Сверхзвуковой удар

Структура каждой главы подчинена двум целям проанализировать основной тип системы волн, указанной в ее названии, а также развить главное ядро фундаментальных идей в приложении к волнам в жидкости. Идеи, развитые в каждой главе, особенно важны для системы волн, рассматриваемой в данной главе, но они применимы и к теории волн вообще и, в частности к другим системам волн в жидкости. Поэтому в последующих главах описываются некоторые приложения излагаемых в них идей к системам волн, рассмотренным в предыдущих главах. Так, например, методы, развитые в гл. 2, используются для анализа образования и распространения сверхзвукового удара а методы гл. 4 используются для анализа волнового сопротивления кораблей. [c.8]

При проектировании сверхзвукового самолета для оценки интенсивности сверхзвукового удара на уровне земли важно учитывать большое различие между относительно высокой невозмущенной плотностью ро вблизи земли и ее существенно меньшими значениями на тех высотах, где полет со сверхзвуковыми скоростями может быть экономичным. Это различие значительно уменьшает интенсивность удара на уровне земли, что уже учитывается в формуле (272) при помощи множителя в квадратных скобках. [c.245]

Прежде всего необходимо сДелать следующее замечание. Если по обе сторо ы ударно во П Ы движение газа является сверхзвуковым, то (как было указа.ю i начале 92) можно говорить о направлении удар о волны и соответственно этому различать ударные волны, исходящие от линии пересечения, и волны, преходящие к ней. В первом случае касательная составляющая о орости направлена от линии пересечения, и можно сказать, что возмущения, вызывающие образование разрыва, исходят от этой линии. Во втором же случае воз лущения исходят из какого-то места, постороннего по отношению i линии пересечен ия. [c.579]

Формулы (4.40) и (4.41) дают точное решение задачи об ударе в сверхзвуковом режиме. [c.83]

Детонационное нанесение покрытий заключается в том, что материал покрытия выбрасывается взрывной волной со сверхзвуковой скоростью. Кинетическая энергия частиц при этих скоростях (750—1600 м/с) на два порядка выше, чем в случае газопламенного и плазменного нанесения покрытий. В результате этого напорное давление сильно возрастает, в момент удара происходит пластическая деформация, что и приводит к повышению прочности сцепления. Аппаратурно-детонационное нанесение покрытий производится через цилиндрический ствол, в котором в его рабочей камере находится смесь ацетилена с кислородом в оптимальном взрывном составе. Смесь поджигают свечой зажигания, и взрывная волна, уносящая материал покрытия, направляется ifa изделие. Температура при этом способе практически совпадает с температурой пламенного напыления. Отличие состоит в более высокой скорости движения частиц и соответственно большем напорном давлении в момент соприкосновения с подложкой. [c.251]

Аналогичное явление происходит и при ударе, который испытывает воздушный поток, пересекая фронт скачка уплотнения. Правда, здесь в отличие от пограничного слоя сверхзвуковой поток тормозится противодавлением во фронте скачка. Каждая частица потока внезапно встречается с действием этого противодавления и теряет некоторую скорость. Но если бы противодавление нарастало постепенно или хотя бы в несколько приемов, то эта частица по мере торможения сжималась бы, уменьшаясь в размерах, ввиду чего испытывала бы меньшее суммарное торможение. [c.37]

Внизу на рис. 3 показано, каков перепад давлений в скачке, когда воздух набегает на переднюю кромку и образуется скачок. Так как скорость набегания на разных радиусах разная, то и скачок будет различной интенсивности. Ввиду того, что окружная скорость на различных радиусах разная, то наверху относительная скорость при встрече большая, а потом все меньше и меньше, и скачок давлений совершенно пропадает. Скорость встречи больше скорости звука на г = 0,6 и выше. На относительном радиусе г = 0,6 скорость дозвуковая, а на внешнем диаметре число М = 1,5. Внизу на рис. 3 показана кривая повышения давления, в зависимости от прямого удара. На внешнем диаметре прямой удар может дать повышение давления в 2,5 раза. Максимальное давление, которое может быть получено в верхней части и в нижней части лопасти ступени с осевым входом, совершенно различно, и в таком сверхзвуковом колесе нельзя у втулки сжать воздух в такой же мере, как он сжимается вверху, и поэтому такие колеса всегда получаются с неодинаковой работой, отданной воздуху на разных радиусах. Вдоль по всему радиусу можно давать постоянную работу воздуху в таком колесе только при значительной, превышаюш,ей окружную скорость, закрутке воздуха в направлении враш,ения колеса, у втулки. [c.119]

Допустим, что маленькое твердое тело, которое можно считать точкой, движется прямолинейно со сверхзвуковой скоростью V в среде (газе). Во время движения тело сталкивается с покоящимися частицами среды. В результате этих ударов возникают импульсы, распространяющиеся во все стороны в окружающем пространстве с постоянной скоростью звука с. Очевидно, что фронт волны представляет собой сферу, так как частицы среды не движутся. [c.410]

Удар твердого тела о плоскую поверхность воды можно исследовать таким же путем, как и гидравлический удар в трубе. Так как теперь для обеих столкнувшихся сред величина рс имеет разные значения, то скорость распространения волн давления в обеих средах будет разная, а потому будет разным и изменение скорости в них. Если тело, ударяющееся о воду, представляет собой массивный кусок металла, то практически вся относительная скорость воспринимается водой . Повышение давления, возникающее в воде при ударе, довольно быстро спадает, во-первых, вследствие своего распространения со скоростью звука от контура поверхности столкновения, а во-вторых, вследствие того, что твердое тело под действием противодавления более или менее быстро (в зависимости от своей массы) теряет скорость. Кривая, изображающая зависимость ударного давления от времени, имеет примерно такой же вид, как кривая, изображающая распределение давления вдоль ширины прямоугольной пластинки, обтекаемой сверхзвуковым потоком (см. рис. 256). После того как ударное давление в воде делается равным нулю, в ней остается только обычное гидродинамическое давление, соответствующее оставшемуся после удара движению. [c.422]

Соударение материала с каплями жидкости может происходить с дозвуковыми, сверхзвуковыми и гиперзвуковыми скоростями. К дозвуковым относятся скорости удара менее 342 м/с к-сверхзвуковым [c.14]

При ультразвуковой обработке торец инструмента колеблется со сверхзвуковой частотой и незначительной амплитудой (до 0,05 мм) в направлении его подачи. В пространство между торцом инструмента и поверхностью детали подается жидкость с абразивным порошком. Под действием колебаний инструмента частицы абразива с силой ударяются о поверхность детали и углубляются в нее, образуя на ней контуры торца инструмента. [c.110]

В 2.6 было показано, что на сверхзвуковом участке удар ной волны б >0, а так как всюду, то Х <1. Коэффици- [c.97]

Ударные волны вводе. Гидравлический удар. Ударные волны, о которых мы говорили, могут возникать и распространяться не только в газах, но и в жидкостях ) и твердых телах. В отличие от газов в жидкостях в практически встречающихся случаях скорость движения тел не превосходит скорости распространения звука. Действительно, скорость звука в воде примерно равна 1500 м/сек, т. е. в 4,5 раза больше, чем в воздухе, тогда как достигнутые скорости движения тел в воде значительно меньше, чем достигнутые скорости движения тел в воздухе. Поэтому с ударными волнами, возникающими при обтекании жидкостью тела со сверхзвуковой скоростью, не приходится [c.424]

Паромасляные диффузионные насосы требуют создания предварительного разрежения. Разрез типового диффузионного насоса показан на рис. 112. Корпус насоса охлаждают водой. Нагреватель расположен вне насоса и смонтирован в виде печи сопротивления. Масло испаряется в кипятильнике, поднимается из испарителя по цилиндрическому паропроводу и выбрасывается под давлением от 133,32 до 1333,2 н м (от 1 до 10 рт. ст.) в кольцевые сопла со сверхзвуковой скоростью. В, зазоре между соплами и стенками наружного цилиндра, охлаждаемого водой, струя пара получается в виде диска или усеченного конуса. Попадая на холодные стенки, пары конденсируются, жидкость стекает в испаритель. Относительно малочисленные и легкие молекулы газа при столкновении с тяжелыми молекулами пара, движущимися со сверхзвуковыми скоростями, приобретают столь же большие скорости в направлении потока пара. При ударе о стенку насоса, расположенную всегда под углом к струе, молекулы газа приобретают движение, направленное в сторону предварительного разрежения. В качестве рабочей жидкости применяют ртуть, минеральные и силиконовые масла. Ртуть дороже масла и ее нельзя применять, если детали насоса выполнены из меди или ее сплавов, а также из алюминия. Кроме того, ртуть ядовита. [c.204]

Во второй главе рассматриваются некоторые аспекты течения чистого газа в плоском сверхзвуковом сопле, свободной струе и пристенной, образующейся при натекании струи на преграду. Приводятся экспериментальные данные по теплообмену струи с преградой и результаты расчета температуры ее поверхности. Анализируются особенности ускорения мелкодисперсных частиц в плоских сверхзвуковых соплах, свободной струе и их торможения в сжатом слое. Изложены результаты оптимизации параметров сопла по скорости частиц в момент удара. [c.26]

Результаты исследований, полученные в настоящей главе, позволяют рассматривать задачи ускорения частиц в сверхзвуковом сопле, свободной струе и в области ударного сжатого слоя перед преградой и задачи оптимизации параметров сопла по скорости частиц в момент удара. [c.72]

Физически ясно, что в сильных ударных волнах ширина скачка уплотнения, в котором под действием сил вязкости происходит ударное сжатие, всегда порядка пробега молекул ). Проще всего это уяснить, если рассмотреть ударную волну в системе координат, в которой газ за фронтом покоится (в системе координат, связанной с поршнем) или, что то же самое, рассмотреть торможение высокоскоростного газового потока, набегающего на неподвижную стенку. Кинетическая энергия направленного движения молекул (кинетическая энергия гидродинамического движения) при торможении превращается в кинетическую энергию хаотического движения, т. е. в тепло. Для торможения быстрых молекул, направленные скорости которых гораздо больше начальных тепловых (что и соответствует высокой амплитуде волны высокой сверхзвуковой скорости волны), достаточно нескольких газокинетических соударений, так как в каждом ударе молекула в среднем меняет направление своего движения на большой угол. Поэтому после нескольких соударений направленный импульс молекул почти полностью рассеивается и скорости становятся хаотическими. [c.361]

С другой стороны, волновая кювета, имеющая глубину 5 мм (разд. 3.4), является весьма пригодной для демонстрации единственности направления излучения по формуле (183) недиспер-гирующих волн, возбужденных моде.пью корабля длиной около 50 мм, который движется со скоростью около 0,30 м/с по кювете (скорость волн ряби здесь составляет около 0,22 м/с). Прп этом возникает почти прямолинейный, подобный сверхзвуковому удару сигнал, бегущий от модели под углом (183) по обеим сторонам ее траектории движения через кювету. Действительно, заметим, что в любой момент времени та часть волны, которая возникла ig секунд назад, продвинулась па расстояние ig в направлении, определяемом формулой (183), тогда как модель прошла расстояние Fig. Таким образом, с помощью нро-стого построения определяем (рис. 67), что эта часть волны рас- [c.332]

ВСТ-метод основав на создании сверхзвукового газового потока при сгорании топлива и подаче в газовую камеру сгорания алюминиевого или циикрвого порошка. Частицы порошка разгоняются до требуемых скоростей, нагреваются и, ударяясь о предварительно подго-тоиленвук) поверхность, интенсивно формируют защитное покрытие. [c.188]

При дальнейшем повышении внешнего давления в вытекающей струе возникают, вследствие газового удара, косые скачки уплотнения , а затем мостообразные. При еще более высоком внешнем давлении происходит прямой скачок уплотнения внутри расширяющейся части сопла (рис. 4.36). В сечении, где возникает этот скачок, дявление и плотность газа возрастают на конечную величину, а скорость газа скачкообразно уменьшается, переходя из сверхзвуковой в дозвуко- вую. После прямого, скачка уплотнения скорость течения вдоль сопла убывает, а давление 5 газа возрастает, принимая в вы- ходном сечении сопла значение, равное внешнему давлению. [c.346]

Из изложенного следует, что БАЗА СИГНАЛА является наиболее информативным параметром процесса, подлежащего регистрации, при оценке максимально необходимого объема памяти и выборе типа регистратора. При исследовании динамики современных машин и механизмов удобно разделить весь частотный диапазон изучаемых процессов на пять областей инфраниз-ких О ч- 10 Гц., низких 10- 50 Гц, средних 50 5-10 Гц, высоких 5 10 1 10 Гц. и сверхвысоких частот 1 10 - 1 10 Гц,. которые для краткости можно назвать соответственно областями квазистатики, медленной, средней, быстрой, ударной динамики [6] — [8]. Такое деление, хотя и является чисто условным, относительно соответствует возможностям существующей регистрирующей аппаратуры различных типов и поэтому достаточно удобно для того, чтобы характеризовать особенности ее применения. Соответствующие области, построенные в координатах полоса частот AF Гц) — длительность регистрируемого процесса Гпр (с) , и распределения основных видов динамических процессов в различных машинах и механизмах в указанных областях показаны на рис. 2. Результаты получены на основании анализа 250 процессов, взятых из более чем ста различных литературных источников, отражающих результаты исследования практически всех видов современного машинного оборудования. В этих работах рассматривалось изменение таких основных видов механических параметров, как моменты, ускорения, перемещения, усилия, давления, вибрации в гидро- и пневмомеханизмах, электромоторах и т. д. Сетка линий В, нанесенная на рис. 2, представляет линии равной базы. Линия В = 10 близка к теоретическому пределу минимально возможного значения базы для физически реализуемых процессов, а линия В = 10 соответствует границе, разделяющей детерминированные и стационарные сигналы от нестационарных. Как следует из рис. 2, все изучаемые процессы имеют значения базы, лежащие в диапазоне 10 -г- 10 . На основании проведенных исследований можно констатировать, что основное количество динамических процессов, встречающихся в современных машинах и механизмах, расположено в трех областях — медленной, средней и быстрой динамики. Область квазистатики занимают низкочастотные вибрации, а область ударной динамики — ударные волны, скачки давления, упругие удары и сверхзвуковые процессы. Динамические процессы в механизмах позиционирования занимают большую часть области средней динамики и область медленной динамики. Ударные процессы в этих механизмах обычно нежелательны. [c.18]

Поэтому изменение оостояния будет происходить с возрастанием энтропии, энтальпии и давления, и, следовательно, волна является волной сжатия. Более того, поскольку энтальпия в состоянии Ь больше, чем в т, где акоросггь равна (окорости звука, то скорость в состоянии Ь будет меньше скорости звука. Струя может пройти через скачок давления, если только та движется со сверхзвуковой скоростью (соответственно точ1ке а на рис. 18-13) при этом струя после удара будет течь со скоростью ниже скорости звука (соответственно точке Ь на рис. 18-13). [c.184]

Физ. механизмы волнообразования могут быть связаны либо с ускоренным, либо с равномерным движением излучающих объектов — тол, зарядов и т. д. К первому случаю относится, напр., излучение В, при колебат. движениях частиц, ударе барабанной палочки, pe iKOM торможении заряж. частицы, взрывном расширении газов и т, п. В электродинамике такое излучение наз, тормозным. При этом спектр частот излучения определяется спектром ф-ции источника. При пе-риодич., напр, синусоидальном поступательно-возвратном, движении возмущающего тела (осциллятора) с произвольной амплитудой оно излучает В. с частотами (О, 2(й,. .., кратными частоте своих колебаний со, т. е. на частоте колебаний тела и её гармониках. Естеств, обобщением этого механизма излучения является образование В. при движении тела или заряда по криволинейной траектории. Движение по кругу эквивалентно суперпозиции двух ортогональных прямолинейных осцилляторных движений, и наоборот, два круговых движения в противоположных направлениях могут быть эквивалентны одному прямолинейному осцилля-торному движению. В акустике подобным образом излучают винты двигателей, в электродинамике — частицы, вращающиеся в магн. поле (магн.-тормозное излучение). При равномерном движении объекта в однородной среде излучение возможно, только если он движется со скоростью, превышающей скорость. распространения В, в этой среде, т. е, при сверхволновом — сверхзвуковом, сверхсветовом и т. д, движении. Возмущение, создаваемое движущимся телом, как бы сдувается средой. Порождаемое при этом излучение сосредоточено в конусе с углом при вершине (в точке нахождения тела), равным а=агс os г ф/У, где Оф — фазовая скорость В., У — скорость тела. В среде без дисперсии этот конус (конус Маха) одинаков для всех частот, [c.322]

Задачи испытаний. Интенсивным ударам подвергаются многие машины и приборы в процессе эксплуатации или транспортирования. Причинами ударов могут быть столкновения, взрывы, сверхзвуковое движение, аварийные режимы, возникающие при неправильном обращенпи с оборудованием, и т. п. [c.476]

Под хлопками лопастей подразумевается весьма резкий звук ударов, следующих с частотой прохождения лопастей, который создается несущим винтом в определенных условиях полета. Хлопки лопастей определяются периодическими импульсами звукового давления и могут считаться предельным случаем шума вращения. Когда указанные импульсы существенно превышают уровень шума других источников в диапазоне частот от 20 до 1000 Гц (для несущего винта), они воспринимаются как четко выраженные хлопки. Эти хлопки чаще всего наблюдаются при таких маневрах, как заход на посадку, полет с небольшим снижением, резкий разворот с торможением, а также при полете вперед с большой скоростью. У некоторых вертолетов хлопки лопастей отмечаются и при полете вперед с умеренной скоростью. Наиболее вероятной причиной таких хлопков представляется взаимодействие лопастей с вихрями и влияние толщины, лопасти при больших числах Маха. Эти аэродинамические явления сопровождаются большими по величине и локализованными изменениями сил на лопасти, что приводит к им- пульсному характеру звукоизлучения. Возможно, определенную роль играет возникновение местных срывных зон и областей со сверхзвуковым потоком. У вертолета продольной схемы такие хлопки возникают вследствие того, что лопасти заднего винта пересекают концевые вихри лопастей переднего винта. [c.823]

Упомянем еще случаи Л -волны в виде знакопеременного импульса с нулевой общей площадью и двумя разрывами, расположенными на переднем и заднем фронтах (рис. 2.1,в). Такой импульс отвечает, в частности, звуковому удару (soni boom), возникающему в атмосфере при сверхзвуковом движении самолета. В такой волне положительный и отрицательный импульсы ведут себя, в сущности, независимо. Площадь каждого из них сохраняется, а амплитуды и длины ifa больших расстояниях сравниваются, так что импульс приобретает симметричную Л -форму. [c.42]

Энергия движущегося тела (снаряда, пули и т. п.) в значительной степени расходуется на образование ударных волн, сопровождающих его движение со сверхзвуковой скоростью. Сопротивление двнжен] ю тела при такой скорости в основном является волновым сопротивлением. Частицы среды приходят в движение вследствие удара тела о частицы, встречающиеся на его пути. Частицы, о которые ударилось тело, расступаясь, вызывают движение частиц окружающей среды, которое начинается после прохода головной ударной волны. Энергия, затраченная на движение частиц и на тепло при ударе частиц, получается за счет уменьшения кинетической энергии движущегося тела или за счет источника, приводящего тело в движение. Форма передиеп части тела су щестсеино влияет па величину лобового сопротивления тела с заостренным носом и с малым поперечным сечением имеют меньшее лобовое сопротивление. Форма задней части тета не имеет уя е такого важного значения, как при небольшой скорости обтекания. [c.416]

При числе Маиевского, равном в данном случае 1,042, перед снарядом появляется епл е один скачок уплотнения. Он представляет собой результат торможения частиц, приближающихся к носовой точке снаряда. Поток в бесконечности при этом значении числа Мапевского имеет сверхзвуковую скорость, носовая же точка снаряда является точкой торможения потока (критической точкой). Следовательно, в струйке газа, обтекающей снаряд, скорость при приближении к носовой точке убывает, а давление нарастает. Частицы движутся здесь со сверхзвуковой скоростью против нарастающего давления, происходят торможение и удар частиц. [c.348]

Режим работы сопла при внешнем давлении р, за ключеяно1М между р[. и р2, называется нерасчетным режимом. Различают два нерасчетных режима. При первом из них струя газа в том месте, где давление газа становится равным внешнему давлению р отрывается от стенок сопла и выходит из сопла, не касаясь стенок его, в виде цилиндрической струи. Течение газа в этом случае происходит так, как будто сечение, в котором происходит отрыв струи, является выходным расчетным сечением. При втором режиме, который наблюдается в соплах с небольшим углом раствора расширяющейся части (10—12°), отрыва струи от стенок сопла не происходит, однако в некотором сечении расширяющейся части сопла происходит газовый удар или прямой скачокуплотнения (фиг. 10-13), в результате которого давление и плотность газа возрастают сразу на некоторую конечную величину, а скорость газа скачкообразно уменьшается, переходя из сверхзвуковой в дозвуковую. После скачка скорость течения вдоль сопла убывает, а давление газа возрастает, принимая в выходном сечении сопла значение, равное внешнему давлению. При внешних давлениях, незначительно [c.211]

Результаты этих исследований находят широкое применение в практике, в частности, при расчете сверхзвуковых аэродинамических труб, газоту11бинных двигателей, эжекторов и многих других устройств. Методы одномерной газодинамики были с успехом применены С. А. Христиановичем (1944, 1946) при расчете эжекторов высокого давления, О. В. Лыжи-ным (1965) при расчете дроссельных устройств, предназначенных для регулирования расхода газа, Г. Ю, Степановым (1953), М. Я. Юделовичем и Л. П. Волковой (1958) для приближенного расчета потерь на-удар в ступенчатых трубах при до- и сверхзвуковых отношениях давления. [c.805]

Ударные волны, о которых, мы говорили в 6 главы шестой, могут возникать н распространяться не только в газах, но и в жидкостях и твёрдых телах. В отличие от газов в жидкостях в практически встречающихся случаях скорость движения тел не превосходит скорости распространения звука. Действительно, скорость звука в воде примерно равна 1500 M eK, т. е. в 4,5 раза больше, чем в воздухе, тогда как достигнутое скорости движения тел в воде значительно меньше, чем достигнутые скорости движен1 я тел в воздухе. Поэтому с ударными волнами, возипкающпыи при обтекании жидкостью тела со сверхзвуковой скоростью, не приходится пока встречаться. Но при взрывах в жидкости, например в воде, а также при других внезапных изменениях давлений и здесь образуются ударные волны. Ударные волны, возникающие в воде, благодаря большой плотности воды, приблизительно в 800 раз большей, чем плотность воздуха, а также благодаря большой скорости звука в воде имеют большие интенсивности. При резкой остановке течения воды в водопроводных трубах, в подводящих системах гидравлических турбин и в ряде других случаев образуются мгновенные повышения давления — возникает ударная волна. Это явление носит название гидравлического удара. Гидравлический удар может привести к серьёзным авариям в различных трубопроводах. [c.280]

В альбоме рассмотрены технические возможности баллистическетх) эксперимента для решения задач газовой динамики. Даны описания оригинальных методик исследования физических процессов, согфовож-даюших Ызкокоскоростной удар, движение в двухфазных средах, фуп-повое движение тел, сверхзвуковые течения в криволинейных каналах. Изложение методик сопровождается большим количеством иллюстраций. [c.12]

Среди большого разнообразия форм преград представляет интерес сравнительно простая геометрия - плоская и соответственно процесс взаимодействия с ней сверхзвуковых струй прямоугольного выходного сечения при различных углах встречи. Хотя при нанесении покрытий методом ХГН геометрические формы напыляемого изделия не всегда представляют собой плоскую поверхность, учитывая сравнительно малые размеры струи, можно построить первое приближение при расчете параметров газа, частиц и поверхности в момент удара на основании решения поставленной задачи. Концен грации частиц, используемые в ХГН, как правило, много меньше концентраций, при которых начинается заметное влияние частиц на параметры газа, и ее можно не у штывать. Полученные данные можно переносить без существенной потери точности на случай реальных двухфазных течений. [c.62]

Особенность плоского сверхзвукового сопла состоит в том, что один из размеров его внутреннего пневмоканала к выбирается постоянным по всей длине сопла от критического сечения до среза. С увеличением ширины пневмоканала сопла будет расти толщина слоя сжатого газа перед напыляемой поверхностью и, следовательно, уменьшаться скорость удара частиц о подложку. Оптимальная величина к, найденная экспериментально, для порошков АСД-1 и ПЦ-4 не должна превышать 3 мм. Значит, необходимо увеличить размер Ь и соответственно пропорционально ему Я (для сохранения технологического режима - число Маха и скорость частиц). В связи с этим проведены поисковые работы и найдены технологические решения по усовершенствованию конструкции сопловых узлов, позволяющие повышать производительность. [c.131]

Однако обычная дислокация не может двигаться быстрее скорости звука. Поэтому в дальнейшем было введено понятие о сверхзвуковых дислокациях [98]. Модель сверхзвуковой дислокации дана на рис. 23. Слева от точки А атомы выше и ниже плоскости скольжения имеют идеальное расположение, а справа от точки А укладка атомов нарушена. Дислокация в точке А передвигается вправо под действием силы, создаваемой нарушением укладки атомов. Если бы все атомы справа от точки А начали передвигаться одновременно по направлению к положению равновесия (слева на рис. 23), то дислокация приобрела бы бесконечную скорость. Виртман [98] указал, что фронт удара является поверхностью раздела, где возможно образование дислокаций, подобных представленной на рис. 23. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...