Основные уравнения течения

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ТЕЧЕНИЯ [c.287]

Вязкое течение подробно рассматривается во второй части настоящей книги. Однако то обстоятельство, что основное уравнение течения (9.18), выражающее первое начало термодинамики, имеет ту же самую форму, что и при течении невязких газов, делает возможным предварительное рассмотрение течения вязкого газа (который, как и в 9.5, будет предполагаться идеальным) в этой главе. Такое рассмотрение является тем более целесообразным, что позволяет более отчетливо выяснить основные закономерности вязкого и невязкого течений. [c.322]

То обстоятельство, что основное уравнение течения (4.37), выражающее первое начало термодинамики, имеет ту же самую форму, что и при течении невязких газов, дает возможность рассматривать течения вязкого газа на базе ранее развитых представлений. Такое рассмотрение является целесообразным, так как позволяет более точно выяснить основные закономерности течений. [c.356]

Основные уравнения течения упругой жидкости [c.208]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ТЕЧЕНИЯ ВЯЗКО-ПЛАСТИЧНОГО ТЕЛА [c.32]

Уравнения, связывающие между собой параметры газового потока в различных сечениях двигателя, для пространственного периодически неустановившегося течения вязкого сжимаемого газа весьма сложны и непригодны для инженерных расчетов. Поэтому практическое использование основных уравнений течения газа в двигателе и его элементах возможно лишь при определенных допущениях. Основными из них являются следующие [c.17]

Кольцевое течение без разрушения жидкой пленки — частный случай осесимметричного течения. Рассмотрим сначала этот вид течения. Пользуясь общими положениями теории турбулентности, составим для него основные уравнения. Течение происходит в круглой трубе диаметром 2 т вдоль оси z, б — толщина жидкого кольцевого слоя, ось у направим из центра трубы (см. рис. 2, б). [c.84]

При упрощении уравнений (7.128) с учетом условия h L, где L — характерный линейный размер полости в плане, встречаются затруднения, родственные тем, которые имеют место в теории упругих оболочек и в теории турбулентности. Поскольку эти трудности не отражены в литературе, имеет смысл остановиться подробнее на выводе основных уравнений течения газа в полости. [c.443]

Основные уравнения течения [c.193]

При выводе основных уравнений течения предполагается обычно,- что скорость гг), давление р, температура Г и другие параметры газа постоянны по сечению трубы, т. е. имеют во всех точках плоскости, перпендикулярной к оси трубы, одинаковое значение. Это не вполне точно скорость течения. [c.148]

Основное уравнение гидромеханики отекания воды по тающей сосульке. Уравнения (6.7) и (6.10) образуют систему уравнений, из которой должна определяться закономерность движения внешней границы льда В, Подставляя (6.10) в (6.7), получим основное уравнение течения водяной пленки по поверхности тающей сосульки в виде [c.18]

Основные уравнения течения в форме интегральных законов сохранения. Пусть р - давление, р - плотность, г = г р,р) -удельная энтальпия, а - скорость звука, и, V и уо - проекции векто-эа скорости газа на оси цилиндрической системы координат (ж, г, р) [c.141]

Интегралы основных уравнений течения газа [c.192]

Вывод основных уравнений течения расплава ньютоновской жидкости для дозирующей зоны червячных прессов подробно рассмотрен в [Л. 41—43]. [c.108]

Основное уравнение течения идеального или полу-идеального газа через дроссель имеет вид [1, 3] [c.436]

Кондо К. Единый вывод основных уравнений течения и дуального течения.— Механика. Период, сб. пер. иностр. статей, 1972, № 1, с. 137—152. [c.183]

Уравнения (7-1.16) и (7-1.17) снова можно считать основными уравнениями двумерного пограничного слоя для течения неньютоновской жидкости. Разумеется, их решение требует введения частных уравнений состояния. [c.259]

Расчет газовых потоков при помощи таблиц газодинамических функций получил широкое распространение и является в настоящее время общепринятым. Помимо сокращения вычислительной работы, преимуществом расчета с использованием газодинамических функций является значительное упрощение преобразований при совместном решении основных уравнений, что позволяет получать в общем виде решения весьма сложных задач. При таком расчете более четко выявляются основные качественные закономерности течения и связи между параметрами газового потока. Как можно будет видеть ниже, использование газодинамических функций позволяет вести расчет одномерных газовых течений с учетом сжимаемости практически так же просто, как ведется расчет течений несжимаемой жидкости. [c.233]

Будем исходить из основного уравнения для касательного напряжения при турбулентном течении (ХП.9), ко- б а [c.183]

Уравнение сохранения энергии при течении. Выведем некоторые важные следствия основных уравнений, относящиеся к стационарному движению идеальной жидкости. [c.289]

Основные уравнения течения. 9.2. Поступательно-вращательное течение идеальной жидкости. 9.3. Скорость распространения слабых волн. 9.4. Кризис течения и критическая скорость. 9.5. Изоэнтропическое течение газов и паров в каналах. 9.6. Непрерывный переход через скорость звука. 9.7. Неизоэптроппческое течение газа по трубам. [c.6]

Согласно основным уравнениям течения при 7 = orist скорость течения постоян [c.289]

Параметры торможения нетрудно вцразить через приведенную скорость, воспользовавшись основным уравнением течения [c.52]

Следует заметить, что уравнения (5.6) имеют тот же вид, что и основные уравнения поля линий скольжения в случае плоского течения жестко-идеально-пластических тел (см., например, [36]). Таким образом, стержни оптимальной фермы образуют сетку Генки — П ранд тля численные и графические методы, развитые для построения сеток этого типа, могут использоваться и для данных задач (см., например, книгу Хилла [38] и работу Прагера [39]). Отметим лишь одно из многих замечательных свойств сеток Генки — Прандтля. Касательные к двум произвольным линиям одного и того же семейства линий Генки — Прандтля в точках их пересечения с линией другого семейства образуют друг с другом угол, который не [c.51]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

В с.чучае двухфазного течения по круглой трубе основными уравнениями системы, позволяющими определить Г и Гр, являются уравнения (4.42) п (4.43). Их решение должно также ущовлетво-р.чть с.чеду ющим граничны.м условиям [c.172]

Влияние распределения частиц по размерам. В применении к течению в несжимаемом (газовом) ламинарном пограничном слое незаряженных сферических твердых частиц различных размеров основные уравнения стационарного движения около плоской пластины упрощаются, если концентрация частиц мала, когда = о, Кт = о, 7 = onst, и = Up = onst и рро = onst [c.354]

В пятое издание княги внесены некоторые изменения, относящиеся К главам I, II, VI, VIII и X, посвященным гидравлике, основным уравнениям гидрогазодинамики, теории пограничного слоя, соплам и диффузорам, крылу и решеткам лопаток заново написана мною глава VII (кроме 6) о турбулентных струях, добавлена глава XIV о численных методах расчета газовых течений, составленная В. В. Дугановым ( 2, 4, 5, 6) и В. Д. Захаровым ( 1, 3), и дополнена В. В. Дугановым глава IV ( 7 — 9) некоторыми сведениями по теории сверхзвуковых течений. [c.8]

Как можно видеть из приведенных выше примеров, основное преимущество полученных здесь выражений заключается в том, что они содержат такие параметры потока, характер изменения которых может быть легко установлен из условий задачи, на-пример постоянство температуры торможения Т в адиабатических течениях и рост Т прп подводе тепла, сохранение полного давления р в изознтропическом течении и падение р при наличии потерь и т. д. Выбором соответствующего выражения для расхода или импульса можно свести к минимуму число неизвестных параметров в основных уравнениях. При этом часто удается найти неизвестные величины непосредственно из исходных уравнений, минуя громоздкие преобразования. [c.258]

Основное ламинарное течение должно удовлетворять уравнениям Навье — Стокса. Будем предполагать, что результирующее движение также удовлетворяет уравнениям Навье — Стокса, а наложенные возмущения настолько малы, что можно пренебрегать квадратами возмущающих скоростей. В зависимости от того, затухает или нарастает с течением времени возмущающее движение, основное течение будет либо устойчивым, либо неустойчи- [c.308]

Течение газа в любом участке смесительной камеры описывается тремя уравнениями сохранения энергии, массы и количества движения. Если поток газа в выходном сечении камеры считать одномерным, т. е. полагать процесс выравнивания параметров смеси по сечению полностью закончившимся, то указанных трех уравнений достаточно для определения трех параметров потока в выходном сечении по заданным начальным параметрам газов на входе в камеру. Три параметра, как известно, полностью характеризуют состояние потока газа и позволяют найти любые другие его параметры. В частности, если это требуется, по величине полного давления смеси Ps можно определить потери в процессе смешения потоков. Таким образом, при составлении основных уравнений мы не вводим никаких условий о необратимости процессов, однако после решения уравнений приходим к результату, который свидетельствует о том, что в рассматриваемом процессе есть потери полного давления, т. е. рост энтропии. Аналогичное положение возникало при решении задачи о параметрах газа за скачком уилотнения, которые, кстати сказать, определялись по начальным параметрам потока теми же тремя уравнениями. [c.505]

Иногда вытекающее из основного уравнения (2.99) уменьшение полезной внешней работы адиабатически изолированной системы с возрастанием энтропии системы из-за необратимости происходящих в ней реальных процессов связывают с якобы действующей в природе тенденцией всех процессов приводить к обесцениванию или деградации энергии. Согласно этой точке зрения, во Вселенной, которая рассматривается как изолированная система, с течением времени энтропия возрастает и вследствие этого уменьшается возможность йревращения теплоты в работу, или, другими словами, происходит деградация энергии. В результате этого Вселенная в конце концов должна достигнуть состояния абсолютного теплового равновесия ( тепловой смерти по Клаузиусу и Томсону), при котором всякие процессы в ней прекратятся, а превращения энергии станут невозможными. [c.156]

Основные уравнения. Неизоэцтропическое течение газов имеет место при теплообмене между потоком газа и окружающей средой или при наличии сил трения. [c.322]

В настоящей главе приведены основные уравнения газовой динамики с учетом физико-химических превращений. Даны уравнения газовой динамики в дифференциальной и интегральной формах, а также их запись в дивергентном виде. Выписаны уравнения газовой динамики, в которых в качестве независимых переменных использованы функции тока. Представлены соотношени5г на поверхностях разрывов. Обсуждены наиболее характерные начальные и граничные условия. Выведены соотношения на характеристиках уравнений газовой динамики. Представлены некоторые фундаментальные аналитические решения основных задач газовой динамики обтекания тел, течения в соплах и струях, задача о распаде произвольного разрыва, задача о взрыве. [c.31]

Под количеством теплоты j в уравнении (4.36) подразумевается как теплота, полученная текущей жидкостью от внешней среды путем теплообмена с ней, так и теплота, выделяемая в потоке внутренними источниками теплоты (например, вследствие сгорания части жидкости п т. п.), т. е. 1 2 есть общее или суммарное количество теплоты, полученной текущей жидкостью на пути 1—2. Теплота трения в величину не входит. Действительно, в основном уравнении (4.36) q представляет собой количество теплоты, полученной телом от других тел (источников теплоты), I — полезную внешнюю работу, отданную внешнему объекту ни теплота трения qjp, ни работа ripjOTHB сил трения в. значение q или / не входят. В самом деле, при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа Так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, пнутри данного количества текущей жидкости выделится количество теплоты qjj,, эквивалентное Учитывая влияние трения на течение жидкост[1, в правую часть уравнения (4.36) можно, подобно тому, как это было сделано для /техп и q, подставить значения /.г,, и q p. Вследствие эквивалентности работы трения /т,, и теплоты трения обе эти величины взаимно сокращаются и, таким образом, выпадают из уравнения (4.36). Из этого следует, что уравнение (4.36) справедливо для стационарных как обратимых течений, не сопровождающихся действием сил трения, так и для необратимых течений с трением и имеет один и тот же вид в обоих этих случаях. [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...