок. Насос и турбина образуют совместно два рабочих круга циркуляции большой и малый, расположенный на периферии. Колеса выполнены из стали с вваренными в них радиальными прямыми лопатками. Расположение лопаток в большом и мало л круге хорошо видно на фиг. 92. Насос 1 (см. фиг. 91), сидит на ведущем валу 3, турбина 2 — на полом ведомом валу 4. Соединение иасоса с ведущим валом выполнено следующим образом. На вал на шпонке посажена зубчатая втулка 5, находящаяся в зацеплении с зубчатым венцом насоса, подобно тому, как это выполняется [c.137]

Пусть. некоторая станция ограниченной мощности включена в крупную сеть водохранилища не имеет. Она должна пропускать наличный расход если она будет пропускать больше, — упадет напор если меньше,—вода пойдет через водосброс. Для уровня верхнего бьефа назначается два предела и в него погружается поплавок. При достижении уровнем верхнего предела поплавок включает электродвигатель, вращающий маховичок 22 (фиг. 14-5,1/), на удлинение тяги 21, т. е. на открытие и рост нагрузки при достижении нижнего — обратно. При промежуточных поло-н<ениях поплавка двигатель выключается. Другое (электрическое) устройство того же назначения см., например, [Л. 80, (фиг. 159)]. [c.198]

Для осветления воды, содержащей грубодисперсные примеси (ГДП), все более широкое применение получают центрифуга и гидроциклоны (рис. 9.1). Их действие основано на использо вании поля центробежных сил, где выделение механических примесей из воды происходит под воздействием этих сил, которые в сотни и тысячи раз превышают силы тяжести, за счет чего увеличивается скорость осаждения частиц. При этом эквивалентно сокращается продолжительность процесса осветления воды и значительно уменьшается необходимый объем центробежного аппарата по сравнению с объемом отстойника. Режим движения жидкости в поле центробежных сил - турбулентный. Передача вращения от периферии внутрь происходит диффузией и конвекцией под действием вращающего момента сил, вязкости и перемещения самой завихренной жидкости. При этом возникают два основных круговых потока внешний, направленный к вершине образующегося конуса, и внутренний, направленный в противоположную сторону, при вращении внешнего потока часть жидкости удаляется через нижнее отводное отверстие, а другая часть отделяется, и, двигаясь радиально, вливается во внутренний поток, к нему добавляется основное количество жидкости у вершины конуса и, изменяя направление, отводится через верхнее отводное отверстие в диафрагме аппарата. В гидроциклоне кроме внешнего и внутреннего вращающихся потоков жидкости образуется третий — воздушный поток (воздушный столб) по оси аппарата. Потоки жидкости направлены по логарифмической спирали. Внешний поток ограничен стенкой аппарата и поверхностью внутреннего потока, который, в свою очередь, ограничен с внутренней стороны воздушным столбом. [c.181]

Для строжки деревянных полов применяют строгальные машины (рис. 11.15) с рабочим органом в виде вращающегося барабана 10, на периферийной поверхности которого установлены ножи 9. Барабан приводится во вращение либо обращенным электродвигателем с неподвижным ротором и вращающимся статором, выполненным заодно с барабаном, либо вынесенным на корпус машины электродвигателем через ременную передачу. Копирная плоскость отслеживается одним передним I и двумя задними 8 роликами. Последние свободно установлены на оси 7 траверсы 6, положение которой регулируют рукояткой 3 через подпружиненную тягу 5, чем достигается требуемая глубина строгания. Стружка выносится из зоны строгания воздушным потоком, создаваемым крыльчаткой вентилятора, установленного на валу ножевого барабана. Запускают и останавливают электродвигатель магнитным пускателем 2, установленным на стойке 4. Строжку выполняют в два прохода продольным при глубине строгания 2. .. [c.334]

При приближении вращающейся лопасти несущего винта к вихревому следу предыдущей лопасти аэродинамические нагрузки на ней сильно меняются в зависимости от относительного положения следа и лопасти. Поэтому для определения переменных индуктивных скоростей и аэродинамических нагрузок в первую очередь нужно установить форму системы вихрей. При вращении лопасти с нее сходят как продольные, так и поперечные вихри. Далее элементы этих вихрей переносятся с местной скоростью воздушного потока, складывающейся из скорости невозмущенного потока и скорости, которую индуцирует на соответствующем элементе система вихрей винта. В предположении постоянства индуктивной скорости сходящая с вращающейся лопасти пелена вихрей имеет вид скошенной винтовой поверхности. На самом деле индуктивные скорости в разных точках пелены вихрей (как и на диске винта) существенно различны. Поэтому действительная форма пелены вихрей, определяемая путем интегрирования перемещений ее точек в неоднородном поле местных скоростей, существенно отличается от упомянутой идеальной пелены. На большом расстоянии вниз по потоку система вихрей винта стремится свернуться в два вихревых жгута, подобных концевым вихрям кругового крыла. Однако для определения нагрузок существенны деформации пелены только вблизи диска винта, и в особенности положение элементов концевых вихрей нри первом приближении их к последующей лопасти. Явление взаимодействия свободного вихря с лопастью не исчерпывается возникновением на лопасти соответствующих аэродинамических нагрузок. Лопасть в свою очередь влияет на вихрь, вызывая значительное изменение скорости [c.671]

Есть два способа непосредственного измерения спиновой составляющей восприимчивости. Первый основан на электронном парамагнитном резонансе (ЭПР), который, к сожалению, нелегко наблюдать в металлах. В принципе техника проста при отсутствии магнитного поля всем ориентациям спина соответствует одна и та же энергия (фиг. 25) при наличии же магнитного поля двум ориентациям будут соответствовать различные энергии. Разность этих энергий равна магнитной энергии 2рЯ , необходимой для поворота магнитного момента на 180°. Частота, соответствующая этой энергии, равна 2 Нг Ь. Поэтому, если перпендикулярно полю Hz приложить силу, вращающуюся с той же частотой со, что и спиновый момент в поле Hz (такую силу можно создать с помощью высокочастотного тока, протекающего по небольшому соленоиду), то возникает постоянный момент силы, [c.99]

Наиболее принятый в общих курсах физики путь состоит в том, что вся задача о взаимодействии токов разбивается на два этапа. Вначале рассматривается поведение прямолинейного проводника или контура с током /1 во внешнем магнитном поле, созданном другим контуром с током 2, параметры которого временно остаются в стороне. Удобно взять контур, о котором мы уже знаем, что он обладает свойствами диполя. Опыт покажет, что в однородном поле он испытывает вращающий момент [c.188]

Необходимо отчетливо понимать, что механизмы, обусловливающие эти вклады в ширину линии, в действительности различны. Если два спииа не являются одинаковыми, то вращающееся поле, созданное 1 , не является резонансным для и оказывает на него пренеб жимо малое влияние, в то время как постоянное ноле, созданное в месте расположения р-2 является столь же эффективным, как и в случае одинаковых спинов. При прочих равных условиях одинаковые соседние спины оказывают более сильное влияние на уширение резонансной линии, чем неодинаковые. [c.103]

Интересное исследование поведения системы, содержащей два сорта спинов, в сильном вращающемся поле выполнено на монокристалле СзВг, в котором ядерные спины цезия можно рассматривать как спины I, а брома — как спины 5 [111. Время релаксации Т цезия вследствие аномальной малости его квадрупольного момента равно (Г )св 10 сек, тогда как Tf = (Т )ъг ОД сек. Изучалось затухание ядерной намагниченности Ме вдоль сильного радиочастотного поля, вращающегося с частотой <й я = ш (Св) для разных значений Ни Прежде чем описывать результаты эксперимента, рассмотрим кратко, какой характер должно бы иметь это затухание с точки зрения изложенной выше теории. [c.517]

Другое поле Нд, вращающееся в плоскости, перпендикулярной Не, с угловой частотой ю относительно системы координат Л, будет сильно влиять иа намагниченность и вызывать отклонение составляющей Mz вдоль эффективного поля от ее стационарной величины Мр, если Шд близка к ш . Такое поле легко получить, прикладывая осциллирующее поле,, параллельное постоянному полю Но- Тогда его можно разложить на два осциллирующих поля, одно из которых параллельно Не, а другое лежит в плоскости, перпендикулярной Н . Второе поле моншо разложить обычным путем на две вращающиеся составляющие. Если Н — амплитуда осциллирующего поля, то интересующая нас вращающаяся составляющая [c.520]

Пусть два периодических возмущения с частотами Ш и (02 имеют только недиагональные матричные элементы. Если говорить о магнитном резонансе, то это означает, что на систему действуют два вращающихся высокочастотных поля. Если (02 = —0)1, то имеем высокочастотное линейяо Поляризованное поле. Мы воспользуемся обозначениями, принятыми для магнитодипольных переходов, хотя результаты остаются в силе для любой двухуровневой системы (10, 23]. [c.396]

Наименее энергоемким является вариант обработки, при котором постоянное магнитное поле взаимодействует с переменным током, подводимым в зону обработки кондукционно. Однако возможны и другие схемы (постоянное и переменное магнитное поля, или два переменных пульсирующих или бегущих поля разной частоты, или фазы, реверсируемые вращающиеся поля и др.). [c.443]

Из выражения (24.7) видно, что колебания состоят из двух частей — колебаний, пропорциональных os ioJ и зависящих от Х( (рис. 24.4, а), и колебаний, пропорциональных sin 0)J и зависящих от dxJdt)l(o (б). Так как обе кривые смещены друг относительно друга на фазу Г/4 = я/2, то геометрической интерпретацией выражения (24.7) служат два взаимно перпендикулярных вектора х и х /ы , вращающихся с угловой скоростью вокруг точки О о). [Три этом перемещение х найдем как сумму проекций векторов на ось абсцисс. То же самое полу, чим, используя вектор X, который равен [c.304]

Для объяснения тонкой структуры Гоудсмит и Юленбек в 1925 г. высказали гипотезу, согласно которой электрон надо представлять себе в некотором смысле похожим на заряженный волчок, вращающийся вокруг собственной оси. Благодаря этому вращению электрон будет обладать собственным моментом количества движения (спином) и магнитным моментом. Если предположить, что проекция спина может принимать только два значения, то тонкую структуру оптических линий можно объяснить как результат взаимодействия магнитного поля, создаваемого орбитальным движением электронов, с магнитным моментом, обусловленным наличием спина. Это взаимодействие несколько различно при разных направлениях спина, благодаря чему происходит расщепление терма на два близких подтерма. При этом количественное согласие с опытом получается в том случае, если [c.59]

Два альтернирующие вектора дают вращающийся результирующий вектор, если они имеют равные амплитуды и частоты и если разность их фаз равна дополнению угла, содержащегося между их направлениями (ср. упражнение 21, случай окружности это наблюдение привело к открытию вращающегося магнитного поля Галилео Феррариоа). [c.155]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

I/ — длина резонатора фокусные расстояния считаются положительными, если зеркала вогнутые). При невыполнении этого условия двухзеркальный О. р. является неустойчивым. Пример такого О. р. дан на рис. 1 е после многократных отражений лучи вырываются из него, что иногда используется для возбуждения О. р. или для вывода энергии из него (дифракц. вывод излучения — дифракц. связь). Аналогичным образом строятся моды для разнообразных многозеркальных О. р. При этом принципиально различают два класса приборов в первом, к к-рому, в частности, относятся двухзеркальные комбинации (рис. 1, а — е), поле в продольных ( лучевых ) направлениях имеет характер стоячих волн с масштабом Я/2 во втором классе приборов — т. н. кольцевых О. р., к к-рым относится, в частности, трёхзеркальный О. р. (рис. 2),— существуют две само-стоят. бегущие (вращающиеся) навстречу друг другу моды одинаковых частот. Впрочем, иногда с помощью невзаимных устройств, перегораживающих пучок, вырождение этих мод снимается вплоть до формирования одной бегущей волны. [c.492]

Основное отличие вибрационного грохота, схема которого изображена на рис. 1, б, состоит в том, что в нем используют два одинаковых центробежных вибровозбудите-ля / с параллельно расположенными валами, вращающимися с одинаковой угловой скоростью в противоположных направлениях. Взаимная фазировка вибровозбудн-телей такова, что рабочему органу грохота (коробу) 2 с просеивающей поверхностью 3 сообщаются направленные (прямолинейные) колебания. Угол а между линией действия вынуждающей силы виб-ровозбудителя и просеивающей поверхностью устанавливают в пределах 35—45°. Просеивающая поверхность этих грохотов либо горизонтальна, либо имеет слабый наклон к горизонту (до 5—7°). Вибровозбудители могут быть расположены выше или ниже просеивающей поверхности, но в любом случае для получения однородного поля колебаний результирующая вынуждающая сила должна проходить через центр тяжести грохота. [c.350]

Если перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторы р и Но, приложено вращающееся магнитное поле напряженностью Я], причем Я1 < Яо , то на диполь р будет действовать пара сил [рЯ]], Рассмотрим два случая. [c.172]

Г. Соммаргреном в работе [70] описан новый оригинальный прибор — оптический гетеродинный профилометр. По принципу действия он является разновидностью интерферометра. Поверхность образца в оптическом гетеродинном профилометре освещается двумя сфокусированными пучками света, слегка различающимися по частоте и поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Отразившись, эти пучки интерферируют так, что результирующая фаза модулируется в соответствии с разницей высот между освещенными точками поверхности. Если один из пучков сфокусирован на фиксированной точке, а другой движется по поверхности, то можно измерить высоты точек по линии сканирования второго пучка, т. е получить профиль поверхности. Деление светового потока на два пучка осуществляется призмой Волластона. В плоскости образца разделение пучков составляет 100 мкм. Исследуемый образец помещается на вращающийся столик и один из пучков совмещается с осью вращения столика, а второй сканируется по образцу при вращении. Небольшой сдвиг в частоте пучков происходит за счет расщепления основной моды Не—Не-лазера (расщепления Зеемана), трубка которого помещена в аксимальном магнитном поле. Описанный прибор позволяет получить чувствительность к высоте шероховатости до 0,1 нм, совмещая в себе преимущества интерферометра с пре- [c.233]

В валковых смесителях-пластикаторах (вальцах) основными рабочими органами являются два полых цилиндрических валка, вращающихся навстречу друг другу с разными окружными скоростями, с осями, расположенными в горизонтальной плоскости. Основные технологические операции, проводимые на вальцах, - это смешение, пластикация, дробление, рафинирование смесей, промывка каучу-ков, подогрев смесей и др. [c.668]

Фотоголовка состоит из двух осветителей, которые создают равномерно освещенное пятно, превышающее по размерам рабочее поле объектива, состоящего из двух линз. В фокальной плоскости объектива установлен вращающийся модуляционный диск, имеющий два круглых радиально расположенных отверстия диаметром 0,4 мм, одно из которых смещено относительно оси вращения на 1,2 мм, другое на 3 мм. За диском расположены два фотоумножителя для преобразования световой энергии в электрическую. [c.313]

Генератор переменного тока Г-250 (рис. 63) состоит из ротора, статора, крышек и приводного шкива с вентилятором и имеет выпрямитель. Подвижное магнитное поле создается вращающимся двенадцатй-полюсным электромагнитом — ротором. Ротор состоит из надетых на вал 7 двух чашеобразных половин 11, имеющих каждая по шесть клювообразных полюсов. Между половинами ротора на стальном кольце размещена обмотка возбуждения 20. Напряжение к обмотке возбуждения подводится через меднографитовые щетки 4 и два изолированных контактных кольца 2, напрессованных на вал ротора. Концы обмотки возбуждения соединены с контактными кольцами. Меднографитовые щетки размещены в щеткодержателях 3 в торцовой крышке 1 генератора со стороны, противоположной приводу. Одна из щеток подключена к корпусу генератора, а вторая — к изолированной клемме, к которой через регулятор подводится ток возбуждения от аккумуляторной батареи. Возникающее магнитное поле намагничивает клювообразные полюсы ротора. Полюсы каждой из половин ротора имеют разную полярность. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...