Постоянная Ридберга

В 1913 г. Бор применил квантовую гипотезу к атомным системам и вывел теоретически наблюдаемый спектр атома водорода. Ранее спектр был описан уравнением, содержащим эмпирическую постоянную Ридберга, которую по теории Бора можно вычислить с помощью известных физических постоянных, включая постоянную Планка h. Успех квантовой гипотезы в объяснении излучения черного тела и спектра атомарного водорода обеспечил твердую основу для развития новой механики, которая может дать все результаты классической механики и правильные ответы на вопросы, которые классическая механика не могла разрешить. [c.71]

Таким образом, допущение о совпадении для области низких частот результатов расчетов, основанных на постулатах Бора и на классической теории, позволило выразить постоянную Ридберга через универсальные постоянные атома и, следовательно, установить спектральную формулу для водорода при помощи постулатов Бора в виде [c.724]

Простые вычисления на основе этих предположений позволили Бору теоретически получить спектральные закономерности и постоянную Ридберга. [c.17]

Наиболее часто встречается следующее определение Фундаментальные физические постоянные — это постоянные величины, являющиеся характеристиками микрообъектов или входя-щие в качестве коэффициентов в математические выражения фундаментальных физических законов [8, 20]. Оно сразу же порождает массу вопросов. Все ли характеристики микрообъектов фундаментальны Характеристикой какого микрообъекта является, например, магнетон Бора Микрообъектов (элементарных частиц) в настоящее время известно несколько сотен, и каждый из них характеризуется несколькими параметрами — массой, зарядом, спином и др. Включение в таблицы всех этих характеристик предельно усложнило бы проблему. Но на этом вопросы к определению [8, 20] не кончаются. Нет ли в нем логической ошибки, когда одно понятие определяется через другое, которое также нуждается в определении Конкретно какие физические законы следует относить к фундаментальным В какой фундаментальный физический закон входит, например, постоянная Ридберга Следует ли считать закон Стефана — Больцмана Q=(t7 и соответственно постоянную <т фундаментальными [c.32]

Соотношение (114), полученное Бором, очень напоминало формулу Ридберга (110), поэтому Бор теоретически вычислил постоянную Ридберга [c.165]

В результате приходим к закономерности (3.1.2). Одновременно получаем расчетное выражение для постоянной Ридберга (из сравнения (3.1.12) с (3.1.2)) [c.66]

Постоянная Ридберга — фундаментальная физическая постоянная, входящая в выражения для уровней энергии и частот излучения атомов. Определяется соотношением [c.234]

Для постоянной Ридберга в случае алю- [c.65]

У легких элементов изотопическое смещение обусловлено зависимостью энергии уровней от массы ядра массовый эффект в изотопическом смещении). Учет движения ядра вокруг общего центра масс атома наиболее легко произвести для систем с одним электроном — водорода и водородоподобных ионов. В этом случае он сводится к замене универсальной постоянной Ридберга на величину [c.70]

Постоянная Ридберга для бесконечной массы ядра [c.435]

Постоянная Ридберга для атома водорода [c.435]

Постоянная R носит название постоянной Ридберга и имеет значение [c.11]

Это выражение при Z=1 точно совпадает с эмпирическим значением для водородных термов (см. формулу (5) 1). Величина R совпадает с постоянной Ридберга, ее численное значение, определенное по формуле (12) через заряд и массу электрона, постоянную Планка и скорость света, хорошо согласуется с эмпирическим. [c.22]

Постоянная Ридберга для D равна [c.26]

Зная постоянные Ридберга для изотопов водорода Rh и Rd, можно определить массу электрона. Действительно, из соотношения (2) имеем [c.26]

При вычислении таблицы Пашена для постоянной Ридберга взято значение R — 109737,1 см К В дальнейшем для свинца постоянная Ридберга положена равной 109737,5 см К Это различие не имеет значения, так как таблица Пашена используется лишь для вычислений в первом приближении. [c.76]

Вводя в формулу (8) это значение п, а также постоянную Ридберга R, найдем [c.133]

В 4 мы указывали, что в теории Бора учет совместного движения ядра и электрона вокруг их общего центра тяжести ведет к зависимости постоянной Ридберга R от массы ядра [c.557]

Указанный сдвиг линий, вызванный конечностью массы ядра, должен существовать у всех атомов, поскольку термы их выражаются через постоянную Ридберга R. Такой сдвиг можно назвать боровским, или нормальным-, будем обозначать его через Однако, как легко видеть, уже для элементов средней части периодической системы Менделеева этот сдвиг настолько мал, что его наблюдение оказывается на пределе экспериментальных возможностей. При атомном весе Л =100 и разности атомных весов обоих изотопов ЛЛ—1 по формуле (5) для средней части спектра (v = 2- 10 с ) по- [c.558]

Планка 159, 332 Постоянная Ридберга 161 Правило Прево 324 [c.428]

Во времена Бальмера были известны лишь 4 линии водорода, удовлетворяющие его формуле. В настоящее время известно около 30 линий Н в видимой части спектра, и частоты всех этих линий с поразительной точностью могут быть вычислены по фор-мулеБальмера, если придавать т целые значения 3, 4, 5... Постоянная Я, получившая название постоянной Ридберга, согласно современным данным равняется 1,097677587 см . Число знаков, [c.713]

Установление сериальных закономерностей, связь между сериями (принцип Ритца), универсальность постоянной Ридберга — всё свидетельствовало о глубоком физическом смысле открытых законов. Тем не менее, попытки установить на основании этих законов внутренний атомный механизм, обусловливающий найденные закономерности, потерпели решительную неудачу. Было ясно, что каждая серия полностью вызвана одним и тем же механизмом. Между тем трудно представить себе возможность излучения целого ряда частот таким простым атомом, как, например, атом водорода. Известны, конечно, типы механических излучателей, дающих ряд колебаний, например струна. Однако спектр такого излучателя состоит из основной частоты и ее обертонов, представляющих целые кратные от основной, даже отдаленно не напоминая закономерностей, наблюдаемых в спектральных [c.717]

Сопоставляя выражение (32.9) при 7=1 с обобщенной формулой Бальмера (32.2), получаем выражение для постоянной Ридберга [c.232]

Здесь R постоянная Ридберга / =1,097-10 - м . Ча-стбты определяемые этой формулой, попадают в область частот видимого спектра. [c.61]

Выражение для энергии уровней (2.1) справедливо для точечного неподвижного ядра. Учет движения ядра сводится к замене в (2.1) величины т на приведенную маееу электрона р = /п/(1 + +т/Л1) (Ж — масса ядра). Соответственно этому для конкретных элементов и их изотопов вместо постоянной Ридберга Я следует использовать величины R M)—R - -m M). Подробнее этот вопрос см. в 2 задачи 5. [c.51]

Если определять численное значение постоянной Ридберга один раз по эмпирическим значениям длин волн водородной серии Бальмера, а другой раз — по линиям Не II, то получаются несколько различные значения [c.25]

В табл. 14 сопоставлены значения v и X, определенные эмпирически н вычисленные по формуле (6) при этом для постоянной Ридберга принято значение R= 109737,5 см " . Начиная с = 9. вычисленные и наблюденные значения длин волн расходятся не более, чем на ошибку наблюдений, составляющую 0,05 А. В некоторых случаях встречаются возмущенные серии (см. 39), в которых частоты линий не могут быть охвачены формулой вида (За). Такие серии не годятся для нахождения численных значений термов. На рис. 44 приведены разности а между эффективными квантовыми числами п и ближайшими целыми числами п для четырех серий неона. При вычислении- по формуле (За) точки для каждой из серий должны были бы укладываться на плавную кривую, переходящую при больших п в прямую, параллельную оси абсцисс. Как видно из рис. 44, это имеет место лишь для одной серии, обозначенной буквой Три других серии обнаруживают аномалии в ходе термов. Очевидно, что только одна серия I4 может быть использована для нахождения численных, значений термов. Остальные термы находят путем вычитаний, используя частоты интеркомбинационных линий. [c.78]

Смотреть страницы где упоминается термин Постоянная Ридберга : [c.161] [c.713] [c.379] [c.230] [c.230] [c.12] [c.22] [c.66] [c.234] [c.50] [c.52] [c.53] [c.960] [c.89] [c.90] [c.90] [c.25] [c.25] [c.27] [c.75] [c.103] [c.125] [c.227] [c.557]

Оптика (1977) -- [ c.161 ]

Физические величины (1990) -- [ c.234 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.349 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.229 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.252 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.263 , c.282 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.41 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...