Волна магнитная

ВОЛНЫ. Магнитный вектор играет лишь второстепенную роль, и действие его непосредственно почти не сказывается. [c.118]

Этот. пример лишний раз показывает, что всякое упрощение (схематизация) задачи имеет относительный характер и должно быть строго обдумано применительно к рассматриваемой проблеме в одних вопросах можно ограничиться первым приближением и Дальнейшие уточнения не вносят существенно нового в других необходимо более точно учитывать действующие факторы, переходя ко второму приближению, ибо только с его помощью могут быть выяснены существенные особенности задачи. С этой точки зрения проблема вращения плоскости поляризации имеет большой принципиальный интерес, заставляя нас принимать во внимание размеры молекул при взаимодействии с видимым светом, длины волн которого в тысячи раз больше этих размеров. Интересно также отметить, что для полного решения проблемы надо учитывать не только электрический момент, приобретаемый молекулой, но также и создаваемый световой волной магнитный момент молекулы, что также является излишним во множестве других оптических задач. [c.608]

Если в пространстве, заполненном газом бесконечно большой проводимости, возникла волна магнитной индукции аЬ (рис. 13.15), то, как будет показано далее, скорость ее распространения выше в тех местах, где больше значение магнитной индукции В. [c.229]

Исследуем особенности скачка сгущения — ударной волны — магнитного поля. Ввиду сложности теории магнитогазодинамических волн мы ограничимся простейшим примером — прямой магнитогазодинамической ударной волной. [c.229]

При размещении индуктора 2 внутри обрабатываемой трубы 1 подача импульса тока обусловит образование расширяющейся волны магнитного поля с последующим отталкиванием трубы от им- [c.308]

При подаче импульса тока ь на торцах индуктора 1 возникают расходящиеся волны магнитного поля, которые будут наводить в заготовке 2, помещенной против нижнего торца индуктора, кольцевые вихревые токи 12. Взаимодействие кольцевых токов 2 с магнитным потоком индуктора вызывает эффект отталкивания заготовки от индуктора. В результате заготовка приобретает форму матрицы <3, которая расположена под заготовкой. [c.309]

Присутствие D-волны в основном состоянии дейтрона проявляется не только в существовании квадрупольного момента дейтрона. Вследствие наличия D-волны магнитный момент дейтрона не равен точно сумме магнитных моментов нейтрона и протона действительно, магнитный момент дейтрона можно рассматривать как сумму собственных магнитных моментов нейтрона и протона и добавочного магнитного момента, связанного с орбитальным моментом количества движения протона. [c.48]

ТО оно переходит в формулу для цилиндрической волны, рассеянной краем полуплоскости при падении на эту полуплоскость (под углом 1 г) плоской волны, магнитное поле которой имеет единственную составляющую вдоль края этой полуплоскости. При этом стоящее в показателе выражение R — с sin О есть в волновой зоне просто расстояние от края. Множитель [c.174]

В дальнейшем ограничимся рассмотрением двухмерных электромагнитных волн, магнитное поле которых имеет единственную составляющую Ях=Ф(1/, -г), не зависящую от координаты X вдоль лент и удовлетворяющую волновому уравнению [c.251]

Основная волна магнитного поля при переходе от нагрузки к холостому ходу практически не меняет свою величину. [c.48]

Таким образом, и для вычисления коэффициентов рассеяния можно применить вариационный аппарат. Для каждой из рассеянных волн магнитное поле выражается своей функцией Ф, так что Уо зависит от того, амплитуда какой именно из рассеянных волн вычисляется. Формулы предыдущего пункта являются частным случаем формул этого пункта, когда рассеянная волна имеет тот же вид, что и падающая, т. е. ф а потому и функция V совпадает с м. [c.150]

Коробейников В. 77. О затухании слабых магнитогидродинамических ударных волн // Магнитная гидродинамика. 1967. №. 2. [c.649]

Полученное решение описывает поперечные плоские волны магнитной напряженности Ь и скорости V, а также волну р давления с законом дисперсии, вытекающим из (18) [c.520]

Ротор в бегущей волне магнитного поля. Найти решение уравнений движения асинхронного двигателя. [c.335]

Частоты волн магнитной проводимости порядка к для статора [c.145]

При пространственном распределении поля В х), вращающегося с синхронной скоростью i2o, машина насыщена в различной степени, а при более сильном насыщении появляется дополнительная зависимость от местной магнитной проводимости h x). В этом случае кривая поля отличается от синусоиды и имеет сплющенную форму. Изменение во времени этого пространственного распределения магнитной проводимости связано с волной основного поля, вращающегося синхронно. За время прохождения волны основного поля одного полюсного деления (рх=я) волна магнитной проводимости проходит во времени полный период таким образом, ее частота равна удвоенной частоте сети. Следовательно, для гармоники проводимости, обусловленной насыщением, обозначаемой индексами s, можно записать [Л. 14] [c.151]

Для волн магнитного типа 1т- [c.79]

К сожалению, для волн магнитной поляризации ( ril ) аналогичное упрощение даже в случае малых потерь невозможно. Это связано с нарушением аналитичности / (ti), Тп°(ц) в окрестности бесконечно удаленной точки. Физический смысл такого положения вещей мы обсудим в 3.8. Здесь заметим только, что это обстоятельство приводит к тому, что вычисление потерь для волн магнитной поляризации оказывается значительно более сложным. [c.133]

Для волн магнитной поляризации эквивалентное граничное условие получается совершенно аналогично, если известно решение соответствующей ключевой задачи для плоской волны. К сожалению, в случае магнитной поляризации обозримые формулы получаются лишь для нормального падения и при условии достаточно глубокой гребенки (см. 3.10). Однако если Ы<С1, то , эквивалентный импеданс не должен зависеть от угла падения [c.166]

С физической точки зрения данный результат становится понятным, если привлечь концепцию Бриллюэна. В разложении данной волны в интеграл по плоским волнам присутствуют только волны магнитной поляризации (вектор Е направлен строго вдоль гребней структуры), причем максимум углового спектра лежит в области умеренных углов падения. Для таких волн потери при отражении во всяком случае не меньше, чем для гладкой поверхности (ср. 3.11), следовательно выигрыша в затухании для волны Яо1 нет. [c.193]

Микромеханизм явлений здесь весьма разнообразен. Наряду с обычным эффектом Фарадея, возникающим вследствие спин-орбитального взаимодействия и прецессии моментов, в поле Н играют роль обменные эффекты, вклад s — d переходов, спиновые волны (магнитные взаимодействия). Подробности этих явлений см., например, в работах [197—199]. Величины эффектов в магнитных средах особенно велики и легче наблюдаются. [c.242]

Природа магнитной ленты обеспечивает приведение ее в не-намагниченное состояние путем саморазмагничивания с увеличением частоты, так как чем меньше длина записанных магнитов , тем ближе их конечные полюсы и, следовательно, тем больше возможность размагничивания в зависимости от коэрцитивной силы ленты. Ясно, что размагничивание имеет место на более низкой частоте, когда лента записана со скоростью 4,75 см/с, а не со скоростью 19 см/с и выше. Но это не окончательный вывод, поскольку, несмотря на запись при постоянном токе, магнитный поток на ленте не является постоянным во всем спектре. Потери в уровне записи также вызваны влиянием головки, удалением ленты от головки и глубинными потерями из-за высокочастотных сигналов с короткой длиной волны, магнитное поле которых находится близко от поверхности покрытия, что приводит к малой отдаче более глубоких слоев покрытия при воспроизведении сигналов высокой частоты. [c.296]

МАГНИТНАЯ АНТЕННА, антенна в виде проволочной катушки с сердечником из магн. материала с высокой магн. проницаемостью. Относится к классу магн. дипольных антенн. Диаграмма направленности М. а. совпадает с диаграммой электрич. вибратора (тороид), но векторы поля имеют иную поляризацию (- -> -у Г, Н - —Е). Применяется в диапазоне длинных и ср. волн. МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности в-ва с магн. полем в этом в-ве. [c.363]

Чаще всего методы анализа классифицируются либо по типу первичного воздействия на образец, либо по типу носителя информации. Существует восемь основных видов зондирующего воздействия на поверхность твердого тела электронь , фотонь , ионы, нейтральные атомы или молекулы, поверхностные волны, магнитное поле, нагрев, электрическое поле. [c.150]

Появлению намагниченности могут способствовать многие факторы, например тепловые возмущения, существенная неравномерность тепловых потоков по высоте и периметру труб, изменение температуры стенки, действие мазутного факела как низкотемпературной плазмы, акустоэлектрический эффект вследствие работы отрыва паровых пузырей и их захлопывания. Рассмотрение этих процессов в динамике показывает, что важнейшим фактором следует считать именно термоволновой эффект. Очевидно, эффект проявляется в наибольшей мере в мазутных котлах давлением 110-155 кгс/см на участках с высокой тепловой нагрузкой, особенно при нарушении стабильного пузырькового кипения, в результате чего максимум магнитной индукции наблюдается вдоль образующей экранной трубы, наиболее выступающей в топку. Действие такой магнитной ловушки оказывается достаточным для образования отложений на узком участке внутренней поверхности парогенерирующей трубы вдоль указанной образующей даже в условиях весьма незначительного содержания взвешенных ферромагнитных примесей в котловой воде. Наблюдаемое в практике эксплуатации явно выраженное неравномерное (чередующееся) распределение отложений по длине экранной трубы с обогреваемой ее стороны, по-видймому, соответствует узлам пучности волн магнитной индукции. [c.54]

Здесь функции ф+, ij5 , фц. и ф —те же, что и для магнитных волн (см. (3.14) и (3.16)]. Поэтому, например, коэффициенты отражения и другие величины для электрических волн просто связаны с соответствующими величинами для волн магнитных. [c.32]

Явление электронного парамагнитного резонанса в анализируемом компоненте ИЖ Оптическая (поглощение энергии электромагнитной волны) Магнитное Электронно- парамаг- нитные [c.43]

При наличии внешнего магнитного поля в нейтральной пла.зме могут распространяться альфвеновские волны. Магнитное поле циркулярно-поляризованной волны, распространяющейся вдоль определяется равенством [c.25]

Основным типом волны в круглом волноводе, имеющим наибольшую критическую длину, является волна Нц,- для которой Х р == = 3.413а. Из других волн магнитного типа в круглом волноводе [c.78]

Определить критическую длину основной волны магнитного типа в волноводе полу-, круглого сечения радиусом а (рис. 7,14). Изобразить структуру силовых линий поля волньГ. [c.91]

Определить критическую длину основной волны магнитного типа в волновод секторовидного сечения (рис. 7.15) а радиусом а и углом раскрыва а Изобразить картину силовых линий поля волны. [c.91]

Основной волной Н-образиой линии передачи является волна магнитного типа Hie, вектор Ё которой имеет единствеиную-составляю-щую, причем все составляющие векторов поля не зависят от координаты у. Эта волна полтестью аналогична основной волне магнитного типа диэлектрической пластины в чааиости, она имеет такую же фазовую скорость, как и волна типа Hj диэлектрической пластины. [c.98]

При какой толщине пластины из нолисГирола вдоль нее мо-. жет распространяться только основная волна магнитного тИпа Hj Длина волны генератора 4,5 см. [c.106]

R В пределах какого диапазона чаотот вдоль диэлектрической пластины на металлической подложк-е может распространяться только основная волна магнитного тнпа Толщина пластины а = 12 мм, диэлектрическая проницаемость е = 2,9. [c.107]

Определить фазовую скорость o HOBHoff волны магнитного типа, распро траняюшейся вдоль полистироловой пластины толщиной 16 мм на металлической подложке <си. рис. 8.3). Длина волны генератора [c.107]

Ферриты — это ферромагнитные полупроводники и диэлектрики, обычная химическая формула которых МеОГеаОз (Ме — двухвалентный металл). Анизотропия феррита так же, как и в плазме, создается постоянным или медленно изменяющимся (по сравнению с полями распространяющихся в феррите волн) магнитным полем. При Н = 0 магнитная проницаемость феррита — скалярная величина. [c.135]

При низких температурах в переходных металлах проявляется эффект элек-трон-электронного рассеяния, приводящий к появлению квадратичного члена в зависимости удельного сопротивления от температуры. Этот тип электронного рассеяния на большой угол (см. [3], с. 250) может возникать в случае, когда поверхность Ферми несферическая или имеются вклады более чем из одной энергетической зоны. Для большинства переходных металлов этот квадратичный член становится определяющим ниже 10 К. Для ферромагнитных металлов возникает еще одна причина появления еще одного квадратичного члена, обусловленного рассеянием электронов проводимости на магнитных спиновых волнах. Кроме того, для всех ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии зависимости удельного сопротивления от температуры вблизи точки Кюри. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...