Газы Теплосодержание

Вдали от соединяющей трубки газ в резервуарах можно считать покоящимся. Согласно предыдущему, если состояние текущего газа изменяется обратимо, то два термодинамических параметра газа—теплосодержание и энтропия—будут в правом резервуаре теми же, что и в левом. Таким образом, термодинамическое состояние газа в обоих резервуарах одно и то же и, в частности, температура и давление в них одинаковы. [c.51]

Для совершенного газа теплосодержание есть функция только температуры, поэтому максимальная скорость есть в этом случае функция только температуры торможения. Если теплоемкости совершенного газа постоянны, то [c.52]

Для идеального газа, как было указано, и зависит только от температуры из характеристического уравнения (1-15) видно, что произведение pv для такого газа также зависит только от температуры таким образом, для идеального газа теплосодержание зависит только от температуры. [c.80]

Теплосодержание газов Количество воздуха Объём газов. . . Теплосодержание газов Количество воздуха [c.167]

Имеется отличие в процессе образования плазмы двух- и одноатомного газов. Ионизация двухатомного газа происходит после диссоциации его молекул, например водород диссоциирует на 90% при 4700 К, а азот — при 9000 К (см. рис. 2.60). Их энтальпия при указанных температурах примерно соответствует теплосодержанию аргона при 14 ООО К, а гелия — при 20 ООО К-Таким образом, крутой подъем кривой АН - = f T) в области диссоциации позволяет плазме содержать большие количества теплоты при сравнительно низких температурах. [c.105]

Следует отметить, что часто проводимое в литературе сравнение удельного массового теплосодержания плазмы разного состава не позволяет делать количественных выводов. Сравнение нужно проводить по мольному или объемному теплосодержанию, так как расход плазмообразующих газов измеряется, как правило, в единицах объема. Следует также учитывать изменение молекулярной массы при диссоциации двухатомных газов и ионизации. [c.105]

При охлаждении, когда газ вновь проходит через область температур диссоциации, большое количество теплоты может выделяться на изделии и повышать эффективность процесса теплопередачи. Следовательно, теплопередача газа зависит от его температуры и от теплосодержания, с увеличением температуры достигается некоторое состояние насыщения , при котором скорость возрастания теплопередачи значительно уменьшается. Это объясняется тем, что с ростом температуры в энтальпии газа наряду с энергией поступательного движения все большее значение приобретает энергия колебательного и вращательного движения частиц, которая легко расходуется на излучение. [c.105]

Здесь будут рассматриваться течения газа с постоянным теплосодержанием, носящие название изоэнергетических. Критическая скорость таких течений постоянна, поэтому ее можно использовать в качестве величины а,. Если течение начинается с равномерного потока, то в качестве величины р может быть взята плотность газа в исходном течении. [c.48]

Введем в рассмотрение теплосодержание (или энтальпию) газа, т. е. произведение теплоемкости при постоянном давлении на абсолютную температуру [c.16]

Иначе говоря, изменение теплосодержания газа при этом равно механической работе. В колесе турбины температура газа уменьшается [c.17]

Напомним, что здесь имеется в виду работа L, отнесенная к 1 кг газа. Таким образом, следуя уравнению теплосодержания, мы получаем простые соотношения для расчета температурных перепадов на турбине и компрессоре при малых изменениях кинетической энергии [c.17]

Отсюда нетрудно видеть, что если газовую струю затормозить полностью, то теплосодержание газа достигает максимально возможного значения [c.18]

Следует подчеркнуть, что, согласно уравнению энергии (24), в энергетически изолированном потоке идеального газа существует однозначная зависимость между температурой газа Т (теплосодержанием г) и скоростью течения w. Повышение скорости Б таком потоке всегда сопровождается снижением температуры независимо от изменения других параметров газа. Если в двух сечениях энергетически изолированного потока одинакова скорость течения, то в них будет одинаковой и температура газа, какие бы процессы ни происходили в потоке между рассматриваемыми сечениями. При уменьшении скорости течения до нуля газ приобретает одинаковую температуру Т независимо от особенностей процесса торможения и возникающих при этом необратимых потерь. [c.19]

Иногда масштабом скоростей служит максимальная скорость газа и , ах- В этих случаях безразмерное уравнение теплосодержания может быть представлено на основании (35) в следуюш ем виде [c.26]

Выше мы подробно рассмотрели уравнение теплосодержания. Оно связывало температуру газа со скоростью движения с учетом энергетических воздействий (подвода тепла, технической работы и изменением потенциальной энергии). Такие факторы, как давление п плотность газа, в уравнение теплосодержания не входили. [c.27]

Таким образом, работа 1 кг газа на колесе определяется кинематикой потока и угловой скоростью колеса, но не зависит от температуры и давления газа (жидкости) перед колесом. Выше было показано, что работа колеса пропорциональна разности полных теплосодержаний за и перед колесом . [c.46]

Поэтому при постоянных значениях числа оборотов и объемного расхода газа, определяющих кинематику потока, перепад теплосодержаний на колесе не изменяется [c.46]

Если извне тепло не подводится, то полное теплосодержание газа остается постоянным. Теплоотдачей можно пренебречь, так как боковые поверхности струи в области скачка ничтожно малы. Поэтому из уравнения теплосодержания следует [c.119]

Теплосодержание заторможенного газа складывается из теплосодержания в потоке и кинетической энергии [c.195]

Здесь гн, г — значения полного теплосодержания газа соответственно в начальном и произвольном сечениях сопла, L — техническая работа, совершенная газом между начальным и произвольным сечениями сопла. Поэтому в дозвуковой части механического сопла, где газ совершает работу Lr (на турбине), т. е. L> О, полное теплосодержание (и температура торможения) убывает [c.205]

В сверхзвуковой области, где к газу подводится компрессором механическая энергия L L<0), происходит увеличение полного теплосодержания по сравнению с его значением в критическом сечении [c.205]

От изотермического до критического сечений теплового сопла наблюдается интересное явление понижение температуры газа dT < 0) при подводе тепла (й< нар>0). На этом участке сопла прирост кинетической энергии газа больше прироста полного теплосодержания. [c.209]

С другой стороны, уравнение теплосодержания с учетом уравнения состояния идеального газа дает для скачка давления при 15 [c.227]

Напишем уравнение теплосодержания (25) гл. I для газа до п после ударной волны [c.228]

В потоке, параметрами торможения и приведенной скоростью газа. В 3 гл. I путем преобразования уравнения теплосодержания была получена формула (42) [c.234]

Для отыскания закономерностей изменения скорости, температуры и концентрации примеси по длине турбулентной струи газа или жидкости, а также для определения границ струи можно воспользоваться условиями сохранения количества движения, теплосодержания и массы примеси, а также законом нарастания толщины струи (18), который напишем в следующем виде (для т< 1) [c.377]

Следует отметить, что для перехода от поля теплосодержания (энтальпии) к полю температуры требуется знание зависимости теплоемкости газа от молекулярного веса и температуры. [c.387]

Если газ обладает олень высокой проводимостью (Он Vh- -0), последним членом в уравнении (146) можно пренебречь, и тогда условие сохранения эффективного полного теплосодержания для струйки в скрещенных полях запишется так [c.226]

Аналогичный (1.40) вид имеет выражение теплового потока в твердых телах. Подставим вектор плотности потока энергии, выраженный формулой (1.39), в уравнение энергии (1.24), перейдем в этом уравнении от внутренней энергии Е к теплосодержанию h h Е + Уравнение энергии для смеси газов тогда примет вид [c.21]

Здесь h — теплосодержание V — модуль скорости Н — полная энтальпия. Соотношение (1.57) есть обобщение интеграла Бернулли на случай установившегося течения газа с произвольными физико-химическими превращениями (равновесными или неравновесными). В соответствии с равенством (1.57) полная энтальпия постоянна вдоль линии тока, но на каждой линии тока эта константа может быть различной. В случае адиабатического процесса (Q = 0) уравнение энергии из системы (1.56) можно записать в виде [c.30]

Введем в уравнение (80.6) величину теплосодержания. Из термодинамики известно, что теплосодержание I идеального газа (в единицах масса, длина, время) может быть выражено через теплоемкости Ср а с а газовую постоянную Я посредством формулы [c.303]

Введем понятие о теплосодержании газа теплосодержанием газа называется количество тепла, которое нужно сообщить при постоянном давлении одному килограмму газа для повышения температуры газа от абсолютного нуля до Т (предполагая, что Ср = onst.) [c.92]

Так как для совершенного газа теплосодержание есть функция только температуры, то для него полное теплосодержание определяет температуру торможения и ее связь с максимальной скоростью Ущах [c.55]

ВЬ ккал1моль-град — универсальная газовая постоянная одного моля газа. Теплосодержание [c.23]

Физическое тепло коксового пирога Физическое тепло коксового газа Теплосодержание легучих продук [c.278]

В/мм н2 >0 В/мм (при / =10 А). Следовательно, при одинаковом токе в аргоновой дуге выделяется на 1 мм ее длины меньше энергии IE, чем в других. Во-вторых, энтальпия (объемное теплосодержание) аргоновой плазмы при температуре этой плазмы также значительно меньше (рис. 2.60), чем плазмы азота или водорода (для N2— 16 Аг — 3 Hj— 12 кВт/м при Т— 10 000 К). Однако температура плазмы существенно зависит от свойств плазмообразующего газа для Аг и Не = = 15 ООО...25 ООО К, что в 3...4 раза выше, чем для N2 и Иг = = 5000...7ООО К). Подходящим газом для стабилизации дуги может быть азот (или воздух, содержащий до 78% азота), так как его энтальпия при 7" = 10 ООО К в 5 раз больше энтальпии аргона и, кроме того, азот значительно дешевле. [c.104]

Плазмообразующий газ выбирают исходя из требуемой температуры потока, его теплосодержания. Чаще всего останавливаются на смесях аргона с водородом или аргона с азотом. Добавка к аргону водорода или азота делается с целью увеличения теплосодержания потока. Энергетические параметры плазменного потока определяются мощностью, подводимой к плазменной головке, и для каждого конкретного случая разрабатываются специально. Основным требованием к форме и к размерам частиц порошкообразных напыляемых. материалов является их транспортабельность газовым потоком в зону плазменной струи. Порошок должен не комковаться, не создавать заторов в транспортных трубопроводах системы питания установки и равномерно подаваться в плазменную струЮ. С помощью методов порошковой металлургии можно [c.96]

Двухжпдкостная модель. Непосредственный результат работы Лондона оказался довольно неожиданным даже для самого автора она привела к созданию феноменологического описания гелия, которое, несмотря на свой сомнительный физический смысл, оказалось исключительно полезным в качестве рабочей гипотезы. Тисса был хорошо знаком с первоначальной работой Лондона-, он сформулировал свое макроскопическое описание гелия как копденсированного газа Бозе—Эйнштейна, ставшее известным под названием двухжидкостной модели [38]. По его предположению, при охлаждении жидкого гелия нинче температуры Х-перехода начинается конденсация атомов в состояние с нулевым импульсом. Никакого выделения новой фазы не происходит, поскольку процесс конденсации затрагивает только скорости атомов и никак не связан с положением в пространстве атомов, находящихся в наинизшем состоянии. Не И рассматривается как смесь двух полностью взаимоироникающих жидкостей, которые обладают различными теплосодержаниями, но состоят из одних и тех же частиц— атомов гелия. [c.801]

В частности, уравнение (16) определяет движение газа по трубе, если нет теплопередачи через стенки. Согласно сказанному это уравнение справедливо вне зависимости от того, учитываются или нет силы трения. Иначе говоря, изменение теплосодержания (температуры) в энергетическд изолированном процессе связано только с изменением скорости. Если скорость газа не меняется, то остается постоянной и температура. [c.17]

Уравнение теплосодержания объясняет следующий весьма интересный факт. При течении газа возле твердой поверхности йез теплообмена температура последней близка к температуре торможения в газе. Дело в том, что в связп с вязкостью газа возле твердой стенки всегда образуется тонкий пограничный слои, в котором скорость газа относительно стенки меняется от величины, равной скорости обтекающего потока, до нуля (на стенке). Но раз частицы газа непосредственно возле стенки затормаживаются, то при отсутствии теплообмена температура на стенке должна быть равна темлературе торможения. Так, например, в рабочей части аэродинамической трубы сверхзвуковых скоростей (рис. 1.3), где скорость газа очень велика, его температура Гр ч должна быть значительно ниже, чем в предкамере, из которой покоящийся газ (Го) поступает в трубу. Например, при скорости в рабочей части Wp., = 600 м/с и температуре торможения в предкамере Гц = Го = 300 К получается температура в потоке [c.20]

Поэтому степень использованид теплосодержания газа для получения заданного значения скорости потока определяется отношением скорости потока к скорости звука в неподвижном газе [c.23]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остается неизменной, т. е. такой процесс является идеальным термодинамическим — изо-энтропическим — процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если изменением потенциальной энергии можно пренебречь (zi Z2) и нет технической работы (L = 0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании 54) и (64) имеет следующий вид [c.30]

В теплоизолированном газовом потоке (йС нар = 0) без потерь dQsB 0) энтропия останется неизменной и при совершении механической работы, несмотря на то, что полное теплосодержание газа при этом изменяется [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...