Орбитальное движение электрона н магнитный момент

Магнетон Бора Цц — фундаментальная физическая постоянная, принятая за единицу магнитного момента, в которой выражаются магнитные моменты атомных систем, обусловленных н основном орбитальным движением электрона и его спином [c.235]

К обсуждаемой проблеме можно подойти и с точки зрения общих физических соображений. Если диамагнитная реакция системы на включение поля Я связана с изменением орбитального движения электронов в оболочках молекул в соответствии с правилом Ленца (в проводниках при х = эта реакция приводит к появлению поверхностного сверхпроводящего тока и эффекту Мейсснера), то парамагнетизм имеет совершенно иную природу квазистатическое включение поля Н приводит к преимущественной ориентации магнитных моментов атомов по полю, что и приводит к положительной величине намагниченности М = хН, X > Это чисто динамическая реакция не зависит от того, подводится ли к системе тепло, чтобы поддержать начальный уровень температуры, или она изолирована, т. е. как изотермическая Хв — ш)в адиабатическая Xs = восприимчивости [c.99]

Если на магнитный момент [а,,, накладывается магнитное поле напряженностью Н, то возникает вращающий момент, равный векторному произведению Возникающее усилие изменяет орбитальный момент количества движения Ри Движение электрона в этом случае описывается следующими уравнениями [c.171]

Момент количества движения электрона принято представлять в виде векторной суммы его орбитального и спинового механических моментов количества движения. Магнитный момент также выражается в виде суммы векторов орбитального и спинового магнитных моментов. Как показано в 3-2-3, орбитальный и спиновый магнитные моменты атома различаются между собой коэффициентом g. Поэтому в общем случае направления магнитного момента и момента количества движения атомов, составляющих тело, не совпадают. Расчет при этом получается очень сложным, и потому здесь ограничимся случаем, когда направления магнитного момента и момента количества движения совпадают. Для краткости момент количества движения атома будем выражать в виде JU вместо выражения по формуле (3-2-14). При наличии магнитного поля напряженностью Н возможные направления для момента количества движения атома ограничиваются такими, которые соответствуют направлениям компонент магнитного [c.177]

Магнитные диполн атомов н молекул определяются собственными магнитными МОментами (спинами) и орбитальным движением электронов. В случае, когда магнитный момент молекулы обусловлен спином ее электронов, имеется 2s+1 значений его проекции на направление иоля, где s — полуцелое или целое число [c.264]

Диамагнетизм наблюдается во всех веществах и связан с тем. что внешнее магнитное поле оказывает влияние на орбитальное движение электронов, вследствие чего индуцируется магнитный момент, направленный навстречу внешнему полю. После снятия н ешнего магнитного поля индуцированный магнитный момент диамагнетика исчезает. Магнитная восприимчивость диамагнетиков [c.86]

Направления магнитного момента и момента количества движения для атома, как правило, не совпадают. Причина этого состоит в следующем. Магнитный момент, обусловленный орбитальным движением электронов атома, кратен магнетону Бора. Что же касается момента количества движения и магнитного момента, обусловленных спииом электронов, то первый равен половине й, а второй равен цв- Вклад спина в магнитный момент получается вдвое больше, чем в момент количества движения. Принимая во внимание сказанное, составляющую полного магнитного момента атома в направлении вектора магнитного поля Н можно выразить в виде [c.166]

Микрочастицы (электрон, протон, пейтрон, мезоны и др.) обладают собственным, или спиновым, магнитным моментом (т. н. спиновый электронный и нуклон-пый М.), связанным с их собств. механич. моментом — спином. Атомный М., кроме этого, обусловлен также движением электропов в оболочках атомов и молекул (т. п. орбитальный электронный М.) и внутриядерным движением протонов и нейтронов (орбитальный ядер-НЫ11 М.). I. о., М. атома или молекулы обусловлен электронными спинами, орбитальным движением электропов, спиновым и орбитальным М. ядра. Спиновый магнитный момент электрона имеет 2 проекции на направлеппе внешнего магнитного поля Яна нек-рую [c.38]

Паули спиновые матрицы. Последнее слагаемое представляет собой потенциальную энергию магнитного дп-7ЮЛЯ во внеш. магнитном поле. Т. о., согласно П. у., электрон ведет себя в электромагнитном ноле, как нерелятивистская частица, к-рая обладает, кроме заряда, также н магнитным моментом ц = (ей/тс) о 2. Если учесть, что спиновый момент электрона равен Й0/2, то нетрудно получить, что гиромагнитное отноню-нне для электрона равно е/тс. Это в два раза больше, чем гиромагнитное отношение для орбитального движения электрона. П. у. естественным образом пол -чается из Дирака уравнения при условии, что скорость электрона мала по сравнению со скоростью свота (у/с < 1). [c.598]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Магн. взаимодействие пространственно разделённых тел осуществляется магнитным полем Н, к-рое, как и электрич. поле Е, представляет собой проявление ЭЛ.-магн. формы движения материи (см. Электромагнитное поле). Между электрич. и магн. полями нет полной симметрии источниками являются электрич. заряды, но магн. зарядов (магнитных монополей) пока не наблюдали, хотя теория (см. Великое объеди-пение) предсказывает их существование. Источник маги, поля Н — движущийся влектрич. заряд, т. е. электрич. ток. В атомных масштабах движение электронов и протонов создаёт орбитальные микротокп, связанные с переносным движение. этих частиц в атомах или атомных ядрах кроме того, наличие у микрочастиц спина обусловливает существование у них спинового магн. момента. Поскольку электроны, протоны и нейтроны, [c.629]

Орбитальные моменты количества движения (угловые моменты) составляют целые числа I постоянных Планка Н и имеют 2/ + 1 проекции (/, (/ — 1),..., (—/ + 1), —/), соответствующие возможным ориентациям момента относительно любого выделенного направления в пространстве ( пространственное квантование , открытое также Штерном и Герлахом). Поскольку спин электрона имел всего две проекции, Уленбек и Гаудсмит предположили, что величина спина 8 = Я/2, т. е. что он нолуцелый (в единицах Н). Отношение собственного магнитного момента электрона к его спину [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...