Режим работы сопла

Таким образом, для того чтобы полностью расширить газ до давления окружающей среды (расчетный режим работы сопла), нужно при р2 > Ркр сопло делать суживающимся. [c.137]

Рассчитайте параметры газа [к = ,,/ v = 1,2 R = 333 Дж/(кг-К)1, истекающего из резервуара (ро = 40,18- Па = 3000 К) через сверхзвуковое сопло, и постройте графики изменения давления, температуры, плотности, скорости звука, скорости течения газа и числа М по длине сопла, а также определите секундный весовой расход газа и режим работы сопла. Движение газа изэнтропическое. Давление в среде, куда происходит истечение, р = 40,18- 10 Па. Размеры сопла приведены ниже [c.79]

Принимая ра = Ра = ЭД-10 Па (расчетный режим работы сопла при нормальных атмосферных условиях), й = 1,4, R = 287 Дж/(кг-К) и подставляя данные, получаем ро = 26,64- 10 Па То == 521,6 К. [c.94]

Режим работы сопла нерасчетный 52, [c.565]

Какой режим работы сопла Лаваля будет иметь место, если давление в выходном сечении pj равно внешнему давлению pi и больше критического Какая скорость установится при этом на выходе [c.172]

Тяга ЖРД. Расчет сопла. Расчетный и нерасчетный режим работы сопла. Расчет сопла по Тб -диаграмме. [c.176]

Режим работы сопла Лаваля [c.211]

Расход газа, протекающего через сопло 204, 207 Расчетный режим работы сопла 211, 216 [c.335]

Увеличивая площадь выходного сечения сопла при тех же начальных параметрах газа, можно осуществить более глубокое расширение газа и увеличить скорость истечения. (При этом, однако, давление в выходном сечении не должно быть меньше давления окружающей среды, иначе возникнет так называемый нерасчетный режим работы сопла, рассмотренный ниже в 9. И). [c.180]

Расчетным называется такой режим работы сопла, при котором давление в выходном сечении сопла в точности равно давлению в среде, куда происходит истечение. Если же давление в выходном сечении сопла больше или меньше давления в окружающей среде, то такой режим работы называется нерасчетным. В 9. 10 было показано, что, если отношение давления окружающей среды к давлению торможения больше критического, то скорость потока во всех сечениях канала будет дозвуковой, и в выходном сечении канала автоматически устанавливается давление, равное давлению окружающей среды. Таким образом, если перепад давлений недостаточен для возникновения сверхзвуковых скоростей, то сопла любых конфигураций работают в расчетном режиме. [c.182]

Режим, при котором выполняется равенство ра = рн, называется расчетным режимом сопла, чему и соответствует максимум удельной тяги при наличии внешнего атмосферного давления. Если же Ра > Рн, то такой режим работы сопла называется режимом недорасширения. [c.183]

Нерасчетный режим работы сопла. [c.92]

Режим работы сопла при различных противодавлениях. Рассмотрим режим работы сопла при фиксированном давлении в камере сгорания и изменяющемся внешнем давлении, действующем на выходное сечение сопла это внешнее давление назовем противодавлением. Пусть в начальный момент противодавление равно давлению в камере сгорания. Теперь несколько уменьшим величину противодавления. В этом случае поток будет везде дозвуковым и сопло в действительности является просто трубкой Вентури. Если проследить по ходу потока, то скорость сначала увеличивается, но за горловиной снова падает. Скорость в горловине будет увеличиваться при непрерывном уменьшении противодавления, [c.412]

Свойства прямого скачка уплотнения. Рассмотрим сначала режим работы сопла при наличии прямого скачка уплотнения (скачок перпендикулярен потоку), хотя в дальнейшем, возможно,, окажется, что такие скачки не существуют в реальных соплах. Прямой скачок уплотнения описывают уравнения Ренкина — Гюгонио [14], которые дают соотношение, связывающее параметры газа с двух сторон [c.430]

Пример 10. Форсажная камера турбореактивного двигателя представляет собой установленную за турбиной цилиндрическую трубу с соплом регулируемого сечения на выходе. В камере происходит горение дополнительно впрыскиваемого топлива, вследствие чего повышается температура газа. Пусть параметры потока газа па входе в камеру р = 1,94-10 Н/м , Г =880 К, А,] = 0,4. Эти величины должны сохраняться постоянными независимо от величины подогрева газа, иначе будет изменен режим работы турбины и компрессора. [c.250]

Однако при глубоком дросселировании двигателя (значительном изменении числа оборотов пли проходного сечения сопла ИТ. п.) указанный режим работы диффузора — воздухозаборника нарушается. Так, при уменьшении объемного расхода через двигатель противодавление за диффузором увеличивается, в связи с чем дополнительная сверхзвуковая зона сокращается и потери в дополнительном скачке падают (Од растет). При некотором дроссельном режиме дополнительная сверхзвуковая зона в диффузоре исчезает. Дальнейшее сокращение расхода приводит к тому, что в горле диффузора устанавливается дозвуковая скорость, после чего дросселирование начинает воздействовать на интенсивность замыкающего скачка входной системы из-за уменьшения расхода уменьшается скорость за скачком, что заставляет его смещаться в область больших значений скорости перед ним, но при этом система скачков не будет фокусироваться на кромке обечайки. [c.486]

Из формулы (44) вытекает следующее практически важное правило, справедливое не только для звуковых, но и для сверхзвуковых эжекторов для получения большего значения полного давления смеси на выходе из эжектора следует, сколько возможно, уменьшать относительную площадь камеры смешения, т. в. увеличивать а. При сверхкритическом отношении давлений в сопле эжектирующего газа наименьшая возможная площадь сечения смесительной камеры соответствует разгону эжектируемо-го потока в сечении запирания до скорости звука, т. е. критическому режиму работы эжектора. Таким образом, согласно изложенному правилу критический режим работы эжектора оказывается наивыгоднейшим, что соответствует данным расчетов и экспериментов. Следует, однако, учитывать, что чем меньше площадь смесительной камеры, тем больше при данных расходах газов скорость на входе в диффузор, т, е. больше потери в диффузоре. [c.547]

При критическом режиме истечения только через выходное сопло (третий режим работы прибора) формула имеет вид, аналогичный (50), и отличается от нее тем, что связывает абсолютные [c.89]

И, наконец, при критических режимах истечения череа оба сопла (четвертый режим работы прибора) [c.90]

Какие условия должны быть выполнены, чтобы режим работы в расширяющейся части сопла Лаваля был сверхзвуковым и течение было бы изэнтропическим [c.172]

Рещение. Так как режим работы расчетный, то в самом узком сечении сопла достигается критическое состояние [c.175]

При оценке эффективности воздействия струи как средства управления сопротивлением необходимо учитывать реактивную силу, обусловленную истечением газа из сопла и направленную в сторону, обратную движению летательного аппарата. В соответствии с этим наличие струи способствует росту сопротивления. Так как сопротивление при увеличении степени не-расчетности в струе уменьщается, а реактивная сила пропорциональна расходу газа через сопло, то можно предположить, что существует оптимальный режим работы сопла, обеспечивающий наименьщее сопротивление. Исследования показывают ([49], 1967, № 5), что такой режим реализуется при малых поперечных размерах сопла dj D <0,05) и низкой степени нерасчетности струи. [c.399]

Найти давление торможения в ресивере, откуда происходит истечение, массовый расход и площадь выходного сечения сопла, считая течение иззнтропическим и режим работы сопла Лаваля расчетным. Температура торможения То = 300 К. [c.180]

Режим работы сопла при внешнем давлении р, за ключеяно1М между р[. и р2, называется нерасчетным режимом. Различают два нерасчетных режима. При первом из них струя газа в том месте, где давление газа становится равным внешнему давлению р отрывается от стенок сопла и выходит из сопла, не касаясь стенок его, в виде цилиндрической струи. Течение газа в этом случае происходит так, как будто сечение, в котором происходит отрыв струи, является выходным расчетным сечением. При втором режиме, который наблюдается в соплах с небольшим углом раствора расширяющейся части (10—12°), отрыва струи от стенок сопла не происходит, однако в некотором сечении расширяющейся части сопла происходит газовый удар или прямой скачокуплотнения (фиг. 10-13), в результате которого давление и плотность газа возрастают сразу на некоторую конечную величину, а скорость газа скачкообразно уменьшается, переходя из сверхзвуковой в дозвуковую. После скачка скорость течения вдоль сопла убывает, а давление газа возрастает, принимая в выходном сечении сопла значение, равное внешнему давлению. При внешних давлениях, незначительно [c.211]

Какой режим работы сопла Лаваля называется перерас-ширенИем [c.195]

Рассчитайте параметры газа [k= p v=l,2 Я —333 дж (к8 град) ], истекающего из резервуара ро—А кГ1см , Го=ЗОООК) через сверхзвуковое сопло, и постройте графики изменения давления, температуры, плотности, скорости звука, скорости течения и числа Маха по длине сопла, а также определите секундный весовой расход газа и режим работы сопла. Движение газа изэнтропическое и происходит в среде с давлением /7н=4,1-10 2 кГ1см . Размеры сопла приведены Б табл.2.П1.1. [c.376]

В отечественной литературе такой режим работы сопла называется расчетным. (Дрим. перев.) [c.403]

Работа на режиме перерасшпрения возможна лишь до давлений ра>рат п. В ИНОМ случае, как указывалось, скачок уплотнения переместится внутрь сопла Лаваля, давление па срезе сравняется с атмосферным и скорость истечения станет дозвуковой. Этот режим работы, как уже упоминалось, в двигателях почти никогда не встречается и практического значения не имеет. [c.154]

Скорость. эжектируемого потока обычно меньше звуковой, поэтому он в выходном участке эжектора ускоряется. В некотором сечении 2—2 (рис. 8.18) граница двух потоков становится параллельной оси сопла это сечение расположено тем дальше от среза внутреннего сопла, чем больше избыток давления в нем. Поперечный размер внутренней струи увеличивается, а эжекти-руемой — уменьшается с ростом избытка давления во внутреннем сопле. Конфигурации двух потоков при разных значениях избытка давления показаны на рис. 8.18. Режим работы эжектора, при котором вторичный поток разгоняется (в сечении 2—2) до звуковой скорости, называется критическим (рис. 8.18, в) если центральная струя расширяется настолько, что заполняет все выходное сечение эжектора (рис. 8.18, г), то наступает режим запирания, когда расход эжектируемого газа равен нулю. [c.448]

На рис. 9.9 режим работы эжектора докритический. Ядросверхзвуковых скоростей в эжектирующем потоке уменьшается, на выходе из эжектора скорость дозвуковая. При незначительном увеличении давления перед соплом режим работы становится критическим, причем картина течения резко изменяется (рис. 9.12) характеристики, пересекающие поток, свидетельствуют о наличии сверхзвуковых скоростей, соответствующих 1,6. Поток смеси при этом эксперименте оставался сверхзвуковым и на выходе из камеры. [c.531]

Если насадок устанавливается на перерасширенное сопло, то можно ожидать благоприятного влияния зазоров, поскольку через них внутрь насадка будет попадать атмосферный воздух (ра < ц )- что улучшит тепловой режим работы насадка за счет охлаждения его внутренней поверхности, несколько увеличит управляющее усилие и уменьшит потери тяги. [c.326]

Однако точнее и прош е эту характеристику рассчитывать при помощи формул, которые получим, приравнивая исходные формулы расхода (38) и (43). Для до-критических режимов через оба сопла (так называемый первый режим работы прибора) [c.89]

Пример 11.5. Найти давление, козффициент скорости и число Маха в выходном сечении сопла Лаваля, если режим работы расчетный. Давление торможения ро = 1 МПа, критическая площадь кр = 2,08 см , выходная площадьs = 4 см , к= 1,4. [c.175]

Для инжекционной горелки с вполне определенными геометрическими характеристиками инжектора (диаметр и тип сопла, размеры камеры смешения, сечение газовыходных отверстий и т. п.) максимальное значение коэффициента инжекции V является величиной постоянной, не зависящей от давления газа. Горелки с частичным смешением газа и воздуха проектируются с таким расчетом, чтобы обеспечить долю первичного воздуха в пределах и = 0,4 4-0,6. При этом условии горелка работает на природном газе при малых нагрузках без проскока пламени и имеет сравнительно устойчивый режим работы при расчетном (номинальном) расходе газа. [c.41]

Большое практическое значение эта проблема имеет при исслё довании неустойчивых процессов в различных двигательных и энергетических установках. Как известно, в жидкостных ракетных двигателях процесс горения в камере сгорания может стать неустойчивым в той или иной степени, что сопровождается колебаниями давления, температуры и скорости потока, продуктов сгорания. Такой неустойчивый режим работы двигателя может привести к увеличению местных значений коэффициентов теплоотдачи как в камере сгорания, так и в сопле двигателя. Вследствии этого температура отдельных элементов конструкций двигателя может увеличиться до предельных значений, при которых происходит его разрушение. ч [c.3]

Установка (рис. 1) состоит из аэродинамической трубы, питающих компрессоров, устройств для нагрева и нагружения образца, а также приборов для контроля деформаций и температуры. Предусмотрено два варианта работы аэродинамической трубы с питанием 1) от накопительных баллонов 2) непосредственно от компрессора. По первому варианту (кратковременная работа при М = = 2- 4) воздух от компрессора ВКУ-100/230 сначала нагнетается в четыре баллона до давления 100 атм. Для работы при различных М применяются сменные сопла. При втором варианте аэродинамическая труба нрисоединяется непосредственно к компрессору 200В-10/8. Рабочие сопла обеспечивают непрерывный длительный режим работы установки при расходе воздуха 10 м мин с максимальной скоростью воздушного потока М = 2,2. В системе нагружения установки предусмотрено осуществление деформации образца как с заданной скоростью растяжения, так и при действии приложенной нагрузки. Нагрузку прикладывали до нагрева образца. Величину деформации и время ползучести отсчитывали с момента достижения образцом рабочей температуры. [c.84]

В конденсирующих инжекторах используются сопла Лаваля. Расчетный режим работы такого сопла предусматривает равенство давлений на срезе сопла и в окружающей среде, куда происходит истечение. В конденсирующем инжекторе за срезом парового сопла продолжается дальнейшее расширение парового потока, обусловленное конденсацией пара на жидкости, т. е. паровое сопло конденсирующего инжектора работает в режиме недорасширения. Однако на выходных кромках сопла в месте встречи струй пара и жидкости возможно появление не только волн разрежения, но и скачка уплотнения или, по крайней мере, системы волн сжатия. В работе [2 ] указывается, что при определенных соотношениях кинетической энергии жидкостного и парового потоков в сечении встречи струй в сверхзвуковом потоке пара возникает скачок уплотнения. Тем не менее, в непосредственной близости от среза сопла наблюдается понижение давления пара до минимального значения в камере смешения Рктш- Оно зависит, прежде всего, от коэффициента инжекции и и температуры охлаждающей жидкости. 0 объясняется изменением температуры межфазной поверхности, определяющей статическое давление насыщения. При уменьшении и и увеличении температуры охлаждающей жидкости величина тш увеличивается, а соответствующее сечение сдвигается вверх по потоку. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...