Число Маиевского

Отношение скорости движения газа к скорости распространения звука мы будем называть числом Маиевского и обозначать через М ) [c.91]

В дозвуковой области М < 1, в сверхзвуковой М>1. Введя число Маиевского, можно записать уравнение Гюгонио в виде [c.91]

СХОДИТСЯ лишь при значениях I аг I < 1. Поэтому, разлагая в ряд правую часть равенства (31), мы должны ограничиться такими значениями числа Маиевского, при которых второе слагаемое в выражении, находящемся в скобках, будет меньше единицы. Так как для воздуха -/ = 1,41, то это условие будет заведомо выполнено, если предположим, что [c.101]

Отсюда видно, что чем меньше число Маиевского, т. е. чем меньше при прочих равных условиях скорость потока, тем с большей степенью точности можно применять к вычислению давлений в газе уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости. Так как [c.101]

В первом приближении, при малых значениях числа Маиевского, можно считать, что [c.103]

Зависимость давления от скорости для струйки несжимаемой жидкости изображается, как отсюда видно, параболой, ось которой совпадает с осью р, а вершина находится в точке р = ртах парабола пересекает ось абсцисс в точке и = пред- Эта парабола также показана на фиг. 40 (кривая б) при малых значениях числа Маиевского она весьма близка к кривой, изображающей зависимость (32) для газа. [c.105]

Как и следует ожидать, скачки развиваются прежде всего в кормовой части снаряда здесь давление нарастает вдоль потока, и поэтому происходят удары частиц, которые приводят в условиях сжимаемой жидкости к возникновению скачков уплотнения. С возрастанием числа Маиевского скачки уплотнения передвигаются по направлению к корме снаряда. [c.348]

Итак, с точки зрения упрощенной постановки задачи, выраженной линейным уравнением (10), расчет ноля скоростей в дозвуковом потоке газа не представляет принципиальных затруднений следует заменить данный профиль соответственно утолщенным профилем, поставленным под соответственно увеличенным углом атаки, и вычислять затем распределение скоростей так же, как если бы профиль находился в потоке несжимаемой жидкости. Однако, если число Маиевского в каком-либо месте потока близко к единице, или если возмущения, вызванные профилем в потоке, нельзя считать малыми, то эта упрощенная точка зрения перестает соответствовать действительности и общее уравнение для потенциала скоростей надо линеаризовать по-иному или решать методом последовательных приближений ). [c.364]

Величину Я можно выразить через число Маиевского, соответствующее скорости полета обозначив через М .р значение числа Маиевского, при котором Я в каь ой-лпбо точке контура профиля достигает величины, равной единице, будем иметь [c.400]

Из этой формулы видно, что чем больше число Маиевского, соответствующее скорости полета, тем меньше по абсолютно.му значению допусти- [c.401]

При больших значениях числа Маиевского [c.421]

Для дозвуковой области коэффициент давления вычислен по формуле (31) главы II, а для сверхзвуковой—по формуле Рэлея (61). При числе Маиевского, равном единице, обе формулы дают одно и то же численное значение коэффициента давления. Из гра- [c.432]

Отсюда видно, что, зная ртах и р , можно определить число Маиевского [c.434]

Более подробное исследование показывает, что в таком простом виде можно записывать гипотезу о пропорциональности напряжений и скоростей деформации лишь для несжимаемой жидкости. В случае сжимаемой жидкости нормальные напряжения сил вязкости зависят (линейно) не только от скорости линейной деформации в направлении действия напряжения, но также и от скорости линейной деформации по направлениям, перпендикулярным к направлению действия напряжения. Мы ограничимся для простоты случаем несжимаемой жидкости под этот случай подходят, как известно, н газы при малых значениях числа Маиевского. [c.530]

Возможность одновременного осуществления правил Рейнольдса и Маиевского в трубах переменной плотности имеет большое практическое значение. Скорости современных самолетов близки к скорости распространения звука. Коэффициент сопротивления в этих условиях определяется не только формой тела и числом Рейнольдса, но также и числом Маиевского. Оно играет здесь весьма важную, если не основную роль, так как для многих форм при скоростях, для которых число Маиевского близко к единице, имеет место резкое (в несколько раз) увеличение коэффициента лобового сопротивления. [c.591]

Изменение коэффициента лобового сопротивления артиллерийского снаряда при изменении числа Рейнольдса и разных значениях числа Маиевского представлено на фиг. 240. Каждому [c.596]

Типичная зависимость коэффициента лобового сопротивления от М для удобообтекаемой формы изображена на фиг. 242. При приближении числа Маиевского к значению, равному единице, коэффициент лобового сопротивления резко возрастает, вблизи этого значения (М = 1) достигает максимума и затем убывает. [c.596]

Фиг. 242. Зависимость коэффициента лобового сопротивления от числа Маиевского для удобообтекаемой формы.

Отношение это не имеет установившегося наименования. В заграничной литературе его называют числом Маха , иногда числом Бэрстоу . Согласно новым данным, имеются основания именовать это отношение числом Маиевского в честь известного русского баллистика Н. В. Маиевского. Аналогичное, по существу, отношение рассматривалось задолго до перечислен- [c.162]

Число Маиевского имеет фундаментальное значение во всей теории движения газа. Более подробно об этом числе см. в главз VI. [c.91]

Мы получили, таким образом, разлон еппе ртах в степенной ряд по степеням числа Маиевского. [c.101]

По этим фотографиям можно проследить изменение фор.мы и расположения скачков уплотнения при изменении числа Маиевского. Первые заметные скачки появляются в данном случае при М = 0,900. При увеличении числа Маиевского опи разрастаются в стороны от снаряда, и количество их увеличивается за косы.м скачком уплотнения мы видим прямой такая совокупность косого скачка и близко к нему расположенного прямого называется лямбдаобразным скачком (так как она похожа на греческую букву л). [c.348]

При числе Маиевского, равном в данном случае 1,042, перед снарядом появляется епл е один скачок уплотнения. Он представляет собой результат торможения частиц, приближающихся к носовой точке снаряда. Поток в бесконечности при этом значении числа Мапевского имеет сверхзвуковую скорость, носовая же точка снаряда является точкой торможения потока (критической точкой). Следовательно, в струйке газа, обтекающей снаряд, скорость при приближении к носовой точке убывает, а давление нарастает. Частицы движутся здесь со сверхзвуковой скоростью против нарастающего давления, происходят торможение и удар частиц. [c.348]

Из фотографий, далее, видно, что при значении числа Маиевского, равном 1,099, передний скачок уплотнения приближается вплотную к носовой точке снаряда. Такой скачок называется присоединенным скачком уплотнения в отличие от предыдущего, который можно назвать отсоединенным. Следует заметить, что присоединенные скачки уплотнения могут быть только при обтекании тел с заостренной носовой частью. Дело в том, что у таких тол давление в набегающей струйке нарастает при приблигкении к носовой точке весьма медленно и только непосредственно перед носовой точкой резко увеличивается иными словами, градиент давления в набегающей струйке здесь небольшой. [c.348]

Из фотографий, приведенных на фиг. 142, видно, что при обтекании снаряда сверхзвуковым потоком скачок уплотнения становится с возрастанием числа Мапевского все более наклоненным к направлению движения. Это явление аналогично тому, о котором шла речь в начале параграфа, когда рассматривалось движснпе со сверхзвуковой скоростью точки, являюш,ейся источником возмущений. Здесь скачок уплотнения также имеет форму, близкую к конусу, вершина которого находится в носовой точке снаряда, а ось совпадает с направлением набегающего потока. Этот конус отделяет невозмущенны поток, находящийся вне конуса, от возмущенного потока внутри конуса. Чем больше число Маиевского, тем меньше угол раствора конуса. [c.349]

Увеличение толщины профиля и угла атаки влечет за собой, вообще говоря, увеличение местных скоростей потока в средней части контура и, следовательно,—уменьшение давлений (или, иными словами, увеличение подсасывания). Опыты подтверждают это заключение при увеличении числа Маиевского в дозвуковой области положительные избыточные давления р — р убывают, отрицательные — растут по абсолютной величине в результате увеличивается подъемная сила профиля, которая получается щюектированием давлений на направление, перпендикулярное скорости потока в бесконечности. [c.364]

Отметим, что плоский вихрь и источник или сток являются единственными потенциальными потоками, у которых форма лпний тока не зависит от числа Маиевского. Можно предположить, что это свойство имеет место также при дозвуковом обтекании тела потоком газа и построить на этом предположении приближенный способ определения поля скоростей Потока газа по известному полю скоростей при обтекании того же тела несжимаемой жидкостью. [c.387]

С физической точки зрения это вполне понятно. Формула (31) главы II, выведенная в предположении, что процесс адиабатичен на всем протяжении струйки, не учитывает потерю давления при прохождении струйки сквозь поверхность скачка. Эта потеря давления возрастает с возрастанием числа Маиевского. Поэтому при одной и той же скорости (в данном случае, при нулевой скорости в критической точке) получается по формуле Рэлея, т. е. с учетом потерь энергии в скачке, меньшее давление, нежели при отсутствии скачка, т. е. по формуле (31) главы II. [c.432]

В случае сверхзвукового потока для определения числа Маиевского и скорости полета с помощью трубки Пито следует )юльзоваться формулой Рэлея (61) ). Если давление перед скачком уплотнения неизвестно, но известно статическое давление за скачком р , то в формуле Рэлея можно перейти от р, к р , воспользовавшись соотношением [c.435]

Зависимость коэффициента лобового сопротивления разных тел от чисел Рейнольдса (при малых значениях числа Маиевского) исследована к настоящему времени в аэродинамических трубах достаточно полно. Она протекает, как показывают опыты, по-разному для удобообтекаемых и для неудобообтекаемых тел. [c.593]

Для того чтобы судить о зависимости коэффициента лобового сопротивления от числа Маиевского при разных числах Рейнольдса,удобно перестроить эти кривые, откладывая по оси абсцисс число Маиевского и принимаячислоРейнольдса за параметр. При этом получается семейство кривых, изображенное на фиг. 241. [c.596]

Фиг. 241. Завпсимость коэффициента лобового сопротивления артиллерийского снаряда от числа Маиевского при разных числах Рейнольдса.

В иностранной литературе это соотношение называют числом Маха или Бэрстоу. Здесь уместно сказать, что известный русский баллистик Н. И. Маиевскии пользовался этим соотношением раньше, чем указанные авторы кроме того, это соотношение использовал также Л. Эйлер. [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...