Распад фотона

Поскольку энергия фотона равна со, а импульс fe, то формулы (18.31) и (18.32) можно интерпретировать как законы сохранения импульса и энергии при распаде фотона накачки на пару [c.411]

П. р. объясняется спонтанным распадом фотонов падающего света на пары фотонов с меньшими энергиями в результате взаимодействия эл.-магн. поля с веществом. Состояние вещества при этом не изменяется (в отличие от большинства др. видов неупругого рассеяния), поэтому выполняется закон сохранения энергии для фотонов [c.543]

Наблюдение спонтанного распада фотона [c.337]

Точное положение 91 в указанном интервале зависит от статистических свойств сигнальной и холостой волн, вернее от положений фаз этих волн по отношению к волне накачки. Но независимо от начального состояния сигнальной и холостой волн (в частности, при = 0), 91 1. Это означает, что в любом случае происходит усиление сигнальной волны такой процесс инициируется спонтанным распадом фотонов накачки. [c.348]

Параметрическое усиление связано с распадом фотона накачки на сигнальный фотон и фотон холостой волны. При изложении основных представлений об этом явлении в п. 3.151 мы принимали, что падающая лазерная волна (волна накачки) может описываться как зависящее от времени с-число. Наряду с главной временной зависимостью ехр(—гюр/) была учтена фазовая флуктуация лазерной волны согласно закону ехр[1фр(<)]. Далее было принято, что лазерная волна заметно не ослабляется и поэтому возможен расчет с постоянным во времени модулем ее амплитуды. [c.470]

Такой же порядок величины имеет и вероятность распада фотона накачки на стоксов фотон и фонон при обычном КР в конденсированных средах. Заметим, что в (46) величины со з и а также X являются функциями угла рассеяния б , из-за связи А = 0. В некоторых вырожденных направлениях и- — и , и Ра резко возрастает. В этих направлениях крутизна перестроечной кри- [c.26]

Полная вероятность распада фотона накачки на пути I при наличии синхронизма во всем интервале частот О — сод будет иметь порядок [c.27]

Как уже говорилось в 1.1, параметрическое (ПР) и поляритонное (РП) рассеяния наглядно объясняются распадом фотонов накачки на пары фотонов с дробными энергиями. Мы здесь попытаемся рассмотреть это явление более подробно, исходя из различных точек зрения. [c.175]

Введем также дифференциальное сечение распада фотонов накачки на кристалле в целом, равное скорости рождения пар при единичном потоке падающих фотонов F = . Обычно углы анизотропии малы ( os р л 1), так что Fg и из (21) следует [c.181]

Ангармонизм решетки. Подобно рассмотренным процессам распада фотона на несколько фононов, фонон тоже может распасться на несколько фононов. Такие процессы, так как исходная частица тоже фонон, должны быть в отклонениях соответственно более высокого порядка. Например, распад фонона на два фонона должен быть третьего порядка в s a- Эти и более высокого порядка члены, определяющие ангармонизм колебаний, и были опущены в разложении (30.2). Они определяют взаимодействие между фононами. Мы рассмотрим их подробнее в гл. XI. Здесь они существенны, так как рассмотренный на рис. 88 механизм превращения фотона в один фонон, но с последующим его распадом также принадлежит к процессам многофононного поглощения. В противоположность связи через дипольные моменты высших порядков, связь через ангармонизм решетки может быть эффективной только в полярных твердых телах, так как частичные процессы запрещены в неполярных телах. [c.308]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

Гамма-кванты, образованные при я°-распаде, вызывают генерацию электронно-фотонных лавин, однако радиационная длина таких лавин мала. [c.257]

Распад движущейся частицы. Релятивистский л -мезон с массой покоя Шо распался на лету на два Y-фотона с энергиями б1 и б2 (в К-системе отсчета). Найти угол 0 между направлениями разлета этих фотонов. [c.236]

Хорошим примером является ядро атома Fe. Оно образуется в возбужденном состоянии как продукт радиоактивного распада Со. Ядро Fe в возбужденном состоянии испускает фотон с энергией 14,4 кэВ, переходя при этом в ядро ре в основном состоянии. [c.341]

Частица, распадающаяся за время, соизмеримое с с, вряд ли заслуживает названия частица . Такой промежуток времени потребовался бы для разделения разлетающихся частиц и в том случае, если бы они вовсе не были перед этим связаны в одной частице. Указанный промежуток времени (lO- ) составляет естественный эталон, по сравнению с которым распады можно в известном смысле подразделять на быстрые и медленные. Из приведенной выше таблицы видно, что все указанные там распады (за исключением распадов я°-мезонов и Е°-барионов, сводящихся просто к испусканию фотона) в высшей степени медленны по сравнению с с, причем средние времена жизни находятся в пределах от 17 мин (для нейтрона) до 10 с (для Л- или S -барионов). Обычно, чем выше кинетическая энергия, имеющаяся для образования продуктов распада, тем быстрее распад. По сравнению с промежутком времени, достаточным для лабораторных измерений, даже долгоживущие частицы со средним временем жизни порядка 10 ° с существуют так недолго, что проблема изучения свойств этих нестабильных элементарных частиц требует специальных методов, аппаратуры и большой изобретательности. [c.438]

Многочисленные ядерные превращения (радиоактивный распад ядер, ядерные реакции) сопровождаются излучением 7-фотонов. [c.30]

Слабые взаимодействия считаются ответственными за В-распад ядер, за спонтанный распад всех элементарных частиц, за исключением р, е , V, 7-фотонов и л"-мезона. Эти процессы называются медленными и протекают за время порядка 10 сек. При слабых взаимодействиях справедливы все законы сохранения, за [c.361]

Таким образом, к 1932 г. было обнаружено шесть элементарных частиц электрон, фотон, протон, нейтрон, позитрон и нейтрино. Изучение этих частиц позволило получить правильные представления об устройстве атома и атомного ядра, объяснить целый ряд различных внутриатомных и внутриядерных процессов и, в частности, построить теорию р-распада. [c.548]

Изучение энергетического спектра фотонной компоненты космического излучения привело к обнаружению характерного максимума при f 70 Мэе и тем самым показало, что в составе космических лучей имеются л °-мезоны. Поэтому в пластинках, облученных космическими лучами, обязательно должны наблюдаться случаи распада я -мезонов с последующим образованием электрон-позитронных пар [c.582]

Кроме нуклонов и электронов в эти годы были известны еще три частицы, имеющие самое непосредственное отношение к атому и ядру. Это фотоны (у-кванты), испускаемые атомом (ядром) в процессе энергетических переходов, а также нейтрино и позитроны, которые испускаются ядром в процессе (3-распада. Правда, ни об одной пз этих частиц нельзя сказать, что [c.93]

В рамках квантовых представлений процесс передачи энергии волны 3 волнам /, 2 интерпретируется как распад фотона / . 3 на два фотона йсод, причем соотношение (238.4) выражает [c.851]

Опыт показывает, что распад фотона мощной волны происходит и в отсутствие волн 1,2,1. е. самопроизвольно, спонтанно. Схема эксперимента показана на рис. 41.12. Параллельный пучок лазерного света, например от аргонового лазера ( , = 0,5 мкм), пддает на кристалл ниобата лития. Выходящее из него излучение наблюдается на экране ЕЕ, расположенном в фокальной плоскости линзы Ь, так что окружности радиуса Е в плоскости экрана отвечает угол 6 = ar tg Е11) между осью системы и направлением распространения света, выходящего из кристалла. В отсутствие кристалла на экране видна только одна яркая точка, соответствующая фокусировке лазерного пучка. В присутствии кристалла освещенной оказывается область экрана в виде круга с угловыми размерами порядка 10°, как схематически показано в правой части рис. 41.12. Центр [c.851]

В рамках квантовых представлений параметрическое усиление есть стимулированный аналог параметрической люминесценции — присутствие волн 1, 2 увеличивает вероятность распада фотона йсод в тем большей степени, чем больше интенсивность этих волн. Другими словами, параметрическое усиление и параметрическая люминесценция находятся в такой же связи, как вынужденное и спонтанное испускание фотона возбужденными квантовыми системами. Следует подчеркнуть, что существованйе спонтанного аналога у вынужденного радиационного процесса отнюдь не специфично для рассмотренных выше процессов, но представляет собой общий тезис квантовой теории излучения. [c.852]

Спонтанный распад фотона. При прохождении света через подходящим образом ориентированный кристалл, когда может быть выполнено условие (56.46), некоторые из фотонов падающего излучения распадаются на два фотона с меньшими частотами С01 и сог, движущимися под соответствующими углами к исходному направлению (рис. 300). Это явление называется спон-1аьнъ1м распадом фотона. Оно наблюдается экспериментально. Картина аксиально-симметрична. В центре картины пятно, образованное фотонами, прошедшими через кристалл без распада, окруженное окрашенным кругом с изменяющейся от центра к периферии окраской, причем по мере удаления от оси длина волны уменьшается в полном согласии с требованием векторного пространственного синхронизма. [c.338]

На квантовом языке параметрическое усиление можно рассматривать как процесс вынужденного распада фотона волны накачки с энергией Йсоз на два фотона с энергиями Йсо1 и Йсог. Поэтому при прохождении некоторого расстояния в нелинейной среде увеличение плотности потока фотонов в сигнальной и холостой волнах одинаково и равно уменьшению плотности потока фотонов волны накачки. Соотношение соз= со1 + сог выражает закон сохранения энергии в таком процессе. [c.495]

Таким образом, согласно (17) и (9) в удвоительном кристалле происходит обратный распад фотонов второй гармоники со еле-дуюш,им частотным спектром в продольном направлении [c.191]

И О. На квантовом языке параметрическое усилите можно рассматривать как процесс вынужденного распада фотона с эпергиеГ й(0 на два фотона с эпергия- [c.284]

Распад фотона на два может происходить и в отсутствие слабо волп1) со-> (см. рис. 18.7, г), тогда со + со = Частным случаем этого процесса я1з/1яется генерация субгармоник, когда со = со" - со,/2. [c.284]

Ядерные реакции могут протекать и под действием у-квантов, если их энергия превышает энергию связи нуклона в ядре. Энергия связи на нуклон в ядрах первой половины периодической системы составляет примерно 8 Л1эв. Поэтому для изучения реакций под действием фотонов необходимо, чтобы их энергия превышала 8 Мэе. Энергия связи дейтрона составляет только 2,225 Мэе. Облучая дейтерий у-фотонами, впервые в 1934 г. Д. Чедвик заметил, что у-фотоны с энергией hv 2,23 Мэе переводят ядра дейтерия (дейтроны) в возбужденное состояние, которое является неустойчивым и завершается распадом на нейтрон и протон. Ядерные реакции под действием уфотонов получили название фотоядерных реакций (фоторасщепления ядер или фотоядерного эффекта). [c.289]

Электромагнитные взаимодействия по своей интенсивности в 10 — 10 раз слабее сильных взаимодействий и наблюдаются между электрически заряженными частицами, ими обусловлены кулоновские силы, процессы рождения электронно-позитронных пар 7-фотонами, распад я"-мезона на два у-фотона и раснад Е -ги-перона на Л >-гиперон и у-фотон. [c.360]

Если спины е и е в такой системе ориентированы антипараллельно и сини системы S О, то система называется пара н о -3 и трон и е м. Время его жизни х 1,25- 10 ° сек. Парапозитроний распадается в основном на 2 фотона. [c.373]

Если же сиины е и е в нозитроне ориентированы параллельно и спип системы S - 1, то система называется о р т о п о з и т р о -н и е м. Время его жизни т я 1,4- 1(F сек, и ort распадается на. 1 фотона. [c.373]

Все эти частицы, за исключением нейтрона, абсолютно стабильны, т. е. не распадаются ни под действием сильного, ни под действием электромагнитного, ни под действием слабого взаимодействия, хотя две из них (р и п) могут участвовать в сильных взаимодействиях, пять (р, п, е , е+ и у) —в электромагнитных и все, кроме фотона,— в слабых. Абсолютная стабильность, т. е. бесконечно большое время жизни р, е-, е+, v и v, связана с тем, что каждая из этих частиц в пределах своего класса является легчайшей. Нейтрон несколько тяжелее протона, поэтому воз можно превращение нейтрона в протон за [c.699]

Обычные частицы не могут перейти барьер скорости света вследствие непрерывного наращивания скорости из-за резкого увеличения их массы (см. рис. П). Однако фотоны рождаются, сразу же имея скорость движения, равную скорости света. Тахионы тоже должны иметь сверхсветовую скорость с момента своего рождения, что означает, что мы имеем дело с совершенно новой формой материи, отделенной от обычной непреодолимым световым барьером. Есш время жизт тахионов мало, то распад их произойдет сразу же вблизи точки, где они родились. Такие события невероятно трудно наблюдать в эксперименте. Поскольку в природе все взаимосвязано, возможно существование процессов в мире обычных досветовых частиц, которые сопровождаются рождемем тахионов. Физики пока безуспешно ищут следы таких процессов в лабораториях. [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...