Спиновое число

Проекция Sj спинового момента s на выделенное направление г может принимать (2s + I) различных значений. Из анализа тонкой структуры спектров, из опытов Штерна и Герлаха установлено, что вектор спинового момента электрона в атоме имеет только две ориентации в пространстве, т. е. 2s + 1 = 2. Отсюда спиновое число (спин) для электрона s = /г- Возможные значения проекции спинового момента электрона на выделенное направление будут [c.108]

Спин (спиновое число) для протона s = Va [c.110]

В отличие от фермионов бозоны, напротив, могут занимать одно и то же квантовое состояние в неограниченном числе. Более того, вероятность заполнения данного состояния оказывается тем выше, чем плотнее это состояние заселено. Кроме фотонов к бозонам относятся пионы, каоны, все микрообъекты без спина или с целочисленным спиновым числом S. [c.81]

Запомним, что состояние электрона в атоме задается четырьмя квантовыми числами главным квантовым числом п, орбитальным числом I, магнитным числом т и спиновым числом S. Обозначим Л =п —п, Д/==/ —/, Ат=т —т, As=s —s. Условимся квантовое число без штриха связывать с начальным, а число со штрихом — с конечным состоянием электрона. Правила отбора для дипольных переходов имеют следующий вид [c.268]

Они означают, что дипольные переходы разрешены лишь между такими состояниями электрона в атоме, которые отличаются друг от друга на единицу по орбитальному числу, отличаются на единицу или вообще не отличаются по магнитному числу, не отличаются по спиновому числу., Что касается главного квантового числа, то по нему состояния могут не отличаться или отличаться как угодно. [c.268]

Квантовые частицы помимо волновых свойств обладают соб-ственным (спиновым) механическим моментом. Его величина равна ys(s + )-h, где спин s — целое (включая нуль) или полу-целое положительное число, определяемое природой частиц. Таким образом, состояние квантовой частицы данного типа определяется волновой функцией г )(дс, у, z) и спиновым числом т (характеризующим одно из возможных значений проекций спинового момента на фиксированную ось). Возможны 2s- -1 состояний с заданной волновой функцией, отличающихся ориентацией спина. [c.229]

Состояние электрона в атоме зависит от главного квантового числа п, орбитального квантового числа I, его проекции т, спинового числа s и его проекции а. Электроны с разными п и I образуют разные оболочки. С учетом принципа Паули число электронов в оболочке с индексом I не может бы.ть больше 2(2 г+1). В зависимости от значения / = 0, 1, 2, 3... оболочки обозначают буквами S, р, d, f, g, h, i, k, I, m. .. [c.1231]

Правило отбора для Поскольку при оптическом переходе отдельного электрона спиновое число отдельного электрона не меняется, т. е. As = О, заключаем, что правило отбора для полного спина [c.247]

Квантовое число / может принимать значения либо целые, либо полуцелые (т.е. нечетные, кратные 1/2), либо равняться нулю. Для электрона квантовое число момента количества движения обозначается = 1/2 и называется спиновым числом. Поэтому собственный момент коли- [c.309]

Строение электронных оболочек невозбужденных атомов и распределение электронов по энергетическим уровням [39], [40]. Состояние каждого электрона в атоме характеризуется значениями четырех квантовых чисел я — главного, I — азимутального, т — магнитного и о — спинового. Число п может принимать любое целое значение =1,2,... число /—целое число (включая нуль), не превышающее п—1),т.е. [c.272]

Мы можем поэтому ввести представление об отрицательных температурах. В простейшем случае 5=1/2 температуре, равной Г = О, соответствует упорядоченное расположение магнитных моментов, параллельное полю (магнитное спиновое число для всех ионов равно ms = 1/2), положительным Т — частично упорядоченное (у большей части ионов Шз = 1/2) температуре, равной < , соответствует неупорядоченное состояние (число ионов с /и = 1/2 и /и = — 1 / 2 одинаково). [c.348]

Рассмотрим поведение изолированного ядра в постоянном магнитном поле Но [10]. Предположим ядерное спиновое число />0, следовательно, ядро обладает магнитным моментом. Магнитное квантовое число т этого ядра может принимать любые (21+ ) значения из последовательности /, 1—1, /—2,..., — (I—1), —/, На рис. 9.2 приводится случай, когда [c.173]

Магнитное квантовое чж> ло т изолированного ядра со спиновым числом / в ПО стоянном поле 7/о можег принимать любые (2/ -f значения из последовательности /, / — 1, / — 2,. ... [c.178]

I, его проекцией т, спиновым числом s и его проекцией [c.33]

Здесь и Е — длина волны и энергия нейтрона, Гп, Г , Г—нейтронная, радиационная и полная ширины резонанса с энергией Eq, I и J — спиновые числа исходного и промежуточного ядер. [c.68]

Для совокупности N очень слабо взаимодействующих ядерных магнитных моментов со спиновым числом I, находящихся в тепловом равновесии при температуре Г, устанавливается равновесное распределение по отдельным энергетическим уровням, в котором населенность т-го уровня определяется формулой Больцмана [c.264]

Магнитные свойства многих ядер связаны с тем, что ядро в целом, так же как и электрон, обладает моментом количества движения Т, или спином со спиновым числом I. Во внешнем магнитном поле ядра со спином I по законам квантовой механики могут принимать 2/ + 1 ориентаций, к-рым соответствуют дискретные уровни энергии. Энергетич. уровни для изолированных ядерных спинов во внешнем магнитном поле Н характеризуются значениями энергий [c.29]

Поскольку спиновое число электрона не меняется при потенциальном рассеянии, сюда входит лишь половина плотности конечных состояний (10.6). [c.455]

УНЕСЛИ ввести магнитное спиновое число т = + 2, то [c.449]

М г — магнитным спиновым числом т = /2. [c.37]

Но как измерить температуру спиновой системы, если ее нельзя приводить в контакт ни с каким термометром В этом случае в качестве термометрического вещества используют саму спиновую систему, подобно тому, как для этой цели используют идеальный газ в газовых термометрах. Только вместо давления теперь измеряют вклад в суммарную намагниченность вещества, связанный со спиновой системой. Этот вклад пропорционален разнице между числами магнитных диполей, N-1 и /, повернутых, соответственно, по и против поля. Из формулы (4.25) следует, что он определяется температурой и может быть использован поэтому для ее измерения. [c.94]

Спиновое квантовое число для электрона s = V2 часто называют просто спином электрона. Численное же значение спинового момента количества движения для электрона равно [c.108]

Рассмотрим систему, состоящую из двух нуклонов, из протона и нейтрона (дейтрон), и выясним, какие квантовые числа характеризуют ее состояния. В случае взаимодействия двух нуклонов в выражении ядерного потенциала, даваемого мезонной теорией для статического взаимодействия ( 21), будут существенными лишь первые два слагаемых, соответствующие центральным силам , а третье слагаемое, выражающее тензорные силы, в том числе и спин-орбитальное взаимодействие, мало. Ограничиваясь случаем центральных сил (пренебрегая тензорными силами), рассмотрим возможные состояния системы из двух нуклонов. При этом величина спина системы является интегралом движения, и состояние такой системы можно характеризовать спиновым квантовым числом S системы. [c.113]

Принимая во внимание, что спин нуклонов равен легко видеть, ЧТО спиновое квантовое число 5 системы протон—нейтрон равно либо О, либо 1. Известно, что величина 25+ I называется мультиплетностью данного спинового состояния. Состояния с [c.113]

Однако этот скалярный вариант теории оказывается не в состоянии объяснить большое число свойств ядерных сил, таких, как спиновую зависимость, обменный характер ядерных сил (силы Майорана и Гейзенберга, 26), т. е. обмен заряженными меЗонами, наличие нецентральных сил. Поэтому потребовалась дальнейшая разработка и дальнейшее усложнение мезонной теории по сравнению с упрош,енным скалярным вариантом. [c.166]

Во-вторых, даже если принять какой-то приближенный и упрощенный закон ядерного взаимодействия, то и в этом случае квантовомеханическая задача о ядре весьма громоздка, число ее независимых переменных равно числу степеней свободы (ЗЛ, не учитывая спиновой переменной). Здесь возникают значительно большие трудности по сравнению с теми, с которыми мы встречаемся при решении задачи об атоме. В атоме имеется динамический центр — ядро, взаимодействие электронов с которым играет основную определяющую роль. Взаимодействие электронов друг с другом может быть сведено к эффекту экранирования действия заряда ядра. Электроны атома движутся в сферически симметричном поле ядра, которое удается представить некоторым скалярным потенциалом V (г), являющимся функцией только расстояния г от ядра. Сферическая симметрия поля ядра и сравнительно простой вид потенциала V (г) существенно облегчает решение квантовомеханической задачи (например, решение уравнения Шредингера) об атоме, основанное на оболочечной модели атома. В атомном же ядре, учитывая совокупность известных фактов, нет выделенного центрального тела, так как все нуклоны, входящие в ядро, равноправны. [c.170]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

Знаменитые опыты Э. Резерфорда ( 11) по рассеянию а-частиц при прохождении через вещество привели его в 1911 г. к открытию существования атомных ядер и протона р (ядра атома водорода). Масса протона = 1,672-10 г 1836,1-т , он обладает положительным электрическим зарлдом е. Протоны входят в состав других атомных ядер. Спин (спиновое число) протона s = V2 (см. [c.338]

Фермионы способны занимать квантовые состояния только поодиночке. В данном квантовом состоянии не могут оказаться одновременно два (и более) одинаковых фермиона. Это обстоятельство известно как принцип запрета Паули (он был сформулирован Паули для электронов в 1925 г). По современой теории, к фермионам относятся кроме электронов также протоны, нейтроны, мюоны, нейтрино — вообще все микрообъекты с полуцелым спиновым числом s. [c.81]

СПИНОВОЕ квантовое число — квантовое число, определяющее величину спина квантовой системы (атома, иона, атомного ядра, молекулы), т. е. еёсобств. (ввутр.) момента кол-ва движения (момента импульса). Спиновый момент импульса г квантуется его квадрат определяется выражением = кг(в 4-1), где в — С, к. ч. (называемое часто просто спином). Проекция вектора на произвольное паправление г также квантуется для частиц с ненулевой массой = йт, (где т, — магнитное спиновое число), т. е. принимает 2 4 1 значений. Число а может принимать целые, нулевые или полуцелые значения. [c.633]

Основные линии различных серий С. р. образуют группы из двух близких линий — дублеты. Для спин-дублетов оба начальных или конечных уровня перехода имеют одинаковые квантовые числа п и / и отличающиеся но знаку спиновые числа (/ отличаются на единицу) (рис. 6, 7) отпосит. интенсивности [c.45]

Ядра со спиновым числом /, превосходящим половину, обладают электрическим кваД рулольным моментом, характеризующим отличие распределения электрического заряда в таких ядрах от сферически симметричного. [c.264]

В тех случаях, обнаружили СТС, что позволило уточнить наши представления о строении атомарно-чистых поверхностей этих полупроводников [Р18]. когда ядра парамагнитных атомов обладают собственным магнитным моментом, в спектре ЭПР возникает сверхтонкая структура СТС) за счет дополнительного зеемановского расщепления уровней в магнитном поле ядра. Количество компонент СТС равно 2/я(4 + 1), где — спиновое число ядра. Исследования СТС парамагнитных центров в строго упорядоченном объеме кристалла дает уникальную информацию о симметрии волновых функций неспаренных электронов, о степени переноса электронной плотности между aтo laми, определяющими ковалентность химических связей, и о характеристиках ядерных магнитных полей. В неупорядоченной поверхностной фазе информативность СТС, естественно, ниже, но константы расщепления все равно позволяют более определенно судить о конфигурации парамагнитных атомов на поверхности. [c.144]

Квантование спиновых волн. Значения полного спинового квантового числа системы N спинов величиной 8 равны N8, N8—1, N8 — 2,. .. Это следует нз квантовомеханической теории момента количества движения. В основном состоянии ферромагнетика полное спиновое число имеет величину N8 в основном состоянии все спины параллельны. Возбуждение спиновой волны уменьшает величину полного спина, поскольку спины становятся ненараллельными. Будем искать соотношение между амплитудой спиновой волны и величиной уменьшения г-компоненты полного спинового квантового числа. [c.557]

Существуют два типа водородных молекул ортоводород, у которого спины двух протонов параллельны, и параводород, имеющий противоположно направленные, или антипараллель-ные спины. В случае ортоводорода момент ядерного спина имеет значение 1 и может поэтому относительно вектора углового момента всей молекулы принимать любое из трех значений 1, О или —I. В случае параводорода момент ядерного спина равен нулю, и потому только это единственное значение возможно для спина всей молекулы. Параводород соответствует состоянию с самой низкой энергией, его вращательное квантовое число нуль, т. е. наименьщее из всех четных квантовых чисел. Ортоводород характеризуется нечетными квантовыми числами. Поэтому при низких температурах существование параводорода предпочтительнее и, действительно, при понижении температуры доля параводорода растет. При высоких температурах доли орто- и параводорода стремятся к значениям, связанным с относительными вероятностями спиновых состояний, 3 1 соответственно. Примерные соотнощения орто- и параводорода при разных температурах показаны в табл. 4.2177]. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...