Особенность простая

Это уравнение применимо при произвольном выборе координатной системы. Однако, если выбрана конвективная координатная система (разд. 3-4), оно принимает особенно простой вид. Действительно, применяя уравнение (3-4.21), имеем [c.234]

Последняя процедура поддается алгоритмизации особенно просто и реализована практически во всех крупных программных комплексах на основе МКЭ. [c.20]

Конструктивное обеспечение настройки (К).27) обладает рядом особенностей. Простейшая схема типа той, что нока апа на рис. 10.22, а, оказывается осуществимой, как правило, лишь при п . С увеличением п длина маятников существенно уменьшается. Для обеспечения подвеса на малом плече / используют конструкции, показанные на рис. 10.22,6—д. На рис. 10.22,6 приведена схема свободной бифилярной установки маятника-противовеса / на выступе кривошипа 2 коленчатого вала, в котором выполнены отверстия радиусом (м. Такой же радиус имеют круглые [c.292]

При изучении распространения света в анизотропной среде нами были введены четыре вспомогательных поверхности — лучевой эллипсоид и оптическая индикатриса, лучевая поверхность и поверхность нормалей. Если нам известна форма одной из этих поверхностей, то путем соответствующих преобразований можно определить форму любой другой. Отметим, что при помощи оптической индикатрисы удается особенно просто рассмотреть оптические свойства кристалла. [c.258]

Переход от системы уравнений второго порядка к системе уравнений первого порядка можно осуществлять разными способами, и в результате будут получаться, вообще говоря, различные эквивалентные системы. Среди них особенно простую и симметричную структуру имеет система канонических уравнений Гамильтона. Свойства этих уравнений лежат в основе метода Гамильтона-Якоби исследования движений механических систем, а также современной теории возмущений. Канонические уравнения получаются с помощью преобразования Лежандра. [c.626]

Особенно простой вид имеют уравнения, описывающие движение жидкости, если к условиям существования интеграла Бернулли — Эйлера добавить еще условие несжимаемости жидкости. Действительно, в этом случае интеграл (162.31) будет иметь вид [c.256]

Когда разбиралась задача о траектории протона ) во взаимно перпендикулярных электрическом и магнитном полях, мы видели, что описание его движения оказывалось особенно простым, если выбрать систему отсчета, движущуюся с постоянной скоростью [c.135]

Наличие вязкости приводит к диссипации энергии, переходящей в конце концов в тепло. Вычисление диссипируемой энергии в особенности просто для несжимаемой жидкости. [c.78]

В особенности просто выглядит уравнение переноса тепла в неподвижной жидкости, где перенос энергии обязан целиком теплопроводности. Опуская в (50,2) члены, содержащие скорость, получаем просто [c.277]

Наряду с линейными особенностями, дисклинациями, в нематической среде могут существовать также и точечные особенности. Простейший пример такой особенности — точка, из которой торчат векторы п во все стороны ( еж ). [c.206]

Поэтому интерференционные полосы на поверхности пленки (клина) имеют равную освещенность на всех точках поверхности, соответствующих одинаковым толщинам пленки. В случае клина конфигурация интерференционных полос особенно проста. Очевидно, интерференционные полосы параллельны ребру клина, и картина будет периодической (см. рис. 6.3). В общем случае конфигурация интерференционных полос на поверхности пленки будет соответствовать геометрическим местам пленки, в которых она имеет одинаковую толщину. [c.124]

В 33 мы уже упоминали, что постулат Френеля, служащий для характеристики вторичных волн, интерференция которых объясняет все процессы распространения волн, являлся некоторой гипотезой, догадкой Френеля. Проведение расчетов по методу Френеля и сравнение их с опытом показывают, что гипотезу эту надо несколько изменить ввести дополнительный фактор, учитывающий наклон вспомогательной поверхности к направлению действия, обосновать добавочными рассуждениями отсутствие обратной волны и изменить начальную фазу вторичных волн на Если первые два дополнения привлекаются из соображений более или менее наглядных, то опережение фазы считается иногда чем-то таинственным , как выразился Рэлей в своей Волновой теории света . Конечно, поскольку постулат Френеля является не чем иным, как некоторым рецептом, дающим общий метод решения задач волновой оптики, то очевидно, что и видоизменение этого постулата не представляет ничего особенного просто более тщательный анализ показывает, что надо пользоваться несколько иным рецептом решения волновых задач, обеспечивающим лучшее согласие с опытом. [c.170]

Изложенное в предыдущих параграфах показывает, что рещение задач кристаллооптики можно свести к построению некоторых вспомогательных поверхностей. Мы рассмотрели две из них эллипсоид Френеля (для лучей) и эллипсоид индексов (для нормалей). Разумеется, все вспомогательные поверхности связаны между собой, так что знание одной из них позволяет более или менее сложным путем найти и остальные. Тем не менее применение различных поверхностей может оказаться полезным при разборе отдельных конкретных задач, решения которых особенно просто удается найти путем обсуждения свойств подходящей вспомогательной поверхности. [c.506]

Расчет особенно прост для нормального падения, а именно [c.897]

Особенно простой вид имеет импульсная диаграмма для случая равных масс Mi — М2 (рис. 73). Тогда [c.220]

Особенно просты по устройству изотопные источники тока,, в которых в качестве источника тепла для термоэлементов ис- [c.407]

После подстановки в это неравенство численных значений условие существования в прямоугольной яме стационарного состояния (отрицательного уровня) принимает особенно простой вид [c.490]

Плотнейшие упаковки составляют основу строения большинства кристаллических твердых тел. С точки зрения плотнейшей упаковки особенно просто описываются структуры окислов сульфидов и галогенидов, в которых основу плотнейшей упаковки составляют крупные анионы кислорода, серы и галогенов, а катионы, входящие в химическую формулу кристалла, распределяются в пустотах плотнейшей упаковки по определенному симметричному узору. Отдельные кристаллы отличаются типом плотнейшей упаковки, сортностью и числом заселенных катионами пустот, 30 [c.30]

Процессы, происходящие в твердых телах, связанные с колебаниями атомов кристаллической решетки, выглядят особенно просто, если обратиться к одному из самых фундаментальных обобщений квантовой механики. В основе этого обобщения лежит идея французского физика Луи де Бройля о том, что каждой волне с частотой со и волновым вектором к можно сопоставить частицу с энергией E—Htd и импульсом p = ftk. Так, световые (электромагнитные) волны можно рассматривать как квантовые осцилляторы излучения или считать, что они состоят и частиц — квантов, называемых фотонами. Каждый фотон имеет энергию Й.0). Аналогично, если обратиться к формуле (5.70) для энергии квантового осциллятора, то звуковую волну с волновым вектором к и поляризацией s можно рассматривать как совокупность ге(к, s) квантов с энергией Йсо(к, s) каждый и плюс энергия основного состояния /2Й<в(к, s). Эти кванты (или частицы звука) звуковой волны называют фононами. Величина ft. o(k, ь), очевидно, представляет собой наименьшую порцию энергии возбуждения над основным уровнем АЛ (к, s). Так как фонон несет наименьшую энергию, его рассматривают как элементарное возбуждение. Сложное возбуждение есть просто возбуждение, содержащее много фононов. Коллективные движения атомов в кристалле представляют собой звуковые волны, а соответствующие им возбуждения — кванты звука, или фононы. [c.161]

Особенно простой вид система (2.54) принимает для предварительно напряженной прямолинейной гибкой нити-струны (рис. 13). В этом случае [c.49]

Особенно простой вид у цилиндрических оболочек [c.256]

Особенно просто решается система (7.143), если положить v = 0. В этом случае первые два уравнения принимают вид [c.266]

Все задачи теории упругости основываются на решении приведенных систем уравнений. Если заданы все внешние сильи приложенные к телу, и требуется определить напряжения, деформации и перемещения, такую задачу называют прямой. Она. решается интегрированием системы уравнений (1.6), (1.9), (1.11),. (1.16). Если заданы перемещения, деформации или напряжения и требуется определить все остальные величины, входящие в систему основных зависимостей теории упругости, в том числе и силы, задачу называют обратной. Эта задача решается особенно просто, если заданы перемещения и требуется определить все остальное. В этом случае деформации находят из зависимостей (1.9) простым дифференцированием. Условия совместности деформаций (1.11), (1.12) будут при этом всегда удовлетворены. Для определения напряжений в теле используют зависимости (1.21) и (1.10), на поверхности тела — уравнения (1.3). [c.21]

Уравнение моментов справедливо для любой произвольно выбранной неподвижной оси. Но оно приобретает особенно простой вид для случая вращения по окружности, если в качестве оси моментов выбрать ось, проходящую через центр окружности. Тогда радиус-вектор остается постоянным по величине и направление его всегда перпендикулярно к направлению вектора момента импульса. В этом случае величина вектора момента импульса N = тиг. Так как, с другой стороны, для вращения по окружности v шг, где ш — угловая скорость вращения, то [c.302]

Особенно прост вид принципа Гамильтона (7.9) для случая, когда силы Zv, 7v, допускают силовую функцию U [c.214]

Колебательные движения системы имеют особенно простой характер в случае малых колебаний, когда мало смещение системы из положения равновесия. [c.165]

При отсутствии трения и силового воздействия газа на какую-либо машину дифференциальное уравнение количества движения приобретает особенно простой вид [c.39]

Особенно простой вид имеет решение уравнений движения (81) в случае безвихревого движения идеальной жидкости, когда завихренность равна нулю (см. выражения (2)), т. е. [c.92]

Давления как за фронтом ударной волны (р2), так и в конце зоны горения рз), очевидно, не изменяются от того, что мы обратили движение, т. е. могут быть определены по формулам (63) и (79). Можно, однако, посредством (92) придать формуле (79) следующий особенно простой вид [c.231]

При обтекании плоской пластины интегральное уравнение количества движения (59) принимает особенно простой вид [c.304]

В случае X = 1, т. е. в окрестности постоянного критического сечения сверхзвукового сопла формула (7) приобретает особенно простой вид [c.437]

Если проводимость газа очень велика (Он°°), то уравнение магнитной индукции для единичной струйки, находящейся в поперечном магнитном поле, приобретает особенно простой вид [c.227]

Высшая и низшая точки линии пересечения поверхности вращения плоскостью особенно просто определяются для случая фронтально-проецирующей плоскости. Повернем заданную плоскость, вращая ее вокруг оси, в положение фронтально-проецирующей плоскости. Ее фронтальный след пройдет через точку к. При указанном стрелкой направлении поворота углом поворота является угол S. Повернув на этот угол в принятом направлении точку тт ПJЮ кo-сти, найдем ее смещенное положение ттп. [c.213]

Секционпрованшо хорошо поддаются многие виды транспортно-подъемных устройств (ленточные, скребковые, цепные транспортеры). Секционирование в данном случае сводится к построению каркаса машин из секций н составлению машин различной длины с новым несущим полотном. Особенно просто секционируются машины со звеньевым несущим полотном (ковшовые элеваторы, пластинчатые транспортеры с полотном на основе втулочно-роликовых цепей), у которых длину полотна можно изменять изъятием или добавленпе.м звеньев. [c.46]

Изученные выше характерные особенности простейших законов движения часто встречаются как элементы фазового портрета более сложных движений. Проиллюстрируем это, построив фгюовый портрет математического маятника. [c.225]

Теперь постараемся выразить е (или s) через полную энергию Е системы. (Энергия — это еще одна величина, остающаяся постоянной при движении.) Чтобы сделать это наиболее легким способом, заметим, что значение энергии можно определить особенно просто, когда расстояние материальной точки от начала координат достигает минимума или максимума, т. е. когда вектор скорости перпендикулярен к г. Пользуясь уравнениями (56) и (57), можно выразить кинетическую эмергию в этих [c.290]

Представления о пространстве — времени, т. е. математический язык, на котором особенно просто и изящно выражается содержание специальной теории относительности, были разработаны Г. А/1инковским в 1908 г., т. е. после того, как Эйнштейн уже изложил эту теорию. Идеи Минковского не содержат принципиально новых положений, не вытекающих также из наших предыдущих рассуждений, но он продолжил такую математическую форму специальной теории относительности, которая наиболее естественно обобщается в виде общей теории относительности. Минковский начал свою статью следующими словами [c.364]

Зная свойства кардинальных плоскостей и точек, можно без труда построить изображение в любой системе, пользуясь двумя лучами, исходящими из одной точки. В частности, для линз отпадает требование тонкости. Рис. 12,27 показывает, как можно построить изображение в толстой линзе, если дано расположение ее главных плоскостей и ( юкусов. На рис. 12.27 проведены лучи, построение которых особенно просто определяет положение точки В, сопряженной с точкой В. В силу гомоцентричности пучка любой другой луч из В пройдет через В. [c.298]

В общем случае вычисление величины а не может быть сделано с точностью, превышающей 10%. Поэтому и значения магнитного момента ядер, вычисленные из рассмотрения сверхтонкой структуры, получаются недостаточно точными. Однако метод позволяет определять знак магнитного момента по расположению подуровней расщепления. Особенно простым является правило для водородиодобных атомов подуровень с большим значением F лежит выше, если магнитный момент положителен. [c.69]

Вывод формулы Резерфорда сделан в предположении, что т М. Тогда рассмотрение производится особенно просто, так как а-частица при столкновении практически не меняет своей энергии р = onst), а рассеивающее тяжелое ядро не сдвигается. В этом случае анализ удобно производить в л. с. к. [c.225]

Удобство новых форм-факторов в том, что формула Розен-блюта выражается через них в особенно простом виде [c.275]

Диффузию, ограничиваюш уюся перемещением атомов одного элемента в решетке другого, называют атомной. Этот вид диффузии наибол ее просто поддается физической интерпретации и поэтому изучен наиболее полно. Особенно простым случаем атомной диффузии является самодиффузия — перемещение атомов элементов в своей же собственной кристаллической решетке. [c.198]

В современной физике и химии предложенное Авогадро понятие получило дальнейшее расширение и развитие. Постоянная Авогадро является теперь характеристикой не только газов, но и вообще любых форм вещества (жидкой, твердой, плазмы). В атомистической теории строения вещества вместо массы возникает понятие количества вещества, что обусловлено тем, что ряд явлений и закономерностей допускают особенно простое описание, если связать их с числом часгиц вещества. Свойства отдельных частиц при этом в ряде случаев не имеют значения. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...