Волна концентрационная

Метод статических концентрационных волн решения уравнений самосогласованного поля в теории упорядочения [c.176]

Приведем примеры возможных упорядоченных распределений внедренных атомов, найденных методом концентрационных волн [18]. В случае ГЦК решетки узлов октаэдрические междоузлия образуют тоже ГЦК решетку междоузлий. Поэтому определение возможных типов упо- [c.180]

СТАТИЧЕСКИЕ КОНЦЕНТРАЦИОННЫЕ ВОЛНЫ [c.183]

Электронный механизм оптической генерации звука в полупроводниках на пути к генерации предельно коротких акустических импульсов. Экспериментальные и теоретические исследования [94—961 выявили ряд важных преимуществ, которые может дать использование полупроводниковых кристаллов для создания оптических генераторов пикосекундных акустических импульсов. С точки зрения оптической генерации акустических волн наиболее существенной особенностью полупроводников является наличие в них наряду с термоупругим дополнительного механизма деформации кристаллической решетки. Речь идет о так называемом электронном или концентрационно-деформационном механизме [94—97], который обусловлен изменением равновесной плотности полупроводников при оптической генерации неравновесных электронно-дырочных пар. [c.166]

Учет упругой анизотропии кристаллической решетки твердого раствора производится путем замены Ej — Y на ориентационный параметр У, выражающийся через упругие модули второго порядка. В кубических кристаллах минимум величины У возможен для двух типов волн с волновыми векторами, параллельными направлениям <100> или <111>. Концентрационная модуляция вдоль этих направлений наблюдается экспериментально. [c.216]

Как было показано на рис. 1, предельная плотность тока катодного процесса не зависит от перемешивания раствора и, следовательно, не связана с концентрационной поляризацией. По-видимому, первая волна отвечает восстановлению частиц, адсорбированных на окисленной поверхности электрода. Такими частицами может быть сама перекись водорода или продукт ее распада — радикалы ОН, образующиеся в результате активированной адсорбции перекиси водорода [21]. Эти частицы связаны с окисленной поверхностью нержавеющей стали непрочными адсорбционными связями, что подтверждается совпадением прямого и обратного хода начальных участков поляризационных кривых. Аналогичные волны на кривых, полученных в разбавленных растворах перекиси, наблюдались на электродах из платины и иридия [22, 23] и на нержавеющей стали, содержащей 13 ат.% хрома [24]. [c.98]

Кроме того, дефекты по Френкелю и по Шоттки могут возникать дополнительно при внешних воздействиях на кристалл, например, при бомбардировке нейтронами и нонами (см. 9.1.3), при механической обработке или воздействиях ударными волнами. В этом случае имеют место отклонения от концентрационного равновесия. [c.217]

В сравнительно узкой области 13 < 30 (кривая 16) наиболее опасной является волновая мода, связанная с нарастающими колебательными возмущениями концентрационного типа. Имеются две равноправные волны, распространяющиеся в восходящем и нисходящем потоках с фазовыми скоростями, близкими к максимальной скорости невозмущенного потока ). [c.131]

На рис.8.21, приведены концентрационные кривые, описывающие изменение глубины разложения а выделенных частиц со временем после прохождения фронта ударной волны. Зависимости a(t) построены по данным рис.8. И, 8.20 в предположении аддитивностей компонент смеси. Хотя погрещность определения глубины разложения значительна, набор зависимостей a t) позволяет судить об общих закономерностях процесса. Видно, в частности, что непосредственно [c.297]

Характерным представителем многокомпонентной природной среды служит верхняя атмосфера планеты, отличительной особенностью которой является непосредственное воздействие радиационных факторов при одновременных разнообразных химических превращениях в сочетании с процессами тепло- и массопереноса. Под воздействием интенсивного солнечного электромагнитного излучения происходят разнообразные фотохимические процессы - фотоионизация, фотодиссоциация, возбуждение внутренних степеней свободы (в том числе возбуждение электронных уровней) атомов и молекул. Эти процессы сопровождаются обратными реакциями ассоциации атомов в молекулы, рекомбинации ионов, спонтанного излучения фотонов и ударной дезактивации. Свойства газа формируются в гравитационном и электромагнитном полях при этом важную роль играют процессы молекулярной и турбулентной диффузии и теплопередачи (в том числе и излучением) при различной степени эффективности коэффициентов молекулярного и турбулентного обмена на разных высотных уровнях. Возникающие температурные, концентрационные и барические градиенты приводят к развитию разномасштабных гидродинамических движений, характер которых до основания термосферы сохраняется турбулентным. Определенное воздействие на состав, динамику и энергетику верхней атмосферы оказывает также солнечное корпускулярное излучение и некоторые дополнительные источники энергии (такие как приливные колебания, вязкая диссипация энергии магнитогидродинамических и внутренних гравитационных волн и др.). [c.68]

Существование диффузионного тока внутри фронта ударной волны очевидно из рассмотрения фиг. 13.6—13.11. Большие температурные и концентрационные градиенты, а также большие градиенты давления и, кроме того, значительное отличие массы электронов от массы ионов создают силы, которые вызывают относительную диффузию электронов по направлению к фронту ударной волны. Скорость диффузии можно рассчитать, используя второе приближение для функции распределения / = /о + Л вместо равновесной функции распределения Максвелла /о. При этом в макроскопические уравнения движения необходимо добавить диссипативные члены. Например, уравнение неразрывности для электронов тогда будет [c.489]

Ускоренные электроны пучка возбуждают рентгеновское характеристическое излучение атомов вещ,ества. Возникаюш,ее излучение разлагается в спектр, а интенсивность линий спектра регистрируется с помощью счетчика фотонов. Качественный состав микрообъема определяется сопоставлением длин волн линий характеристического спектра, вычисленных по углу отражения этих линий от кристалла по закону Вульфа-Брэгга с табличными значениями длин волн. Концентрация элемента в анализируемом объеме определяется по интенсивности соответствующих линий, которая сводится к сравнению интенсивности линий от исследуемого образца с интенсивностью аналогичной линии от стандартного образца, в котором содержание анализируемого элемента известно. Изменение концентрации элемента вдоль выбранного направления вызывает пропорциональное изменение интенсивности излучения, которое записывается в виде концентрационных кривых на диаграмме автоматически. [c.230]

Атомы одного сорта в исходной матрице, расположенные по внешнему краю обедненной зоны, также испытывают предпочтительное взаимное притяжение. Так как силы их взаимного притяжения — короткодействующие, то указанные атомы не чувствуют существования готового кластера, а испытывают только влияние непосредственно граничащей с ними обедненной зоны. Поэтому они удаляются от обедненной зоны и образуют новый кластер, также окруженный обедненной зоной. Таким образом, образование одного кластера приводит к образованию соседнего и так далее этот процесс в виде концентрационной волны быстро распространяется по решетке матрицы. На одинаковом расстоянии один от другого, называемом длиной концентрационной волны, последовательно возникают все новые и новые кластеры. [c.291]

Решение системы уравнений (7.10) будем искать в виде концентрационных волн [c.154]

Перейдем к рассмотрению эффектов вынужденного рассеяния эвука. Особенность вынужденного рассеяния по сравнению с обычными трехволновыми резонансными взаимодействиями (в том числе параметрическими) связана с участием во взаимодействиях какой-то специфической моды колебаний, обычно низкочастотной, со своими дисперсионными свойствами. Так, в оптике наблюдается вынужденное комбинационное рассеяние (ВКР), когда такой модой служат молекулярные колебаниЯз вынужденное рассеяние Мандепьштама-Бриллюэна (ВШБ) - на акустических (гиперэву-ковых) волнах, вынужденное температурное рассеяние - на тепловых волнах, концентрационное - на флуктуациях плотности и т.д. Процессы вынужденного рассеяния возможны и в акустике. [c.195]

Взаимодействия волн в твёрдых телах обусловлены обычно нелинейностью упругих возмущений, описываемых нелинейными ур-ниями механики сплошной среды. Возможны также механизмы нелинейности, связанные с взаимодействием упругих деформаций с др. видами возбуждений в твёрдом теле. В пьезоэлектрич. кристаллах может проявиться нелинейность пьезоаффекта в пьезополупроводниквх доминирующим механизмом часто оказывается электронная (концентрационная) нелинейность, обусловлеввая нелинейной зависимостью концентрации носителей заряда от деформации, вызванной акустич. волной. Соответственно, если при экс-перии. исследовании нелинейных искажений УЗ-вол-ны в большинстве твёрдых тел при частотах в неск. МГц и амплитудах деформации величина второй [c.291]

Наиболее важные выводы, которые следуют из данных, полученных на основе разделения парциальных интерференционных функций (метод изотопного замещения в нейтронной дифракции и рассеяния импульсных нейтронов, методы, основанные на комбинации различных типов излучения) и на основе высокоразрешающих методов (EXAFS, EDXD, рассеяние импульсных нейтронов в области малых длин волн), сводятся к следующему. Как для аморфных сплавов типа металл—металлоид, так и типа металл—металл характерны ближний композиционный порядок в расположении атомов, хотя для последних, где связь. преимущественно металлического типа, он выражен более слабо. Выяснено, что в сплавах типа металл—металлоид соседние металлоидные атомы не могут находиться в позициях, когда они непосредственно примыкают друг к другу, как это и предполагается моделью Полка. Однако концентрационная зависимость параметров ФРР (как и ряда свойств междуатомного расстояния, плотности упаковки) не может быть понята в рамках этой модели. Эти закономерности могут быть лучше увязаны в рамках модели определенной локальной координации атомов. [c.14]

Принцип работы растроюго электронного микроскопа заключается в том, что, изменяя длину волны электронов, можно вызвать и зафиксировать или характеристическое рентгеновское излучение микрообъемов поверхности о кта, или поток вторичньк электронов. Изображение в растровом микроскопе дается на экране катодно-лучевой трубки и синхронизировано со сканированием поверхности образца электронным лучом. Таким образом, на экране можно получать изображения сканируемого участка поверхности в рентгеновских лучах, поглощенных или отраженных электронах, а также получать, используя эталоны элементов, их концентрационную кривую вдоль линии сканирования. [c.44]

Одновременно существование нескольких звезд, по которым вдет превращение, обусловливает дисперсию концентрационной вол-аы. Следовательно, в данной ситуации функция распределения при щорядочении определяется пакетом концентрационных волн. [c.13]

Известно, что одномерным нелинейным волновым уравнением, энисывающим распространение волн в слабодиснергирующей среде о слабой нелинейностью, является уравнение Кортвега —де-Ври-ш [117]. Одно из решений этого уравнения описывает периодическую волну (в данном случае концентрационную) [c.13]

График зависимости кинетического фактора / (р) от волнового числа приведен на рис. 10.12. Для р<ркр в области лабильности / (р)>0 и концентрационные волны растут со временем экспоненциально. В метастабильной области, р>ркр, (Р)< <0, твердый раствор остается гомогенным, так как в соответствии с уравнением (10.10) флуктуации затухают со временем. В области лабильности наиболее быстро растут волны с волновым вектором Рт=ркр/У2, поэтому на начальных стадиях распада в твердом растворе преимущественно возникают неоднородности состава с характерной длиной волны Кт = 2п1Кт. [c.216]

Здесь G — KxGl + KsGs)/(Kl + Ks), где К — теплопроводность. Уравнение (26) очень сходно с уравнением (25) и говорит о том, что при рассмотрении возрастания возмущения (в отсутствие эффектов капиллярности) необходимо в уравнении для концентрационного переохлаждения использовать смешанный температурный градиент. Если учитывать эффекты капиллярности, то получается, что при одной из длин волн амплитуда растет быстрее, чем в случае всех остальных длин волн, и что для стабилизации этого возмущения требуется меньшее значение (т, чем -ЭТО следует из уравнения (26). [c.186]

Анализ данных по дифракции проникающего излучения в высокотемпературных сверхпроводниковых оксидах приводит к заключению, что их понимание требует, чтобы вместо единственного ансамбля концентрационных волн использовался Иерархически соподчиненный набор таких ансамблей (п. 5.1). Это позволяет объяснить критическое замедление эволюции структуры оксида УВа СизО . в зависимости от степени его нестехиометричности х. В п. 5.2 показано, каким образом особенности структурной релаксации определяют процесс магнитной. [c.10]

Такое поведение представляется движением по иерархическому дереву Кейли, показанному на рис. 385. С физической точки зрения это означает, что перераспределение нестехиометрических вакансий сводится к эволюции иерархически соподчиненного ансамбля концентрационных волн, описание которого требует использования обратного и ультраметрического пространств (см. 3, 4). [c.151]

Это справедливо для всех растворов перекиси водорода с концентрацией выше 0,3 молъ1л. В разбавленных же растворах ход кривых искажен концентрационной поляризацией уже в начале процесса. Предполагая, что катодный процесс на первой волне протекает с участием одного электрона (что весьма вероятно), можно было рассчитать коэффициент переноса а, который оказался равным 0,45. [c.95]

Таким образом, в теоретическом аспекте задача оказывается вполне разрешимой. Что же касается ее практической реализации, то одна из возможностей состоит в создании специальных стекол с переменной по толщине концентрацией примесей. Основой такой возможности служит то, что для некоторых стекол наблюдается сильная зависимость скорости звука и удельных волновых сопротивлений от концентрации примесей [67]. В качестве примера на рис. 52 приведены концентрационные зависимости удельных волновых сопротивлений для продольных ультразвуковых волн в стеклообразном борном ангидриде и силикатных стеклах с примесью окиси свинца [68]. Создав градиент концентрации подобных примесей по толщине стеклянной пластинки, можно значительно повысить ее звукопрозрачность в широком диапазоне частот. Другой способ широкополосного просветления может быть основан па том же принципе с использованием композиционных материалов с переменным по толщине средним волновым сопротивлением. [c.180]

В этом и следующем параграфах мы рассмотрим устойчивость конвективных течений бинарной смеси, состоящей из нереагирующих компонент. Неоднородность состава жидкости приводит к появлению дополнительной конвективной силы, обусловленной неоднородностью концентрации возникает также дополнительный (диффузионный) диссипативный механизм. Это, в свою очередь, приводит к качественно новым механизмам неустойчивости. Кроме гидродинамической моды и нарастающих температурных волн, теперь оказываются возможными концентрационные волны, а также специфический для смеси двойной диффузионный (термоконцентрационный) механизм. Наличие нескольких механизмов и их взаимодействие делают общую картину потери устойчивости течений смеси весьма сложной. [c.126]

РГс = 676,7). Зависимость Сг (РГ( ) немонотонна при Рг / = 30 имеются две пересекаюшриеся моды 1 к 2, порождаемые разными ветвями спектра концентрационных волн. [c.139]

Расчету конечно-амплитудных режимов посвящены работы Л.Е. Сорокина [34, 35]. С помощью метода сеток решались полные нелинейные уравнения конвекции смеси с учетом термодиффузии. Численно строились плоские решения, обладающие периодичностью вдоль вертикали. Для случая нормальной термодиффузии (е = 0,5) при Рг = 6,7 и Рг = 100 произведен расчет структуры конечно-амплитудных волн, ответвляющихся от основного плоскопараллельного режима на линии 26, рис. 86. Как и в случае однокомпонептной жидкости (см. 5), взаимодействие встречных (в данном случае концентрационных) волн приводит к образованию осциллирующих вихрей. [c.141]

Спектр люминесценции состоит из четырех широких по-лос с длинами 0,9 мкм С/ з/2- 9/2) 1,06 мкм ( / 3/2 1/2) 1,33 мкм ( / 3/2- Лз/2) мкм ( / 3/2- Л5/2)- Наиболсб интенсивная полоса на длине волны 1,06 мкм. Ширина этой полосы порядка 20 нм.Время жизни метастабильного состояния / 3/2 существенно зависит от состава стекла и концентрации ионов неодима, изменяясь в пределах 10 ...10 с. С ростом процентного содержания иона время жизни метастабильного состояния сокращается из-за концентрационного тушения. Суммарный квантовый выход излучения — О, 43, а для полосы 1,06 мкм — 0,26. Причем квантовый выход этой полосы излучения почти не зависит от полосы возбуждения. [c.90]

Наиболее подробно структурные изменения при спинодальном распаде изучены в сплавах системы Си — N1 — Ре, находящихся по составу в центре области расслоения на диаграмме состояния. На электронномикроскопических снимках, полученных методом просвечивания тонких фольг, светлые участки относятся к областям, обогащенным медью, а темные — к обогащенным железом и никелем (рис. 168). В твердом растворе Си— N1 — Ре, характеризующемся, как и многие другие кристаллы с кубической решеткой, значительной анизотропией модуля упругости, спинодальный распад идет вдоль каждого из трех упруго-мягких направлений <100>. Поэтому первоначально при спинодальном распаде ь сплавах Си — N1—Ре образуется модулированная структура, состоящая из стержнеобразных областей, разделенных размытыми границами ( корзиночное плетение на рис. 168, а). По мере увеличения времени старения растут амплитуда концентраций и длина концентрационной волны (Л) — модулированная структура грубеет (рнс. 168, б), а границы между когерентными выделениями становятся менее раз1мытыми. Упругие деформации приводят к [c.291]

Начиная с 14—15% добавок СОа и N3, на рис. 4 и 5 графики сливаются и идут на уровне единицы. Это наводит на мысль, о том, что может происходить концентрационное выравнивание возбужденных радикалов. При слишком больших добавках СОа и N2 концентрации радикалов СН и Сг, до этого не принимавших участия в реакционных процессах, настолько уменьшаются, что числа СН и С , участвующих в актах испускания, становятся примерно равными. На рис. 4 и 5 видно, что при одинаковых добавках СОг и N2 отношение СН(4 А)/Сг[ Пд (1 0)] скорее стремится к единице, чем отношение СН(Л А)/С2[ Пд (0 0)]. Это может быть связано с тем, что скорость химической реакции, приводяш ей к хемивозбуждению Сг с длиной волны 4737 А, больше, чем скорость реакции возбуждения этого же радикала с 5165 А. [c.196]

С точки зрения биофизики чрезвычайно интересны когерентные образования в диссипативных неравновесных средах — диссипативные структуры и автоволны . Примерами таких автоволн и диссипативных структур служат волны горения, импульсы возбуждения в нервных и мышечных волокнах, пространственно-временное изменение численности в популяциях организмов, концентрационные волны в автокаталитических химических реакциях. Основная особенность этих пространственно-временных структур заключается в том, что они слабо зависят от свойств источника неравновесности, граничных условий и начального состояния среды. Диссипативные структуры в неравновесных средах сейчас представляют собой чрезвычайно привлекательный объект исследования как одна из наиболее типичных и естественных форм самоорганизации. [c.16]

Полученные выражения могут быть использованы для анализа устойчивости кристаллических структур тех пли иных упорядоченных сплавов. Для этого пх следует подставлять в соответствующие выражения для термодинамического потенциала, находить точки равенства этих потенциалов у соседствующих, например, фаз, или вычислять конфигурационные энергии разных фаз н т. д. В этой связи представляет интерес другой (конечно, это другой с математической точки зрения, но не более) путь, являющийся сочетанием псевдопотенциальной теории сплава и стати-стическо-термодинамической теории, использующей метод статических концентрационных волн. [c.242]

Изучение нелинейных акустических явлений в кристаллах привело к обнаружению ряда новых нелинейных эффектов [22], к которым можно отнести генерацию запрещенных (с точки зрения классической нелинейной теории упругости) гармоник в сдвиговой волне, нелинейные поляризационные эффекты, акустические нелинейные явления в пьезополупроводниках, в частности влияние так называемой концентрационной или токовой нелинейности (см., например, гл. 12). В настоящей л<е главе мы ограничимся изучением влияния на волны конечной амплитуды только решеточкой нелинейности. Мы рассмотрим здесь также кратко экспериментальные методы изучения нелинейных акустических явлений в твердых телах. [c.281]

В 5 мы пренебрегали нелинейным членом пЁ в уравнении для тока (5.6). В результате выражения для коэффициентов электронного поглощения и усиления получились не зависящими от амплитуды звуковой волны. На самом деле подобная зависимость экспериментально наблюдается, например, в ограничении коэффициента усиления при больших интенсивностях звука или в явлении насыщения. Величина дцпЁ, которую обычно называют токовой, а также концентрационной нелинейностью ), ответственна и за описание ряда других эффектов, связанных с нелинейными взаимодействиями волн, в том числе параметрических взаимодействий и акустоэлектрического эффекта. [c.330]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...