Матрица спиновая Паули

Особенно простой вид имеет матрица плотности частицы со спином 1/2 р = / г (1 + о), где 1 — единичная двухрядная матрица, а — Паули спиновые матрицы, — вектор поляризации, 1 определяет степень поляризации частицы [ 1 < 1 и достигает [c.150]

Легко видеть, что для вращения вокруг оси у получается матрица такого же вида, как (4.72), но вместо Ог здесь будет стоять Оу. Таким образом, все матрицы элементарных вращений имеют аналогичные выражения, в которые входят только единичная матрица 1 и соответствующие матрицы а. Поэтому каждая спиновая матрица Паули связана с вращением вокруг некоторой оси и может рассматриваться как оператор единичного поворота вокруг этой оси. [c.134]

Oji, Оу, Oz спиновые матрицы Паули, т интервал времени, т период обращения планеты, т собственное время, периоды движения, [c.411]

СПИНОВЫЕ МАТРИЦЫ ПАУЛИ [c.53]

Спиновые матрицы Паули. Две 2x2 спиновые матрицы Паули и единичная квадратная матрица определяются следующим образом ) [c.53]

СПИНОВЫЕ МАТРИЦЫ ПАУЛИ 53 [c.55]

Общие ф-лы для О. момента определяют также и О. спинового момента частицы S. Так, для частиц со спином /2 О. спина S = (А/2)о, где а — двухрядные Паули, матрицы. Поэтому и состояние электрона (в нерелятивистской теории) будет описываться соответственно двухкомпонентной волновой ф-цией [причём помимо классич. замены в гамильтониане этой системы р [c.413]

По своей матом, природе они тождественны бозе-0., но действуют в урезанном пространстве чисел заполнения, допускающей значения nf О к nf — 1. Их называют п а у л и - О., т. к. они непосредственно связаны со спиновыми матрицами Паули [c.414]

Матричная интерпретация кватернионов (спиновые матрицы Паули) будет изложена далее. [c.34]

В которое введена спиновая матрица Паули [c.451]

Параллельный перенос 204 Паули спиновые матрицы 451, 452 Пауля ловушка, аналогия с КЭД резонаторов 560 [c.753]

СПИНОВЫЕ МАТРИЦЫ ПАУЛИ — см. Пау.ги [c.48]

Здесь а — Паули спиновые. матрицы, ф-цип Д,..., зависят от п п , q, р. [c.223]

Их называют паули-операторами, т. к. онп непосредственно связаны со спиновыми матрицами Паули [c.494]

ПАУЛИ СПИНОВЫЕ МАТРИЦЫ — ПАШЕНА—БАКА ЯВЛЕНИЕ [c.598]

Переставить 5 с нельзя, ибо это операторы. Таким образом, спиновые множители для двух вариантов различны. Пользуясь свойствами матриц Паули, получаем [c.67]

Покажите, что три спиновые матрицы Паули антикоммутативны друг относительно Друга, т. е. что имеют место равенства [c.160]

По теории матриц имеется много подробных и полных книг, однако для наших целей достаточна глава 10 указываемой книги, математическая часть которой вполне соответствует вопросам, которые здесь были рассмотрены. В 15.5 и 15.6 этой книги рассматриваются параметры Кэйли — Клейна и спиновые матрицы Паули (хотя с применением сложных обозначений). [c.161]

В этой книге охватывается в основном тот же.материал, что и в книге Маргенау и Мэрфи, однако здесь делается большее ударение на физических приложениях. В главах 3 и 4 этой книги можно найти многие вопросы, рассмотренные нами в настоящей главе, включая спиновые матрицы Паули и их связь с трехмерными матрицами вращения. Раздел, посвященный углам Эйлера, изложен в этой книге непонятно, главным образом вследствие плохих рисунков. [c.161]

Спиновые матрищ>1 Паули. Спиновые матрицы Паули позволяют дать матричную интерпретацию алгебры кватернионов, в которой правила, определяющие перемножение ортов, представляются наиболее естественным образом. Дадим для этих ортов следующую матричную интерпретацию [c.38]

С помош,ью спиновых матриц Паули (14.48) и а (14.49) оператор дипольного момента зписывается в виде [c.452]

Г — Паули спиновые матрицы. Поляризация иоян-ляется всегда перпендикулярно к плоскости рассеяния и измеряется но наблюдению лево-правой асимметрии е = (а — второго рассеяния в плоскости, совпадающей с плоскостью первого [обычио на мишени с известными анализирующими свойствами, т. е. известным (d.,,)], именно е (О , 2) = = Р (гЧ 1) Р ( З о). При наличии поляризованной мишени с известной поляризацией перпендикулярной к плоскости рассеяния, поляризация Р ) может быть измерена нутем наблюдения асимметрии однократного рассеяния е ( ) = Р Р (О). Наконец, можпо измерить параметр иращеппя спипа [c.286]

Паули спиновые матрицы. Последнее слагаемое представляет собой потенциальную энергию магнитного дп-7ЮЛЯ во внеш. магнитном поле. Т. о., согласно П. у., электрон ведет себя в электромагнитном ноле, как нерелятивистская частица, к-рая обладает, кроме заряда, также н магнитным моментом ц = (ей/тс) о 2. Если учесть, что спиновый момент электрона равен Й0/2, то нетрудно получить, что гиромагнитное отноню-нне для электрона равно е/тс. Это в два раза больше, чем гиромагнитное отношение для орбитального движения электрона. П. у. естественным образом пол -чается из Дирака уравнения при условии, что скорость электрона мала по сравнению со скоростью свота (у/с < 1). [c.598]

Смотреть страницы где упоминается термин Матрица спиновая Паули : [c.204] [c.670] [c.103] [c.111] [c.167] [c.134] [c.270] [c.632] [c.416] [c.49] [c.215] [c.226] [c.238] [c.450] [c.454] [c.46] [c.48] [c.85] [c.493] [c.598] [c.88] [c.151] [c.35] [c.139] [c.124] [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...