Флуктуации зависимость от времени

Действительно, временные изменения оптических неоднородностей, вызванных флуктуациями энтропии или температуры (см. (160.2)), подчиняются уравнению температуропроводности, решение которого в данном случае дает экспоненциальную зависимость от времени. Следовательно, в этом случае функция, модулирующая амплитуду световой волны, экспоненциально зависит от времени, и в рассеянном свете возникнет спектральная линия с максимумом на частоте первоначального света — центральная компонента — с полушириной [c.595]

Рис. 6.11. Зависимости от времени случайных параметров импульсов генерации синхронно-накачиваемого лазера на красителе при накачке непрерывным цугом импульсов с флуктуирующей длительностью (относительное стандартное отклонение флуктуаций —- 10 %) [26]

Перейдем теперь к оценке характеристик флуктуаций /(р, t). В силу нормальности принимаемого поля сохраняется и относительная величина дисперсии интенсивности но она приобретает зависимость от времени [c.38]

С. Н. Журковым разработана флуктуационная теория прочности полимеров, согласно которой разрыв полимерного материала под действием внешних сил является процессом, протекающим в зависимости от времени. Скорость его зависит от соотношения энергии межмолекулярных связей и тепловых флуктуаций Разрыв происходит вследствие тепловых флуктуаций, а растягивающее напряжение способствует флуктуационному процессу. Разрыв всегда происходит по химическим связям. Любое упрочнение структуры полимера приводит к более согласованному сопротивлению линейных молекул их разрыву, поэтому, например, при ориентации прочность материала повышается. При деформации полимерных материалов так же, как и для металлов, наблюдается статическая и динамическая выносливость. Зависимость долговечности полимера от напрян ения, температуры и структуры выражается, формулой [c.401]

Фиг. 74. Зависимость от времени средней относительной флуктуации напряженности поля, связанной с элементарным возбуждением.

Наличие ветра приводит к зависимости от времени величин X и ф. Если скорость ветра перпендикулярна к направлению распространения волны, то расчет, основанный на применении модели (2.4.42), дает следующие зависимости для спектральной плотности флуктуаций X и ф [c.109]

Узкий канал примыкает к камере при 1 < х < Ц, у = О, его длина Рассчитывается мгновенное и среднее по времени и площади давление на дно узкого канала. При этом вводится как параметр интервал времени, по которому проводится осреднение (аналог времени интегрирования цифровых приборов). Рассчитывается зависимость от времени средних по объему характеристик газа и относительных флуктуаций этих величин. Проводится сравнение осредненного давления на дно узкого канала со средним давлением в тестируемом объеме. Тем самым моделируется измерение давления. [c.115]

Нерегулярное нагружение элемента конструкции в эксплуатации может быть описано с единых позиций синергетики в соответствии с изложенными выше представлениями. При сохранении ведущего механизма разрушения или до нарушения принципа однозначного соответствия процесс накопления повреждений в открытой системе описывается единственным образом по одному из уравнений синергетики. Нерегулярное нагружение вызывает усиление или уменьшение флуктуаций в зависимости от того, насколько близко на переходных режимах внешнего нерегулярного воздействия система подходит к точке бифуркации. Если поведение системы рассматривается вдали от критических точек, то ее описание сводится к анализу управляющего параметра, характеризующего реакцию материала на воздействие в любой момент времени. [c.126]

Акустические наблюдения импульсной генерации типа 3 (рис. 6.1), генерируемой единичным эмиссионным центром, показывают, что при увеличении тока происходит смещение усредненного спектра шумов в более высокочастотную область, т. е. среднее число импульсных переключений тока в единицу времени с ростом тока увеличивается. Укорочение на три порядка максимального интервала между импульсными переключениями при увеличении тока с 1 нА до 10 мкА подтверждает наблюдаемое явление. В то же время при наблюдении эмиттирующей поверхности в автоэмиссионном проекторе видно, что количество эмиссионных центров в терминах автоэмиссионной картины при увеличении тока с 1 нА до 10 мкА практически не меняется. Это позволяет заключить, что с увеличением тока скорость флуктуационных процессов на поверхности катода возрастает. Возрастание скорости процесса при измерениях а аналогично эффекту увеличения что при неизменности должно приводить к уменьшению зависимости а от времени. Таким образом, наблюдаемое уменьшение разброса является результатом сдвига флуктуаций эмиссионных областей и центров в область более коротких времен за счет возрастания скорости флуктуационных процессов на поверхности катода. Увеличение тока с 1 нА до 10 мкА приводит также к росту скорости импульсного переключения эмиссионных центров с временами фронтов от 1 мс для токов 1 —ЮнА до десятков наносекунд и менее для тока 10 мкА. Предельно короткие значения фронтов не разрешены. [c.222]

На основании полученных результатов предлагается модель процесса, в которой общий ток, текущий через катод, представлен в виде суммы токов независимо флуктуирующих центров эмиссии, что обуславливает близость распределения вероятности автоэмиссионного тока к нормальному. Возрастание тока увеличивает скорость флуктуационных процессов на поверхности центров эмиссии, что сдвигает флуктуации автоэмиссионного тока в область более коротких времен, приводя к уменьшению амплитудной зависимости флуктуаций от времени. Это подтверждено и в [290]. [c.223]

ШУМ — беспорядочные колебания (флуктуации) разл. физ. природы, отличающиеся сложной временной и спектральной структурой. В радиоэлектронике под Ш. принято понимать любые нежелательные возмущения, как правило, аддитивно накладывающиеся на полезный сигнал и искажающие его передачу, приём или индикацию. В зависимости от физ. природы Ш. подразделяются на акустические и электрические. [c.479]

При напряжениях, меньших протекает процесс обратимой ползучести (последействия), идущий с весьма малой деформацией и обычно не учитываемый. При температурах меньших 0,5 Т,гл, но напряжениях выше а р, устанавливается низкотемпературная ползучесть, имеющая неустановившийся характер. Так как зависимость деформации от времени для этого вида ползучести выражается логарифмической функцией, то она называется логарифмической ползучестью. Ее скорости малы, а механизм связан с флуктуациями термических напряжений до уровня, способного вызвать дополнительную пластическую деформацию с течением времени. Поскольку с возрастанием деформации флуктуации напряжений приводят к дополнительному упрочнению материала, с ростом деформации ее дальнейшее протекание все более затухает и скорость ползучести снижается. Исключением из этого общего случая является, например, замедленное разрушение закаленной стали, при которой в результате значительной неупорядоченности границ зерен и насыщенности их вакансиями и в условиях низкотемпературной ползучести возможно образование межзеренных трещин [87]. При напряжениях, близких к пределу прочности, можно вызвать разрушение образцов технического железа даже при отрицательной температуре (—60 С). В этом случае можно полагать, что процесс логарифмической ползучести при таких высоких напряжениях приводит к образованию шейки в образце, что и вызывает разрушение в отличие от затухания процесса деформирования при умеренном уровне напряжений. [c.18]

Рис. 5.24. Зависимость приведенной дисперсии флуктуаций параметров сформировавшихся солитонов от времени корреляции начальных возмущений а — флуктуации амплитуды б — флуктуации скорости (сплошные линии — расчеты по методу возмущений, точки — численный эксперимент [54])

Когда развертка, содержащая линию лазера и эталонного источника, заканчивается, направление вращения изменяется на обратное. В результате получают ряд спектрограмм, из которых можно извлечь зависимость флуктуаций длины волны лазера от времени. Время усреднения равно длительности одной развертки. [c.430]

Г.,Хакен считает, что в определенном смысле можно говорить об обобщенном дарвинизме, действие которого распространяется не только на органический мир, но и на неорганический возникновение макроскопических структур обусловлено рождением коллективных мод под действием флуктуаций или отбора наиболее приспособленной моды или комбинации таких мод. Решающим фактором при этом является время, т. е. надо исследовать эволюцию системы во времени. В этой связи наиболее информативным видом испытания материала на прочность являются испытания на усталость с изучением изменения скорости роста трещины в зависимости от уровня накачки энергии за цикл в сочетании с фрактографическим анализом. Именно фрактографический анализ позволяет видеть рождение коллективных мод разрушения, их конкуренцию и отбор наиболее приспособленной моДЫ разрушения при данном уровне упругой энергии в системе. [c.102]

Флуктуации плотности могут наблюдаться экспериментально при исследовании рассеяния лазерного света в одноатомных газах. Характеристики света, рассеиваемого жидкостями, зависят от флуктуаций диэлектрической постоянной материала, заключенного в заданном элементе объема. Вообще говоря, диэлектрическая постоянная г зависит от локальной массовой плотности и температуры, но для газообразных систем, состоящих из простых неполярных молекул, зависимость е от температуры очень мала. Спектр рассеянного света зависит от временной корреляции флуктуаций диэлектрической постоянной и, следовательно, от корреляционной функции плотность-плотность 0( х —х" ,/) = (р(х,/)р(х 0)) или, точнее, от ее фурье-преоб-разования 5 (к, со). [c.383]

Время, затрачиваемое светом на прохождение через атмосферу,— лишь малая часть времени флуктуации случайной составляющей показателя преломления пь По этой причине зависимостью величины Пх от времени часто пренебрегают, рассматривая только пространственные свойства. Если в той или иной задаче представляет интерес и временная зависимость, то она вводится на основе гипотезы замороженной турбулентности (называемой также гипотезой Тейлора), согласно которой данная реализация случайной структуры П1 дрейфует через измерительную апертуру с постоянной скоростью (определяемой локальными ветровыми условиями), но без каких-либо других изменений. [c.364]

Рис. 10.15. Верхние кривые обоих рисунков—зависимость интенсивности света от времени [10.16]. Вертикальными линиями отмечены моменты прибытия отдельных фотонов на фотоприемник. Рисунок а — обычная лампа. Происходит группировка фотонов. Соответственно этому в интенсивности света имеются сильные флуктуации. Рисунок б — излучение лазера. Приблизительно сохраняется неизменным средний интервал между фотонами. Соответственно этому наблюдается гладкий ход интенсивности излучения во времени.

Параметрическое усиление связано с распадом фотона накачки на сигнальный фотон и фотон холостой волны. При изложении основных представлений об этом явлении в п. 3.151 мы принимали, что падающая лазерная волна (волна накачки) может описываться как зависящее от времени с-число. Наряду с главной временной зависимостью ехр(—гюр/) была учтена фазовая флуктуация лазерной волны согласно закону ехр[1фр(<)]. Далее было принято, что лазерная волна заметно не ослабляется и поэтому возможен расчет с постоянным во времени модулем ее амплитуды. [c.470]

Подробные экспериментальные исследования, выполненные в ИОА СО АН СССР [4, 9] были направлены на изучение зависимости частотно-временного спектра и дисперсии флуктуаций интенсивности от параметров лазерного пучка (>1 = 0,63 мкм) и от характеристик атмосферных осадков. Измерения производились одновременно в двух лазерных пучках с разными параметрами (по расходимости и диаметру) или с различными длинами трасс (от 130 до 1310 м). Чтобы исключить осредняющее действие апертуры приемной системы, диаметры диафрагм перед приемником были выбраны достаточно малыми (0,1 мм). Угол зрения приемников составлял 10 рад. Оптические измерения сопровождались одновременными наблюдениями интенсивности осадков и размеров частиц гидрометеоров. [c.232]

В главах 1 и 2 книги содержатся сведения о турбулентных флуктуациях показателя преломления и методах теории распространения электромагнитных волн оптического диапазона в случайно-неоднородных средах. Специальный раздел посвящен методам решения задач на локационных трассах. В главах 3—6 излагаются результаты экспериментальных и теоретических исследований статистических характеристик поля пучков оптического излучения, распространяющегося в турбулентной атмосфере на связных трассах. Анализируются средняя интенсивность, когерентность, пространственно-временная структура флуктуаций фазы и интенсивности излучения, случайная рефракция оптических пучков в зависимости от турбулентности на трассе и параметров приемной и передающей оптических систем. В главах 7 и 8 рассматриваются результаты исследований распространения лазерного излучения на локационных трассах. Дается последовательный теоретический анализ влияния интенсивности турбулентности, свойств отражающей поверхности и параметров лазерного источника, отражателя и приемника на эффекты, обусловленные корреляцией встречных волн. Систематизируются результаты экспериментальных исследований распространения лазерного излучения на трассах с отражением в турбулентной атмосфере. В главе 9 описаны методы и аппаратура лазерного зондирования атмосферной турбулентности. [c.6]

Из формул (5.36) — (5.39) следует, что в условиях сильных флуктуаций интенсивности масштаб временной корреляции полностью определяется длиной волны излучения, длиной трассы и интенсивностью турбулентности на трассе. При этом зависимость от дифракционного размера передающей апертуры и фокусировки излучения исчезает. Характерный масштаб временной корреляции Тс, определяемый из условия 6/(тс)=в одинаков, в отличие от радиуса пространственной корреляции г/, и для плоской, и для сферической волн [c.105]

В данной главе нас будут интересовать в основном корреляционные функции и дисперсии флуктуаций амплитуды и фазы волны. Особое внимание мы уделим их зависимости от частоты, длины трассы и параметров турбулентности. Дальнейшие главы посвящены другим аспектам флуктуаций волн, а именно нахождению структурных функций, временным флуктуациям и анализу частотных спектров. [c.98]

Зависимость флуктуаций от времени 535 [c.535]

Остальные формы флуктуаций могут быть представлены как результат наложения указанных конфигураций с различными амплитудными и временными характеристиками друг на друга. Флуктуации имеют явно выраженный импульсный характер. В области токов 1 —10 мА импульсные формы флуктуаций часто разрешены, и даже при t = 100 с на реализациях удалось обнаружить отдельные импульсы. При увеличении тока до 1 — 10 мкА значение а/1 уменьшалось (а — среднеквадратичное отклонение, / — среднее значение тока катода). Разброс значений /, а от реализации к реализации становился существенно меньшим, а с ростом образовался гораздо более воспроизводимый, чем в случае малых токов, шумоподобный сигнал. Увеличение тока до 50 мкА ещ более снизило относительную величину флуктуаций. Значение а/1 измеренное ИД (см. рис. 6.1 (3.5)) при токе автокатода / = 10 мкА, составило 3—7, а при = 50 мкА оно порядка 2—4, т. е. увеличение тока с 1 нА до 50 мкА снижает относительную величину величину флуктуаций и уменьшает их амплитудную зависимость от времени, что согласуется с результатами, полученными в [162] на частотах менее 1 Гц. С ростом токоотбора стабильность тока исследованных автокатодов в НЧ и ВЧ областях [c.220]

На фиг. 4 наряду с мгновенным давлением на дно канала приведено осредненное по времени и площади сечения канала давление. В рассматриваемом варианте оно устанавливается приблизительно равным р) - 14.6, причем относительная флуктуация давления равна Ьр 0.3. В экспериментах измеряется давление, осредненное по некоторому промежутку времени, связанному с измерительной аппаратурой. Этот промежуток времени является дополнительным параметром. На фиг. 4 результаты офеднения приведены при использовании временного промежутка Дг = 1. Следует обратить внимание на существенное различие значений осредненного давления на дно канала и среднего давления в камере. Последнее равно Мр = 13.52 при относительной флуктуации Др в пределах 0.2. Это значение Мр( ) отличается от начального значения Мр(0) на 0.7% (Мр(0) = = 13.44). В камере в различных ее частях давление (р), полученное осреднением по всему интервалу времени, также близко к феднему по объему значению Мр. Это видно из фиг. 5, на которой цифрами отмечены зависимости от времени различных давлений. Кривая I -феднее по объему давление Мр, 2-6- осредненные по времени значения (р) соответственно в точках с координатами (х, у) (0.25,0), (0,0.5) (0.25, 1), (1, 1), (2, 0.5), 7 - давление в начале узкого канала, 8 -в его конце (у дна). Таким образом, в то время как в камере давление более или менее выровнялось, давление в узком канале и прилегающей к нему области камеры в среднем выше. [c.119]

Исследования флуктуаций тока автоэлектронной эмиссии представляют помимо чисто научного [280, 281] большой практический интерес [282] для разработки автоэлектронных катодов. Экспоненциальная зависимость тока автоэмиссии от прозрачности потенциального барьера, через который туннелируют электроны, обусловливает сильную зависимость флуктуаций тока от процессов, происходящих на поверхности автокатода и в его приповерхностных областях, что дает высокую чувствительность метода измерения шумов для исследования поверхности. Спектральные характеристики, в особенности низкочастотные флуктуации, несут информацию о временных и статистических параметрах электронных и адсорбционно-миграционных процессов на поверхности автокатодов. [c.219]

Анализ флуктуаций на стационарность в широком смысле был выполнен по методу статистической изменчивости [288]. Известно, что при конечном значении дисперсия для стационарных процессов также зависит от времени, и мерой такой зависимости может служить величина у, представляющая собой относительное среднеквадратичное отклонение а от своего среднего значения на выходе измерителя дисперсии. Введем условно коэффициент неста-ционарности [c.221]

Если при всех смещениях (г) анергия системы увеличивается (61У > 0), то система находится в устойчивом состоянии с наименьшей потенциальной энергией и все отклонения от положения равновесия не могут нарастать во времени. Если 61У может принимать отрицательные значения, т. е. при нек-ром смещении система может перейти в состояние с меньшей потенциальной энергией, то рассматриваемая система неустойчива. Границу между устойчивыми и неустойчивыми состояниями образуют такие состояния, в к-рых исчезает упругость по отношению к одному определённому типу смещений. Для нахождения границы устойчивости обычно исследуют, при каких условиях появляются состояния, близкие к равновесному, е помощью ур-нпя И = 0. т. е. соответствующие нулевым собств. частотам, (т. н. безразличное равновесие). В линейной теории Н. п. стационарных состояний нарастание флуктуаций во времени носит экспоненциальный характер ехр(у(). Здесь у — инкремент неустойчивости — величина, характеризующая степень неустойчивости системы, быстроту возбуждения в ней колебаний. Порядок величины инкремента самых быстрых МГД-шеустойчивостей у/г, где г— характерный пространств, размер конфигурации, V — характерная скорость (альвеновская, либо скорость звука, в зависимости от типа Н. п.). [c.346]

Адиабатич. флуктуации описываются возмущениями метрики Фридмана — Робертсона — Уокера скалярного типа, к-рые эффективно сводятся к неоднородному возмущению ньютоновского гравитац. потенциала и связанному с ним возмущению полной плотности энергии вещества. Кроме того, у вещества появляется потенциальная (т. н. пекулярная) скорость относительно выделенной космологии. системы отсчёта, в к-рой невозмущённая метрика дростраиственно однородна. В зависимости от характера временной эволюции адиабатич. флуктуации принадлежат к растущей (квазиизотропной) или падающей моде. Только первая мода совместима с условием малости П. ф. при г 10 . Для растущей моды П. ф. безразмерная амплитуда возмущений метрики в сияхроввой системе отсчёта не зависит от времени на нач. стадиях расширения Вселенной, когда пространственный масштаб флуктуаций Ь сч R t) больше размера космология, горизонта границы области двусторонней причинной связанности, см. Вселенная) с1, каковы бы ни были свойства вещества (необ.ходимо только выполнение причинности принципа). Поэтому, с точки зрения классич. теории гравитации, эта амплитуда (10 —10 ) должна быть задана как нач. условие для Вселенной в момент её выхода из сингулярности космологической (Большого Взрыва), — 0. [c.554]

В плёнках ХСП с двумя металлик, электродами П. 3. наблюдаются при постоянном, переменном и импульсном напряжении. Пороговые ток / и напряжение не зависят от полярности напряжения, а также от темп-ры Т в диапазоне 2—250 К при повышении Т они претерпевают скачок /п возрастает, напряжение падает и затем слабо изменяются с Т, вплоть до размягчения материала. Аналогично зависят и от длительности импульса напряжения V, и скачок параметров наблюдается при длительности импульсов, близкой ко времени диэлектрик, релаксации материала. В зависимости от амплитуды импульсов переключение может возникать как на переднем фронте импульса (длительность 50 пс), так и с задержкой. В последнем случае в образце формируется канал, в к-ром пороговые условия реализуются раньше, чем в остальной части образца. Трансформация канала в токовый шнур происходит скачком, когда канал теряет флуктуац. устойчивость (см. Флуктуации электрические), а плотность тока вне канала достигает критик, величины. Если плотность тока вне канала не достигает критик, величины, преобразование канала в шнур происходит плавно (П. э. вырождаются ). [c.558]

Лит. Шафранов В. Д., Равновесие плазмы в магнитном поле, в сб. Вопросы теории плазмы, в. 2, М., 1963, с. 92 Арцимович Л. А,, Сагдеев Р. 3., Физика плазмы для физиков, М., 1979, гл. 2, 9 К а д о м ц е в Б. Б,, Коллективные явления в плазме, М., 1988, гл. 1, 3. В. Д. Шафранов. РАВНОВЕСИЕ СТАТИСТИЧЕСКОЕ — состояние замкнутой сгатистнч, системы, в к-ром ср. значения всех физ. величин и параметров, его характеризующих (напр., темп-ры и давления), не зависят от времени. Р. с.— одно из осн. понятий статистической физики, играющее такую же важную роль, как равновесие термодинамическое в термодинамике. Р. с. не является обычным равновесием в механич. смысле, т. к. в системе постоянно возникают малые флуктуации физ. величин около их ср. значений равновесие является подвижным, или динамическим. В статистич. физике Р. с, описывают с помощью разл. Гиббса распределений (микро-канонич., кавович. и большого канонич. распределения) в зависимости от типа контакта системы с окружающей средой (термостатом), запрещающего или разрешающего обмен с ней энергией или частицами. Статистич. физика позволяет описать также флуктуации в состоянии Р. с. [c.195]

СТАБИЛЬНОСТЬ ЧАСТОТЫ — основная характеристика периодич. процессов, а также характеристика приборов и устройств, генерирующих периодич. колебания (см. Автоколебания). С. ч. характеризуется зависимостью частоты от времени. Измерение С. ч. сводится к сравнению частоты данного генератора с частотой более стабильного источника, напр. с образцовой мерой частоты или с эталоном частоты. Результат сравнения зависит от затраченного времени. Это значит, что С. ч. данного источника колебаний не является вполне определённой величиной. Различают кратковременную С. ч., отображающую влияние флуктуац, процессов, и долговременную С. ч., зависящую от изменений параметров генератора колебаний вследствие внеш. воздействий. Иногда говорят об а б-солютной и относительной С. ч., имея в виду соответственно изменение значения частоты генератора при многократных включениях и выключениях и изменение значения частоты генератора при его непрерывной работе. Последняя может быть определена не только путём сравнения с эталоном, но и измерением автокорреляции частоты генерируемого колебания. [c.660]

Во всём процессе Э. б. и в каждом из периодов различают конвергентные и дивергентные стадии. В результате конвергентной стадии свойства живых объектов становятся одинаковыми (стадии образования единого кода и формирования вида). В дивергентной стадии вид расщепляется, т. е. из одной популяции образуются две (или более) различающиеся по свойствам популяции (стадии образования первичных гиперциклов, появления многообразия живых объектов, зарождения новых видов при освоении новой экологич, ниши, в частности новых источников питания и энергии). В процессе дивергентной стадии численность нового вида возрастает экспоненциально, затем рост прекращается, в конвергентной стадии численность постоянна. По исчерпании ресурсов экологич. ниши численность резко падает и часто вид исчезает кривая зависимости численности от времени называется логистической. Переход от дивергентной фазы к конвергентной совершается быстро и сопровождается большими флуктуациями. Матем. моделирование переходных процессов [c.485]

График зависимости кинетического фактора / (р) от волнового числа приведен на рис. 10.12. Для р<ркр в области лабильности / (р)>0 и концентрационные волны растут со временем экспоненциально. В метастабильной области, р>ркр, (Р)< <0, твердый раствор остается гомогенным, так как в соответствии с уравнением (10.10) флуктуации затухают со временем. В области лабильности наиболее быстро растут волны с волновым вектором Рт=ркр/У2, поэтому на начальных стадиях распада в твердом растворе преимущественно возникают неоднородности состава с характерной длиной волны Кт = 2п1Кт. [c.216]

X Флуктуации подчиняются закону Пуассона. Производя измерения с Рис. 30. Зависимость логариф- радиоактивными препаратами, надо ма активности от времени всегда это учитывать и определять [c.94]

Результаты экспериментального исследования границ применимости формул для флуктуаций интенсивности однократного рассеяния при больших углах рассеяния получены в работе [26]. Измерения флуктуационных характеристик были проведены для угла рассеяния р = 60°. Источником когерентного излучения служил газовый лазер (Х = 0,63 мкм). Угол зрения приемной системы составлял 30, временное разрешение было не хуже 3 мс. Результаты измерений полуширины спектра флуктуаций в зависимости от оптической толш,и рассеивающего слоя (изменение за счет концентрации рассеивателей) представлены на рис. 7.8. Как видно из сравнения кривых 1 и 4, эффективная ширина спектра [c.219]

Зависимость флуктуаций от времени. Корреляционные функции, спектральные представления, соотношения Винера — Хжнчина [c.533]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...