Отрыв струи

При углах конусности ад 15° у таких насадков наступает отрыв струи от стенок, т, е. возникает истечение через отверстие. При д <3 15 давление внутри насадка существенно меньше, чем на выходе из него, поэтому предельные напоры Н у диффузорных насадков меньше, чем у внешнего цилиндрического насадка. Коэффициенты расхода fi = Ф при Я <5 Япр существенно зависят от соотношения диаметров d/di и относительной длины Ud насадка [c.100]

Во всех случаях, когда напор перед насадком будет близок к 13 м, следует опасаться появления кавитации с соответствующим понижением коэффициента расхода л и нарушением сплошности движения. При дальнейшем увеличении напора произойдет отрыв струи от внутренних стенок насадка. [c.104]

Отрыв струи от стенок может произойти и в том случае, когда имеется доступ воздуха в насадок, например через какие-либо отверстия или неплотности в его стенках. [c.104]

При других условиях можно наблюдать полный отрыв струи от внутренних стенок насадка (рис. 153), и насадок превращается — в гидравлическом смысле — в отверстие с острыми краями. [c.267]

ИЗ сопла в виде цилиндрической струи, не касаясь его стенок. Течение газа в этом случае происходит так, как будто сечение, в котором происходит отрыв струи, является выходным расчетным сечением. При втором режиме, который наблюдается в соплах с небольшим углом раствора расширяющейся части (9—12°), отрыва струи от стенок сопла не происходит, однако струя по выходе из сопла сжимается (рис. 4.35). [c.346]

На рис. 4-36, б показан отрыв транзитной струи в двух местах. Надо заметить, что отрыв струи от внутренней стенки увеличивается за счет инерции частиц жидкости, движущихся вдоль этой стенки (в пристенном слое по пути от сечения 1 — 1 до точки с). [c.204]

При поперечном обтекании одиночной трубы пограничный слой имеет наименьшую толщину в лобовой части трубы и нарастает, начиная от точки раздвоения потока к миделевому сечению (ф = 90°). Безотрывное плавное обтекание труб имеет место лишь при малых числах Рейнольдса порядка Re 5. При больших значениях имеет место отрыв струи и в кормовой части трубы образуется вихревая зона (рис. 2.43, а-в). [c.186]

Основные преимущества горелки — простота устройства, устойчивость ее работы без проскока пламени в горелку и отрыва пламени от нее при изменении нагрузки горелки в 2,5 раза и легкость регулирования. Для снижения нагрузки уменьшают подачу газа и соответственно нодачу воздуха. В противном случае при повышенных коэффициентах избытка воздуха происходит отрыв струей воздуха пламени от горелки. Увеличение нагрузки часто сопровождается недопустимым повышением давления газа (по сравнению с максимально допускаемым по инструкции), что приводит к отрыву пламени от горелки. [c.173]

Рис. 4-5. Схема несимметричного распределения скоростей (за коленом и в диффузоре с углом расширения, ирн котором происходит отрыв струи) 4-15]

ОКОЙ силы вызывает отклонение потока к внутренней стенке. При правильном выборе размеров, числа и угла установки лопаток это отклонение потока предотвращает отрыв струи от стенок и образование вихревой области. При этом улучшается распределение скоростей по сечению за поворотом (рис. 6-20) и уменьшается сопротивление колена. [c.271]

Переброс (переключение) струи с одной стенки на другую происходит, когда это равновесие нарушается, т. е. когда давление в разделительной зоне Ь настолько возрастает, что произойдет отрыв струи от стенки. Для этого необходимо подать в эту разделительную зону Ь некоторое количество жидкости под давлением. [c.510]

Лобовое сопротивление. Теории сопротивления трения. Пограничный слой. Уравнения Прандтля. Физические следствия из уравнений Прандтля. Отрыв струи. Преобразование уравнений Прандтля к новым переменным. Пограничный слой на плоской пластинке. Метод Блазиуса. Интегральное соотношение Кармана. Исследование пограничного слоя при помощи интегральных соотношений. Определение сопротивления трения профилей Жуковского. Влияние толщины и изогнутости профиля на местные и полные коэффициенты трения. [c.214]

На рис. 223 показана фотография невозмущенного потока сжатого воздуха, входящего в сопло при давлении около 7 ama и расширяющегося до давления в 1 ama. В области сверхзвуковой скорости отчетливо видны в виде тонких полос перекрещивающиеся установившиеся звуковые волны. Эти волны получились особенно четкими и частыми потому, что стенки сопла были намеренно сделаны шероховатыми при помощи напильника. Измерение угла, под которым пересекаются волны, позволило определить отношение — в разных точках сопла. Значения скорости W, вычисленные по теоретическим формулам, оказались хорошо совпадающими с измеренными значениями . На рис. 224 изображена фотография потока, в котором звуковая скорость не достигается р2 > Рв), В ЭТОМ потоке плотность уменьшается вплоть до самого узкого поперечного сечения, а затем начинает увеличиваться. Установившиеся звуковые волны не возникают ни в одном месте сопла. На рис. 225 показана фотография скачка уплотнения (р2 < Рв)- Отчетливо видны первые установившиеся звуковые волны перед скачком уплотнения после же скачка уплотнения все поле потока затемнено — скорость течения здесь везде меньше скорости звука. На рис. 226 показана фотография скачка уплотнения при еще меньшем противодавлении. В этом случае происходит отрыв струи от стенок сопла и образуются перекрещивающиеся косые скачки уплотнения, позади которых распространяются звуковые волны. Каждая отдельная волна давления на рис. 226 идентична с соответствующей волной на рис. 223, что опять подтверждает сказанное в 3 как только в потоке устанавливается звуковая скорость, всякого рода возмущения давления не передаются вверх по течению. [c.372]

Эжектор имеет диффузор, применение которого значительно повышает к. п. д. эжектора. Угол раскрытия диффузора должен быть в пределах 6—7°, так как при угле раскрытия больше 10° происходит отрыв струи от стен и к. п. д. эжектора снижается. [c.57]

Для изменения направления течения струи необходимо оторвать ее от стенки. Отрыв струи можно осуществить следующими тремя способами [c.144]

Отрыв струи от стенки под влиянием управляющего воздействия. [c.145]

Отрыв струи от плоской стенки. Прежде чем перейти к аналитической оценке параметров, характеризующих отрыв струи от стенки, рассмотрим результаты экспериментального исследования [51]. Эксперименты проводились на миниатюрной симметричной модели струйного элемента (рис. 62). Смещение левой и правой стенок, угол их наклона а, длина I и ширина каналов [c.156]

Расход переключения. Рассмотрим отрыв струи от стенки, когда противоположная стенка не влияет на переключение. Здесь, в свою очередь, возможны два случая [c.160]

Притяжение струи к цилиндрической стенке. Анализ обтекания цилиндрической стенки плоскопараллельной струей, примыкающей к цилиндру непосредственно у среза сопла [98], показал существенное влияние Ке на отрыв струи от стенки. [c.162]

Исследования второго типа отрыва струи от стенки [88] показали, что отрыв струи в этом случае является следствием совместного действия как восполнения эжектируемого расхода, так и соударения струй. Причем время переключения уменьщается с увеличением разности между подаваемым давлением и давлением срабатывания. [c.246]

При дальнейшем увеличении напора может произойти отрыв струи от внутренних стенок насадка (рис. 6-9) и коэффициент расхода уменьшится. [c.143]

Режим течения при внешнем давлении р, заключенном между и рг, называется нерасчетным режимом. Различают два типа нерасчетного режима. При первом из них струя газа в том месте, где давление газа становится равным внешнему давлению р, отрывается от стенок сопла и выходит из сопла, не касаясь стенок его, в виде цилиндрической струи. Течение газа в этом случае происходит так, как будто сечение, в котором происходит отрыв струи, является выходным расчетным сечением. При втором режиме, который наблюдается в соплах с небольшим углом раствора расширяющейся части (10—12°), отрыва струи от стенок сопла не происходит, однако при повышении давления возникают вслед- [c.161]

При теплопередаче за счет свободной конвекции в ограниченном или неограниченном объеме, что наиболее характерно для дымовых труб с воздушными вентилируемыми зазорами и металлическими вставками, участвующий в теплопереносе газ или воздух омывает теплоотдающее тело. Если размеры или температура тела не велики, то течение газа около теплоотдающей поверхности имеет ламинарный характер на всем протяжении обтекания. При повышении температуры или высоты зазора происходит отрыв струй с внешней поверхности потока по мере его нагревания и расширения, толщина же невозмущенного потока изменяется мало. [c.118]

Суживающаяся часть сопла Лаваля выполняется, как обычное суживающееся сопло. Расширяющаяся часть выполняется с углом конусности 7 = 10 — 12°. При больших углах конусности возможен отрыв струи от стенок сопла, что резко увеличивает необратимые потери. Длина расширяющейся части сопла з определяется углом конусности у и величинами /г и / н- [c.88]

Сопло Лаваля состоит из короткого суживаюш егося участка и расширяющейся конической насадки (рис. 13-10). Опыты показывают, что угол конусности расширяющейся части должен быть равен ф = 8—12°. При больших углах наблюдается отрыв струи от стенок канала. [c.211]

В действительности, однако, все эти заключения имеют лишь весьма ограниченную применимость. Дело в том, что приведенное выше доказательство сохранения равенства rotv = 0 вдоль линии тока, строго говоря, неприменимо для линии, проходящей вдоль поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела, уже просто потому, что ввиду наличия стенки нельзя провести в жидкости замкнутый контур, который охватывал бы собой такую линию тока. С этим обстоятельством связан тот факт, что уравнения движения идеальной жидкости допускают решения, в которых на поверхности обтекаемого жидкостью твердого тела происходит, как говорят, отрыв струй линии тока, следовавшие вдоль поверхности, в некотором месте отрываются от нее, уходя в глубь жидкости. В результате возникает картина течения, характеризующаяся наличием отходящей от тела поверхности тангенциального разрыва , на которой скорость жидкости (будучи направлена в каждой точке по касательной к поверхности) терпит разрыв непрерывности. Другими словами, вдоль этой поверхности один слой жидкости как бы скользит по другому (на рис. 1 изображено обтекание с поверхностью разрыва, отделяющей движущуюся жидкость от образующейся позади тела застойной области неподвижной жидкости). С математической точки зрения скачок тангенциальной составляющей скорости представляет собой, как известно, поверхностный ротор скорости. [c.33]

Рассмотрим тонкий кавитирующий профиль, совершающий вблизи свободной поверхности колебания малой амплитуды по закону /г х, t) в потоке жидкости, имеющем постоянную скорость Уоо. [69]. Предположим, что каверна замыкается далеко за телом, что соответствует малым числам кавитации и. Отрыв струй происходит в произвольных фиксированных точках нагнетающей и засасывающей сторон профиля. В качестве схемы замыкания каверны примем схему М. Тулина с двойными спиральными вихрями, уже рассмотренную в гл. И. [c.176]

Коэффициент истечения зависит от угла конусности 6. При 0< 8° в среднем можно принимать фвых=Цвых= =0,45, при 0 = 12° (предельный угол) фвых=р.вых=0,26. При 0>12° насадок перестает работать полным сечением происходит отрыв струи, струя вытекает, не касаясь стенок, и истечение происходит как из отверстия в тонкой стенке. Если отнести коэффициент расхода не к выходному сечению, а к входному, то получим значительно более высокие значения коэффициента расхода. [c.315]

На рис. 4-30,6 и в представлена картина осредненцого потока, симметричная относительно продольной оси трубопровода. В действительности, однако, в подобных случаях почти всегда получается искривление оси транзитной струи, причем водоворотные области оказываются несимметричными часто может получиться отрыв струи только от одной стенки. [c.189]

При углах ф порядка 80... 100° лроисходят разрушение пограничного слоя и, как указывалось, отрыв струи с поверхности цилиндра [c.344]

Режим течения при внешнем давлении, заключенном между р с и р% -называется нерасчетным режимом. Различают два типа нерас-TieTHoro режима. При первом из них струя газа в том месте, где давление газа становится равным внешнему давлению р, отрывается от стенок сопла и выходит из сопла, не касаясь стенок его, в виде цилиндрической струи. Течение газа в этом случае происходит так, как будто сечение, в котором происходит отрыв струи, является выходным расчетным сечением. При втором режиме, который наблюдается в соплах с небольшим углом раствора расширяющейся части (10—12°), отрыва струи от стенок сопла не происходит, однако при повышении давления возникают вследствие газового удара косые скачки уплотнения сперва за выходным сечением сопла, а затем, при определенном, более высоком давлении среды происходит прямой скачок уплотнения внутри расширяющейся части сопла (рис. 7-11). В сечении, где возникает скачок, давление и плотность газа возрастают на конечную [c.280]

Рис. 71, Нерасчетные режимы работы сопла Лапаля О —скачки давления 6 — отрыв струи от стснок сопла

Снижение противодавления, а следовательно, и увеличение скорости течения изменяет поведение потока, во всяком случае вблизи пережима сопла. При относительных противодавлениях Pnp/Pi от 0,58 и ниже в месте перехода к расширяющемуся участку канала возникал отрыв струи от стенок сопла. На существование отрыва указывает наличие области примерно стабильного давления, начинающейся от сечения горла и распространяющейся в сторону выходного среза. Скорость в горле при отрыве потока составляла около 30—32 м1сек, число Рейнольдса Re % [c.190]

Угол конусностн а = 10 4- 12 (при больших углах конусности возможен отрыв струи от стенок сопла, вызываю- [c.140]

Притяжение струи к стенке. Экспериментальные исследования [51, 77, 79] показывают, что притяжение струи к стенке возможно только при достаточно больших значениях числа Рейнольдса. При малых же Re струя устойчиво сохраняет среднее положение [78], т. е. ее ось является прямолинейной. Когда число Рейнольдса увеличивается и достигает некоторой предельной величины (Репр)в, струя самопроизвольно притягивается к стенке и сохраняет это положение прп дальнейшем увеличении Re. Если затем уменьшать число Рейнольдса, то отрыв струи от стенки происходит при значениях числа Re = (Renp)n, меньших (Репр)в- Это наглядно иллюстрируется фотографиями картины [c.145]

Как указывалось выше, в подавляюш.ем большинстве струйных элементов используются такие гидродинамические процессы, которые в настояшее время изучены недостаточно. К ним относятся, например, распространение струй в условиях перехода ламинарного течения в турбулентное распространение плоских струй при наличии трения на торцевых стенках, которое приводит к заметному отклонению характеристик от характеристик плоско-параллельных свободных струй притяжение и отрыв струи от стенки при наличии приемной части наличие сложных циркуляционных течений, вызываемых близко расположенными стенками, выходными каналами, разделителем и др. [c.325]

На характеристики струйных элементов рассматриваемого типа оказывают влияние не только смещения стенок, но также и углы, которые составляют стенки с осью канала питания. Влияние этих последних факторов на условия, при которых происходит отрыв потока от стенки, были исследованы В. Юдицким [74]. Были проведены опыты со струйным элементом, показанным в верхней части рис. 16.4,5, у которого ао = 0,5 мм, к = = 4,5 мм. Часть элемента, включающая стенку, к которой примыкает струя, вытекающая из канала питания, была выполнена в виде вставки. Представлялось возможным перемещать вставку так, что стенка приближалась к оси канала питания или удалялась от нее, причем изменялся размер q. . Были испытаны вставки с различными углами наклона стенки o. Опыты проводились по следующей методике. При установленном неизменном давлении питания (были проведены опыты при ро= = 300 500 и 1000 мм вод. ст.) вставка сначала приближалась к оси канала питания и к стенке ее примыкала струя затем вставка удалялась от оси канала питания до того, как происходил отрыв потока. Отмечалось значение размера Со, при котором происходит отрыв струи. По данным проведенных таким образом опытов были построены для указанных значений ро характеристики Ро = ф(со .). Каждая из точек этих характеристик указывает соответствующее данному o значение Со, при котором происходит отрыв потока от стенки в случае работы элемента с заданным ро- [c.188]

Конически расходящийся насадок представляет собой усеченный конус, меньшее основание которого присоединено к отверстию в стенке (см. рис. 6-7,г). В сжатом сечении конически расходящегося насадка создается вакуум, причем относительная величина йвак больше, чем для внешнего цилиндрического насадка. При угле конусности 0< 8° расходящийся насадок работает полным сечением, при 0>8° происходит отрыв струи от стенок. Предельный напор для того, чтобы насадок работал полным сечением, меньше, чем для цилиндрического насадка. Потери энергии в расходящемся насадке больше, чем в цилиндрическом, из-за большого расширения струи после сжатого сечения. Можно принимать в среднем коэффициенты р, и ф (отнесенные к выходному сечению) равными [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...