Квантовое число главное магнитное

Запомним, что состояние электрона в атоме задается четырьмя квантовыми числами главным квантовым числом п, орбитальным числом I, магнитным числом т и спиновым числом S. Обозначим Л =п —п, Д/==/ —/, Ат=т —т, As=s —s. Условимся квантовое число без штриха связывать с начальным, а число со штрихом — с конечным состоянием электрона. Правила отбора для дипольных переходов имеют следующий вид [c.268]

Квантовые числа, определяющие энергию и размер орбиты п — главное квантовое число), момент количества движения и форму орбиты (/—азимутальное квантовое число), проекцию магнитного момента на произвольную ось z и пространственную ориентацию орбиты т — магнитное квантовое число),— все эти квантовые числа позволяют классифицировать атомные орбиты. [c.11]

В работе [10.42] также численно исследовалась стабильность ридберговского атома в сильном лазерном поле. Рассматривались ридберговские состояния С большими орбитальными квантовыми числами (порядка главного квантового числа) и магнитным квантовым числом т = 0. Эффект стабилизации объяснялся тем, что для таких состояний электрон все время находится далеко от атомного ядра, и его трудно ионизовать компоненты Фурье для дипольного матричного элемента экспоненциально малы. [c.270]

Два электрона с одинаковыми первыми (главными) квантовыми числами п, с тождественными вторыми квантовыми числами / и о идентичными третьими (магнитными) квантовыми числами /и,, орбиты которых находятся в одной плоскости, а механические моменты (спины) действуют в противоположных направлениях (в результате чего магнитный момент равен нулю), имеют наиболее прочную связь. [c.5]

Сравнение с теорией Бора — Зоммерфельда показывает, что п эквивалентно главному квантовому числу Бора I (которое называется орбитальным квантовым числом) выполняет функции азимутального числа (I = k—1) и, следовательно, определяет величину вектора момента количества движения электрона на орбите, а т совпадает с магнитным квантовым числом, определяющим величину проекции этого вектора. [c.61]

Как отмечалось выще (см. 33.1), отдельные электроны в атоме характеризуются главным ( ), орбитальным (/), магнитным (т) и спиновым (х) квантовыми числами, а состояние электронной оболочки атома в целом— суммарными орбитальным и спиновым квантовыми числами. Электронная оболочка двухатомной молекулы имеет, в отличие от атома, не сферическую, а аксиальную симметрию, поэто.му физический смысл имеет не просто значение суммарного орбитального момента молекулы, а его проекция на ось молекулы, которая задается величиной орбитального квантового числа Л. Электронные состояния молекулы, которым отвечают значения Л = 0, 1, 2,..., обозначаются соответственно греческими буквами Е, П, А,.. . . [c.242]

Они означают, что дипольные переходы разрешены лишь между такими состояниями электрона в атоме, которые отличаются друг от друга на единицу по орбитальному числу, отличаются на единицу или вообще не отличаются по магнитному числу, не отличаются по спиновому числу., Что касается главного квантового числа, то по нему состояния могут не отличаться или отличаться как угодно. [c.268]

При анализе спектров щелочных металлов с помощью спектроскопических приборов высокой разрешающей способности обнаруживается дублетный характер линий излучения. Это показывает, что энергия уровней атома зависит не только от главного квантового числа п и орбитального числа /, но и от некоторой дополнительной величины. Этой величиной является спин и связанный с ним собственный магнитный момент электрона. [c.204]

Расщепление линий излучения. Пользуясь правилами отбора (45.1а), (45.1г), можно найти разрешенные переходы. При этом особенно необходимо принять во внимание правило (45.1 г), т. е. постоянство спинового квантового числа. На рис. 85 стрелками обозначены возможные переходы для главной серии атома натрия. Всего излучается шесть линий. Поскольку расщепление, обусловленное ориентировкой спина во внешнем магнитном поле, в Р-состоянии и в S-состоянии одно и то же, эти шесть линий попарно сливаются в три и в спектре излучения наблюдается триплет. Расщепление нетрудно рассчитать по формуле (46.1), которую удобно представить в виде [c.254]

Поэтому если, например, два электрона имеют одинаковые главное квантовое число п, орбитальное число / и магнитное т,, то они должны иметь противоположно ориентированные спины, т. е. различные квантовые числа (m = If2, = — 1/2). Спрашивается какие следствия можно извлечь из этого принципа при построении волновых функций [c.275]

Квантовое число I является мерой количества движения электрона. Для заданного п второе квантовое число принимает различные целые положительные значения между О и п—1. Состояния, характеризующиеся значениями / = О, 1, 2, 3, названы s, р, d и f состояниями, а величина главного квантового числа п указывается цифрой, стоящей перед обозначением I например, (3d) означает, что атом имеет один электрон в состоянии, для которого п = 3 и / = 2. Магнитное квантовое число т, имеет значения от -f-/ до —/, включая ноль оно характеризует меру компоненты углового момента в определенном направлении. Квантовое число или спин электрона = = Vj. [c.6]

Сравнивая формулу (9а) с формулой (7) 62, дающей добавочную энергию при отсутствии спина, заметим следующее влияние спина сказывается в том. что величина магнитного расщепления, при данной напряженности внешнего магнитного поля Н, определяется теперь не просто численным значением магнетона Бора jaq, но численным значением произведения где g зависит от квантовых чисел L, S, J. От значения главного квантового числа п расщепление по-прежнему не зависит. Число подуровней, на которое расщепляется во внешнем магнитном поле каждый данный энергетический [c.336]

Таким образом, энергия электрона в атоме водорода (и одноэлектронных ионах) определяется только главным квантовым числом. Состояния, соответствующие различным значениям квантовых чисел I, nil и А/г,, имеют одну и ту же энергию и поэтому называются вырожденны.ми. Вырождение состояний может быть снято, например, при помещении атомов в магнитное поле (см. 7). Число состояний, образующихся при снятии вырождения в магнитном поле, определяется квантовыми числами /. nii и пт.. [c.22]

Решения удовлетворяющие условиям конечности непрерывности и однозначности получаются только при определенном дискретном ряде значений энергии (входящей в уравнение в качестве параметра). Такие значения энергии называются собственными значениями. Все решение определяется квантовыми числами п, /, т, где /г —принимает целые значения и эквивалентно главному квантовому числу Бора. Оно характеризует энергию состояния. Число / при данном п может равняться О, 1,. .., п—1) и называется орбитальным квантовым числом оно определяет величину момента количества движения электрона на орбите. Число гп1 совпадает с магнитным квантовым числом, определяющим величину проекции этого вектора на выбранное направление. [c.18]

В работе [4.45] можно найти выражения для динамической поляризу-емости ридберговских состояний атома водорода, усредненной по орбитальному и магнитному квантовому числу (фактически это скалярная часть поляризуемости, усредненная по орбитальному квантовому числу при заданном главном квантовом числе). [c.102]

Атом углерода имеет два электронных слоя, в которых находятся щесть электронов. Два электрона находятся в слое, расположенном ближе к ядру (К-слое), и четыре электрона во втором электронном слое (Ь-слое). В соответствии с принципами квантовой механики состояние электрона определяется четырьмя квантовыми числами п — главным квантовым числом, I — орбитальным квантовым числом, характеризующим момент количества движения электрона, а также т — магнитным и [c.8]

Первый член в (3.2) соответствует притяжению к ядру. Второй член описывает кулоновское отталкивание от всех электронов, он имеет привычный вид — это обычный оператор умножения. Суммирование во втором члене проводится по всем квантовым числам занятых орбиталей (главному п, орбитальному I, магнитному т, спиновому а) или, как сокращенно говорят, по всем спин-орбиталям. Обратим внимание на то, что имеется взаимодействие электрода с самим собой, возникающее при / = г, оно называется кулоновским самодействием. Электрон как бы отталкивается от самого себя. [c.69]

Мы ввели обозначение главного квантового числа По, чтобы не путать его с показателем спадания магнитного поля п. [c.62]

На рис. И показано строение электронного облака (или распределение электронной плотности в пространстве) для трех низших азимутальных состояний 5, р и й, каждому из которых соответствуют два дозволенных спиновых состояния. В -состоянии электронное облако обладает сферической симметрией, а в р-состоянии оно имеет осевую симметрию относительно одной из трех главных осей в соответствии с тремя возможными значениями магнитного квантового числа. Электронное облако в -состоянии может иметь пять различных конфигураций, что соответствует пяти возможным значениям магнитного квантового числа, т. е. пяти различным квантовым состояниям. В трех из них ветви, расположенные в плоскости ху, уг или хг, направлены под углом 45° к главным осям в одном состоянии четыре ветви расположены вдоль осей л и I/, и в еще одном состоянии две ветви вытянуты вдоль оси г. [c.31]

Строение электронных оболочек невозбужденных атомов и распределение электронов по энергетическим уровням [39], [40]. Состояние каждого электрона в атоме характеризуется значениями четырех квантовых чисел я — главного, I — азимутального, т — магнитного и о — спинового. Число п может принимать любое целое значение =1,2,... число /—целое число (включая нуль), не превышающее п—1),т.е. [c.272]

Таким образом, состояние электрона в водородоподобном атоме определяется тремя квантовыми числами главным п, характеризующим энергию орбитальным /, определяющим орбитальный момент количестза движения электрона Xi, магнитным mi, характеризующим ориентацию Xi относительно избранного направления. 108 [c.108]

Если у какой-нибудь системы реализуется несколько различных состояний, в которых она имеет одну и ту же энергию, то о таких состояниях говорят, что они вырождены. Число состояний, отвечающее данному значению энергии, называется кратностыо вырождения. Так, состояние электрона в-водородонодобном атоме описывается 4 квантовыми числами главным я, орбитальным I, магнитным nil и спиновым S. Энергия же электрона зависит лишь от главного квантового числа п. Поэтому имеет место вырождение по I, nil, S- Кратность этого вырождения, как легко подсчитать, [c.111]

Ограничение движения электронов определенными орбиталями предсказывается квантовой теорией, согласно которой для определения состояния электрона в атоме необходимо знать четыре квантовых числа. Главное квантовое число п связано с энергией электрона в данном состоянии, причем отрицательная величина энергии электрона, находящегося в той иди иной основной оболочке, обратно пропорциональна /г . Второе квантовое число является мерой момента количества движения электрона и может иметь значения от нуля до (п — 1). Значения г = О, 1, 2 и 3 связаны с подоболочками, обозначаемыми буквами , р, d и f соответственно. В связи с этим Я -оболочка может содержать только орбитали s-типа, L-оболочка орбитали s- и /)-тина, М-оболоч-ка — орбитали s-, р- и (i-типа и т, д., т. е. при каждом увеличении главного квантового числа добавляется дополнительная под-оболочка (табл. 2). Третье квантовое число mi является мерой проекции момента количества движения на определенное направление (обычно это направление очень слабого внешнего магнитного поля). Это квантовое число может принимать любые значения от до —Z, включая нуль, ограничивая, таким образом, число орбиталей в р-, d и /-подоболочках, как уже отмечалось выше. Четвертое квантовое число т связано с направлением спина электрона, определение которого также требует наличия магнитного поля. Спиновое квантовое число может принимать значения и, следовательно, каждая орбиталь, определяемая квантовыми числами п, I, mi, может содержать два электрона с противоположными спинами, соответствующими квантовым числам ms — +Va И тпа = —Vg. [c.16]

Различные эллипсы с одним и тем же главным квантовым числом имеют одинаковую энергию, пока нет никаких возмущающих сил. В случае какой-нибудь внешней возмущающей силы, например внешнего магнитного поля эллиптические орбиты с одной и той же энергией, но различной геоме трической формы будут возмущены различно и это должно определенным образом сказаться на спектре. То же имеет место и в случае возмущающей силы внутриатомнога происхождения. Такая сила существует в атомах, где вокруг ядра движется более одного электрона. Тогда для каждого данного электрона эллиптические орбиты различной геометрической формы различно возмущены остальными электронами. Как мы увидим ниже, эта причина объясняет существование у щелочных металлов различных серий. [c.34]

Если все tjiц О, т. е. если все попарные коммутаторы равны нулю, то соответствующая группа наз. абелевой или коммутативной. Тогда в каждом представлении можно одновременно привести генераторы А , А к диагональному виду. Физически это означает, что величины А ,. .., А могут иметь одновременно точные значения. Если в числе генераторов есть гамильтониан П квантовой системы, то в состояниях с фиксиров. энергией / все др. физ. величины из числа генераторов А ,. .., А также могут принимать вполне опре-дел. значения. Поскольку гамильтониан уиравляет временной эволюцией системы, все величины А ,. .., А оказываются интегралами движения, т. е. сохраняются с течением времени. Так, в задаче о движении частицы в центр, поле попарно перестановочными являются гамильтониан Й, оиератор квадрата момента импульса и оператор а проекции момента импульса на к.-л. ось. Поэтому в пространстве состояний существует базис, составленный из собств. векторов сразу трёх операторов Й, и 3. Это позволяет использовать стандартную классификацию состояний частицы с помощью трёх квантовых чисел — главного п, орбитального (азимутального) I и магнитного т. [c.575]

У следующего элемента 3Li появляется третий электрон, которому нет места в полностью застроенной первой электронной оболочке (принцип Паули). Поэтому с лития начинается заполнение второй оболочки с главным квантовым числом л = 2, т. е. начинается второй период в таблице Менделеева. Во второй оболочке имеются 4(s—р) квантовых ячеек, содержащих восемь вакантных мест для валентных электронов. В атоме водорода энергии электронов в s- и р-ячейках одной электронной группы одинаковы. В атоме лития имеется двухэлектронный остов, экранирующий заряд ядра до.7 = 1. Вследствие просачивания части электронной плотности 25-состояния внутрь остова ( ныряющая боровская орбита) энергия связи 25-электрона с ядром оказывается меньше энергии 2р-электрр-йа (2s<2p), и электронное строение атома лития будет ls 2s . У 4Ве заполняется 2х -ячейка, а у следующего элемента 5В впервые появляются р-электроны. Далее заполнение р-ячеек, так же как и ячеек следующих d и f электронных подгрупп, идет в соответствии с эмпирическим правилом Хунда, согласно которому конфигурация электронов должна обладать максимальным суммарным спином 5. Это означает преимуществен-ность параллельной ориентации спинов. Возможность параллельной ориентации спинов исчерпывается у седьмого элемента азота, имеющего замкнутую сферически симметричную р-под-группу, что проявляется в некотором повышении первого потенциала ионизации атома азота по сравнению с атомами соседних элементов. Далее с увеличением порядкового номера элемента электроны начинают размещаться в ячейках попарно с антипараллельными спинами. Этот процесс завершается у десятого элемента неона, атомы которого имеют замкнутую валентную оболочку с полностью компенсированными механическими и магнитными моментами и сферически симметричным распределением электронной плотности. Последнее является следствием свойств суммы квадратов сферических функций для заполненных подгрупп. Атомы неона, как и гелия, имеют высокий потенциал ионизации и химически инертны. [c.13]

В общем случае для атома с Z электронами уровни энергии характеризуются набором квантовых чисел отдельных электронов главных квантовых чисел П , орбитальных (или азимутальных) квантовых чисел If орбитальных магнитных квантовых чисел Шц и спиновых магнитных квантовмх чисел mg. (t = 1, 2,. .., 2). Набор главных квантовых чисел rti принимает только целочисленные значения 1, 2, 3 и т. д. квантовое число li может принимать целочисленные значения от О до rti—1 гпц при заданном принимает 2/j -(- 1значение [c.648]

Возможные энергетические состояния электронов в атоме выражаются четырьмя квантовыми числами п, I, и т . При этом п —главное квантовое число, которое может принимать значения п = 1, 2, 3 и т. д. и соответствует энергии электрона в каждом частном рассматриваемом состоянии, причем энергия состояния для числа п пропорциональна l/n . Второе квантовое число — I является мерой углового момента г т v электрона и может принимать целые значения от О до (п—1). Случай, соответствующий 1 = 0, не является случаем покоя электрона, а скорее случаем равновероятного движения электрона по орбите в обоих направлениях. Для обозначения случаев с 1 = 0, 1, 2, 3, 4 и 5 введены буквы 5, р, d, f, g и h. Этим буквам предшествует значение п, а наибольший по величине верхний индекс после круглых скобок указывает число электронов, занимающих это состояние. Таким образом, (ls)2 означает два электрона, для которых п = , 1 = 0, я определяет атом гелия. Однако для полного описания состояния орбит требуются, как указано выше, четыре квантовых числа. Предположение, что одно и то же энергетическое состояние возможно для более чем одного электрона в атоме, противоречило бы принципу Паули, и необходимую дифференциацию обеспечивают квантовые числа и т . Квантовое число является мерой составляющей углового момента в данном направлении, который может быть вызван внешним магнитным полем, и может пришьмать значения от-j-/ ДО —I, включая нуль. Называется оно магнитным квантовым числом. [c.143]

Атомарная мигиенъ. Мишень в виде пучка атомов, возбужденных в так называемые циркулярные состояния, т.е. состояния с главным квантовым числом п и максимальным орбитальным квантовым числом I = п — 1 имеет то преимущество, что такое состояние во внешнем поле остается изолированным, не расщепляясь на штарковские компоненты. Возбуждение атомов в циркулярные состояния можно осуществлять двумя методами — путем многофотонного возбуждения циркулярном поляризованным излучением 3.36] и путем совместного воздействия на атом электрического и магнитного полей [3.37 [c.76]

Из материала, приведенного в предыдущем разделе, видны две причины возникновения квазиконтинуума возбужденных атомных состояний в сильном внешнем поле — ионизационное уширение электронных состояний и их штарковское расщепление. Оба процесса определяют условие возникновение квазиконтинуума — Г( ) АЕ Р), где, как и выше Г( ) — ширина электронного состояния, а АЕ Р) — энергетическое расстояние между соседними уровнями. Очевидно, что переход от высоковозбужденных (ридберговских) состояний, для которых 71 1, к низковозбужденным состояниям, для которых 71 1, сильно увеличивает АЕ Р), а потому и величину критической напряженности поля, при которой достигается условие Г(F) АЕ Р). Можно избавиться и от проявления эффекта штарковского расщепления исходного состояния, выбрав в качестве такого так называемое циркулярное состояние, для которого выполняется следующее соотношением между главным (71), орбитальным (I) и магнитным т) квантовыми числами т = I = п — 1. Среди всех состояний с данным п циркулярное состояние имеет максимальное значение т, В линейно поляризованном электромагнитном поле правила отбора по т имеют вид Ат = 0. Это означает, что циркулярное состояние с фиксированным значением п связано лишь с состояниями с другими 71, т.е. с состояниями, для которых АЕ Р) велико (при 71 >1). [c.276]

В физике главное квантовое число п обозначают цифрами 1, 2, 3. .. и т. д., азимутальное квантовое число I принято обозначать малыми латинскими буквами 5, р, й, / и т. д. Например, запись 15-электроны определяет состояния электронов, характеризующиеся квантовыми числами п— и /=0. Магнитные свойства связываются с Зй -электроиами, характеризующимися квантовыми числами п—Ъ и 1—2. [c.17]

Энергетич. уровень, вычисленный в иренебренсении С. р., расщепляется при его учете на неск. компонент, число к-рых онределяется числом возможных взаимных ориентаций спина ядра 7 и момента электропов J, и равно 2/ + 1, если / > /, и 2/ + 1, если I > J. С. р., обусловленное наличием у ядра магнитного момента E 1 = (АЦ) F (F + 1) — J (J + 1) — —1(1 + 1) , где F = / + / — полный момент системы, А — константа, зависящая от структуры электронных оболочек атома. Для водородоподобных атомоа (Н, Не , I.i- п т. д.) А = [Ra Z n (I + i/ ) J (J + 1)]X X ("ig/ iip) Si, где Л — Ридберга постоянная, а — тонкой струнтуры постоянная, Z — заряд ядра, т и массы электрона и протона, ди / — главное п орбитальное квантовые числа, gj— ядерный Ланде лшожите.гъ. В общем случае вычисление А затруднительно. [c.486]

Главное квантовое число п указывает на номер электронной оболочки и на период системы Менделеева. Оно может принимать значения 1. 2, 3, 4. 5, 6, 7, а соответствующие электроняые оболочки обозначаются буквами К, 1. М, Ы, О, Р, Q. Второе квантовое число I определяет эллиптичность орбиты и может принимать значения / = О, 1, 2, 3. 4... (п—1) для 1 = 0 соответствуют круговые орбиты. Третье (магнитное) кв нтовое число определяет пространственное расположение орбиты и связано с орбитальным магнитным моментом электрона, возникающим в результате его движения вокруг ядра ГП1 может при- (имать все значения целых чисел от —I до - -1 или 21 + 1 значений. Четвертое квантовое число указывает на собственное вращение электрона и может принимать [c.263]

Главная физическая проблема, которую можно изучать в рамках решёточных калибровочных теорий, это всё та же проблема, которая первоначально побудила Вильсона [6] их изобрести — постоянное удержание кварков при нулевой температуре. Несмотря на все усилия, затраченные на решение этой проблемы, всё еще нельзя считать удержание кварков доказанным для четырехмерных неабелевых моделей с произвольным взаимодействием, хотя бы в смысле критерия Вильсона. Однако многие уже полученные частичные результаты и прояснившаяся физическая картина дают основание полагать, что вакуум в теории, удерл ивающей кварки, напоминает магнитный сверхпроводник и потому вдавливает цветное электрическое поле в трубки между зарядами благодаря двойственному эффекту Мейсснера, тем самым порождая действующую между ними силу, по существу не зависящую от расстоянияОказывается, этот механизм удержания применим только к тем зарядам, которые нетривиально преобразуются под действием центра калибровочной группы. Для других нетривиальных зарядов (например, обладающих квантовыми числами глюонов), по-видимому, работает другой механизм экранировки этих зарядов, приводящий к тому, что в конце концов все физические состояния будут нейтральными по цвету. Этот механизм также дает объяснение явления насыщения сил , которое проявляется, например, в том, что не существует удерживающих сил между объектами, состоящими из трех кварков. [c.10]

Паули. Так как мы не интересуемся какими-либо другими движениями данного г-го атома, то будем определять внутреннее состояние г-го узла решетки квантовым числом = (Ti = 1. Взаимодействие магнитного момента /i, с внешним полем Н = (О, О, Я) изобразится как Ui = -/х,Н = рН(Г . Взаимодействие же узлов друг с другом определится главным образом не прямым спин-спиновым взаимодействием, а (как в квантовой теории молекулы водорода) будет связано с перекрытием электронных волновых функций, относящихся к различным узлам, и возникновением помимо классического кулоновского также и обменного взаимодействия узлов, знак которого существенно определяется взаимной ориентацией спинов рассматриваемых электронов. Так как оператор спинового обмена, введенный Дираком, имеет вид Р(<г , (Tj) = (1 -t- <г, г )/2 (собственные значения этого оператора для параллельной и антипараллельной ориентаций спинов г,- и trj, как легко показать непосредственно, равны -t-1 и — I соответственно), то взаимодействие г-го и j-ro узлов можно записать как = onst - /(п - Tj) (n[c.333]

Рассмотрим правильную пространственную решетку, в узлах которой расположены атомы, имеющие электронные оболочки. Их внешние электроны при соответствующих условиях (в металлах) могут потерять свою индивидуальную принадлежность, образуя свободный электронный газ во всей системе в целом (такую возможность мы рассмотрели в гл. И1, 2, п. в)), внутренние же электроны пространственно локализованы — они связаны со своими узлами кристаллической решетки. Предположим для простоты (более сложные случаи рассматриваются аналогично), что имеется только один внутренний электрон в s-состоянии. Его не-скомпенсированный магнитный момент равен собственному моменту электрона и=ро, где p=e/i/2m — магнетон Бора, а о= =о(л ), д(у), 0 г)) —известные спиновые матрицы Паули. Так как мы не интересуемся какими-либо другими движениями данного t-ro атома, то будем определять внутреннее состояние i-ro узла решетки квантовым числом = 1. Взаимодействие магнитного момента .i, с внешним полем Н=(0,0, Я) изобразится как i/,=— ы,Н=—рЯо/. Взаимодействие же узлов друг с другом определится главным образом не прямым спин-сниновым взаимодейст- [c.667]

Главное квантовое число указырает энергетический уровень электронной оболочки азимутальное квантовое число характеризует угловой момент орбитального движения электрона магнитное квантовое число указывает направление вектора углового момента спи эле/стро а соответствует вращению электро- [c.30]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

Если электроны в узком инверсионном -канале Фанга и Говарда [94] находятся в условиях квантового предела, то они обладают только двумерным континуумом возбуждений кх, ку. Это должно приводить в магнитном поле к результату, качественно отличному от результата для обычного трехмерного электронного газа. Фаулер и др. [96] убедительно показали, что токовые осцилляции Шубникова — де Гааза, производимые в таком канале магнитным полем, направленным по [001], были типично двумерными. В объемном эксперименте Шубникова—де Гааза токовые осцилляции возникают в результате перемещения уровней Ландау относительно уровня Ферми при изменении Я. Фаулер и др. [96] вместо этого сдвигали относительно постоянных уровней Ландау, меняя наводимый в канале электронный заряд км. Их главное наблюдение заключалось в том, что пики тока располагались на равном расстоянии по АЛ , так что каждый уровень Ландау должен был содержать одно и то же полное число состояний. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...