Диффузионно-тепловая неустойчивость

На самом же деле эта величина, как показывают графики рис. 6.10.6 является функцией процесса. Ввиду важности этого результата представляет интерес более подробный анализ вопроса о термокинетических колебаниях и связанного с ним вопроса о диффузионно-тепловой неустойчивости ламинарных пламен. [c.331]

Таким образом, механизмы зарождения неустойчивости фронта пламени, предложенные в работах [53, 54], принципиально различны, в результате чего по этому вопросу велась длительная дискуссия. Достаточно полный обзор работ, посвященных диффузионно-тепловой неустойчивости ламинарных пламен, дан в [4, 47, 55]. [c.331]

Диффузионно-тепловая неустойчивость 331 Длина релаксации 130 — свободного пробега 94 [c.458]

ИССЛЕДОВАНИЕ ДИФФУЗИОННО-ТЕПЛОВОЙ НЕУСТОЙЧИВОСТИ (ДТН) ЛАМИНАРНЫХ ПЛАМЕН [c.126]

Первая группа. Предшествующая обработка может привести металл в неустойчивое состояние. Так, холодная пластическая деформация создает наклеп — искажение кристаллической решетки. При затвердевании не успевают протекать диффузионные процессы, и состав металла даже в объеме одного зерна оказывается неоднородным. Быстрое охлаждение или неравномерное приложение напряжений делает неравномерным распределение упругой деформации. Неустойчивое состояние при комнатной температуре сохраняется долго, так как теплового движения атомов при комнатной температуре недостаточно для перехода в устойчивое состояние. [c.225]

Но ср Ту — Го)/ао = Q есть тепловой эффект реакции, приходящийся на единицу концентрации недостающего вещества. Поэтому ср (Т — Го) + + Qa = о- Первый член левой части этого равенства — количество тепла, выделившееся в результате реакции в некоей промежуточной ее стадии (при температуре Г) второй член — количество неизрасходованной химической энергии. Следовательно, подобие поля температуры полю концентрации эквивалентно условию сохранения в зоне горения суммы физического тепла и химической энергии. Свойства смеси в зоне горения изменяются, как при адиабатическом протекании реакции. Однако эта особенность исчезает, как только нарушается подобие поля температуры полю концентраций (коэффициент температуропроводности перестает быть равным коэффициенту диффузии). При этом возникают новые явления, например диффузионная неустойчивость фронта нормального горения. [c.357]

Физическая постановка задачи о диффузионно-тепловой неустойчивости (в дальнейшем ДТН) ламинарных пламен впервые была дана в работе Льюиса и Эльбе [53], где на основе представлений об избытке энтальпии за фронтом пламени предсказывалась неустойчивость фронта при числе Льюиса— Семенова Le = Dp p/A-< 1 (в дальнейшем ДТН-1), в то время как при Le 1 считалось, что фронт пламени устойчив. Противоположная гипотеза была высказана в [541 диффузионно-тепловая неустойчивость пламен возможна только при Le > I (в дальнейшем ДТН-2). Механизм неустойчивости, предложенный Зельдовичем, принципиально отличается от механизма Льюиса и Эльбе и состоит в том, что при Le> 1 участки фронта ламинарного пламени, выпуклые в сторону несгоревшей горючей смеси, ускоряются вследствие превышения притока энергии (в результате диффузии горючего) над стоком теплоты в результате процесса молекулярной теплопроводности. Вогнутые же участки по аналогичной причине имеют отток энергии, что в конечном счете замедляет их распространение. В результате фронт пламени становится неустойчивым. [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...