Уравнение магнитной индукции

Это уравнение, связывающее магнитное поле с полем скоростей в электропроводной жидкости, называется уравнением магнитной индукции. [c.196]

К уравнениям (73) и (74) следует добавить уравнение магнитной индукции (68) [c.199]

Приведем к безразмерному виду уравнение магнитной индукции (84) [c.206]

Уравнение магнитной индукции (84) применительно к единичной струйке также существенно упрощается. [c.226]

Если проводимость газа очень велика (Он°°), то уравнение магнитной индукции для единичной струйки, находящейся в поперечном магнитном поле, приобретает особенно простой вид [c.227]

Из уравнений магнитной индукции (155) и неразрывности (156) имеем [c.232]

Благодаря сферической симметрии, согласно уравнениям электромагнитного поля Максвелла, магнитная индукция В равна нулю [378]. Условие неразрывности для множества твердых частиц [c.482]

Первое уравнение выражает равноускоренное смещение электрона вдоль оси еь, параллельной вектору В магнитной индукции [c.553]

Из граничных условий для В и И на поверхности образца можно определить поведение поля на полюсах и экваторе при изменении Я . Как и в случае сверхпроводящего образца, поле на полюсах равно магнитной индукции внутри образца. Это следует из уравнения (7.8) при условии [c.623]

Добавляя к уравнениям (62) уравнение неразрывности линий магнитной индукции (43) [c.195]

Уравнение для завихренности вектора напряженности магнитного поля (61) с помощью (38) заменим уравнением завихренности вектора магнитной индукции [c.195]

Это уравнение тождественно уравнению вихря скорости в гидродинамике идеальной жидкости, которое означает, что линии вихря движутся вместе с жидкостью. Но в данном случае речь идет о линиях магнитного поля, которые оказываются жестко связанными с веществом — вмороженными , и если частицы жидкости движутся, то линии магнитной индукции перемещаются вместе с ними (частицы не могут пересечь линий индукции). [c.196]

Из уравнения неразрывности линий магнитной индукции (43) имеем [c.208]

В связи с наличием магнитной индукции В давление по сечению канала переменно. Изменение давления в поперечном направлении можно определить из уравнения движения (82) в направлении оси у. [c.213]

Здесь Я—вектор напряженности магнитного поля, Е — вектор напряженности электрического поля, / — вектор плотности тока. Ре — плотность электрических зарядов. Я, В — векторы электрической и магнитной индукции. К этим уравнениям надо добавить закон Гука. Уравнения движения (1.11) при наличии электромагнитных полей принимают вид [c.240]

Уравнение (XV.5) показывает, что вектор магнитной индукции соленоидален, т. е. расхождение этого вектора равно нулю. [c.391]

Если уравнение кривой магнитной индукции материала [2] [c.6]

И наконец, в заключение этого параграфа мы обратимся к электромагнитному полю. Магнитная индукция В, напряженность магнитного поля Н, вектор электрической индукции D и напряженность электрического поля Б удовлетворяют в вакууме уравнениям [c.215]

Широко распространенным и достаточно эффективным методом теоретического исследования теплопроводности капиллярно-пористых тел и дисперсных сред является использование для этой цели принципа обобщенной проводимости [Л. 5-35, 5-36), базирующегося на аналогии между дифференциальными уравнениями стационарного потока теплоты, электрического тока, электрической и магнитной индукции, потока массы. Такая аналогия дает возможность использовать для расчета тепловой проводимости системы основные соотношения электростатики и электродинамики. [c.345]

Определим ЛМ в уравнении (51,3), используя при этом магнитную индукцию для нормального и сверхпроводящего состояний. [c.195]

Воспользуемся тем же расположением осей координат относительно трубы, что и на рис. 154. Неизвестными величинами в разбираемой задаче являются поле скоростей V, электрическое напряжение Е и магнитная индукция В. Покажем, что в рассматриваемом случае бесконечно длинной трубы постоянного сечения со стенками из однородного материала и постоянной толщины б, которую будем считать малой по сравнению с размерами сечения трубы, решение задачи можно свести к определению двух функций Гг = (х, у) и = В х, у), а электрическое поле Е из уравнений [c.392]

Это уравнение подобно выражению для вектора магнитной индукции силовой характеристики поля) в некоторой точке С, создаваемой витком с током величиной / (см. рис. 64,0) [c.114]

В классической электродинамике электромагнитное поле в свободном пространстве описывается двумя векторами Е и Н, называемыми напряженностями соответственно электрического и магнитного полей. Для учета влияния этих полей на вещество необходимо ввести еще два вектора, а именно вектор электрического смещения D и вектор магнитной индукции В. Эти векторы связаны между собой уравнениями Максвелла, которые в системе единиц СИ записываются следующим образом [c.9]

В столбцах 2 и 4 табл. 1.1 записаны уравнения такого типа. Они связывают тепловой поток и градиент температуры V Т,- поток электричества iei, электрическую индукцию О,- и напряженность электрического поля у,- магнитную индукцию В/ и напряженность магнитного поля Н/ поток массы и градиент концентрации V С,- и т. д. Следовательно, определение теплопроводности X, электропроводности а, магнитной проницаемости ц, диффузии D и некоторых других физических параметров гетерогенных систем можно свести к определению так называемого обобщенного коэффициента проводимости Л. Структура последнего будет одинакова, если уравнения и условия однозначности (столбцы 2—4), описывающие данные явления, имеют одинаковый вид. [c.6]

Здесь и Ж — напряженности электрического и магнитного полей, D W В — электрическая и магнитная индукция, / — плотность тока. Уравнения Максвелла дополняются материальными уравнениями. В случае изотропной среды без дисперсии они имеют вид [c.9]

Применительно к магнитогидродинамическому турбулентному пограничному слою несжимающей жидкости в случае малых значений магнитного числа Рейнольдса (Кн<1), когда влиянием пульсаций магнитной индукции можно пренебречь В 0), уравнение установившегося осредненного движения отличается от уравнения (102) гл. VI, используемого при отсутствии магнитного поля, только одним дополнительным членом — осред-ненной электромагнитной объемной силой [c.250]

Электрический КПД МГДГ г)э определяют с номощью уравнений энергии pvdildx = jdE и работы, затрачиваемой на проталкивание газа через магнитное поле vdpldx = jwB, где г , р и со — соответственно давление, удельный объем, плотность и скорость газа Е ш В — напряженность электрического поля и магнитная индукция / — плотность тока i — энтальпия газа, [c.76]

Согласно Максвелла уравнениям, источниками М. п. являются электрич. токи, маги, моменты и переменные электрич. ноля (о природе источииков М. п. в разл. средах см. в ст. Магнетизм, Магнетизм макрочастиц). М. п. в среде обычно характеризуется. двумя аксиальными векторами магнитной индукцией В и напряжённостью магнитного поля Н. Эти векторы не независимы, а связаны между собой т. н. материальным ур-ннем В В(Н), различным для различных сред. О более общей зависимости В=В Н, Г, р,. ..) (Г — теми-ра, р — давление,. . . ) говорят как о магн. ур-нии состояния вещества. В вакууме Я=Н (в СГ( ) и ]п И х Н (в СИ), где p,Q — магнитная постоянная. Различие между векторами К и в среде связано с наличием в ней микроскопия, магн. моментов. В СИ [c.665]

Bj - вектор магнитной индукции внутри частиць , Тл. Проинтегрируем уравнение (143) по площади круга поперечного сечения текущего радиуса внутри частицы (л ) [c.95]

Электромагнитное поле считается известным, если в каждой точке пространства известны два вектора магнитной индукции В и напряженности электрического поля Е. Эти векторы (или величины, которые могут быть через них выра/ены) и являются характеристиками состояния в электродинамике. Однако при рассмотрении технических электромеханических устройств можно ограничиться случаем, когда бесконечное множество величин В и Е выражается через конечное число других величии, входящих ti уравнения электромеханических колебаний формально аналогично обобщенным координатам и скоростям в механике. Для этого должны выполняться условия, называемые условиями квазистационарноспш и состоящие в том, что можно не учитывать электромагнитные волны. Кроме того, поперечные размеры прово,"нпков должны быть малы по сравнению с их длиной (такие проводники и токи в них назы-нают линейными), исключение могут составлять проводники — обкладки конденсаторов. Сформулированным условиям удовлетворяют почти все технические электромеханические устройства. [c.332]

Уравнения (23) позволяют образовать единицы магнитной индукции и индуктивности в гауссовой системе. Эти единицы носят на-звайиэ гаусс (Гс) и сантиметр (единица индуктивности системы СГСМ, как и единица электрической емкости системы СГСЭ, обладает размерностью длины). Учитывая, что размер единицы обратно пропорционален числовому значению физической величины, получаем [c.76]

Если в нерационализованное уравнение входит величина цо или во, а остальные из входящих в него величин при рационализации не изменяются, то достаточно заменить Цо на рс/4я и ео на 4пво. Так, выражения для магнитной индукции поля прямолинейного тока и для индуктивности соленоида [c.118]

Предполагая внешнее магнитное поле перпендикулярным к поверхности тела Вх = О, Bj, == В обозначения те же, что в 80), внешнее электрическое поле отсутствующим (Е = 0), а жидкость нейтральной, воспользуемся общими уравнениями (96) и (97) гл. VIII движения вязкой проводящей несжимаемой жидкости, причем остановимся на случае малых магнитных рейнольдсовых чисел Рвщ = UooBlv , где — кинематический коэффициент магнитной вязкости, когда можно пренебречь зависимостью магнитной индукции В от у ж считать В = 5 (ж). [c.484]

Реализация частной подпрограммы определения магнитной индукции Земли на оси инерциальной системы координат Oxjlj z производилась на основании системы уравнений [c.195]

Решение системы уравнений (4.169) дает возможность определить токи, формируемые в катушках магнитопривода для создания магнитного диполя и поддержания в плоскости вращения ортогональности между вектором магнитной индукции Земли и диполем катушек. Это требовало выполнение условий [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...