Ландау относительная

Все они имеют целый спин, так как рождаются в нуклон-нуклонных соударениях. Для я+-мезона доказано, что его спин равен нулю. Относительно я -мезона известно, что его спин не равен 1, так как частица со спином 1 не может распадаться на два Y-кванта (теорема Ландау). [c.584]

Согласно теории Ландау, слабые взаимодействия должны быть инвариантны относительно комбинированной инверсии ( = 1), а следовательно, в соответствии с СРГ-теоремой и относительно обращения времени (7 =1). Таким образом, экспериментальным подтверждением СР-инвариантности является временная инвариантность. [c.248]

Теория Ландау. Еще в 1937 г., когда о структуре промежуточного состояния было известно очень мало, Ландау [20] предположил, что в промежуточном состоянии сверхпроводник состоит из чередующихся нормальных и сверхпроводящих доменов. Позднейшие эксперименты подтвердили такую структуру. Подробные вычисления были проведены для случая плоской пластинки в перпендикулярном ее поверхности поле. Предполагаемая для неразветвленной модели структура доменов изображена на фиг. 10, а. Поле в областях нормальной фазы ширины а, равно критическому полю Я,ф внутри областей сверхпроводящей фазы ширины а, ноле спадает до нуля. Относительные толщины доменов таковы, что поток через пластинку сохраняется постоянным. Для внешнего поля Н [c.746]

Оба эти аргумента не действуют при переходе от фотонов к нейтрино. Поэтому долгое время казалось, что в отношении нейтрино не удастся установить, имеет эта частица точно нулевую или же просто очень малую массу покоя. В конце пятидесятых годов была выдвинута гипотеза двухкомпонентного нейтрино (Ц. Ли и Ч. Янг, Л. Д. Ландау, А. Салам, 1957), согласно которой масса покоя этой частицы строго равна нулю. Поясним эту гипотезу. Допустим, что у какой-то частицы спин направлен точно по импульсу. Если масса покоя такой частицы не нуль, то ее скорость меньше скорости света. При этом в системе координат, движущейся быстрее частицы, импульс изменит свое направление и спин станет направленным не по импульсу, а против него. Поэтому у частицы со спином V2 и ненулевой массой должно быть два различных поляризационных состояния (спин по импульсу и против импульса). Если, однако, масса покоя частицы равна нулю, то знак проекции спина на импульс становится инвариантным (одинаковым во всех движущихся относительно друг друга системах координат). Действительно, частица с нулевой массой движется со скоростью света, так что ее нельзя обогнать. Знак проекции спина на импульс можно изменить с помощью зеркального отражения. В теории двухкомпонентного нейтрино делается возможное только при нулевой массе покоя допущение о том, что при зеркальном отражении нейтрино переходит в антинейтрино. Таким образом, согласно гипотезе двухкомпонентного нейтрино у нейтрино (как и у антинейтрино) имеется только одно поляризационное состояние. Экспериментальные данные указывают [c.251]

Ландау и Лифшиц [Л. 28] показали, что в скачке уплотнения однородной среды конденсация принципиально исключена. Иное положение может сложиться при течении двухфазного вещества. В скачках уплотнения происходит выделение тепла, связанное с ударной потерей кинетической энергии. В тех случаях, когда выделившееся количество тепла оказывается недостаточным для нагрева конденсированной части потока до новой равновесной температуры, отвечающей давлению за фронтом разрыва (например, при относительно высокой влажности набегающей среды или в слабых скачках), часть газообразной фазы конденсируется, освобождая недостающее количество тепла. При сравнительно же высоком начальном паросодержании, а также в скачках значительной интенсивности, когда количество выделяющегося тепла превышает его расход на нагрев конденсированной фазы, происходит осушка, а в известных случаях и перегрев пара. [c.236]

Действительно, пусть жидкость движется относительно сосуда со скоростью V. Тогда если энергия квазичастицы в неподвижной жидкости есть б(/>), то в системе координат, связанной с сосудом, её энергия равна e p)- -pV, согласно закону преобразования энергии в нерелятивистской механике. Рождение квазичастиц, связанное с диссипацией энергии, возможно, если последнее выражение отрицательно при каких-то значениях р, т. е. если скорость движения больше критич. скорости (критерий Ландау) [c.270]

Феноменологическое описание П. т. возможно в рамках Ландау теории фазовых переходов. В простейшем случае физ. система описывается однокомпонентным вещественным (скалярным) параметром порядка ф как правило, система обладает симметрией относительно замены (р —> —ф. Тогда уд. термодинамич. потенциал F([c.16]

Описанная картина Ц. р. пригодна для достаточно слабого магн. поля Н, в к-ром можно пренебречь квантованием кинетич. энергии поперечного (относительно Н) движения носителей (см. Ландау уровни). Квантование отсутствует, если [c.430]

Мы можем извлечь некоторую информацию относительно поверхностной энергии из рассмотрения схематических графиков магнитного поля и параметра порядка х Ландау—Гинзбурга, показанных на рис. 16.12.1. При построении этой диаграммы предполагалось, что длина когерентности больше, чем глубина проникновения К, хотя такая ситуация наблюдается далеко не всегда. [c.417]

Напомним, что уравнение Власова обладает симметрией относительно обращения времени. Как обычно бывает в таких случаях, его решение неустойчиво к малым возмущениям, нарушающим симметрию. В частности, Ландау [115] впервые отметил, что запаздывающее решение уравнения Власова описывает слабое затухание коллективных возбуждений в плазме, которое получило название затухания Ландау. [c.261]

ВОЙ симметрии течения относительно оси z, когда 9/9ф = 0. Поскольку в этих условиях из заданных параметров v и J нельзя составить масштаб длины, из соображений размерности следует не-обходимость автомодельного решения вида Vi = vfi Q, Re)// , где Re = i//p/v — число Рейнольдса. Тем самым получается постановка задачи об автомодельных струях, наиболее ярким представителем которых является струя Ландау [86]. [c.34]

Если электроны в узком инверсионном -канале Фанга и Говарда [94] находятся в условиях квантового предела, то они обладают только двумерным континуумом возбуждений кх, ку. Это должно приводить в магнитном поле к результату, качественно отличному от результата для обычного трехмерного электронного газа. Фаулер и др. [96] убедительно показали, что токовые осцилляции Шубникова — де Гааза, производимые в таком канале магнитным полем, направленным по [001], были типично двумерными. В объемном эксперименте Шубникова—де Гааза токовые осцилляции возникают в результате перемещения уровней Ландау относительно уровня Ферми при изменении Я. Фаулер и др. [96] вместо этого сдвигали относительно постоянных уровней Ландау, меняя наводимый в канале электронный заряд км. Их главное наблюдение заключалось в том, что пики тока располагались на равном расстоянии по АЛ , так что каждый уровень Ландау должен был содержать одно и то же полное число состояний. [c.138]

Для Босстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранения четности, но и принцип зарядового сопряжения. Это легко понять на том же примере с продольно-поляризованными нейтрино и антинейтрино. Дей-ствцтельно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительно замены всех частиц на все античастицы. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы на античастицу С. В этом случае говорят о сохранении комбинированной четности СР в слабых взаимодействиях . Введение понятия комбини ровацной четности позволяет рассматривать явления, связанные с несохранением четности, сохраняя право-левую симметрию пустого пространства (так как вращение связано с зарядом, т. е. с частицей). [c.646]

Представление о продольных нейтрино возникло в связи с обнаружением несохранения пространственной четности Р и нарушения инвариантности относительно операции зарядового сопряжения С в слабых взаимодействиях. Согласно гипотезе Ландау, в слабых взаимодействиях сохраняется комбинированная четность СР и, следовательно, временная четность Т (так как для всех взаимодействий справедлива теорема Людерса — Паули СРТ =1). Сохранение комбинированной четности в слабых процессах лептонного типа подтверждается обнаружением продольной поляризации у электронов р-распада и ц,-распада, а в слабых процессах с участием странных частиц — различием схем распада для К° - и зонов. В настоящее время есть экспериментальные данные, позволяющие предполагать, что комбинированная четность не сохраняется в слабых взаимодействиях с участием странных частиц. [c.703]

Для восстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранени-я четности, но и зарядовая (С)-инвариантность. Это легко понять на том же примере с продольно поляризованными нейтрино и антинейтрино. Действительно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительной замены всех частиц их античастицами. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы ее античастицей С. [c.247]

Явление диссипации энергии продольных волн в бесстолкно-вительной плазме называется затуханием Ландау. Как видно из (7.87), диссипация вызывается электронами, скорость которых в направлении распространения электрической волны совпадает с фазовой скоростью волны Ьк=(л к. Относительно этих электронов поле стационарно и производит над ними работу, которая при усреднении по времени не обращается в нуль. [c.134]

Нарушение закона сохранения четности порождает целый ряд вопросов и ведет к некоторым очень общим и непривычным следствиям. Прежде всего, раз в изображенной на рис. 6.21 установке Р-электроны испускаются несимметрично относительно плоскости тока, то, значит, и сама установка должна обладать такой асимметрией. Возникает вопрос, что же является носителем этой асимметрии. Крайнее допущение состоит в том, что несимметричным является само пространство. Но предполагать асимметрию пространства вовсе не обязательно. Еще за несколько лет до опыта By в статье Г. Вика, А. Уайтмана и Е. Вигнера (I95I) было указано, что асимметрией относительно правого и левого могут обладать все заряженные элементарные частицы, так что положительный заряд, если смотреть на него через зеркало, превращается в отрицательный и наоборот. С этой точки зрения человек видит в зеркале не себя, а существо, составленное из античастиц — антипротонов, антинейтронов и позитронов. Зеркальное отражение такого типа Л. Д. Ландау (1957) назвал комбинированной инверсией. При таком взгляде на зеркальное отражение опыт By объясняется естественно при отражении в зеркале установка переходит не сама в себя, а в антиустановку , состоящую из образца антикобальта-60, окруженного позитронным круговым током. Тем самым установка не является зеркально симметричной, так что Р-электроны могут вылетать вправо и влево с разными интенсивностями. [c.250]

Наиб, общее феноменологич. описание перехода в антиферромагн. состояние даёт теория фазовых переходов Л. Д. Ландау (1937), В этой теории термодинамич. потенциал Ф раскладывается в ряд по параметрам порядка, к-рыми в случае АФМ являются компоненты векторов Mi. Удобнее пользоваться линейными комбинациями этих векторов. Для двухподрешёточного АФМ таковыми являются вектор антиферромагнетизма L—. l/i—и вектор намагниченности М— Вид разложения определяется симметрией кристалла — все члены разложения должны быть инвариантны относительно преобразований симметрии кристалла в парамагн. состоянии. Напр., для одноосного двухподрешёточного АФМ [c.109]

Важнейшим свойством бозевской жидкости при низких темп-рах является ее сверхтекучесть — способность двигаться относительно сосуда без диссипации энергии. Как показал Л. Д. Ландау (1941), это свойство тесно связано с видом спектра квазичастиц. Диссипации энергии при абс, нуле темп-ры означает рождение квазичастиц при движении. Однако для спектра, показанного на рис., такой ироцесс невозможен при достаточно малой скорости движения в силу законов сохранения энергии и нмнульса. [c.270]

При изменении концентрации носителей п в слое или напряжённости магн. поля Н изменяется положение уровня Ферми Sp относительно системы уровней Ландау- Если р находится в области между двумя соседними уровнями Ландау (/, / + 1), где элергетич. плотпость состояний g ( ) мала, то при f -т О К все состояния на нижележащих уровнях Ландау полностью заполнены. Этому условию отвечает концентрация носителей в инверсионном слое, равная [c.337]

ПАРАМЕТР ПОРЯДКА — термодинампч. величина, характери.эующая дальний порядок в среде, возникающий в результате спонтанного нарушения симметрии при фазовом переходе. Равновесный П. п. равен нулю в неупорядоченной фазе и отличен от нуля в упорядоченной. При фазовом переходе 2-го рода П. п. непрерывно возрастает от нулевого значения в точке перехода, а при переходе 1-го рода сразу принимает конечное значение. Если переход происходит из неупо-рядоч. состояния с группой симметрии G в упорядоченное состояние с пониженной группой симметрии Л G, то П. п. в равновесии инвариантен относительно преобразований из группы Н, но преобразуется по представлению группы G, отличному от единичного. Вблизи точки фазового перехода 2-го рода Т ., где П. п. мал, он преобразуется по одному из неприводимых представлений группы G-, вклад остальных представлений, согласно Ландау теории, мал по параметру т = 1 — [c.534]

Примеры П. и. 1]. Отклонение зависящей от координат плотности атомов в кристалле от её ср. значения преобразуется под действием общей группы трансляций и пространственных вращений, входящих в группу симметрии G изотропной жидкости, но остаётся инвариантным относительно преобразований из пространственной группы симметрии кристалла. 2). Анизотропная часть тензора. диэлектрич. проницаемости в жидком кристалле преобразуется под действием группы пространственных вращений как симметричный тензор с нулевым следом. 3). Намагниченность в ферромагнетике преобразуется как вектор при вращениях подсистемы спинов и меняет знак при обращении времени. 4). Волнован ф-ция Y бозе-кошденсата в сверхтекучем Не (см. Гелий жидкий. Сверхтекучесть) преобразуется под действием калибровочного преобразования группы И ), входящей в группу G изотропной жидкости Ч — Р ехр(гф). 5). Комплексная матрица Ааг в сверхтекучем 3fle преобразуется как вектор по второму индексу при пространственных вращениях, как вектор по первому индексу при спиновых вращениях, умножается на ехр((ф) при калибровочных преобразованиях, переходит в комплексно сопряжённую матрицу при обращении времени и меняет знак при пространственной инверсии. Согласно теории Ландау, равновесное значение П. п. вблизи фазового перехода 2-го рода находят, минимизируя функционал Гинзбурга — Ландау, инвариантный относительно преобразований из группы G. [c.534]

В двумерных системах—инверсионных слоях и квантовых ямах — в полях Н, перпендикулярных плоскости слоя, носители вследствие их высокой концентрации вырождены. Вид линии Ц. р. в этих случаях зависит не только от величины уширеннй, но и от положения уровня Ферми относительно уровней Ландау. [c.431]

С/ -ИНВАРИАНТНОСТЬ — инвариантность физ. теории относительно комбинированной инверсии. После того как в 50-х гг. было обнаружено нарушение Р-чётности в слабом взаимодействии, Л. Д. Ландау заметил, что в пределах достигнутой в то время эксперим. точности инвариантность относительно СР-преобразования сохраняется [I). Однако в 1964 Дж. Кристенсен, Дж. Кронин, В. Л. Фитч, Р. Тёрли [21 обнаружили редкий распад долгоживущего нейтрального К 2-мезона на два тс-мезона или п п ), 410 означало нарушение СР-и. До настоящего времени наругиение СР-и. наблюдалось только в распадах нейтральных К-мезонов. Наблюдавшееся до 1988 нарушение СР-и. объясняется наличием малой мнимой части в амплитуде К. -перехода [c.446]

Первое существенное замечание состоит в следующем. В классической теории кинетическое уравнение в пределе слабого взаимодействия представляет собой дифферешщальное уравнение относительно переменной р. Такая его форма обусловлена тем, что в случав слабого взаимодействия отклонение траекторий частиц при столкновениях очень мало. Как показано в разд. 11.6, предложенный Ландау вывод уравнения, пол вшего его имя, из уравнения Больцмана основан именно на этой идее. В квантовых системах не существует подобной эквивалентности между пределом слабого взаимодействия и пределом малого отклонения. В квантовой механике даже слабый потенциал взаимодействия может привести к очень сильной передаче импульса вследствие принципа нвопрвделвнности Гейзенберга. Квантовый аналог полного уравнения Больцмана по форме точно совпадает с уравнением (18.8.1) это уравнение известно под названием уравнения Юлинга — Уленбека. Единственное отличив от (18.8.1) состоит в том, что функция W связана с точным сечением рассеяния для упругих столкновений, соответствующих заданному межмолеку-лярному потенциалу. Сечение рассеяния (18.8.2) соответствует первому отличному от нуля приближению для точного сечения рассеяния, т. е. первому борновскому приближению ). [c.251]

И, наконец, последнее замечание относительно условий применимости интеграла столкновений Балеску-Ленарда. Фактически они совпадают с соответствующими условиями для марковского интеграла столкновений Ландау. Если — характерный временной интервал, а А/ — характерная длина для изменений одночастичных функций распределения /а(га,р , ), то кинетическое уравнение (3.4.21) с интегралом столкновений Балеску-Ленарда применимо при условии [c.230]

Относительно природы F-центров существовало несколько различных предположений. Одно из них было основано на идее Л. Д. Ландау [39] и Я. И. Френкеля [6] об автолокализации электрона в идеальном кристалле в результате деформации решетки полем самого электрона. Однако вычисления Маркгама и Зейтца [40] показывают, что локальные состояния, возникающие, например, в LiF вследствие самозахвата электронов, могут быть стабильными только при низких температурах порядка —200°С, а у других щелочно-галоидных соединений еще при более низких температурах. Но F-центры, как известно, обладают большой стабильностью при комнатной температуре. [c.23]

Другая гипотеза [2] была основана на экспериментально установленном факте наличия в окрашенных кристаллах щелочно-галоидных соединений стехиометрического избытка щелочного металла. Подробный анализ различных гипотез о природе f-центров содержится в монографии С. И. Пекара [41]. В настоящее время общепринята модель Де-Бура, согласно которой F-центр представляет собой электрон, локализованный в области вакантного узла решетки, в котором отсутствует ион галоида [14, 41]. Это предположение лучше всего согласуется со всей совокупностью имеющихся экспериментальных данных относительно центров окраски в щелочно-галоидных кристаллах. Де-Буровская модель F-центра была более уточнена и впервые теоретически рассчитана в работах G. И. Пекара [41 ] на основе разработанной им теории поляронов, в основу которой была положена идея Л. Д. Ландау и др. об автолокализации электронов. Электрон, находясь в локальном состоянии, своим электрическим полем диэлектрически поляризует кристалл, а поляризованный [c.23]

Была выдвинута гипотеза о том, что, хотя инвариантность законов природы относительно отражения пространственных координат не имеет места, любые взаимодействия должны быть инвариантны относительно преобразования, заключающегося в отражении — инверсии — пространственных координат и одновременном переходе от частиц к античастицам. Эту комбиНйцию пространственной инверсии и зарядового сопряжения Ландау назвал комбинированной инверсией. Иными словами, явления природы проте- [c.271]

Получеиное выражение для интеграла столкновений непросто использовать, ибо неизвестен явный вид координат и импульсов частиц как функций времени, поскольку затруднительно в общем случае реигение уравнений (61.2). Однако можно заметить, что для заряженных частиц ионизованного газа в большой области расстояний взаимодействие пары частиц япляется относительно слабым. Поэтому такое взаимодействие можно рассматривать с помощью теории возмущений. Заметим, что влияние на столкновения частиц с малыми прицельными параметрами (например, близкими к Гщщ — e jnT илиЙ/т.уу) может оказать лишь чрезвычайно сильное поле. Действительно, гироскопический радиус электрона сравнивается с e j%T, если напряженность магнитного поля оказывается порядка В Y[%Т—ЮГ " , где температур выражена в градусах. Не полагая поле столь сильным, будем считать, что на столкновения с малыми прицельными параметрами магнитное поле не влияет. Поэтому очевидно, что в таких условиях можно говорить о применимости интеграла столкновений Ландау для области прицельных параметров от и до значений (по порядку величины), соответствующих гироскопическому радиусу вращения частиц. [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...