Скорость распространения слабых волн

СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ СЛАБЫХ ВОЛН [c.297]

Влияние скорости распространения слабых волн на течение жидкости. [c.301]

Конечная величина скорости распространения малых возмущений (т. е. слабых волн) обусловливает невозможность непрерывного перехода потоком жидкости через скорость распространения слабых волн без создания особых условий течения. Причина этого физически очевидна. В самом деле, так как движущей силой в потоке жидкости является давление, то для увеличения скорости жидкости нужно уменьшить (при заданном начальном давлении на входе в канал) давление на выходе из канала (т. е. в пространстве, куда вытекает из канала жидкость). Но уменьшение давления передается по текущей жидкости со скоростью распространения слабых волн. При малых скоростях жидкости уменьшение давления на выходе из канала передается по текущей жидкости внутрь канала и приводит к перераспределению давления внутри канала, а именно, к увеличению градиента давления, в результате чего скорость жидкости в каждом сечении канала увеличивается. Однако, если скорость жидкости во входном сечении канала достигла значения скорости распространения слабых волн, то уменьшение давления вследствие того, что оно распространяется с той же скоростью, с какой вытекает жидкость, не будет больше передаваться внутрь канала и вызывать увеличение скорости после этого как бы ни изменялось давление на выходе из канала, оно не приведет к изменению давления в потоке жидкости и к увеличению скорости истечения. [c.301]

Это явление, заключающееся в невозможности воздействия на поток жидкости путем уменьшения давления среды, в которую происходит истечение жидкости, т. е. в запирании потока от внешнего воздействия, называют кризисом течения , а скорость истечения жидкости в момент кризиса — критической скоростью течения. Последняя, как ясно из сказанного выше, равняется скорости распространения слабых волн в жидкости. В дальнейшем критической скоростью будем называть (независимо от того, имеет место кризис течения или нет) скорость течения, равную местной скорости распространения слабых волн. [c.301]

Поскольку условие распространения (7) выражает свойства, общие многим видам малых возмущений, принято называть основанную на нем теорию акустической и говорить, несколько вольно, о любой волне, описываемой ею, как о звуковой волне. Этим объясняется то, что мы уже добавляли эпитет акустический к различным величинам. Собственные скорости распространения слабых волн часто называются скоростями звука. [c.338]

Под скоростью звука понимается скорость распространения слабых волн сжатия или разрежения в газах и вообще в любых средах. При этом речь идет не только о волнах, воспринимаемых человеческими органами слуха как звук, но и вообще 1 [c.163]

Но это есть не что иное, как скорость звука с. Таким образом, скорость распространения ударных волн слабой интенсивности совпадает в первом приближении со скоростью звука [c.462]

Звуковая волна представляет собой последовательные сжатия и разрежения воздуха, распространяющиеся со скоростью, зависящей от свойств воздуха. В звуковой волне, как и в случае отдельного импульса, сжатия и разрежения происходят столь быстро, что обмен теплом не успевает происходить и процесс протекает адиабатически (см. 134). Поэтому для скорости распространения звуковых волн малой амплитуды получается такое же выражение, как и для скорости отдельного слабого импульса сжатия [c.721]

Из уравнений, определяющих равновесную ударную адиабату, можно найти наименьшее значение скорости волны уплотнения Do, при которой о е, т. е. ре - 1. Эта скорость совпадает с равновесной скоростью звука, равной скорости распространения слабых гармонических возмущений (см. 1, 2), имеющих нулевую частоту ((о- О), и выражение для которой дано в [c.340]

Таким образом, аналогично релаксирующему газу и смеси газа с каплями или частицами полу генная из условия существования стационарной волны уплотнения равновесная скорость звука Се совпадает с фазовой скоростью распространения слабых гармонических возмущений С (со), имеющих частоту (о О, а полученная из условия существования стационарной ударной волны со скачком скорость звука f совпадает с фазовой скоростью гармонических возмущений С (со), имеющих частоту со-> >, т. е. соответствует замороженной скорости звука. [c.71]

Рассмотрим процесс распространения слабой волны возмущения в однородной смеси. Как показано в гл. 2, при изоэнтропном процессе изменения параметров в такой волне (dS = 0) характеристическая скорость истечения [c.170]

Величина, стоящая в правой части этого уравнения, есть не что иное как скорость звука в невозмущенной среде. Таким образом, в первом приближении скорость распространения слабой ударной волны равна скорости звука в невозмущенной среде. [c.107]

Очевидно, наименьшую скорость распространения имеют волны очень слабые. Такие волны принято называть звуковыми, а скорость распространения слабых возмущений — скоростью звука. У звуковой волны величина Др ничтожно мала по сравнению с р, поэтому первая дробь под знаком корня в формуле (1-07) практически равна единице. В итоге для определения скорости звука в любой среде получается простая формула [c.18]

Скоростью звука называется скорость распространения звуковой волны, или волны слабых возмущений. Подсчитывают ее обычно по приближенной формуле а ж 20 > 7 ж 201/2734 . [c.7]

При 8->0 скорость распространения ударных волн стремится к звуковой Vin— а1), а угол а стремится к углу Маха а , поэтому для слабых волн соотношения (3.6.2) с точностью до величин порядка 8 можно представить соответственно в виде [c.102]

Таким образом, волна уплотнения движется относительно невозмущенной среды перед волной со скоростью большей, чем равновесная скорость звука Се, которая равна фазовой скорости распространения слабых гармонических возмуш,ений С (со), имеющих частоту со-> О (см. (6.2.12)). Полученное выражение для С, в жидкости с пузырьками совпадает с формулой (4.2.20) для газа с каплями, если учесть, что эффективный показатель адиабаты смеси жидкости с пузырьками 1. Это совпадение связано с тем, что равновесные параметры за стационарной волной не зависят от структуры смеси. [c.37]

Таким образом, скорость распространения слабой ударной волны равна полусумме скоростей распространения слабых возмущений перед волной и за ней. [c.192]

С такой же скоростью, как и звуковые волны, распространяются в газе и любые колебания давления независимо от их частоты, и даже однократные, непериодические изменения давления. Примером такого однократного процесса является распространение слабой волны уплотнения I—1, возникшей при резком перемещении поршня в цилиндре (рис. 8.9). [c.150]

Огненный шар продолжает быстро увеличиваться в размерах в течение примерно 15 мсек за это время его радиус достигает приблизительно 90 м, а температура поверхности снижается приблизительно до 5000° К, хотя внутри огненного шара она значительно выше. При этом температура и давление ударной волны снижаются настолько, что воздух, через который проходит ударная волна, перестает светиться. Слабо видимый фронт ударной волны продолжает двигаться впереди огненного шара это явление называют отрывом ударной волны от светящегося шара. Скорость распространения ударной волны в этот период равна примерно 4500 м/сек. [c.476]

В твердом или жидком веществе ударная волна с амплитудой даже в сто тысяч атмосфер является слабой . Такая волна мало отличается от акустической она распространяется со скоростью, близкой к скорости звука, сжимает вещество всего на несколько или десяток процентов и сообщает ему скорость за фронтом, в десятки раз меньшую скорости распространения самой волны. [c.536]

Сравнение (29) с асимптотикой (19.19) показывает, что при сильном взрыве скорость распространения ударной волны с ростом ее расстояния от места взрыва убывает быстрее, чем в случае слабых ударных волн. Поэтому область применимости формул (28) решения задачи о сильном взрыве ограничена теми расстояниями, на которых ударная волна остается достаточно сильной. [c.214]

Итак, скорость (166) распространения слабой магнитогазодинамической волны (слабого разрыва) в направлении, перпендикулярном к линиям магнитной индукции, превышает скорость звука и составляет [c.233]

Основные уравнения течения. 9.2. Поступательно-вращательное течение идеальной жидкости. 9.3. Скорость распространения слабых волн. 9.4. Кризис течения и критическая скорость. 9.5. Изоэнтропическое течение газов и паров в каналах. 9.6. Непрерывный переход через скорость звука. 9.7. Неизоэптроппческое течение газа по трубам. [c.6]

Конечная скорость распространения малых возмущений (т. е. слабых волн) обусловливает невозможность перехода скорости потока через скорость распространения слабых волн без создания особых условий течения. Причина этого явления физически очевидна. Действительно, так как движущей силой в потоке жидкости является давление, то для увеличения скорости жидкости необходимо уменьшить (при заданном начальном давлении на входе в канал) давление па выходе из канала (т. е. в пространстве, куда вытекает из канала жидкость). Однако уменьшение давления передается по текуи1,ей жидкости со скоростью распространения слабых волн. При маль[х скоростях жидкости уменьшение давления на выходе из канала передается по текуш,ей жидкости внутрь канала и обусловливает перераспределение давления внутри канала, а именно, увеличение градиента давления. В результате скорость жидкости в каждом сечении канала увеличивается. [c.325]

Для воздуха, например, при 0° Ро Ро = S-I см 1сек , у = 1,4 и скорость импульса сжатия Со = 334 м/сек. Так как отношение Ро/ро меняется с температурой (йовышается с увеличением температуры), то скорость импульса сжатия в газе растет с повышением температуры. При неизменной температуре отношение ро/Ро Для данного газа не зависит от плотности и, следовательно, скорость распространения слабого импульса не зависит от средней плотности газа. Найденная скорость распространения слабого импульса сжатия 334 м/сек совпадает со скоростью звука в воздухе при тех же условиях. Это совпадение вполне понятно, поскольку скорость распространения с должна быть одинакова для всех слабых импульсов сжатия независимо от их формы и степени сжатия (пока оно мало). Звуковые волны можно рассматривать как ряд таких импульсов сжатия, следующих вплотную друг за другом и распространяющихся с одинаковой скоростью. Пока сжатия в звуковой волне невелики, она должна распространяться с той же скоростью, что и отдельные слабые импульсы сжатия. [c.580]

Из магнитной газодинамики известно, что в общем случав скорости распространения слабых магнитогазодинамических волн, которые подразделяются на быстрые (с) и медленные (с ), а также скорость распространения альфвеновской волны (Ь) зависят от угла б между выбранным направлением и вектором магнитной индукции В [c.233]

Скорость звука — скорость распространения звуковой волны, или волны слабых возмущений. Скорость распространения звука характеризует упругость и сжимаемость воздуха. Газ, в котором скорость звука больше, обладает большей упругостью и меньшей сжимаемостью по сравнению с газом, которому соответст-нует меньшая скорость звука. [c.9]

В развитии зарубежного тормозостроения проявились два направления евро пейское и американское. На железных дорогах Европы подвижной состав оснащен слабой винтовой сцепкой, поэтому здесь применяются медленнодействующие тормоза для грузовых поездов, которые могут переключаться с медленного действия на ускоренное в пассажирском поезде. После второй мировой войны были разработаны новые высокочувствительные тормозные системы с приборами диафрагменно-клапанной конструкции, обеспечивающие высокую скорость распространения тормозной волны— 250—-280 м/е. Значительное развитие получили высокоскоростные тормозные системы с колодочными, дисковыми и магни1но-рельсо выми тормозами и противоюзными устройствами. [c.4]

Сравнивая этот результат с уравнением Кристоффеля (Х1.7), видим, что он отличается только добавкой к тензору Г/у, пропорциональной квадрату пьезокоэффипиента. В кристаллах со слабым пьезокозф-фициентом эта добавка обычно мала и ею можно пренебречь. Однако для сильных пьезоэлектриков, таких, как сегнетова соль, ниобат и иодат лития и других, дополнительное слагаемое в выражении (XI.33) можег достигать значительной величины. Поскольку же уравнение (XI.32), как мы знаем, определяет скорости распространения ультразвуковых волн в кристаллах, то это означает, что [c.268]

При слабой детонации стуки возникают не в каждом рабочем цикле, амплитуда вибраций давления невелика, составляет всего несколько процентов р., и С1зедиие скорости распространения ударных волн в продуктах сгорания колеблются в пределах 1000— 1200 м/с. При диаметре цилиндра 100 мм частота вибраций равна примерно 5000 Гц. При интепспвной детонации сильные стуки с не- [c.118]

Скорость С1 иногда называют скоростью упругих волн, а скорость Со — скоростью пластических волн Со всегда меньше, чем с например, у железа = 6,8 км сек, Со = 5,7 км1сек. Скорость распространения сильных волн сжатия (ударных волн) зависит от амплитуды волны. Она всегда больше Со или близка к этой величине. Скорость распространения слабых возмущений всегда равна о, независимо от амплитуды, поскольку возмущения распространяются с такой скоростью только в том случае, когда они малы. [c.579]

Рассмотрим решение задачи о распространении волн в полупространстве, вызванных тепловым ударом на его границе 78, 79, 112]. Первыми попытками решения динамических задач термопластичности были работы Ю. П. Суворова [126, 127. Предполагалась зависимость коэффициента теплопроводности от температуры. Следствием этого предположения явилась конечность скорости распространения температурных волн, что было бы близко к действительности только в том случае, если бы описывало свойства широкого класса материалов. Принятие нелинейного уравнения теплопроводности приводит к значительному упрощению вида уравнений, дающих, однако, искусственное бездисперсионное с волной слабого разрыва решение [c.271]

Нетрудно проверить, что учет еще и членов порядка oj изменит лишь миимые части корней A,i и Яг, т. е. приведет к появлению слабой зависимости скорости распространения акустических волн от коэффициентов вязкости и температуропроводности (см. Яглом (1948))). [c.74]

Пусть теперь в начальный момент на ареале уже сушествует область, в которой концентрация аллеля А отлична от нуля (и даже, для простоты, близка к единице). Вдоль границы этой области в следующий момент времени возникает переходная полоса промежуточных концентраций, а за ее пределами — концентрация аллеля А близка к нулю. Из-за положительного давления отбора на генотипы АА тлАа к миграции область с р — будет расширяться, переходная полоса будет двигаться в сторону территорий с р со скоростью Vo = 2 /s. Эту картину мы и называем генной волной. Любопытно, что скорость распространения этой волны зависит только от приспособленности гетерозиготы Аа. Таким образом, если даже приспособленность гомозиготы АА велика по сравнению с Аа, но не слишком (h < 3s или а < 3 3 — 2), то при слабо выраженном селективном преимуществе гетерозиготы (по сравнению с аа) генная волна будет распространяться с малой скоростью. [c.114]

Пример представления результатов микросейсмокаротажных исследований показан на рис. 51,6, в. По наблюденным временам прохождения фронтов прямых продольных волн и известным глубинам построен вертикальный годограф, а по вычисленным скоростям распространения упругих волн-график интервальных скоростей. В результате интерпретации можно определить глубину сильно нарушенных сланцев (до 8 м), нарушенных сланцев (до 10 м), слабо нарушенных сланцев (до 13 м)-Ниже залегают ненарушенные сланцы со слоем нарушенных сланцев в интервале 19-21 м. При помощи сравнения с геологической доку-112 [c.112]

На рисунках 4.17, 4.18 представлены графики скоростей для двух районов работ в Прибалтике. На рис. 4.17 представлены результаты, полученные в нескольких скважинах, расположенных на профиле длиной 900 м. По скоростям распространения продольных волн разрез от поверхности до 35-40 м можно представить двухслойной моделью под слоем собственно ЗМС располагается толстый слой со слабыми вариациями скорости продольных и гидроволн. Зона мал 1х скоростей представлена слоем, в нижней части котгорого имеется градиентный переход. Таким образом, подошва ЗМС образует границу второго рода. Ниже глубин порядка 20 м скорость гидроволн можно считать [c.175]

В магнитной газодинамике доказывается, что волна Альфве-на распространяется со скоростью Ьд вдоль силовых линий магнитного поля (Ьн115н) в газе бесконечно большой проводимости (Он- -оо) и представляет собой слабую вращательную волну (составляющие скорости и магнитной индукции, касательные к ее плоскости, поворачиваются, не изменяя своей величины) существование таких волн было открыто Альфвеном в 1942 г. В волне Альфвена плотность и давление не изменяются, и она имеет конечную скорость распространения в несжимаемой жидкости. [c.233]

Скорость звука. Кроме термических коэффициентов важной характеристикой веи1ества является скорость звука. Под скоростью звука поним,ают скорость распространения в теле малых возмущений, в частности, упругих волн малой амплитуды (слабые упругие волны называются з в у к о -в ы м и). [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...