Спектры металлов щелочных

Важное значение имеет спектральная характеристика фотокатода, т. е. зависимость спектральной чувствительности у от длины световой волны Я. Экспериментальные спектральные характеристики для некоторых чистых металлов приведены на рис. 26.7. Из рисунка видно, что, начиная с красной границы, с уменьшением л происходит возрастание чувствительности фотокатода. У металлов щелочной группы и их сплавов, а также у сложных фотокатодов (например, сурьмяно-цезиевого и кислородно-цезиевого), для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной областях и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, спектральная характеристика имеет другой вид. На ней обнаруживается резкий максимум в определенной области спектра (рис. 26.8). Такой фотоэффект называется селективным, или избирательным. Полное объяснение этого явления дается современной квантовой теорией. [c.162]

Спектры других щелочных металлов. Мы рассмотрели более подробно лишь спектр лития. Спектр остальных щелочных металлов имеет аналогичную структуру. Необходимо лишь принять во внимание, какое состояние является основным. Например, у натрия основное состояние есть [c.202]

Тонкая структура энергетических уровней полностью объясняет особенности спектра излучения щелочных металлов. Рассмотрим для примера спектр лития. С учетом тонкой структуры все уровни энергии атома лития (см. рис. 65) дублетны, за исключением 5-уровней, которые синглетны. Рассмотрим переходы между ними. [c.204]

ПОБОЧНЫЕ СЕРИИ — спектральные серии в спектрах атомов щелочных металлов. Различают 1-ю П. с. (диффузную серию) и 2-ю П. с, (резкую серию). Наблюдаются в испускании (в поглощении лишь при высоких темп-рах) при переходах между верхними уровнями 5 (резкая серия) или D (диффузная серия) и самым нижним Р-уровнем. Линии П. с. лежат в ИК- и видимой областях оптич. спектра. [c.644]

Спектры атомов щелочных металлов и металлов подгруппы меди (Ы, N3, К, КЬ, Сз, Си, Ag, Аи) довольно простые и хорошо иллюстрируют отмеченные выше эффекты, в частности сильное расщепление линий. Для всех этих металлов наиболее тщательно изучено возбуждение при переходе п5 -пр . [c.109]

ПОБОЧНАЯ СЕРИЯ — спектральная серия, па-бл1( дающаяся в спектрах атомов щелочных металлов. Различают 2 Н. с. 1-ю, или диффузную серию, и 2-ю, или резкую серию. [c.53]

Граничная длина волны (фотоэлектрическая граница) Ло всех металлов, кроме щелочных, лежит в ультрафиолетовой или фиолетовой части спектра. [c.67]

Опыт показал, однако, что ход зависимости, изображенный на рис. 32.7, не всегда имеет место. У ряда металлов, особенно щелочных, для которых красная граница лежит далеко в видимой и даже в инфракрасной области спектра и которые, следовательно, чувствительны к широкому интервалу длин волн, наблюдается следующая особенность сила тока имеет резко выраженный максимум для определенного спектрального участка, быстро спадая по обе его стороны селективный, или избирательный, фотоэффект, рис. 32.8). Селективность фотоэлектрических явлений очень напоминает резонансные эффекты. Дело происходит так, как будто электроны в металле обладают собственным периодом колебаний, и по мере приближения частоты возбуждающего света к собственной частоте электронов амплитуда колебаний их возрастает и они преодолевают работу выхода. [c.644]

Простейший такой центр — f-центр , изо- бражен на рис. 3.6. Он представляет собой анионную вакансию, которая, имея эффективный положительный заряд, удерживает при себе свободный электрон. Этот электрон может появиться в кристалле, например, в результате ионизации избыточного атома щелочного металла. Такой f-центр вызывает появление полос поглощения в видимой области спектра. В результате этого бесцветный щелочно-галоидный кристалл становится окрашенным. [c.94]

Спектры щелочных металлов [c.53]

Схема термов алюминия состоит из серий дублетных уровней, во многом напоминающих серии щелочных металлов (рис. 20). Энергия уровней по-прежнему может быть выражена формулой (2.14). Таким образом, модель атома, используемая при рассмотрении спектров щелочных металлов (оптический электрон в поле атомного остатка), в значительной степени остается верна и для более сложного атома алюминия. [c.63]

Таким образом, в спектре алюминия имеются те же серии линий, как и в случае щелочных металлов. Однако поскольку нижним термом у А1 является З Р-терм, то в его спектре главная серия и две побочные как бы меняются ролями. Роль главной серии у алюминия играют две побочные серии, которые возникают при переходах на основной терм атома З Р. Линии этих серий наиболее интенсивны. Они наблюдаются как в испускании, так и в поглощении (у щелочных элементов в поглощении линии главной серии). [c.63]

Исследование спектров более сложных атомов показало, что частоты линий их излучения также представляются в виде разностей спектральных термов, характерных для данного атома, но формулы для термов бывают несколько сложнее, чем формула (13.6) для атома водорода. Наиболее простыми термами, похожими на термы атома водорода, являются термы щелочных металлов [c.79]

Дублетная структура спектров щелочных металлов и спин электрона [c.187]

Изучаются энергетические уровни и спектры излучения атомов щелочных металлов. [c.198]

Принципиальным отличием энергетического спектр щелочных металлов от энергетического спектра атома водорода является зависимость энергии от орбитального квантового числа. [c.200]

Схема уровней других щелочных металлов имеет аналогичную структуру. В качестве примера на рис. 66 дан вид спектра испускания атома натрия. [c.200]

Наличие магнитного момента у электрона позволяет объяснить дублетный характер спектров щелочных металлов, так как он дает дополнительное взаимодействие, которое называется спин-орбитальным. Оно обусловлено энергией взаимодействия магнитного момента с внешним магнитным полем, равной [c.203]

При анализе спектров щелочных металлов с помощью спектроскопических приборов высокой разрешающей способности обнаруживается дублетный характер линий излучения. Это показывает, что энергия уровней атома зависит не только от главного квантового числа п и орбитального числа /, но и от некоторой дополнительной величины. Этой величиной является спин и связанный с ним собственный магнитный момент электрона. [c.204]

Спин. Из экспериментальных данных по дублетной структуре спектров щелочных металлов (см. 33) следует, что электрон обладает собственным моментом импульса, получившим название спина. Объяснить возникновение спина какой-то классической моделью оказалось невозможным. Спин является первоначальным свойством электрона, и задача заключается не в том, чтобы объяснить, а в том, чтобы описать его. [c.211]

Впоследствии у щелочных металлов в инфракрасной части спектра была открыта еще одна серия серая Бергмана), предел которой равен [c.13]

Для того чтобы объяснить возникновение серий в спектрах щелочных металлов, надо допустить, что в атомах осуществляются не все возможные переходы между энергетическими уровнями, а только некоторые. На переходы нужно наложить ограничение — некоторое правило отбора. Это правило сводится к тому, что термы S комбинируют" только с термами Р, [c.15]

Как легко заключить из табл. 77, для высоких термов квантовый дефект А п — п сохраняет почти постоянное значение, откуда следует, что эти термы хорошо охватываются простой формулой Ридберга. Кроме ртути, Бейтлер исследовал далекие ультрафиолетовые спектры поглощения щелочных металлов s и Rb, а также Т1 и инертных газов Аг, Кг и Хе. [c.326]

Из всех приведенных выше данных и соображений следует, что сходство спектров поглощения щелочно-галоидных кристал-лофосфоров со спектрами галоидных солей активатора в водных щелочно-галоидных растворах нельзя считать аргументом, свидетельствующим о комплексной природе центров свечения в щелочно-галоидных кристаллофосфорах. Наоборот, это сходство дает основание предположить, что в указанных растворах спектры поглощения, подобно спектрам кристаллофосфоров, также обусловлены переходами электронов между уровнями активирующей примеси. Действительно, исследования спектров поглощения раз- бавленных и насыщенных водных растворов галоидных солей таллия и свинца привели А. А. Шишловского и его сотрудников (2681 к выводу, что спектры поглощения указанных растворов представляют собой спектры возбуждения ионов исследуемых металлов. Но одновременно отмечаются процессы ассоиг ацни ионов, накладывающие свой специфический отпечаток как аа структуру спектра, так и на его положение в шкале длин волн. [c.160]

Образование новых активаторных полос в спектрах поглощения щелочно-галоидных кристаллофосфоров при их аддитивном окрашивании впервые обнаружили и изучали М. Блау [2911 и затем А. Топорец 1290]. Было показано, что в спектрах поглощения щелочно-галоидных фосфоров, окрашенных аддитивным способом в парах щелочного металла либо по методу Арцыбашева, возникают дополнительные полосы, которые упомянутые авторы приписывали атомарным и коллоидным центрам активирующей примеси. [c.207]

Фотоэлектричество. Фотоэлектрическое явление происходит при поглощении атомами вещества лучистой энергии и состоит в том, что поток световой энергии вырывает из металла электроны. Выведение электрона из данного Д1еталла начинается лишь с определённой частоты световых волн называемой порогом фотоэффекта. Порог фотоэффекта зависит от вещества освещаемого тела. Порог в видимой части спектра имеют щелочные металлы (литий, натрий, калий, рубидий). Скорость, приобретаемая злектро-нами при фотоэффекте, зависит лишь от длины световых волн, но не от интенсивности освещения. От интенсивности освещения зависит число электронов, отрываемых от атомов в единицу времени. Фотоэффект может происходить и иа поверхности тела (поверхностный, или внешний эффект), и внутри него (объёмный, или внутренний, эффект). Приборы, в которых происходит преобразование лучистой энергии в электрическую, называются фотоэлементами. [c.496]

Спектры атомов щелочных металлов, имеющих один эл-н на внеш. электронной оболочке, схожи со спектром Н, но смещены в область меньших частот число спектр, серий в них увеличивается, а закономерности в расположении линий усложняются. Пример — спектр Ма, атом к-рого обладает нормальной электронной конфигурацией (см. в разделе Электронные конфигурации ст. Атом) 15 2з22/) 35 с легко возбуждаемым внеш. эл-ном Зв. Переходу этого эл-на из состояния Ър в состояние Зв соответствует жёлтая линия N3 (дублет Я=5690 А и 1=5696 А) — наиб, яркая линия Ка, с к-рой начинается т. н. главная серия, линии к-рой соответствуют переходам между состояниями 35 и состояниями Зр, 4р, 5р,. . . [c.41]

Для атомов некоторых веществ, например редких земель, к числу которых относится неодим (N(1) и празеодим (Рг), можно считать установленным, что оптический электрон принадлежит не к группе, расположенной в самой периферической части атома, как для большинства веществ, в частности для щелочных металлов, а к одной из внутренних групп. Такое защищенное положение оптического электрона редких земель объясняет, по-видимому, то обстоятельство, что соли этих веществ, даже введенные внутрь твердого вещества (стекло), обнаруживают очень узкие полосы поглощения, приближающиеся к полосам в спектре поглоигения изолированных атомов. Из приведенных фактов и рассуждений явствует, что вопрос о природе поглощения света легче выяснить при исследовании поглощения изолированными атомами, т. е. разреженными газами. [c.568]

Успех Бальмера направил внимание исследователей на поиски сериальных зависимостей в спектрах других веществ. В первую очередь были исследованы спектры щелочных металлов, затем щелочноземельных и некоторых других элементов. Несмотря на трудность расшифровки, и здесь найдены были серии, и, что очень важно, полученные формулы очень напоминали сериальную формулу для водорода. Отличие сводится к поправочным членам а и Р, имеющим для водорода значения, равные нулю [c.716]

Спектры щелочных и щелочноземельных металлов и других элементов гораздо сложнее спектра водорода. Одним из отличий, имеющих место и в других сложных элементах, является мульти-плетный характер линий линии состоят из нескольких (две, три и более) компонент с близкими значениями частот. Частоты отдельных компонент также подчинены определенным закономерностям. Разыскивать закономерности в таких сложных спектрах нелегко, и это явилось в значительной степени делом догадки и остроумия. Благодаря работам Ридберга и других выяснились некоторые правила, помогающие обнаруживать и выделять отдельные серии. В настоящее время теория атома позволила обосновать многие такие правила. В частности, принадлежность линии к той или другой серии можно установить по характеру аномального расщепления в магнитном поле (см. 172). [c.717]

В спектрах щелочных металлов отдельные серии внешне походят на серию Бальмера (см например, рис. 3). Как видно из рис. 4. для тех же серий лития зависимости v от WSIv tf изображаются линиями, близкими к прямым, аналогично рис. 2 для бальмеровской серии водорода. Основываясь на этом, Ридберг попытался придать спектральным термам различных элементов вид, аналогичный тому, который они имеют для водорода, а именно он по- [c.11]

У щелочных металлов Ридбергом было установлено существование трех различных серий (см. спектр лития на рис. 3 и 4). Эти серии получили следующие названия 1) главная, 2) 1-я побочная, 3) 2-я побочная, Главная серия содержит самые яркие и наиболее легко получаемые линии первая (головная) линия главной серии наиболее характерна для спектра данного элемента. Кроме того, линии главной серии обнаруживаются также в поглощении. Переменный терм каждой из указанных серий может быть довольно точно представлен формулой вида (5а). При этом поправку а принято обозначать для переменного терма главной серии через р, 1-й побочной—через d, 2-й побочной— через S. ) Линии обеих побочных серий стремятся к одному и тому же пределу. Благодаря этому сериальные формулы всех трех серий принимают следующий вид [c.12]

Различные эллипсы с одним и тем же главным квантовым числом имеют одинаковую энергию, пока нет никаких возмущающих сил. В случае какой-нибудь внешней возмущающей силы, например внешнего магнитного поля эллиптические орбиты с одной и той же энергией, но различной геоме трической формы будут возмущены различно и это должно определенным образом сказаться на спектре. То же имеет место и в случае возмущающей силы внутриатомнога происхождения. Такая сила существует в атомах, где вокруг ядра движется более одного электрона. Тогда для каждого данного электрона эллиптические орбиты различной геометрической формы различно возмущены остальными электронами. Как мы увидим ниже, эта причина объясняет существование у щелочных металлов различных серий. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...